Томилин.А.К. Эфир — концепции и гипотезы


Чтобы посмотреть этот PDF файл с форматированием и разметкой, скачайте его и откройте на своем компьютере.
IY
.
ФИЗИЧЕСКИЙ ВАКУУМ

ЭФИР


22.

Концепции и гипотезы


Новый взгляд на электромагнитное поле, предложенный в обобщенной
электродинамике, неизбежно приводит к проблемам общей физической ка
р
тины мира. Как уже отмечалось во Введении и по ходу исследования,
это к
а
сается пр
о
блемы физических взаимодействий, и связанных с ними понятий:
масса», заряд»,

поле», вакуум». В данной главе анализируются некот
о
рые современные концепции и гипотезы, ни одна из которых пока не привела
к со
з
данию общепризнанной теории
. Выскажем лишь некоторые аргументы,
подтверждающие необходимость развития, а возможно, и пересмотра пре
д
ста
в
лений, считающихся в настоящее время общепринятыми.

Многие новые теории отрицают вакуум как пустое арифметизированное
пространство и наделяют его ф
изическими свойствами физический вак
у
ум»
, мировая среда», эфир»

. Обзор публикаций по этому вопросу соде
р
жится, например в

18

19
.
Обычно предполагается, что структура физич
е
ского вакуума явл
я
ется супертонкой, так как образована парами частица

антича
стица». Часто моделируя физический вакуум, употребляют электро
н
но

позитронные пары

плазма виртуальных электронов и позитронов. Такой
подход уже давно используется в квантовой электродинамике 36

38.
Как
пишет основатель квантовой механики П. Дирак
38
: …вакуум не является
пустотой, в которой ничего не находится. Он заполнен колоссальным кол
и
чес
т
вом электронов, находящихся в состоянии с отрицательной энергией,
кот
о
рое можно рассматривать как некий океан».

Иногда физический вакуум называют скрытой»
или темной» формой
м
а
терии, возникающей в процессе аннигиляции пар частица

античастица».
Аннигиляция вещества происходит со значительными энергетическими з
а
трат
а
ми. Известен и обратный процесс: образование пар частица

античастица» с выделением энерг
ии в виде световых квантов. Таким обр
а
зом, физический вакуум представляется как высокоэнергетическая матер
и
альная среда, заполняющая все пространство даже на внутриядерном уро
в
не.
Приведем высказывание академика Мигдала А.Б. по этому поводу: Когда к
эле
к
т
ромагнитному полю и к полям, описывающим пары частиц электрон

позитрон, протон

антипротон и т.д. применили квантовую механику, оказ
а
лось, что в пустоте происходят непрерывные колебания электромагнитного
поля, рождаются и исчезают элементарные частицы.
При столкновении н
у
клонов не
й
тронов и протонов из пустоты возникает целый сноп различных
частиц

вакуум полон частиц. По существу, физики снова вернулись к пон
я
тию эфира, но уже без противоречий. Удивительно сложную и интересную
среду

вакуум

можно б
ыло бы снова назвать эфиром, если бы не боязнь
путаницы с наи
в
ным понятием
XIX
века».

При таком взгляде на организацию материи понятно, что физический в
а
куум и его свойства должны играть важнейшую роль в физических взаим
о

2

действиях: внутриядерном, эле
к
тро
магнитном и гравитационном. Эта идея
лежит в основе современных развивающихся теорий. Можно говорить о во
з
вращении на новом уровне к физической концепции, которая не допускает
возможность существования абсолютной пустоты. Эта концепция имеет гл
у
бокие исто
рические корни, теорию эфира разрабатывали практич
е
ски все
классики физики. Она зародилась в трудах Фарадея и Максвелла, кот
о
рые, в
отличие от Ампера, были сторонниками принципа близкодействия. Во вт
о
ром
томе своего Трактата» 3 Максвелл пишет: Идеи, ко
торые руководили А
м
пером, принадлежат к системе взглядов, допускающих прямое действие на
расстоянии. Идеи, которым я пытался следовать, это идеи де
й
ствия через
среду

от одной части к другой, близлежащей, прим
ы
кающей к ней. Такой
подход часто применялся
Фарад
е
ем …».

В фундаментальном труде выдающегося английского ученого Э
.
Уитт
е
кера 6

описана история развития теории эфира и электричества. Следует
заметить, что Уиттекер работал над своей монографией в период, когда п
о
нятие эфира было полностью изгнано
из науки. Первый том его трактата
появился в 1910 г., а второй

в 1959.
Касаясь вопроса терминологии, Э. Уи
т
текер пишет: Мне кажется абсурдным сохранять название вакуум» для к
а
тегории, обладающей таким количеством физических свойств, а вот истор
и
ческий
термин эфир» как нельзя лучше по
д
ходит для этой цели».
Будем в
дальнейшем пользоваться именно этим терм
и
ном. Во избежание путаницы с
терминологией применительно к современной концепции можно употреб
л
ять
термин физический эфир».

Однако физический вакуум

эфир сегодня используется только в квант
о
вой физике, применение этого понятия в других разделах современной физ
и
ки, в частности при описании макроскопических процессов в электродин
а
мике, считается недопустимым. До сих пор электромагнитное поле предста
в
ляет
ся как процесс распространения волн в отсутствие среды. Соответстве
н
но те
о
рии, разработанные с использованием концепции эфира, до сих пор не
явл
я
ются общепризнанными, считается, что они противоречат постулатам
теории относительности. Очевидно, разрешение э
того противоречия между
сложившимися представлениями и развивающимися теориями позволит вы
й
ти на новый уровень понимания фундаментальных основ мир
о
здания.

Как уже отмечалось, в рамках настоящей работы не преследуется цель
решить все фундаментальные пробле
мы физики, выскажем лишь соображ
е
ния по некоторым вопросам электродинамики. На данном этапе исследов
а
ния мы пришли к однозначному выводу:
обобщенная электродинамика, о
с
нованная на материалистической концепции, требует и
спользования
эфира
для об
ъ
яснения мех
анизма электромагнитного взаимодействия
и
распространения электромагни
т
ных волн
.

Возвращаясь к затронутому в глав
е 4
частному вопросу о взаимодейс
т
вии движущейся заряженной частицы с СМП, можно предположить, что
магнитное поле вообще векторное и скалярно
е в совокупности представл
я
ет собой как бы деформации напряжения, движения или поляризацию эф
и

3

ра, то есть он не является однородным. Понятно, что такой механистической
подход несколько хромает», однако, используя его можно в некоторой ст
е
пени представи
ть и объяснить механизм взаимодействия поля и частицы.
Можно даже предложить простой аналог этого явления: движение матер
и
альной ча
с
тицы в жидкости. Известно, что движение частицы зависит не
только от ее собственных свойств например, плотности, формы, но
и от
движения жи
д
кости. Плотность частицы может быть больше или меньше
плотности жидкости, этот признак аналогичен знаку заряда частицы в мод
е
лируемом явлении. Следует различать потенциальное и вихревое движение
жидкости. Это, соответстве
н
но, аналоги скал
ярного и векторного магнитных
полей. Понятно, что движение частицы малой плотности и большой плотн
о
сти в потоке жидкости пр
о
исходит по

разному. Аналогично, по

разному
движутся положительные и отрицательные частицы в каждой из составля
ю
щих магнитного поля.

Движущаяся заряженная частица, как мы выяснили, представл
я
ет собой
градиентную структуру
рис.19.
Движение такой частицы в однородном
СМП можно моделировать движением вращающегося тора например, дым
о
вого кольца во вне
ш
ней однородной среде. Присутствие в
нешней вязкой
среды для такого движения, как известно, необходимо, а направление движ
е
ния тора з
а
висит от направления его собственного вращения и не связано с
неоднородностью среды. Поэтому при движении заряженной частицы в
СМП важно как направлен градиен
т ее собственного СМП,
а градиент вне
ш
него СМП
особого
зн
а
чения не имеет.

Обратимся к энергетическим соображениям. Как известно, в обычной
электродинамике сила Лоренца, действующая на заряженную частицу, дв
и
жущуюся в векторном магнитном поле, направлена п
о нормали к траектории
дв
и
жения частицы. При этом частица приобретает нормальное ускорение, и
сила Л
о
ренца работу не совершает, следовательно, кинетическая энергия
частицы не изменяется. За счет продольной магнитной силы, не только во
з
никает ускорение част
ицы, но и совершается работа, что приводит к измен
е
нию кинетич
е
ской энергии частицы. Следовательно, можно предположить,
что
векторное магнитное поле не позволяет частице обмениваться эне
р
гией с физическим эфиром, а СМП такую возможность предоставляет.

Однако, заметим, что сделанный вывод основывается только на исследов
а
нии движения частицы, и, следовательно, носит частный характер. В отл
и
чие от точечной частицы при рассмотрении электродинамических систем
следует различать поступательное и вращательное
движения. В главе 24 б
у
дет показано, что при вращении электродинамической системы тоже возм
о
жен обмен энергией между ней и эфиром, но уже за счет векторной комп
о
ненты магнитного поля.
Можно сделать общий вывод:
в природе не сущ
е
ствует замкнутых электр
омеханических си
с
тем.


Этот вывод следует иметь в виду, анализируя результаты теоретических
и эк
с
периментальных исследований. В частности это относится к антиленц

эффекту глава 10, то есть возможности самоускорения проводника в СМП

4

при условии замыкани
я индуцированного тока посредством скользящих ко
н
тактов.
В последующих главах
эта гипотеза подтверждается при рассмотр
е
нии эффекта Ааронова

Бома, эффекта Сёрла, экспериментов Година

Рощина
и Т
о
милина

Прокопенко
. Все это подтверждает высказывание Н. Тесл
а о
том, что …существует возможность получения энергии не только в форме
света, но и в форме движущей силы, и в виде любых других форм энергии,
… прямым способом от среды. Наступит время, когда эта задача будет реш
е
на…» 5.

С
ледует заметить, что включат
ь электромагнитное поле в состав
сист
е
мы, как это предполагалось
в одном из случаев
в рамках традиционных
представлений об электромагнитном поле в главе
1,
очевидно,
не
совсем
правомерно. На новом уровне познания, становится понятно, что электр
о
магнитное
поле не является самостоятельным материальным объектом, а
лишь отража
ет состояние эфира
. При любом электромагнитном взаимоде
й
ствии уча
стие эф
и
ра, как внешней среды, неизбежно. Если обратиться
к

проблеме взаимодействия двух прямолинейных участков тока г
лава 1
при
данном подходе пол
у
чается, что первый элемент воздейст
вует на эфир, а
эфир в свою очередь
воздействует на второй элемент. Посколь
ку эфир
явл
я
ется энергетической средой, возможен случай, когда его энергия поступает в
электромеханическую
систему
, или наоборот.
Иначе говоря, воздействие
первого элемента на эфир может играть роль своеобразного клапана», о
т
крывающего источники или стоки для энергетического обмена между эф
и
ром и электромеханической системой. Последняя мысль носит характер н
а
учной г
ипотезы. Пока можно говорить только о некоторых теоретических
сообр
а
жениях и экспериментальных сведениях, подтверждающих ее в той
или иной мере. Поскольку общая теория эфира эфиродинамика еще не ра
з
работана,
не ясен и механизм взаимодействия на уровне ч
астица

эфир», х
о
тя, очевидно, что это взаимодействие имеет квантовый характер. Остается
открытым и вопрос о превращениях изменениях, происходящих в самом
эфире в результате о
т
дачи или приема энергии из вещества.

Возникает и
много других вопросов. Тем не
менее, предлагаемая концепция имеет право
на существование и разв
и
тие.

Элементарные частицы, обладающие массой и зарядом, неразрывно св
я
заны с эфиром. Невозможно представить частицу в отрыве от этой среды, з
а
нимающей все мировое пространство. Более того,
возможно, сами частицы,
представляют собой сгустки» эфира с определенной устойчивой структ
у
рой
.
Очевидно, структура частицы может быть различной, именно она опр
е
деляет квантовые характеристики: массу, заряд, спин. Такой подход
соглас
у
ется с предложенной
Сидоренковым В.В. концепцией корпускулярно

полевого ду
а
лизма
»
42

43
, который
, принципиально отличается от схожего
по названию 
к
орпускулярно

волнового дуализма», применяемого в совр
е
менной квантовой механике. Корпускулярно

волновой дуализм, как извес
т
н
о, исходит из нера
з
рывной связи вещества частицы и ее собственного поля
и допускает рассмотрение уединенной частицы в абсолютно пустом пр
о

5

странстве. Корпуск
у
лярно

полевой дуализм предполагает неразрывную связь
частицы с полем м
и
рового эфира, то есть неразр
ывное единство вещества и
эфира применительно ко всей Вселенной, а не к о
т
дельной частице.

Для объяснения механизма распространения электромагнитных волн,
очевидно, в некоторой степени допустимы аналогии между свойствами эф
и
ра и свойствами упругой механич
еской среды или вязкого газа, как предл
а
гает Ацюковский В.А. 41. В первом приближении, можно представлять
распространение электромагнитного поля в эфире, как процесс распростр
а
нения механических напряжений в упругой среде. Более того, поперечные и
продо
л
ь
ные механические волны, распространяющиеся в упругой среде,
обычно взаимосвязаны и порождают друг друга. Это же происходит и в пр
о
цессе распространения электромагнитных волн поперечных и продольных в
эф
и
ре.

Аналогии электродинамики и механики с одной
стороны как бы пом
о
гают пониманию происходящих процессов, но с другой

существует опа
с
ность и
с
ключения специфических свойств эфира и возникновения тупиковых
ситуаций. Любая аналогия имеет пределы применения. Важно определиться
с физическими характеристик
ами эфира и на их основе строить новую эф
и
родинамику.

Как показано в главе 14, все свойства электромагнитного поля на ква
н
товом уровне определяются двумя четырехмерными вектор

потенциалами:



,
A

и



,
M

. Очевидно, это
и есть фундаментальные характеристики эф
и
ра.
Электромагнитное поле при таком подходе представляется втори
ч
ным, то есть производным фундаментального поля эфира
. Иными слов
а
ми, электромагнитное поле является отражением неоднородности эфира. Х
а
ра
к
тер неоднор
одности может быть различным: вихревым и градиентным
поляризационным. Это видно, например, на рис. 12 применительно к ст
а
ционарному случаю: векторное магнитное поле является следствием вихр
е
вой нео
д
нородности поля вектора
А

, а СМП п
редставляет собой результат
поляризации эфира электрическим током. Естественно, с
о
стояние эфира не
является стационарным, динамические процессы, происходящие в нем, с
о
ставляют суть электродинам
и
ки.

При таком подходе становится ясным механизм электромагнит
ного
взаимодействия, заключенный в обобщенном законе 4.4:
токи, тек
у
щие в
проводниках возмущают окружающий их эфир, взаимодейс
т
вие этих
возмущений порождает электромагнитную силу.
При помощи соотнош
е
ний 3.11

3.12 обобщенный закон электромагнитного в
заимодействия 4.4
можно представить в в
и
де:

c
c
A
gaddiv
A
div
A
ot
A
otot
f











0
0
1
1




. 22.1


Видно, что поперечная электромагнитная сила Ампера возникает в результ
а
те взаимодействия между собой вихревых возмущений эфира, а продольная

6

сила Николаева есть р
езультат взаимодействия поляризационных эфирных
возмущений.

С эфиром обычно ассоциируется вопрос о возможности введения абс
о
лютной системы отсчета. Как показано выше, эфир является неоднородной
подвижной субстанцией: в нем возможны деформации» и течения
». Сл
е
довательно, невозможно ввести абсолютную систему отсчета, единую для
всего м
и
рового пространства. Вообще, систему отсчета можно связывать
только с веществе
н
ным объектом, да и то при возможности моделировать его
материальной точкой или твердым телом.
Основным свойством континуал
ь
ной полевой формы материи является распространение в ней волновых пр
о
цессов, что искл
ю
чает возможность однозначного выбора системы отсчета,
связанной с ней. Д
а
же в недеформированном» состоянии эфир колеблется
нулевые колеб
а
ния». К тому же состояние эфира, вероятно, существенно
меняется вблизи массивных тел, какими являются планеты и звезды. Одна из
самых ранних гипотез предполагает возможность увлечения» эфира ма
с
сивными телами. Она использовалась, в частности, для объясн
ения результ
а
тов эксперимента Майкельсона. При таком подходе, очевидно, можно в
ы
брать систему отсчета, в которой, пренебрегая нулевыми колебаниями, мо
ж
но считать, что эфир не дв
и
жется. Но такая система отсчета обязательно
должна быть привязана к массивному
телу звезда, планета, а, следовател
ь
но, невозможно обеспечить ее абсолютную неподвижность и инерциал
ь
ность.

Физика

это наука о взаимодействии материальных объектов. Следов
а
тельно, необходимо обсудить еще один принципиальный вопрос: какое п
о
ложение при
нять в качестве первичного физического постулата: принцип
действия

противодействия» или закон сохранения энергии. Может пок
а
заться, что в рамках обобщенной теории оба этих положения не совмещаю
т
ся. Напомним, что мы начали наше исследование с проблемы
нарушения з
а
кона действия

противодействия» в электродинамике, и в результате пришли
к выводу, что энергия электромеханической системы может изменяться, п
о
скол
ь
ку, вообще говоря, система не является замкнутой. Заметим, что именно
закон сохранения энергии,
сформулированный для замкнутых систем, счит
а
ется материалистической основой естествознания. Обобщенная теория тр
е
бует расширить взгляд на этот закон, поскольку приходится иметь дело с н
е
замкнутыми системами. Существует только одна абсолютно замкнутая мат
е
риальная си
с
тема

это вся Вселенная, в пределах которой закон сохранения
энергии, безусловно, выпо
л
няется.

На основании этих соображений, очевидно, можно построить обновле
н
ную теорию относительности, в которой с одной стороны сохраняется при
н
цип относи
тельности движения отсутствие абсолютной инерциальной си
с
темы отсчета, а с другой

допускается присутствие эфира. Остается над
е
яться, что диалектическое объединение теории относительности и эфирод
и
намики возможно и действительно состои
т
ся.

Термин Эфиро
динамика», введенный Ацюковским В.А. 41, в отл
и
чие от статической гипотезы эфира
X
I
X
предполагает изучение эволюции

7

этой мировой субстанции. Эфиродинамика, построенная на материалистич
е
ской основе, может открыть верный путь к познанию физической сути
пр
и
родных явлений от микромира до масштабов Вселенной. Обобщенная эле
к
тродинамика, очевидно, связана только с одной из сторон эфира и не отраж
а
ет всех его свойств, тем не менее, она может послужить научной платфо
р
мой для построения общей эфиродинамики.

Природа хранит во вселенной бесконечную энергию. Признание сущ
е
ствования эфира, а также функций, которые он выполняет

вот один из ва
ж
нейших результатов современных научных исследований». Эти слова из ле
к
ции Н. Тесла 5, прочитанной в ко
л
ледже Колумбия,
Нью

Йорк, в 1891 году,
с учетом нового понимания природы и свойств эфира, сегодня так же акт
у
альны, как и более в
е
ка назад.



24. Генератор Сёрла


Одним из самых парадоксальных электродинамических явлений счит
а
ется эффект Сёрла 
John

R
.
R
.
Seal

. Сам Сё
рл, к сожалению, не опубликовал
результаты своих экспериментов. О них можно прочитать, например, в пу
б
лик
а
циях

49

51

. Опишем принципиальное устройство генератора Сёрла
рис.53. Он состоит из магнитного кольца статор, имеющего на своей пл
о
ской повер
х
но
сти несколько пар полюсов. По существу это многополюсный
магнит Никола
е
ва. По кольцу могут двигаться цилиндрические ролики, на
торцах которых имеется пара магнитных полюсов

это тоже двухполюсные
магниты Никола
е
ва. Соотношение радиусов кольца
R
и ролика


должно
быть строго целочисленным. Необходимым условием является так же одн
о
временная и одинаковая намагниченность кольца и роликов, чтобы искл
ю
чить их перемагничивание при взаимодействии. Более сложная многоря
д
ная конструкция состояла из нескольких рото
р
ных колец секций.

Сёрл обнаружил, что ролики, если им придать небольшой импульс, сп
о
собны двигаться ускоренно по кольцу.
При этом возникает электрическая
разность потенциалов в радиальном направлении между кольцом и ролик
а
ми.

В конце 40

х и начале 50

х
годов прошлого века Сёрлом и группой с
о
трудников было изготовлено и испытано более десятка генераторов. Самый
бол
ь
шой из них имел дисковидную форму и достигал 10
м
в диаметре. Как
следует из опубликованных материалов, при первом же испытании произо
ш
ло н
еож
и
данное: генератор, не переставая вращаться, стал подниматься
вверх, отсоедини
л
ся от разгоняющего двигателя и поднялся на высоту около
50 футов. Здесь он немного задержался, разгоняясь, все больше, и стал и
с
пускать вокруг себя розовое свечение, ионизиру
я воздух. Затем он продо
л
жил движение вверх и скрылся из в
и
да.

Понятно, что такой фантастический результат требует серьезной прове
р
ки, а в случае его подтверждения

адекватного теоретического объяснения.

8

Более того, успешное развитие этого направления мож
ет существенно изм
е
нить фундаментальные основы физики и открыть практически неисчерпа
е
мый источник энергии.

Скорее всего, принцип действия генератора Сёрла объясняется компле
к
сом физических явлений, которые в различной степени проявляются на ра
з
ных стадия
х движения. Судя по описанию, можно выделить два типа явл
е
ний: первый

сугубо электромагнитное взаимодействие, второй связан с и
с
кр
о
вым разрядом в воздушной среде. При рассмотрении электромагнитного
взаимодействия, на наш взгляд необходимо учитывать продо
льные электр
о
магнитные с
и
лы.

Намагниченность каждого из подвижных цилиндров такая же, как и у
магнита Николаева Г.В., следовательно, его магнитное поле можно модел
и
ровать незамкнутым отрезком тока, то есть

это градиентная токовая структ
у
ра. Кол
ь
цевой магн
ит, служащий статором, является многополюсником и в
пограни
ч
ных между полюсами областях индуцирует СМП рис.56. Размеры
этих областей можно определить экспериментально, аналогично тому, как
это сделано в глав
е 6


д
ля

магнита Николаева и пары плоских п
рямоугол
ь
ных магнитов.

П
ри помощи
фотографий 1 и 2 размеры областей СМП, со
з
данных вблизи разрезов, легко определяются. Обратим внимание на то, что
эти о
б
ласти практически круговые. Диаметр ролика должен быть близким к
поперечному размеру областей СМП,
создаваемых стат
о
ром.



Рис. 56

Ролики удобнее делать двухполярными, хотя возможен и вариант с мн
о
гополярными роликами. В случае двухполярных роликов количество пол
ю
сов статора рассчитывается по фо
р
муле:



N

S

S

N

S

N

S

S

N

N

S

S

N

S

N

N

S

N

N

N

N

N

S

S

S

S

S

N


9



R
n
N
1
1
3

,


...
,
,
n
3
2
1
1

. 24.1


Количество роликов при этом может быть




R
n
N
2
2
2

,


,...
,
,
n
3
2
1
2

. 24.2

Для примера рассмо
трим самый простой случай, когда
4


R
,
1
2
1


n
n

рис. 5
7
а
.
В начале
используем
квазистатический подход
, то
есть рассмотрим взаимодействие ролика и статора, считая параметры вза
и
модействия постоянными.

Пусть первый роли
к находится в
положе
нии 1. Е
с
ли моделирующий радиальный ток статора в этом месте направлен, как п
о
казано на рисунке, ролик
находит
ся в
положительно
м СМП. В
екторное ма
г
нитное поле здесь практически
отсутствует
. На ролик при этом действует
только
сила Нико
лаева

F

, направленная по
его
моделирующему току. Т
а
ким образом, положение 1 не являет
ся равновесным, и
ролик приходит в
движение по н
а
правлению часовой стрелки.
За счет взаимодействия с этим
роликом статор испытывает действие силы Амп
ера
A
F

, которая направлена
перпендикулярно радиальному току статора. Она создает момент относ
и
тельно оси статора, действующий против хода часовой стре
л
ки.





Рис. 57
а

Второй ролик ра
сположен в позиции
2
. Его эквивалентный ток при этом
взаимодействует с азимутальным током статора. Эти токи взаимно перпе
н
дикулярны. Силы, действующие в этой позиции на ролик и статор, изобр
а

N

S


F


3

S

N


F


S

N

S

S

N

N

S

N

S

N

S

2

N

N

1

S

N

N

N

N

N

S

S

S

S

S

А
F


А
F



F


А
F


4

5

6

7

8


10

жены на
рис. 5
7
а
.
За счет них ролик движется по часовой стрелке,
а на ст
а
тор
действует момент сил в пр
о
тивоположном направлении.

Ролик, находящийся в позиции 3, оказывается в отрицательном СМП,
поэтому на него действует сила, направленная против его моделирующего
тока. Момент этой силы направлен по часовой стрелке. Стат
ор вновь исп
ы
тывает действие силы, стремящейся привести его во вращение против хода
часовой стрелки. Все последующие позиции роликов повторяют рассмотре
н
ные выше случаи. Таким образом, все положения роликов на
рис 5
7
а
не
я
в
ляются равновесными. Из всех по
ложений они приходят в движение по ходу
часовой стре
л
ки, а статор при этом стремится вращаться в противоположном
направлении.

Заметим, что зацепление роликов со статором обеспечивается магни
т
ным взаимодействием их полюсов. Оно аналогично зацеплению зубчат
ых
шестерен, поэтому даже при наличии зазора между роликами и статором они
как бы
к
а
тятся» без проскальзывания.
То есть мгновенный центр вращения
ролика вс
е
гда расположен в самой близкой к статору точке.
При этом за счет
действия сил
ы

Николаева или Ам
пера

в зависимости от позиции ролика
,
приложен
ной к центру ролика, образуется момент относительно мгновенн
о
го центра вращ
е
ния:

A

F
F
M


1
. 24.3




Рис.
57
б

Далее произведем силовой анализ, когда ролики находятся в промеж
у
точных положениях между уже рассмотренными позициями. Пусть ролики
см
е
щаются на половину дуги одного магнитного сегмента
рис. 5
7
б
.

При

N

S

S

N

N

S

N

S

N

S

N

1

,

S

N

N

N

N

N

S

S

S

S

S

N

N

S

N

S

S

15
0

30
0

15
0

2


3


15
0

15
0


11

этом
центр первого ролика переместитс
я в азимутальном направлении на 15
0

и ок
а
жется в положении
1

. Вокруг своей оси ролик повернется на 30
0
. При
этом моделирующий ток ролика образует с наиболее близким к нему азим
у
тальным током статора угол 15
0
. Действующие при этом на
моделирующие
токи пр
о
дольные силы крайне малы, а поперечные

направлены под углом
15
0
к ради
у
су статора. Вращающие моменты в этой позиции практически не
возник
а
ют.

Не трудно показать, что в положениях роликов
2

и
3

моделирующие
токи тоже образуют между собой углы в 15
0
, поэтому в системе не возникают
вращающие моменты. Позиции всех последующих роликов на
рис. 54
б

п
о
вторяют уже рассмотренные с
и
туации.

Если сместить ролики еще на 15
0
в азимутальном направлении
рис. 5
7
в
,

ситуация по сравнению с предыдущим состоянием принципиально не изм
е
нится. Все моделирующие токи роликов будут располагаться под углами в
15
0
к ближайшим моделирующим токам статора и значительные вращающие
моменты не во
з
никнут.


Рис. 57
в


При следующем смещении роликов еще на 15
0
получим вновь состояние
системы, изображенное на
рис. 5
7
а
,
то есть цикл завершен. Как мы увидели,
в пределах цикла нет позиций, в которых ролики испытывали бы действие
сил, создающих значи
тельные моменты против хода часовой стрелки. На
статор при этом де
й
ствуют только силы, стремящиеся повернуть его против
хода часовой стрелки. Следовательно, ролики приходят в состояние ускоре
н
ного движения по часовой стрелке, а сам статор, если он не закр
еплен, м
о
жет ускоренно вращается против хода часов. Из этих соображений можно з
а
ключить, что при том же количестве магнитных полюсов 12, можно и
с
пользовать 24 ролика


3
2

n
. Это п
о
зволит усилить эффект в три раза.


N

S

N

S

N

N

S

N

S

S

N

S

N

S

N

N

S

S

S

S

S

S

S

N

N

N

N

N

15
0

15
0

1



15
0

2



3




12

Важно заметить, что на
обратной стороне системы направления модел
и
рующих токов параллельны соответствующим токам, видимым на предста
в
ленных рисунках от нас». Следовательно, и направления всех сил, возн
и
кающих на передней и задней поверхностях системы, тоже соответственно
совп
а
д
ают.

Таким образом, после некоторой стартовой раскрутки системы при п
о
мощи внешнего двигателя, наступает
первый этап саморазгона
, который
объясняется взаимодействием взаи
м
но ортогональных моделирующих токов.

За счет небольшого импульса, можно вызвать дв
ижение рассмотренной
установки только в одном направлении на рис 56 по ходу часовой стрелки.
О
д
нако можно привести ее и в движение в обратном направлении. Для этого
тр
е
буется при запуске приложить к ротору достаточно сильный вращающий
м
о
мент против хода
часовой стрелки, чтобы сместить ролики относительно
стат
о
ра на один магнитный сегмент в рассмотренном случае на 30
0
. При
этом во
з
никнут условия, при которых ролики начнут ускоренно двигаться по
статору против хода часовой стре
л
ки.

В случае многорядной к
онфигурации роторные кольца вращаются в пр
о
тивоположных направлениях. Вращающие моменты возникают за счет вза
и
модействия между собой соседних взаимно перпендикулярных моделиру
ю
щих токов рис. 58
.



Рис. 58

Расчетным путем не
трудно показать, что, например, при
4


R
,
1
2
1


n
n
, ролики второй секции при переходе между изображенными на

N

S


F


S

N


F


S

N

S

S

N

N

S

N

S

N

S

N

N

S

N

N

N

N

N

S

S

S

S

S

А
F


А
F



F


А
F


А
F


А
F



F



13

рис. 58
с
оседними позициями поворачиваются вокруг своей оси на
4
3
об
о
рота. При этом их м
оделирующие токи в изображенных позициях всегда ра
с
полаг
а
ются перпендикулярно к моделирующим токам роликов первого ряда.
Для стабильной работы генератора необходимо чтобы все его секции в л
ю
бой момент времени вращались с одинаковыми угловыми скоростями, д
ля
этого они дол
ж
ны иметь одинаковые моменты инерции относительно оси
вращения. Поскол
ь
ку радиусы роторных колец возрастают по мере удаления
от оси вращения, их массы должны уменьшаться в соответствующей пропо
р
ции.

Рассмотренная выше картина взаимодействи
я роликов с магнитным п
о
лем статора является квазистатической.
Если в рамках этого приближения
произвести расчеты действующих сил, они окажутся не очень значительн
ы
ми.
Однако следует принять во внимание достаточно быстрое импульсное
изменение ма
г
нитного
поля статора в системе отсчета, связанной с роликом
и, наоборот, магнитное поле
ролика
импульсным образом меняется в системе
отсчета, связанной со статором. В частности при вычислении силы Никола
е
ва, действую
щей на ролик, по формуле 4.5
следует учесть,
что индукция
внешнего СМП изменяется по весьма сложному закону


t
B
B



.

Поскол
ь
ку ролик и статор изг
о
товлены из ферромагнитного материала, имеет место
ферромагнитный резонанс

54.

Это квантовое явление
, которое проявляе
т
ся в
нелинейно
й
з
ав
и
симости
магнит
ной
проницае
мости
ферромагнетика от
частоты, с которой и
з
меняется напряженность внешнего магнитного
поля.
Эта зависимость представлена на графике рис. 59
.

Из нее следует, что на
некоторой частоте происходит резонансное усиление внешнег
о магнитного
поля в ферромагнет
и
ке.





Рис. 59


Представим функцию


t
B
B



в виде ряда Фурье, разложив ее на га
р
моники, частоты которых кратны частоте вращения ротора

:










1
n
n
n

t
n
sin

t
n
cos
a
t
B


.






0


14

На первом этапе саморазгона, очевидно, имеет место какой

либо резонанс

высокого порядка



1

n
. Тем не менее,
магнитная проницаемость

резко
возраста
ет, что приводит многократн
ому увеличению индукции обеих ко
м
понент внешнего магнитного п
о
ля:



H
B




0

,


H
B


0

.


Таким образом, за счет ферромагнитного резонанса силы, возникающие
при взаимодействии подвижного ролика и статора, увеличиваются в д
есятки
и сотни раз
.
Заметим, что резонансный режим работы установки является
устойчивым по отношению к силам, действующим на первом этапе самора
з
гона. При сверхрезонансных частотах вращения ротора, разгоняющие силы
резко уменьшаются, и происходит возврат
в резонансное состояние. След
о
вательно, переход к основному резонансному режиму


1

n
возможен тол
ь
ко при помощи сил, не связанных с проявлением ферромагнитного резона
н
са. Покажем, что такие с
и
лы тоже возникают в машине Сёрла.

Как следуе
т из описания экспериментов Сёрла,
вслед за первым этапом
разгона системы наступает второй,
который характеризуется сильной и
о
низацией окружающего воздуха и резким возрастанием оборотов ротора. П
о
пыт
а
емся объяснить это явление.

При вращении ролика происхо
дит изменение вектора
А

, характер
и
зующего его магнитное поле, в условно неподвижной системе отсчета. В
ы
числим полную производную:


A
t
A
dt
A
d










.


В результате изменения вектора
A

возникает электрическо
е поле:















A
A
E
. 24.4

Здесь учтено, что

0



t
A

.


Поскольку электромагнитное поле ролика включает вихревую и потенциал
ь
ную компоненты вектора
А

, электрическое
поле тоже имеет две составля
ю
щие. Дейс
т
вительно, применив операцию
ot
к 24.4, получим:






A
div
div
A
A
A
E
ot




















.


Не трудно показать, что первые три члена в этом выражении равны нулю,
поэтому:


B
A
div
E
ot











.
24.5


Изобразим это вихревое электрическое поле с учетом знаков СМП ролика:
оно имеет тороидальную структ
у
ру
рис.
60
а
.


15

Применив к 24.4 операцию
div
, имеем:









ot
A
A
ot
E
div





.


Так как
0



ot
, получим

B
A
ot
E
div












. 24.6






а б

Рис. 60


На
рис.
61
а
изображен
о векторное магнитное поле ролика. Пользуясь
этим рисунком, в соответствии со знаком правой части 24.6 не трудно о
п
ределить расположение источников и стоков потенциального электрического
поля и изобразить его
рис.
61
б
.








а б

Рис. 61


Очевидно, источники и стоки электрического поля располагаются бли
з
ко к боковой поверхности ролика, и
он поляризуется в направлении перпе
н
дикулярном своему разрезу.
Таким образом, во вращающемся ролике как бы
возникает источник ЭДС, поляризующий зар
я
ды.

Итак, при вращении ролика вокруг своей оси индуцируется электрич
е
ское поле, вкл
ю
чающее потенциальную и в
ихревую компоненты:






Е
Е
Е



.



H



H






Е



Е


N

S

N

S

S


В



В



В



В


N




N

N

S

S


Е



Е









_

_

_

_


Е



H



H





N

S


Е



Е



Е



16


Отметим, что вдоль диаметра ролика, расположенного перпендикулярно его
разрезу, обе компоненты электрического поля направлены одинаково и ус
и
ливают поляризацию
ролика рис.
60
б
.

Интересно заметить, что вихр
евое электрическое поле

Е

в соо
т
ветствии
с 24.5 возникло за счет вращения СМП, а потенциальное электрическое
поле

Е

образовалось вследствие поворота плоскости соленоидального ма
г
нитного поля 24.6.

Обычно
, ко
гда нестационарные процессы не связаны с
вращением, вихревое электрическое поле возникает за счет изменения вихр
е
вого магнитного поля и наоборот, а потенциальное электрическое поле во
з
никает за счет изменения СМП и наоборот. Очевидно, при вращении эле
к
тро
динамич
е
ских систем роли потенциальных и вихревых полей меняются.
Это еще раз св
и
детельствует о единстве электродинамических процессов,
включающих потенциальные и вихревые компоненты электрического и ма
г
нитного полей.

Покажем, что имеет место и обратный пр
оцесс: генерация вихревого
магнитного поля за счет вращения потенциального электрического поля. В
ы
чи
с
лим производную по времени потенциального вектора

Е

:










E
t
E
dt
E
d





.

Так как
0




t
E

, имеем




D
H
ot
инд




. 24.7


Индуцированное вихревое магнитное поле стремиться компенсировать
собственное вихревое магнитное поле ролика. Происходит вытеснение»
вихревого магнитного поля из ролика.

Вихревое электрическое п
оле

Е

за счет вращения вокруг оси ролика
так же изменяется:









E
t
E
dt
E
d





.


За счет этого индуцируется СМП, которое стремится компенсировать собс
т
венное СМП ролика:




D
gadH

инд



.
24.8


Поскольку скорости движения роликов далеки от релятивистских, пр
о
цессы преобразования электрического и магнитного полей можно считать
кваз
и
стационарными. Следовательно, можно пренебречь запаздыванием и
образов
а
нием электромагнитных волн. Инду
цированное магнитное поле
вихревое и потенциальное при этом существенной роли, очевидно, не игр
а
ет. Таким образом, будем принимать во внимание только собственные ма
г

17

нитные поля стат
о
ра и ротора, а также электрические поля, возникающие при
движении сист
е
м
ы.

Если каким

то способом замкнуть поляризованные стороны вращающ
е
гося ролика

внешней электрической цепью, в нем потечет ток в направлении
перпендикулярном разрезу. Этот ток взаимодействует с магнитным полем
внутри ролика и образуется пара сил с моментом
2
M
, ускоряющим его вр
а
щение рис. 62
.



Рис. 62


Интересно оценить критическое значение угловой скорости, обеспеч
и
вающей саморазгон отдельного ролика. Простейшие расчеты показывают,
что для отдельного вра
щающегося ролика с учетом только этого эффекта
критическая скорость имеет нереально большое значение: сотни тысяч об
о
ротов в с
е
кунду. Однако в установке, состоящей из множества роликов, этот
эффект мн
о
гократно усиливается и проявляется при технически дости
жимых
скоростях.

При движении роликов по ходу часовой стрелки на
рис. 60
вектор



направлен от нас в позициях 1 и 5 отрицательно заряженные стороны рол
и
ка оказываются вблизи поверхности статора, а в позициях 3 и 7 близко к п
о
ве
рхности статора располагаются положительные полюсы ролика. То есть
создаются условия для замыкания электрических полюсов роликов через ст
а
тор. Ме
ж
ду роликами и статором проскакивают искровые разряды, за счет
этого ионизируется окружающий конструкцию возду
х. В роликах, распол
о
женных в поз
и
циях 1 и 5 возникают радиальные токи, текущие от центра
конструкции. За счет взаим
о
действия этого тока с магнитным полем внутри
ролика возникает пара сил, ускоряющая его вращение
рис. 59.
В позициях
3 и 7 в роликах те
кут токи, направленные к центру конструкции, и вновь со
з
дается пары сил, ускоряющие их вращение. Именно моменты этих пар ус
и
ливают разгон ротора на втором этапе, когда возникает достаточно сильная
ионизация воздуха. Ионизированные частицы движутся вокру
г ролика по
линиям вихревого электрического
поля рис. 57
 и обеспечивают замык
а
ние токов вне ролика.




N

N

S

S




F


F


В


В



18

Важно заметить, что дополнительные силы, возникающие на втором эт
а
пе саморазгона, не связаны с ферромагнитным резонансом. Это позволяет с
их помощью пр
еодолеть минимум на графике




рис. 59

и достигнуть
основного ферромагнитного резонанса


1

n
, то есть добиться максимальн
о
го увеличения индукции магнитного поля, а, следовательно, и электрома
г
нитных сил.

Таким обр
азом, в режиме самовозбуждения на каждый ролик действует
сила
рис. 5
7
а
,
приводящая его в движение вокруг центра конструкции, и
пары сил
1
M
и
2
M
, ускоряющие его собственное вращение
рис
. 63
.
Мех
а
ническая энер
гия системы возрастает за счет каждого из этих силовых во
з
действий.
Следовательно
, можно сделать вывод, что
электродинамич
е
ская система обменивается энергией с эфиром двумя путями: 1 за счет
СМП при пост
у
пательном движении ее элементов
; 2 за счет вихр
евого
магнитного поля при вращательном движе
нии ее элементов
.




Рис. 63


Дополнительно заметим
,
что
в установке
Сёрла
каждый ролик участвует
в двух вращениях: с угловой скоростью
1


в
округ своей оси и с угловой ск
о
ростью
2


вокруг оси конструкции. Обе угловые скорости направлены од
и
наково, поэтому результирующая угл
о
вая скорость:



2
1








.

Именно эту
угловую скорость следу
ет использовать в формулах 24.5 и
24.6
 применительно к конструкции Сёрла:



N

S

3

S

N

S

N

S

S

N

N

S

N

S

N

S

2

N

N

S

N

N

N

N

N

S

S

S

S

S

4

5

1

F


F








F


F


6

7

8

F


F


F


F









19


B
E
ot





,
24.9



B
E
div






.
2
4.10




Кроме того,
в многорядной конструкции угловые скорости
1


роликов во
з
растают с увел
и
чением радиуса секции, Например, при
4


R
имеем:


для первой
секции



2
2
1
1
5
1













R
, тогда


2
1
6



,


для второй
секции



2
2
2
1
7
3













R
, тогда


2
2
8



,


для третьей
секции



2
2
3
1
9
5













R
, тогда


2
3
10



,

и т.д. Следовательно, результирующая угловая скорость роликов с возраст
а
нием номера секции увели
чивается нелинейно, вместе с тем происходит и
нел
и
нейное возрастание индуцированного тока
в зависимости от количества
се
к
ций
.

Например, в однорядной конструкции, представленной на
рис 54,

усиление тока в роликах
за счет наложения
происходит в 2 раза. В
двухря
д
ной конструкции
рис. 55
токи усиливаются
более чем в 4 раза.
Все это п
о
зволяет многократно усилить эффект разгона роликов на вт
о
ром этапе.

На основании вывода, сделанного в глав
е 22,
генератор Сёрла следует
считать незамкнутой электромеханическо
й системой. Силы, разгоняющие
установку на первом этапе, возникают за счет взаимодействия перпендик
у
лярных моделирующих токов. Это взаимодействие происходит не в резул
ь
тате прямого контакта ролик

кольцо», а за счет взаимодействия ролика с
эф
и
ром, дефор
мированным» магнитным полем статора в позициях 1 и 3 на
рис. 54
а
, или, наоборот, за счет взаимодействия статора с эфиром дефо
р
мир
о
ванным» магнитным полем ролика например, в позиции 2. То есть
промежуточным участником взаимодействия является эфир, от с
остояния к
о
торого зависит, совершаемая работа. За счет этого взаимодействия в позиц
и
ях 1, 2 и 3 совершается положительная работа, поэтому кинетическая эне
р
гия сист
е
мы постоянно увеличивается.

Таким образом, можно полагать, что генератор Сёрла и другие п
одобные
устройства, позволяют преобразовывать энергию эфира в механическое дв
и
жение. Они в определенном смысле реализуют идею вечного двигат
е
ля», о
котором мечтал Н. Тесла. В отличие от вечного двигателя второго рода, и
с
пользующего тепловую энергию океана
, описанные устройства прео
б
разуют
энергию неограниченного источника

эфира, и в этом смысле можно ввести
понятие вечного двигателя третьего р
о
да».

Как уже говорилось в начале описания, в генераторе Сёрла, очевидно,
проявляется комплекс физических явлен
ий. В статье Демина П. 71

явл
е
ния,
наблюдаемые в экспериментах Сёрла, связывается с эффектом Ж. Губера.

20

Описание этого эффекта и предложения по его объяснению содержатся, н
а
пример, в публикациях

72,73

.

В конце 50

х годов швейцарский инженер Ж
. Губер
о
бнаружил, что е
с
ли
к паре железнодорожных колес, соединенных стальной осью, подвести по
рел
ь
сам ток, на них начинает действовать небольшая сила. Сила возникает
,

только когда колеса катятся по рельсам и всегда направлена в ст
о
рону их
движения. Она не зависи
т ни от места подкл
ю
чения источника к р
ельсам, ни
от того, постоянный и
ли переменный ток подводится к колесам. С повыш
е
нием скорости движения колес сила заметно уменьшается, а с увеличением
с
и
лы тока растет.

В 60

х годах независимо от Губера
новосибирские
исследователи В.В.
Косырев, В.Д. Рябко и Н.Н. Вельман,
предложили
необычайно простой эле
к
тродвигатель, состоящий всего

навсего из подшипника качения, в кот
о
ром
между внутренним и внешним кольцами пропускается ток в несколько а
м
пер. Такое нехитрое устройст
во приходит в движение после первоначал
ь
ного
толчка и с одинаковым успехом вертится в любую сторону со скор
о
стью до
1000 обор
о
тов в минуту.

На основе эффекта Губера
английский физик Р.

Мильрой
разработал
электродвигатель, состоящий их электропроводного вал
а и двух подшипн
и
ков, к внешним неподвижным обоймам которых подводится постоянное н
а
пряжение

73

.

С
отрудники Московского энергетического института К.М. Поливанов,
А.В.

Нетушил и Н.В Татаринова

выдвину
ли и обосновали
гипотезу

72
: пр
и
чина движения
в эффек
те Губера


электрическая искра, проскакивающая
между катящейся деталью колесом, шариком и направляющей рельсом,
кольцом. Д
е
ло в том, что искровой разряд при качении несимметричен

он
возникает главным образом позади точки касания. Мгновенно нагревая
во
з
дух в узком з
а
зоре между металлическими деталями, искра вызывает резкое
повышение давления, толкающее к
о
лесо или шарик вперед. Кроме того, при
искровом разряде с поверхности металла вырываются потоки ионов и эле
к
тронов, и реактивная сила их отдачи также
способствует движению колес
или подши
п
ника. В общем, системы, в которых проявляется
эффект Губера

это искровые


плазменные

двигатели. Чтобы доказать справедливость
сво
ей гипотезы, м
осковские
ученые поставили несложны
й опыт

помест
и
ли двигатель Мильро
я под вакуумный колпак. Когда воздух был из

под него
откачан, двигатель остановился. Никаких проявлений
эффекта Губера
в в
а
кууме обнар
у
жить не удалось. Это достаточно убедительно говорит о роли
искрового разряда, возникающего в воздушной среде. Ведь на эле
ктродин
а
мические с
и
лы откачка воздуха практически не влияет.

Поскольку эффект Губера объясняется на основе искрового разряда в
воздушной среде, он, очевидно, может проявляться в генераторе Сёрла на
втором этапе разгона при достаточно сильных токах. Возмо
жно, на этом
этапе саморазгона он становится очень значительным. Но считать его осно
в
ным и единственным все же нельзя, поскольку для его проявления необх
о
дим электрический ток, а он, как показано выше, в автономном режиме со
з

21

дается лишь в результате электр
омагнитных процессов. Иными словами, при
п
о
мощи эффекта Губера происходит только разгон установки, но саморазгон
невозможен, энергия за его счет не генерируется, а лишь преобразуется. Т
а
ким образом, объяснить явление Сёрла только на основе искрового разря
да,
очевидно, нево
з
можно.



25. Конвертор Година

Рощина


Экспериментальные исследования эффекта Сёрла проводятся сотрудн
и
ками Объединенного Института высоких температур РАН г. Москва. В
публикациях Рощина В.В. и Година С.М.

52

53

описана одна из модифи
к
а
ций их установки и изложены результаты исследований. Данная экспер
и
ментальная установка конвертор несколько отличается по конструкции от
дисков Сёрла, однако общий принцип сохранен.
Для изготовления
статора
было использовано 110
кг

редкоземельных
магн
итов, для изготовления ро
л
ле
ров

115
кг
того же материала. Элементы магнитной системы были собр
а
ны в единую конструк
цию на пла
т
форме, изготовленной
из немагнитных
сплавов.

Общий вес платформы с магнитной системой в исходном со
стоянии
составлял 350
кг
.

Кон
вертор
з
а
пуска
лся
в действие путем раскрутки ротора с
помощью электр
о
двигателя. Обороты плавно наращивались до тех пор, пока
амперметр, включенный в цепь питания электродвигателя, не начинал пок
а
зывать нулевое значение потре
б
ляемого тока и наличие обратног
о тока
.
То
есть конвертор вырабатывал энергию.

При этом магнитный датчик перем
е
щения платформы начинал фиксир
о
вать изменение веса платформы. Далее с
помощью электромагнитной обгонной
муфты к
валу устройства подсоедин
я
ется обыкновенный электро

динамический
генератор. При достижении кр
и
тического режима обороты ротора резко, с большим ускорением воз
растали
с
одновременным замедлением текущего изменения веса.

Общий
ве
с пла
т
формы при максимальной раскрутке ротора изменялся на 35%
. Эффект и
з
менения веса обратим
относительно н
а
правления вращения ротора, и имеет
некоторый гистер
е
зис.

Кроме вышеописанных, наблюдается еще ряд интересных эффектов.
При работе конвертора в затемненном п
омещении вокруг него наблюдался

коронный разряд в виде голубовато

розового свечения
и характе
р
ный запах
оз
она. Облако ионизации охватывало

область статора и ротора и имело
соо
т
ветственно тороидальную форму. Наблюдался еще один, ранее нигде не уп
о
минавшийся эффект

это вертикальные

магнитные стены
»
вокруг устано
в
ки.
Они образ
о
вывали конц
ентрические цилиндрические поверхности вокруг
конвертора.
Было обнаружено также аномальное падение
температуры
в н
е
посредственной близости от конвертора.

Годин С.М. и Рощин В.В. называют свою установку магнито

гравитац
и
онным конвертором, справедливо полагая, что здесь имеет место
комплекс электромагнитных и гравитационных явлений, которые взаимосв
я
заны. Естественно возникает вопрос об источнике энергии. Попытки авт
о

22

ров эксп
е
римента определить его в рамках классических
представлений и
теорий пока не увенчались усп
е
хом.

В установке Година

Рощина применялись ролики и статор, которые
имели более сложную конструкцию, чем в машине Сёрла. Каждый ролик
представлял собой цилиндрический магнит с осевой намагниченностью.
Вблизи то
рцов располагались два ряда
поперечных магнитных вставок с ве
к
тором намагниченности, направ
ленным под углом 90
0
к вектору основной
намагниченности
. Аналогичную конструкцию имел и
стато
р
.
Для
попере
ч
ных вставок использовался модифицированный материал
NdFeB

с остато
ч
ной индукцией 1,2
Тл
,
с коэрцитивной силой и магнитной энергией нескол
ь
ко большей
с
Н
 1000
кА/м
;


 360
кДж/м
3
,
чем в базовом материале раб
о
чего те
ла. На рис. 64
, взятом из публикации 53
,
изображено совместное
расположение
статора
1
и
роликов
2
.
Между поверхностью статора и рол
и
ками был оставлен воздушный зазор


δ
, имевший величину ок
о
ло 1
мм
.



Рис. 64


Назначение вставок

об
еспечить зацепление роликов и статора, анал
о
гичное зубчатому. Однако эти вставки существенно влияют на свойства
электродинамической системы. Они располагаются вблизи торцевых повер
х
ностей роликов и статора, и вносят локальные изменения магнитной инду
к
ции
на этих поверхностях. В результате на основную намагниченность н
а
кладывается периодическая компонента, распределенная по периферии то
р
цевой поверхности ролика статора, и на этих поверхностях возникают ч
е
редующиеся ма
г
нитные полюсы
.
На одном из торцов
вблизи магнитных
вставок основная намагниченность ослабляется, а на другом, наоборот ус
и
ливается. Это видно на

рис. 6
5
а
,

где изображены моделирующие токи
магн
и
тов: на верхнем торце ролика мод
е
лирующий ток над магнитными вставками
ослабляется, а на нижнем п
од вста
в
ками

усиливается. В результате ролики
и статор представляют собой многополюсные магниты. Моделирующие т
о
ки изобр
а
жены на
рис. 6
5
б
.


23

Магнитные поля роликов обладают вихревой и потенциальной комп
о
нентами. При вращении ролика индуцируется электриче
ское поле потенц
и
альное и вихревое, поляризующее ролик в направлениях перпендикулярных
радиал
ь
ным моделирующим токам. За счет этого в соответствии с формулой
24.5 вблизи поверхности ролика образуются чередующиеся электрич
е
ские
полюсы
рис. 6
5
б
.





а б

Рис. 65


В конверторе Година

Рощина все ролики в любой момент времени ра
с
полагаются так, что их одноименные полюсы наиболее бли
зки к поверхности
статора. В позициях, изображенных на рис. 66, взятом из

53

, например,
наиболее пр
и
ближены к статору, отрицательные полюсы роликов. При этом
происходит поляризация поверхности статора. Непосредственно под рол
и
ком концентрируются заряды
, знак которых противоположен знаку ближа
й
шего полюса ролика.
Очевидно, при достаточной степени поляризации рол
и
ков и статора между ни
ми происходит электрический
разр
я
д
.


Рис. 66


N

N

N

N

N

N

S

S

S

S

N

N

N

N









_

_





_


24

В конверторе
Година

Рощина
была смонтирована система радиальной
электрической поляризации. На периферии устройства были установлены
кольцевые электроды, имеющие с роликами воздушный зазор 10 мм. Эле
к
троды подсоединены к высоковольтно
му источнику напряжения, причём п
о
ложительный потенциал был приложен к статору, а отрицательный к кольц
е
вым электродам. Напряжение высоковольтного источника регулировалось в
пределах 0...20 кВ. В экспериментах обычно использовалось предельное зн
а
чение в 20
кВ.

Таким образом, в установке возникали радиальные токи, кот
о
рые, вза
и
модействуя с основным магнитным полем роликов, способствовали
разгону р
о
тора.

Проводились так же эксперименты без высокого радиального напряж
е
ния.
Рассмотрим именно этот режим в кваз
истатическом приближении.
Пусть система разгоняется за счет электродвигателя и в данный момент вр
е
мени находится в положении, представленном на рис. 66
.

В этом случае
наиболее близко к статору и электродному кольцу располагаются отриц
а
тельные полюсы рол
и
к
ов. В результате искрового разряда статор и кольцо
заряжаются отрицательно, а ролики приобретают избыточный положител
ь
ный заряд. В следующей позиции ближайшими к статору и кольцу оказыв
а
ются положительные полюсы р
о
ликов. Их потенциалы усилены сообщенным
ра
нее положительным зарядом. Происходит искровой разряд: статор и кол
ь
цо заряжаются положительно, а ролики

отрицательно. В последующих п
о
зициях все повторяется. Статор и электро
д
ное кольцо имеют в этом случае
всегда одинаковые потенциалы, поэтому не имеет
значения, замкнуты они
между с
о
бой или нет.



Рис.
67

Искровые разряды представляют собой радиальные токи, и они взаим
о
действуют с азимутальными моделирующими токами ролика. Эти взаим
о
дейс
т
вующие токи ортогонал
ьны, следовательно, возникают продольные и
поперечные магнитные силы. На ролик при этом действует пара сил Ник
о
лаева, ускоряющая его движение рис. 67
.
Если рассмотреть эти взаимоде
й
Электро
д
ное кольцо

N

S

S

S

S

N

N

N

N



















Ст
а
тор

A
F


A
F



F



F



25

ствия в динамике, становится понятно, что проявление этих сил, связано
с
ферромагнитным резонансом, поэтому процесс саморазгона носит нелине
й
ный х
а
рактер.

На
искровые токи действуют поперечные магнитные силы Ампера. На
рис. 64
изображены силы
A
F

, приложенные только к положительным
ион
и
зированным частицам
. Однако при искровом разряде образуются частицы

обоих зн
а
ков. Очевидно, они движутся вокруг роликов в противоположных
направлениях, за счет этого возникают вихревые образования из ионизир
о
ванных частиц, охватывающие ко
н
струкцию в целом.

В следующей позици
и, когда ролики повернутся еще на один магнитный
сегмент, искровые токи изменят направление на обратное, соответствующие
азимутальные моделирующие токи тоже поменяются, и вновь образуется
пара сил, ускоряющая движение р
о
лика.

Очевидно, наряду с описанн
ыми явлениями здесь имеет место и эффект
Губера, о котором говорилось в предыдущей главе, он способен значительно
усилить разгон у
с
тановки.

В многорядной схеме ролики вдоль радиуса выстраиваются так, что с
о
седствуют их противоположные электрические полюсы.
За счет взаимоде
й
ствия с радиальными искровыми токами соседние роторные кольца вращ
а
ются в пр
о
тивоположных направлениях.

Таким образом, в установке Година

Рощина в отличие от диска Сёрла
реализуется только один этап саморазгона: за счет ионизации окружающ
его
воздуха. Именно на этом этапе в данной конструкции используется ферр
о
магнитный резонанс. Саморазгон роликов за счет взаимодействия с СМП
статора данная конструкция, к сожалению, не допускает. Поэтому дополн
и
тельно применяется разгон установки за счет в
ысокого напряжения от вне
ш
него источн
и
ка. При этом в конструкции создаются постоянные радиальные
токи, которые взаимодействуют с основным магнитным полем роликов, у
с
коряя ра
с
крутку роторных колец. Возникающие при этом силы не связаны с
проявлением ферромаг
нитного резонанса и позволяют преодолевать мин
и
мумы функции




при переходе к основному резонансному режиму.

В многорядной конструкции направление намагниченности роликов в
соседних секциях взаимно обратные, поэтому соседние роторные
кольца
вращаются в противоположных направлениях
. Следовательно, разг
о
няющие
моменты за счет высокого внешнего напряжения и моменты, возникающие
на этапе саморазгона, совпадают по н
а
правлению.


Самой сложной явл
я
ется проблема левитации дисков Сёрла и изм
енения
веса конвертора Година

Рощина
.
Эта проблема выходит далеко за рамки т
е
матики нашего исследования, поэтому выскажем лишь некоторые общие с
о
обр
а
жения, относящиеся к ней.

При объяснении наблюдаемого явления необходимо, прежде всего, о
п
ределить объект,
взаимодействующий с установкой.
Если, например, объя
с
нять левита
цию установки
за счет
ее
взаимодействия с ионизированным во
з
духом, должен воз
никать

очень
силь
ный воздушный однонаправленный п
о

26

ток, который не может создаваться в закрытом помещении. Остается
предп
о
ложить, что электромагнетизм и гравитация неразрывно связаны между с
о
бой и проявляются в комплексе. Эта идея не нова, попытки построить те
о
рию, объединя
ю
щую эти два явления, предпринимались неоднократно, но не
увенчались успехом. Их актуальность все
гда подвергалась сомнению, п
о
скольку магнитогравитацио
н
ные эффекты ранее не обнаруживались. Однако
теперь, когда нам известны эксперименты Сёрла и Година

Рощина, имеет
смысл вновь обратиться к проблеме объединения электромагнетизма и гр
а
витации и попробова
ть решить ее в рамках эфиродинамики. При таком по
д
ходе логично предположить, что ант
и
гравитация

результат взаимодействия
электромагнитной системы с эф
и
ром. Задача приобретает физический смысл,
поскольку определены два взаимодействующих материальных объек
та. Во
з
можно, именно исключение эфира из физики не позволяет до сих пор объя
с
нить природу гравитации. Эта идея высказывается, например, в публик
а
циях
Рыкова А.Г. 55

56

.

Описание интересных экспериментов, относящихся к этой же проблеме,
содержится в стат
ьях Делямуре В.П. 57

59

. Очевидно, их следует иметь в
в
и
ду при построении общей магнитогравитационной теории.

В соответствии с основным направлением нашего исследования сделаем
вывод:
обобщенная электродинамика с использованием силового и эне
р
гетическо
г
о анализа способна объяснить саморазгон

генератора
Сёрла и
у
с
тано
вки
Година

Рощина.




26
.
Эксперимент Томилина

Прокопенко


Опишем еще один эксперимент, результат которого приводит к такому
же выводу.
В эксперименте Томилина А.К. и Прокопенко Е.В.

исс
ледуются
колебания заряженного шарика в поле плоских постоянных магнитов. Расп
о
ложим магниты попарно, оставив между ними зазор для движения заряже
н
ного шар
и
ка рис.68
.




Рис.
68



N



S


S


N


H



H



F
V








H



H


x


27

Электрическая с
истема, моделирующая поле магнитов, в этом случае
имеет две линии симметрии, совп
а
дающие с координатными осями. Особая
точка находится в начале координатной системы. Для положения ма
г
нитов,
изображенного на рис. 68, на оси
x
слева и справа от точки
О
век
торный
потенциал направлен от нее. Следовательно, вдоль оси
x
создается пол
о
жительное СМП. Во всех точках оси

векторный потенциал н
а
правлен к
особой точке, следовательно, вдоль этой оси создается отрицательное СМП.
При движении вдоль оси
x
шарик все
гда находится в пол
о
жительном СМП
и на него в любом положении кроме крайних и среднего действует уск
о
ряющая сила

F

.

Конечно, в таком эксперименте при очень малом заряде шарика, пр
о
дольная сила

F

не велика даже
по сравнению с диссипативной силой, и п
о
этому колебания остаются затухающими. Однако она влияет на значение
фактора затухания, уменьшая его, по сравнению со случаем колебаний нез
а
ряже
н
ного шарика. Заметим, что при проведении эксперимента необходимо
обесп
ечить, чтобы плоскость колебаний маятника располагалась точно пос
е
редине между магнитами и оставалась неизменной в процессе колебаний
.
Если это условие не обеспечено, и шарик смещается ближе к одной из ма
г
нитных пар, на него действует поперечная магнитна
я сила, возникающая при
взаимодействии движущегося заряда с
векторным магнитным полем
, моме
н
ты этих сил, влияют на энергию колебаний мая
т
ника.

Исследуем

теоретически плоские колебания
шарика
, несущего заряд
q
,

на маятниковом подвесе.

Кроме сил тя
жести и
вязкого сопротивления

учтем
продольную магнитную силу,
записанную в в
и
де:











lqH
VqH
F
0
0

, 26.1

где
l

длина подвеса маятника. В зависимости от этого сила

F

проявляе
тся
как ускоря
ю
щая, или как тормозящая. Понятно, что значение напряженности
СМП зависит от положения ш
а
рика:






H
H

.

Колебания маятника в общем случае описываются нелинейным ди
ф
ференциальным уравнен
и
ем:




0
2
0
2
















qH
l
sin
gl
l
, 26.2

где



масса подвешенного шарика,


коэффициент сопротивления ср
е
ды. Запишем
дифференциальное уравнение 26.2
 в виде:




0
0
2



















sin
l
g

qH
l



.
26.3


Из уравнения 26.3 видно, что энергетический баланс системы опред
е
ляется соотношением диссипативной и магнитной сил, заключенных в ско
б
ки. Если величины
q
и

Н
имеют одинаковый знак, то
в скобке перед вт
о
рым членом стоит знак 

», следовательно, при ускоряющей силе Николаева

28

фактор затухания уменьшается

по сравнению со случаем колебаний незар
я
женного шарика. Если величины
q
и

Н
имеют различные знаки,

в скобке
пере
д вторым членом появляется знак », то есть тормозящая сила Ник
о
лаева увел
и
чивает фактор затухания. Теоретически возможен случай, когда
фактор затухания становится отрицательным, при этом происходит самово
з
буждение колеб
а
ний за счет энергии взаимодейств
ия движущегося заряда со
скалярным магнитным полем. Исходя из энергетических соображений, усл
о
вие самовозбуждения колебаний можно записать в виде соотнош
е
ния:





0
0
2
0



T

dt
l
qH






, 26.4

где
Т


усредненный период колеб
аний.


Рис. 69



График зависимости амплитуды
А
от времени колебаний, полученный
в результате большой серии экспериментов, представлен на рис. 69.
Линия

1

с
о
ответствует случаю колебаний незаряженного шарика, линия
2


случаю,

когда сила Николаева проявляется как тормозящая, линия
3


случаю уск
о
ряющей силы Николаева.

В результате проведенного эксперимента можно сделать вывод, что
вза
и
модействие движущегося заряда с СМП влияет на энергию колебаний,
которая за счет этого взаимо
действия увеличивается или уменьшается. Ин
ы
ми словами, заряд в одном случае получает дополнительную энергию
из
эфира
, а в другом

о
т
дает ее
эфиру
.










1

0

2

3

1

2

3

4

A
мм

t
с


2

3

1

5


29

Y
.
ПРИКЛАДНЫЕ ВОПРОСЫ


28.
Проект
ы электрических машин
нового типа


Разработанная теория позволяет
создать электрические машины эле
к
тродвигатели и генераторы с использованием продольной электромагнитной
с
и
лы. Принципиальное отличие машин нового типа от нынешнего поколения
электродвигателей и генераторов состоит в использовании явления безвихр
е
вой элек
тромагнитной индукции, описа
н
ного в главе 10.

Предложим два типа электрических машин, работающих на новом при
н
ципе. Первый тип представляет собой безколлекторную электрическую м
а
шину постоянного тока. Прообраз такой электрической машины представлен
в глав
е 8
эксперимент Томилина А.К. и Тупицына О.В.. Здесь предл
а
гается
ее усовершенствованная конструкция. В качестве индуктора статора пре
д
лагается использовать два тороидальных соленоида
1
специальной формы.
Обмотки индуктора запитаны от источника постоян
ного тока. Направления
токов в них пок
а
заны на рис. 74
.



Рис. 74


В скалярном магнитном поле, созданном индуктором, вращаются за
счет приложенного внешнего момента два металлических кольца ротор
2
,
нас
а
женные на вал
3
.
В зависимости от модификации машины, кольца могут
вр
а
щаться в одном направлении или в противоположных. На каждом кольце
в диаметрально противоположных точках устанавливается по паре щеток
4
.
В
ы
воды от щеток попарно соединяются с учетом их полярности: ген
ератор
вырабатывает постоянный электрический ток. Эту машину можно использ
о
вать и в режиме электродвигателя, подключая статор и ротор к источникам
постоянного тока.

1

1

2

2

2

1

4

4

3


30





Рис. 75

Второй экспериме
нтально испытанный тип электрогенератора предста
в
ляет собой электрическую машину переменного тока. На роторе располагае
т
ся несколько пар пл
о
ских постоянных магнитов. Их количество должно быть
кратным 4. Вдоль линий соединения магнитов создается СМП. Магни
тные
пары располагаются так, что на периферии ротора знаки СМП ч
е
редуются
рис
. 75
.


В качестве обмоток статора используются плоские тороиды. Намотка
тороида показана на
рис. 7
6
.
Количество витков желательно сделать как
можно больше.



Рис. 76


Плоские тороиды располагаются на статоре перпендикулярно к линиям
соединения магнитов. В этом случае токи индуцируются в проводниках, ра
с
положенных внутри тороида вдоль оси
x
, за счет изменения СМП в системе
отсчета, св
я
занной с то
роидом. Используем у
равнение
11.3:



z

x


a

x
a



N

S

N

N

S

S

N

S


Н



Н



Н





Н



31

t
B
D
div






0
e
e


. 28.1

Пусть СМП движется вдоль оси
x
.
В
системе отсчета, связанной с тороидом
вектор
А

, характеризующий поле движущейся магнитной п
ары, имеет

ко
м
поненты
x
A
и
z
A
. Поэтому

x
A
A
div
B
x








. 28.2

В проекции на ось
x

уравнение 28.1 с учетом 28.2 примет вид:


t
x
A
x
D
x
x








2
0
e
e
,
или

t
A
E
x
x




.


То есть в проводниках, расположенных вдоль оси
x
, индуцируется эле
к
трическое поле и создается электрический ток. Следует заметить, что ток
индуцируется во всех четырех проводниках, параллельных оси
x
, следов
а
тельно, в обмотке возник
ают противотоки. Однако наиболее сил
ь
ное СМП
создается на оси
x
, и оно довольно быстро убывает по мере удал
е
ния от нее
вдоль оси
у
. Поэтому токи, индуцированные на внутренних проводниках с
у
щественно больше токов, наведенных во внешних проводниках. Для у
сил
е
ния эффекта тороидальные обмотки соединяются между собой последов
а
тельно или параллельно, но обязательно с учетом фазы индуцированных т
о
ков, чтобы исключить противотоки или компенсацию напряжений. Эта эле
к
трическая машина тоже может работать в обратно
м режиме, то есть сл
у
жить
в качестве электродвигат
е
ля.

В проведенном эксперименте использовались четыре пары магнитов

NeFeB

, каждый из
которых имел размеры:

60
20
10


мм
.

Они были закр
е
плены на деревянном диске
радиуса 100

мм
.

Зазор между
торцами магн
и
тов
и обмотками составлял примерно 9
мм
. Обмотка статора состояла из ч
е
тырех
плоских тороидов с размерами
мм
a
a

x
50


, и зазором между внутренн
и
ми проводниками
мм

6

. Тороиды имели по 20 витков медной пр
о
волоки.
Р
отор разгонялся до скорости 2500
об/мин
.
Машина генерировала переме
н
ный ток, который регистрировался лучевым осциллографом. При этом н
а
блюдалась зависимость частоты и амплитуды индуцированного тока от угл
о
вой скорости вращения рот
о
ра.

Заметим, что наведени
е токов за счет изменения векторного магнитного
поля в тороидальных обмотках практически исключается, так как токи, и
н
дуцированные при этом в их половинах, взаимно компенсируются. В сравн
и
тел
ь
ном эксперименте на роторном диске располагались четыре непарных

магнита. Направление векторов магнитной индукции всех этих магнитов б
ы
ло одинаковым, этим исключалась возможность создания СМП. При таких
условиях ток в тороидальных обмотках практически не возникает. Незнач
и
тельные наводки возможны только за счет асимме
трии в расположении о
б
моток и ма
г
нитов.


32

Коснемся еще одного направления использования СМП и связанных с
ним явлений. Можно создать индукционный нагреватель, действующий на
новом принципе, в соответствие с обобщенным законом сохранения эле
к
тромагнитного п
оля, рассмотренном в главе 12. В статье Кузнецова Ю.Н.

60


описан эксперимент по нагреванию алюминиевой втулки вне
ш
ний диаметр

1
см
, внутренний диаметр

0,8
см
, высота

3
см
, распол
о
женной на линии
симметрии

x
пары пр
я
моугольных рамок рис 77.



Рис. 77


По рамкам пропускался переменный электрический ток 50
Гц
, 0,55
А
.
Чтобы задержать передачу джоулева тепла, выделяемого самими рамк
а
ми,
втулка располагалась от них на расстоянии 6
см
и помещала
сь в алебастр
о
вый кожух, а между кожухом и рамками дополнительно располагались две
керамические плитки. Такая изоляция беспрепятственно пропускала эле
к
тромагни
т
ное поле, но существенно задерживала передачу тепла от рамок
втулке. Индукционный нагрев втулк
и за счет изменения СМП


t
B

в эксп
е
рименте Ку
з
нецова Ю.Н. регистрировался на несколько минут раньше, чем
нагрев посредством тепла, передаваемого от рамок. Автор эксперимента о
т
мечает, что в сл
у
чае расположения втулки на другой оси симм
етрии

, она
не нагревается, п
о
скольку магнитное поле вихревое и потенциальное в этой
области практически отсутств
у
ет.

В отличие от известных индукционных нагревателей, где за счет изм
е
нения векторного магнитного поля


t
B

создаются в
ихревые электрические
токи, в описанном эксперименте в результате изменения СМП образуются
переменные источники

стоки электрического поля, а, следовательно, возн
и
кают пер
е
менные линейные безвихревые токи. На
основе теоретических
соображений и результа
тов эксперимента Кузнецо

ва Ю.Н. можно предл
о
жить новый тип индукционного нагревателя, осно
в
ным элементом которого
являются тороиды, а электропроводные нагрева
е
мые объекты располагаются
вблизи их торцевых поверхностей.

Известно, что традиционные индукцион
ные нагреватели имеют один
существенный недостаток: края разогреваемой заготовки часто прогреваются
н
е
достаточно. В индукционных нагревателях нового типа этот недостаток
мо
ж
но устранить, за счет индукции в заготовке практически однородного
электрич
е
ско
го поля.


x



t
В




t






33

29. В
оздействие электромагнитного поля на водные структуры

и

биолог
и
ческие объекты


Проблема воздействия магнитного поля на человека и животных возни
к
ла много веков назад, как только были обнаружены магнитные руды. П
о
пытки применять магнетизм в
лечебных целях предпринимались многокра
т
но. Современная медицина широко использует методы электромагнитной
диагностики и магнитной терапии. Многие применяемые в медицине мет
о
дики основаны на экспериментальных исследованиях биофизических эффе
к
тов, которые н
е имеют теоретического обоснования. Некоторые естестве
н
ные биофизические проце
с
сы также не объясняются на основе современных
теорий. Причина такого положения дел, очевидно, заключается в том, что
традиционная электродинамика, не отражает всех природных э
лектродин
а
мических проце
с
сов.

Приведем простейший пример. Общеизвестно, что передача сигнала м
е
жду окончаниями нервных клеток нейронов происходит электромагнитным
спос
о
бом. При этом концы нейронов прямых контактов не имеют рис.78.


Рис. 78


По первому не
й
рону пробегает электрический импульс, возникающий за
счет химических реакций. То есть создается незамкнутый ток проводимости


t

1

. Каким же способом сигнал передается второму нейрону? Если прим
е
нять предс
тавл
е
ния только о вихревом электромагнитном поле, то можно
описать лишь передачу сигнала между параллельно расположенными нер
в
ными волокнами. Такой подход явно не соответствует условиям реального
процесса. Обычная электродинамика не объясняет механизм пер
едачи эле
к
трического сигнала между концами нервных вол
о
кон.

Попробуем объяснить происходящее на основе безвихревой электр
о
магнитной индукции. Поскольку ток, пробегающий по первому нейрону, не
замкнут, на его конце создается нестационарное СМП


t
B

. Конец второго
нейрона, оказывается в этом поле, поэтому в нем образуется источник поте
н


t
B




t

1




t

2



34

циального электрического поля

E

. За счет этого создается разность поте
н
циалов между нервным окончанием и центром клетки, и пробегает
электр
и
ческий и
м
пульс


t

2

.

На основании приведенного примера можно предположить, что электр
о
динамические процессы с использованием СМП широко распространены в
биологии. Следовательно, и терапевтические эффекты во многих случаях м
о
гут
быть св
я
заны именно с этой электродинамической компонентой. Одним
из первых на это обратил внимание Николаев Г.В.

64

.

В настоящее время пре
д
принимаются только первые осознанные шаги в
этом направлении. К ним, например, можно отнести
исследования, пров
о
димые группой ученых в г. Туле

НИИ новых медицинских технологий,
Тульский государственный п
е
дагогический университет им. Л.Н. Толстого,
Научно

производственное предприятие Стек»

66

67

. В частности ими
изучено мутагенное воздействие продольных электром
агнитных волн на ж
и
вой организм мухи дрозофилы. К сожалению, как отмечают сами авторы, в
эксперименте невозможно было полностью исключить поперечные электр
о
магнитные волны. Выводы сделаны на основе сравнения результатов двух
случаев: в одном излучение со
держало только поперечные электромагни
т
ные волны, в другом

поперечные и продольные. Установлено, что
пр
о
дольные электромагнитные волны низкой интенсивности практически
не взаимодействуют с объектами н
е
живой природы, но воздействуют на
геном живого орган
изма.
На этом основании авторы указанных работ обо
с
новывают концепцию особой роли продольных электромагнитных волн в
биоинформационном обмене. Аналогичные эксперименты описаны в публ
и
кациях
6
7

70
.

Интересный эксперимент описан в статье Кузнецова Ю.Н.

1
7

. Обн
а
ружено, что СМП заметно влияет на развитие зерен пшеницы на начальной
стадии пр
о
растания. Аналогичный эксперимент был проведен и Николаевым
Г.В. 19

, но условия и результаты эксперимента подробно не описаны
.
Ку
з
нецов Ю.Н. приходит к выводу, чт
о в зависимости от знака СМП эффект от
его воздействия различается: в одном случае происходит заметное замедл
е
ние развития растений, а в другом

отличий от контрольных объектов не о
б
наружено. К сожалению, из описания, приведенного в статье, в каждом из
с
лучаев нево
з
можно определить знак СМП в том смысле, как предлагаем мы
в настоящем исслед
о
вании.

Автор настоящей монографии знаком с работой группы эксперимент
а
торов Мухамадиева Р.Д., Беляев Ю.Н., Заводина Л.Н., Миляева М., изуча
в
ших во
з
действие магнит
ного поля на водные структуры и биологические
объекты. К сожалению, работа не была проведена в полном объеме, не пр
о
шла дост
а
точную научную апробацию, и ее результаты не опубликованы. С
разрешения авторов приведем лишь общее описание опытов и некоторые в
ы
в
оды.

В первом эксперименте
три стакана с обычной водопроводной водой
помещалась на шесть часов в различные усл
о
вия:


35

1 в скалярное магнитное поле, созданное тороидом знак СМП не опр
е
делялся;

2 в векторное вихревое магнитное поле;

3 в нормальные
контрольные условия.

Вода применялась для полива трех отдельных посевов фасоли, наход
я
щихся в одинаковых внешних условиях температура, освещение, вла
ж
ность. Фасоль, поливаемая водой, омагниченной СМП, начала всходить ч
е
рез 3 дня, омагниченная вихрев
ым магнитным полем

через 6 дней, ф
а
соль,
поливаемая неомагниченной водой нормальные условия, взошла через 9
дней. Отмечено, что би
о
масса растений, поливаемых водой, омагниченной
СМП примерно в два раза превышала биомассу растений, развивающихся в
норма
льных условиях. Однако стручк
о
вая завязь у растений первой группы
не образовывалась, в то время как у растений при нормальных условиях ра
з
вились стручки длиной около 5
см
.

Листья фасоли, поливаемой водой, омагниченнной вихревым магни
т
ным полем, имели
более яркую, чем обычно, окраску и развивались быстрее.
Биомасса этих растений была примерно в полтора раза больше, чем ко
н
трольных растений, а корневая сист
е
ма более развита.

Поскольку прямого воздействия магнитного поля на растения в этом
эксперименте не
было, остается предположить, что
свойства воды разли
ч
ным о
б
разом изменяются за счет воздействия различных компонент
магнитн
о
го поля.


Во втором эксперименте
наблюдалась кристаллизация поваренной соли
в каждом из трех перечисленных выше условий. Капля нас
ыщенного ра
с
твора соли помещалась на предметное стекло микроскопа. В нормальных
условиях полная кристаллизация происходила за 12 минут. В вихревом ма
г
нитном поле, создаваемом катушкой с током
A
,
J
2
0

, в два раза быстрее


через 6 минут. Эт
о объясняется диамагнитными свойствами воды, которая
выталкивается из области сильного вихревого магнитного поля.

В СМП, созданном тороидом с током
A
,
J
2
0

знак СМП не опред
е
лялся, полная кр
и
сталлизация происходила примерно за 18 минут,
т.е. в
полтора раза медленнее, чем в нормальных условиях. Очевидно, можно сд
е
лать общий вывод:
при помощи магнитного поля можно управлять пр
о
цессом сублим
а
ции.


В третьем эксперименте наблюдалось поведение сине

зеленых бактерий
в каждом из трех выше пере
численных условий. Созревшие в течение 10
дней сине

зеленые бактерии помещались в воду. Наблюдение производилось
при помощи микроскопа спустя 2 минуты после помещения бактерий в воду.
В нормальных условиях каждая из бактерий движется по окружности опр
е
дел
е
н
ного радиуса, совершая примерно 20 оборотов в минуту. В вихревом
магни
т
ном поле, созданном катушкой с током
A
,
J
2
0

, скорость движения
возрастала в 3 раза и достигала 60 оборотов в минуту. В СМП, созданном т
о
роидом с током
A
,
J
2
0

знак СМП не определялся, бактерии совершали в
среднем 12 оборотов в м
и
нуту.


36

Однозначный вывод о причине наблюдаемого поведения бактерий сд
е
лать затруднительно: возможно она связана с воздействием на воду, возмо
ж
но на сами бактерии, а возможно
на то и другое в комплексе.

В последнем эксперименте наблюдалось поведение аквариумных рыб

гуппи в зависимости от внешнего магнитного поля. В нормальных условиях
рыбки движутся беспорядочно. В векторном магнитном поле, созданном к
а
тушкой с током
A
,
J
2
0

, они выстраиваются вдоль силовых линий. Когда
под стаканом, в котором находились гуппи, располагался тороид, по обмотке
которого пропускался ток с
A
,
J
2
0

, они опускались ко дну стакана и расп
о
лагались неподвижно под углом
45
0
к плоскости дна.

На основании двух последних экспериментов можно заключить:
возде
й
ст
вие различных компонент магнитного п
оля векторной и скалярной
различным обр
а
зом отражается на поведении биологических объектов.


































37

Закл
ючение


В соответствии с законами диалектики любая научная концепция со
временем себя полностью исчерпывает, становится очевидной ее ограниче
н
ность. Возникает необходимость выхода за рамки устоявшихся представл
е
ний. При этом неизбежна борьба нового» со с
тарым». Здоровый консерв
а
тизм здесь необходим, поскольку при выборе нового направления развития,
следует сер
ь
езно проверять все альтернативы. Важно, чтобы процесс поиска
шел констру
к
тивно.

Вопросу ограниченности современной электродинамики в предлагаемой

монографии уделено достаточно много внимания. Выявлены исторические
причины сложившегося ее состояния, проанализированы имеющие место п
а
радоксы, показана невозможность их разрешения в рамках традиционной
теории. Альтернативный подход базируется на общей т
еории поля, в частн
о
сти на основной теореме Стокса

Гельмгольца. Как оказалось, полный мат
е
матический аппарат, необходимый для обобщенной электродинамики, давно
разработан, но не применялся из

за искусственных калибровок. Теперь в
ы
яснилось, что эти калибро
вки удовлетворяются только для идеализирова
н
ных объектов: бесконечного линейного тока и уединенного замкнутого ко
н
тура с током. Показано, что градиентные преобразования, которые обычно
служат основанием для введения калибровок, физически не содержательны.
При общем подходе следует рассматривать электродинамические системы,
объ
е
диняющие любое количество элементов, что, безусловно, приближает
теорию к реальным электро

и радиотехническим об
ъ
ектам.

Предлагаемый взгляд на электромагнитное поле существенно изме
няет
представление о его природе. Становится понятным, что это всего лишь о
т
ражение состояния эфира

материальной субстанции, заполняющей все м
и
ровое пространство от масштабов вселенной до микромира. На основе пре
д
ставл
е
ний об эфире решаются различные п
арадоксы» электромагнитного
взаимодействия, эффекты Ааронова

Бома, Сёрла и т.д. Построение матери
а
листич
е
ской эфиродинамики, органично объединяющей электродинамику,
теорию гравитации, теорию относительности и квантовую физику, предста
в
ляется самой акт
у
альн
ой задачей современной науки.

Прорыв на новый уровень познания, а, следовательно, и технологий,
возможен только в результате целенаправленных усилий ученых из разли
ч
ных областей знаний, которые ясно понимают проблемы современной физ
и
ки и способны выйти за
пределы традиционных представлений и концепций.
Поэтому при подготовке молодых научных кадров

важно обращать вн
и
мание
на ограниченность современных знаний, указывать и анализировать альте
р
нативные научные концепции. При этом Обобщенная электродинамика»
вполне м
о
жет служить в качестве учебно

научно

методического пособия.







38

Литература:



1.


Ампер А.М. Эле
к
тродинамика.

М.: АН СССР, 1954.

2.


Фарадей М. Экспериментальные исследования по электричеству. Т.2.


Изд. АН СССР, 1951.

538с.

3.

Максвелл Дж. Трактат о
б электричестве и магнетизме. В двух томах.

М.:
На
у
ка, 1989.

4.

Максвелл Дж. К. Избранные сочинения по теории электромагнитного п
о
ля. М.: ГИТТЛ, 1952
.


5.

Тесла Н. Лекции. Статьи
.


М
.,
Tesla

Pint
.


2003.

386
с
.

6.

Уиттекер Э. История теории эфира и электричес
тва.

Москва

Ижевск:
НИЦ Р
е
гулярная и хаотическая динамика», 2001.

512 с.

7.

Тамм И.Е. Основы теории электричества.

М. Наука», 1976.

616 с.

8.

Матвеев А.Н. Механика и теория относительности.

М. ВШ, 1976.

416 с.

9.

Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Механика. Э
лектродинамика. Краткий курс
теоретической физики. Кн.1.

М:. Наука, 1969.

271 с.

10.

Парселл Э. Электричество и магнетизм. Берклеевский курс физики. Т.2.


М. Наука», 1975.

439 с.

11.

Зомм
ерфельд А. Электродинамика.


М.: ИЛ, 1958.

501с.

12.

Фейнман Р., Лейтон
Р., Сэндс М. Фейнмановские лекции по физ
и
ке. Т.
5.
Электричество и магнетизм.

М.: Мир, 1965.


13.

Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнмановские лекции по физике.
Т.
6.
Электродинамика.

М.: Мир, 1966.


14.

Мари

Антуанет Тоннела. Основы электромагнетизма и теор
ии относ
и
тельности.

М.: ИЛ, 1962.

15.

Берк Г.Ю. Справочное пособие по магнитным явлениям.

М.: Энергои
з
дат, 1991.

16.

Николаев Г.В. Непротиворечивая электродинамика. Теории, экспериме
н
ты, парадо
к
сы.

Томск, 1997.

144 с.

17.


Николаев Г.В. Современная электродинами
ка и причины её парадоксал
ь
ности. / Г.В. Николаев.

Томск: Твердыня, 2003.

149 с.

18.

Николаев Г.В.
Научный вакуум. Кризис в фундаментальной физике. Есть
ли выход?

Томск, 1999.

144 с.

19.

Николаев Г.В.

Тайны электромагнетизма и свободная энергия. Изд. Вт
о
рое
дополненное.

Томск, 2002.

150 с.

20.

Тихонов А.Н., Самарский А.А. Уравнения математической физики.

М.:
На
у
ка, 1972.


39

21.

Корн Г., Корн Т. Справочник по математике для научных работников и
инженеров.

М.: Наука, 1978.

831 с.

22.

Борисенко А.И., Тарапов И.Е. Век
торный анализ и начала тензорного и
с
числения.

Изд. 3

е.

М.: ВШ. 1966.

23.

Mainov S., zech.J.Phs.

24, 965 1974.

24.

Mainov S., en.Rel.av.


12, 57 1980.


25.

Томилин А.К., Колесникова Т.Н. О проблеме магнитостатического вза
и
модействия// Региональный вес
т
ник Востока. Усть

Каменогорск, 2001.



№ 3.

С. 21

26.

26.

Томилин А.К.
Анализ проблем электродинамики и возможные пути их
решения// Труды 7

ого Международного симпозиума по электромагни
т
ной совместимости и электромагнитной экологии. С
.

Петербург, 26

29
июня 2
007 г.


С. 214

217.

27.

Томилин А.К. О свойствах векторного электродинамического потенци
а
ла.
http://.sciteclia.u/us/catalog/pages/8828.htl


28.

Томилин А.К. Экспериментальное ис
следование продольного электр
о
магнитного взаимодействия.


http://.sciteclia.u/us/catalog/pages/9087.htl




29.


Toilin A.K
. The Fundaentals of enealized Electodnaic
s
.



http://axiv.og/ftp/axiv/papes/0807/0807.2172.pdf


30.


Обобщенная электродинамика и перспективы развития новых технол
о
гий// Сб. тр. 5

ой МНПК Исследование, разработка и приме
нение выс
о
ких технологий в пр
о
мышленности». С.

Петербург, 28

30 апреля 2008 г.


С. 297

298.

31.

Томилин А.К. Колебания электромеханических систем с распределенн
ы
ми параметрами.

Изд

во ВКГТУ.

г. Усть

Каменогорск, 2004.

272 с.

32.

Еньшин А.В. и Илиодоров В.А.
Способ изменения свойств парамагни
т
ных
газов. Патент № 2094775 от 27.10.97 по з
а
явке № 93050149/25 от 03.11.93.

33.


Еньшин А.В., Илиодоров В.А. Генерация продольных световых волн при
рассеянии бигармонического лазерного излучения на магнонных и вращ
а
тельных
поляритонах в атмосфере. В сб. "Горизонты науки 21 в
е
ка", 2002
.


34.

Докторович З.И.
Несостоятельность теории электромагнетизма и выход из
сложившегося тупика.



http://.sciteclia
.u/us/catalog/pages/4797.htl

35.

Менде Ф.Ф. Существуют ли ошибки в современной физике?

Харьков:
Константа», 2003.

72 с.


40

36.

Хворостенко Н
.П. Продольные электромагнитные волны// Изв. ВУЗов.
Физика.

1992.

№ 3.

С. 24

29.

37.

Райдер Л.
Квантовая теория поля
.

М.: Мир, 1987.

38.

Дирак П. Электроны и вакуум.

М.: Знание, 1957.

15 с.

39.

Monstein


.,

esle

J
.
P
.
Euo

phsics

Lettes
, 59 4,
pp
. 514

520 2002.

40.

Харченко К.П. Юбилейная исповедь»// Информост

Радиотехника и т
е
лекоммуникации. № 4 46, 2006 г.

41.

Ацю
ковский В.А. Общая эфиродинамика.

М. Энергоиздат, 1990.

42.

Сидоренков В.В. О скрытых реалиях физического содержания великих
уравнений электродинамики Максвелла.


http://.scitecli
a.u/us/catalog/pages/8965.htl

43.

Сидоренков В.В.
Единое электродинамическое поле и характеристики
распространения его составляющих в виде плоских волн в однородных
изотропных материальных средах.


http://.scitecl
ia.u/us/catalog/pages/8935
.htl

44.

A
haonov Y., Boh D. // Phs. Rev. 1959. V. 115. P. 485.

45.

Peshkin

M
.,
Tonoua A. The Ahaonov

Boh Effekt.

Belin; Heideeg;
Ne Yok; London; Tokio; Hong Kong; Spinge

Vela
g/ 1989/

154 p.


Lectue Notes in Phsics. V. 340.

46.


Tonoua A
.
The Quantu old Unveiled  Electon aves, ith a Pe
f
ace of hen Ning Yang, old Scientific, Singapoe, 1998.


47.

Лошак Ж. Новая теория эффекта А
а
ронова

Бома для случая, когда и
с
точни
к потенциала находится вне электронных траекторий// Прикладная
ф
и
зика
, 2003, № 2, с. 5

11.

48.

Чирков А.Г., Агеев А.Н. О возможности наблюдения эффекта Ааронова

Бома при нестационарных потенциалах/ Письма в ЖТФ, 2000, т.26, в.16.
С.103

110.

49.

S.
unna Sandeg
. Seal

Effekct eneato: Design

Manufactuing Poc
e
due.


School of Engineeing

Applied Scienes, Univesit of Sussex, June
1985.
http://.exeseach.co/seal/ht


50.


S.
unna Sandeg. Sea
l

Effekct eneato: Reconstuction of the expe
i
ental ok caied out  John Seal eteen 1946 and 1952 concening the
claied discove of a ne souce of eneg 17 June 1987.
http://.exes
each.co/seal/ht

51.

Thoas John A., J. ANTI

RAVITY: The Dea Made Realit. Extaod
i
na

Science
.
V
ol
.
VI
.
Issue
2, 1994.


41

52.

Рощин В.В., Годин С.М.
Экспериментальное исследование физических
эффектов в динамической магнитной системе// СПб.: ПЖТФ, 2000, т.
26,
вып. 24.

С.70

75.

53.


Рощин В.В., Годин С.М.
Экспериментальное исследование нелинейных
эффектов в динамической магнитной системе.


http://.tinitas.u/us/doc/0231/008a/0231000
8.ht

54.


Гуревич А.Г. Магнетизм на сверхвысоких частотах. Соросовский образ
о
вательный журнал. №1, 1999.

С. 98

104.

55.

Рыков А.В. Основы Теории Эфира// ИФЗ РАН, М., 2000.

54 с.

56.

Рыков А.В. Лженаука
XX
века.
ht
tp
://

.
n

t
.
og
/
tp
/
ns
/
ln
.
pdf

57.

Делямуре В.П. Эффект Сёрла.


http
://
n

t
.
u
/
tp
/
ns
/
es
.
pdf


58.

Делямуре

В.П.

Эффект Брауна: экспериментальное подтверждение.
http
://
n

t
.
u
/
tp
/
n
s
/
e
.
pdf



59.

Делямуре В.П. Анализ установки Година

Рощина.
http
://
n

t
.
u
/
tp
/
ns
/
au
.
pdf


60.

Кузнецов Ю.Н. Экспериментальная регистрация безвихревого вида эле
к
тромагнитной индукции // Академия Тринитаризма», М., Эл. №
77

6567,
публ. 14731. 08.03.2008.

61.

Кузнецов Ю.Н. Биологический способ регистрации потенциального ма
г
нитного п
о
ля.
http://.sciteclia.u/us/catalog/pages/9084.htl

62.

Кузнецов Ю.Н.
Об одном заблуждении в трактовке сферически

симметричной электродинамики.


http://.scitecl
ia.u/us/catalog/pages/9334
.htl

63.

Болотовский Б.М., Угаров В.А. Об одном парадок
се» электродинамики//
УФН, т. 119, вып. 2.

С.371

374.

64.

Лобода М., Шипов Г. и др.
Экспериментальное обнаружение скалярного
электромагнитного поля// Академия тринитаризма», М., Эл. № 77

6567,
публ. 14881, 22.09.2008.

65.

Шипов Г.И. Торсионное поле как источн
ик скалярных продольных
электромагнитных полей в вакуумной электродинамике.


http
://

.
shipov
.
co

66.

Взаимодействие физических полей с живым веществом //Нефедов Е.И.,
Протопопов А.А., Семенцов А.Н., Яшин А.А.//
Под ред. Хадарцева А.А.


Тула: Изд. Тульск. гос. ун

та, 1995.

180 с.

67.

Исследование соматической рекомбинации дрозофил, подвергшихся во
з
действию пр
о
дольных электромагнитных волн// Богданов В.П., Воронов
В.В., Сидоров Р.А., Яшин А.А.// Вестник новых медици
нских технол
о
гий.

1995.

Т.
II
, № 3

4. С. 6

9.


42

68.

Опытные исследования энергоинформационных взаимодействий излуч
е
ний генератора продольных электромагнитных волн с водой
/
/ Абдулк
е
римов С.А., Богданов В.П., Годин С.М. и др. // Электродинамика и тех
н
и
ка СВЧ и К
ВЧ.

2000.

Т.8, №

3

428.

С.124

126.

69.

Анализ мутагенного и стимулирующего действия продольных электр
о
магнитных излучений // Богданов В.П., Нефедов Е.И., Протопопов А.А.
//

Электродинамика и тех
ника СВЧ и КВЧ.

2000.

Т.8, №

1

227.

С.37

41
.

70.

Иссле
дование методом соматической рекомбинации дрозофил, подвер
г
шихся воздействию продольных электр
о
магнитных волн
/
/
В.П.Богданов,
В.В.Воронов, Р.А.Сидоров, А.А.Яшин // Вес
т
ник новых м
ед. технологий.


1995.

Т.2, №

3

4.

С.6

9.

71.

Демин П. Эффект Губера и лет
ающие тарелки// Наука и жизнь, 1991,

№ 7.

С. 21

23.

72.

Воронков С.С. Общая динамика.

Псков: Квадрант, 2008.

155 с.

73.

Поливанов К.М., Нетушил А.В., Татаринова Н.В. Электромеханический
эффект Губера// Электричество, 1973. № 8 с. 72

76.

74.

Lindell I.V. Dif
feential Fos in Elektoagnetics.

John ile Sons.


2004.
























43













Научное издание


Томилин Александр Константинович


Обобщенная электродинамика


Книга опубликована в авторской редакции

Ответственный за выпуск
О.Н. Долбнева

Т
ехнический редактор
Е.И. Богатырева


Подписано в печать 9.04.09. Формат 60х80 1/16.

Печать ризографическая. Бумага офсетная.

Усл.печ.л. 9,64. Уч.

изд.л. 10,56.

Тираж 500. Заказ 525

09.

Цена договорная.


Восточно

Казахстанский государственный

технический у
ниверситет им. Д. С
е
рикбаева

070010, г. Усть

Каменогорск, ул. Д. Серикбаева, 19




Приложенные файлы

  • pdf 4039183
    Размер файла: 840 kB Загрузок: 2

Добавить комментарий