Королёв Г.В. «Электронные устройства автоматики..


Г. В. КОРОЛЕВ
ЭЛЕКТРОННЫЕ
УСТРОЙСТВА
АВТОМАТИКИ
ИЗДАНИЕ ВТОРОЕ, ПЕРЕРАБОТАННОЕ И ДОПОЛНЕННОЕ
Допущено Министерством приборостроения СССР в качестве учебного пособия для средних специальных учебных заведений
SCANNED AND DJVUED BY ROMAN EFIMOV

МОСКВА «ВЫСШАЯ ШКОЛА> 1991
ROMAN@FARLEP. NET HTTP.//ROMAN-EFIMO V.NAROD.RU 17 JULY2003
ББК 32.965 К 68 УДК 681.527.7
Рецензент:
преподаватель Московского техникума электронных прибора* В. Б. Журавлев
Королев Г. В.К68 Электронные устройства автоматики: Учеб. пособие.— 2-е изд., перераб. и доп. — М.: Высш. шк.— 1991. — 256 с., ил.
ISBN 5-06-002034-7
В книге изложены теоретические основы, принципы действия н расчеты различных электронных устройств, применяемых в автоматике. Основной элементной базой описываемых устройств являются полупроводниковые интегральные схемы и транзисторы
Во втором издании (1-е— 1983 г.) расширен материал по операционным усилителям, методически переработай ряд разделов.
ББК 32.965 6Ф0.3
К
2402010000(4308000000)—159
001(01)—91~
ISBN 5-06-002034-7
© Г. В. Королев, 1991, с изменениями
Одним из главных факторов, обеспечивающих развитие всех отраслей народного хозяйства, является комплексная автоматизация производственных процессов на основе последних достижений электронной техники. К электронным устройствам автоматики предъявляются высокие требования, так как современная электронная аппаратура должна обеспечивать надежность работы сложнейших систем автоматического управления и контроля.
Современный этап развития радиоэлектронной аппаратуры ха- рак!еризуется все более широким применением интегральных схем (ИС) высокой функциональной сложности. Это требует нового подхода к написанию современных учебников и учебных пособий радиоэлектронного направления.
Настоящее учебное пособие является переработанным и дополненным вторым изданием пособия, вышедшего в 1983 г. Как и в первом издании, теоретическая часть состоит из описания принципов действия электронных устройств и вывода основных расчетных соотношений. Для закрепления теории в конце некоторых глав даны вопросы и задачи для самопроверки. Для облегчения работы учащегося над курсовым проектом приведены примеры расчета некоторых схем. В приложении дан вспомогательный справочный материал.
По сравнению с предыдущим изданием в данной книге практически полностью переработан раздел «Усилители», в котором существенно расширен материал об операционных усилителях за счет сокращения материала, касающегося рассмотрения многокаскадных усилителей с трансформаторной и резистивно-емкостной связями, методически переработан материал по типовым усилительным каскадам, бестранеформаторным усилителям мощности. Переработаны также главы, в которых рассматриваются стабилизаторы напряжения, генераторы гармонических колебаний. Исключены устаревшие ламповые схемы генераторов.
Последние достижения в области физики и технологии полупроводников, математики, химии, радиотехники позволили перейти к новому этапу миниатюризации радиоэлектронной аппаратуры — созданию и совершенствованию интегральных схем.
Интегральная микросхема (ИС)—микроэлектронное изделие, выполняющее функцию преобразования и обработки сигнала и имеющее высокую плотность упаковки электрически соединенных элементов или кристаллов, которое с точки зрения требований к испытаниям, приемке, поставке-и эксплуатации — рассматривается как единое целое.
Различают следующие ИС: пленочные, все элементы и межэле- ментные соединения которых выполнены в виде пленок; бескорпус- ные гибридные, содержащие кроме пленочных элементов навесные компоненты (транзисторы, диоды, конденсаторы); полупроводниковые, все элементы и межэлементные соединения которых выполнены в объеме или на поверхности полупроводника.
Низкоомные пленочные резисторы гибридных микросхем (сопротивлением от 0,01 Ом до 10 кОм) получают из чистого хрома, тантала или нихрома, нанося эти материалы в виде тонких пленок на электрическую подложку. Для получения высокоомных пленочных резисторов используют оксидные пленки, например из оксида олова. Так как эти пленки обычно относятся к материалам с электропроводностью я-типа (из-за присутствия кислородных вакансий), то добавка сурьмы снижает, а добавка индия повышает удельное сопротивление.
Полупроводниковые ИС изготовляют по планарной технологии, широко применяемой в производстве дискретных транзисторов. Основой планарной технологии является последовательное создание методом диффузии слоев р- и я-типа в объеме кремниевой подложки.
Так как все элементы полупроводниковой ИС создаются в объеме полупроводникового монокристалла, то возникает проблема электрической изоляции компонентов друг от друга. Для решения этой проблемы используются два метода изоляции: 1) обратно- смещенным р-я-переходом; 2) диэлектриком. Наиболее распространенной является изоляция обратносмещенным р-я-переходом, так как в этом случае существенно снижается стоимость ИС.
Транзисторы полупроводниковых ИС с изоляцией диэлектриком по параметрам близки к дискретным транзисторам, однако у интегральных транзисторов выводы всех электродов выполняются с одной стороны кристалла.
Биполярные транзисторы полупроводниковых ИМС с изоляцией р-я-переходом представляют собой четырехслойную структуру с тремя р-я-переходами, один из которых — изолирующий. Наличие этого перехода приводит к появлению паразитных элементов и ухудшает параметры интегральных транзисторов по сравнению с дискретными.
Полевые транзисторы с управляющим р-я-переходом выполняются совместно с биполярными на одном кристалле в едином технологическом цикле, составляя таким образом один тип ИС. Биполярные и МДП-транзисторы, как правило, совместно не изготовляются, т. е. разрабатываются два типа ИС: на биполярных и полевых МДП-транзисторах.
В качестве диодов в полупроводниковых ИС обычно используют транзисторы в диодном включении. В зависимости от схемы включения транзистора изменяются параметры диода.
Резисторы полупроводниковых ИС получают, используя объем полупроводника, заключенный между двумя выводами. Сопротивление такого резистора определяется удельным сопротивлением полупроводника и геометрическими размерами.
Для полупроводниковых ИС объемные резисторы более технологичны, чем пленочные, так как создаются одновременно с остальными элементами микросхемы. Однако они характеризуются большим разбросом параметров, сильной температурной зависимостью сопротивления и существенными паразитными эффектами. Размеры полупроводниковых резисторов, даже при сопротивлении порядка нескольких килоом, значительно превышают размеры транзисторов. Так как сопротивление объемных резисторов не превышает нескольких десятков килоом, то при создании ИС с повышенной степенью интеграции стремятся уменьшить количество резисторов в схеме или совсем исключить их.
Роль конденсаторов полупроводниковой интегральной микросхемы выполняет емкость обратносмещенного р-я-перехода, максимальное значение которой составляет примерно 100—200 пФ. Большие значения емкостей трудно реализовать в ограниченном объеме кристалла, поэтому интегральные микросхемы разрабатывают с минимальным количеством конденсаторов. Индуктивные катушки и трансформаторы в микроэлектронных устройствах применяются только как навесные элементы гибридных микросхем, так как формирование индуктивной катушки в объеме ИС практически невозможно. Полупроводниковые ИС представляют собой законченные функциональные устройства, элементы которых выполняются в едином технологическом цикле. Поэтому параметры полупроводниковых интегральных микросхем имеют меньший разброс и темпера
турную зависимость, чем параметры аналогичных функциональных устройств, выполненных на дискретных элементах. Однако полупроводниковые ИС требуют сложного оборудования и крупных начальных капиталовложенний. Кроме того, недостатком полупроводниковых ИС является наличие паразитных связей между элементами и подложкой. Несмотря на это технология изготовления полупроводниковых ИС позволяет получать их надежнее и дешевле гибридных микросхем с навесными элементами. По количеству составных элементов интегральные микросхемы делят на схемы с малой степенью интеграции (до 100 элементов); средней (до 1000) и большой (свыше 1000).
При проектировании ИС с большой степенью интеграции (БИС) необходимо решить две проблемы. Первая — возможность уменьшения геометрических размеров элементов схемы. Эти размеры определяются заданными электрическими параметрами и разрешающей способностью технологического оборудования. При этом следует учесть, что для изготовления БИС требуется более трудоемкий технологический процесс, чем для изготовления ИС с малой степенью интеграции. Вторая проблема — обеспечение отвода теплоты. Увеличение плотности упаковки элементов в интегральной микросхеме обусловливают увеличение удельной мощности рассеяния. Работа элементов в условиях повышенной температуры приводит к уменьшению надежности элементов и микросхемы в целом. Поэтому БИС, как правило, имеют специальные конструкции корпусов.
В настоящее время уровень интеграции БИС достигает нескольких тысяч элементов на одном кристалле. Создание и серийный выпуск таких БИС позволили перейти к созданию микропроцессоров.
Микропроцессор — это функционально законченное и полностью автономное цифровое устройство, реализованное на одной или нескольких БИС и обеспечивающее обработку информации и управление по заданной программе. Микропроцессоры рассчитаны на совместную работу с устройствами памяти и ввода — вывода информации. Эти устройства поставляются в комплекте в виде семейства совместимых приборов, способных работать при тех же напряжениях питания, при которых работает микропроцессор.
Основным недостатком микропроцессоров является сравнительно низкое быстродействие устройств на микропроцессорах, что обусловлено принципиально последовательным характером выполнения программы. Повышение быстродействия микропроцессоров тесно связано с совершенствованием технологии изготовления БИС.
РАЗДЕЛ I
УСИЛИТЕЛЬНЫЕ И РЕЛЕЙНЫЕ СХЕМЫ
ГЛАВА 1 ОСНОВНЫЕ ПОКАЗАТЕЛИ УСИЛИТЕЛЕН
§ 1.1. Общие определения
Электронным усилителем называют устройство, преобразующее маломощный электрический сигнал на входе в сигнал большей мощности на выходе с минимальными искажениями формы.

Рис 1 1
Усиление мощности сигнала осуществляется за счет потребления усилителем энергии от дополнительного источника, называемого источником питания.
Следовательно, усилитель представляет собой устройство, входной сигнал которого управляет преобразованием энергии источника питания в энергию выходного сигнала. Источниками входного сигнала являются микрофон, фотоэлемент, предшествующий усилитель, термопара, химический источник тока и т. д.
Диапазон мощностей, отдаваемых различными источниками входного сигнала на вход усилителя, широк. Например, напряжение, поступающее на вход усилителя от передающей телевизионной трубки, составляет всего 2—5 мВ при малой мощности. Однако такие источники, как предшествующий усилитель, могут создавать напряжение, достигающее сотен вольт при мощности около 1 Вт.
Выходной электрический сигнал усилителя поступает на устройство, называемое потребителем или нагрузкой. В качестве потребителей электрического сигнала используются телефон, громкоговоритель, гальванометр, осциллограф, реле, последующий усилитель, электродвигатель и т. д.
Значения потребляемой мощности для различных видов нагрузки лежат в широких пределах; например, мощность, потребляемая телефоном, составляет сотые доли ватт. В то же время мощность, потребляемая городской сетью проводного вещания, достигает сотен киловатт.
Связь усилителя с источником входного сигнала, нагрузкой и источником питания показана на рис. 1.1.
§ 1.2. Коэффициент усиления.
Линейные и нелинейные искажения
Основным параметром электронного усилителя является коэффициент усиления К. Коэффициент усиления мощности (напряжения, тока) определяется отношением мощности (напряжения, тока) выходного сигнала к мощности (напряжению, току) входного и характеризует усилительные свойства схемы. Выходной и входной сигналы должны быть выражены в одних и тех же количественных единицах, поэтому коэффициент усиления является безразмерной величиной.
В отсутствие реактивных элементов в схеме, а также при определенных режимах ее работы, когда исключается их влияние, коэффициент усиления является действительной величиной, не зависящей от частоты. В этом случае выходной сигнал повторяет форму входного и отличается от него в К раз только амплитудой. В дальнейшем изложении материала речь пойдет о модуле коэффициента усиления, если нет особых оговорок.
В зависимости от требований, предъявляемых к выходным параметрам усилителя переменного сигнала, различают коэффициенты усиления:
а) по напряжению, определяемый как отношение амплитуды переменной составляющей выходного напряжения к амплитуде переменной составляющей входного, т. е.
Ka=UmJUBX-,(1.1)б) по току, который определяется отношением амплитуды переменной составляющей выходного тока к амплитуде переменной составляющей входного:
(1.2)в) по мощности
Kp=P.hJPta.
Так как Рвых = f^Bbix эф^вых эф = (С/вых/К2) (/вых/ V~2) ^ = /вых£/Вых/2 и Рbx — IbxUbx/2, то коэффициент усиления по мощности можно определить следующим образом:
Кр=Р^_ ==(1.3)Рвх’ ВХ^ ВХ
При наличии реактивных элементов в схеме (конденсаторов, индуктивностей) коэффициент усиления следует рассматривать как комплексную величину
К=т-1- jti—K(cos?-)- j sin <p)—Ke}v, где m и n — действительная и мнимая составляющие, зависящие от частоты входного сигнала:
K=Ym2+ra2<p=arccos - JL. .- — arctg —.
1Vn&-Vi$sm
Положим, что коэффициент усиления К не зависит от амплитуды входного сигнала. В этом случае при подаче на вход усилителя синусоидального сигнала выходной сигнал также будет иметь синусоидальную форму, но отличаться от входного по амплитуде в К раз и по фазе на угол <р.
*и О Киб
S' "" Ч 1 Кин \
Поноса пропускания 1' *" Рис. 1 2
Периодический сигнал сложной формы согласно теореме Фурье можно представить суммой конечного или бесконечно большого числа гармонических составляющих, имеющих разные амплитуды, частоты и фазы. Так как К — комплексная величина, то амплитуды и фазы гармонических составляющих входного сигнала при прохождении через усилитель изменяются по-разному и выходной сигнал будет отличаться по форме от входного.
Искажения сигнала при прохождении через усилитель, обусловленные зависимостью параметров усилителя от частоты и не зависящие от амплитуды входного сигнала, называются линейными искажениями. В свою очередь, линейные искажения можно разделить на частотные (характеризующие изменение модуля коэффициента усиления К в цолоее частот за счет влияния реактивных элементов в схеме); ф азовые (характеризующие зависимость сдвига по фазе между выходным и входным сигналами от частоты за счет влияния реактивных элементов).
Частотные искажения сигнала можно оценить с помощью амплитудно-частотной характеристики, выражающей зависимость модуля коэффициента усиления по напряжению от частоты. Амплитудно-частотная характеристика усилителя в общем виде представлена на рис. 1.2. Рабочий диапазон частот усилителя, внутри которого коэффициент усиления можно считать с известной степенью точности постоянным, лежит между низшей f„ и высшей /в граничными частотами и называется полосой пропускания. Граничные частоты определяют уменьшение коэффициента усиления на заданную величину от своего максимального значения Кио на средней частоте /о.
Введя коэффициент частотных искажений на данной частоте /,
M=Kuo/Kuf,(1.4)
где Ки! — коэффициент усиления по напряжению на данной частоте, можно с помощью амплитудно-частотной характеристики определить частотные искажения в любом диапазоне рабочих частот усилителя.
Поскольку наибольшие частотные искажения имеем на границах рабочего диапазона, то при расчете усилителя, как правило, задают коэффициенты частотных искажений на низшей и высшей граничных частотах, т. е.
Мя=Ки0!КиМв—Кио/Кив,(1.5)
где /Сив и Кия — соответственно коэффициенты усиления по напряжению на высшей и низшей граничных частотах.
Обычно принимают МН = МВ=У2, т. е. на граничных частотах коэффициент усиления по напряжению уменьшается до уровня 0,707 значения коэффициента усиления на средней частоте. При таких условиях полоса пропускания усилителей звуковой частоты, предназначенных для воспроизведения речи и музыки, лежит в пределах 30—20 000 Гц. Для усилителей, применяемых в телефонии, допустима более узкая полоса пропускания 300—3400 Гц. Для усиления импульсных сигналов необходимо использовать так называемые широкополосные усилители, полоса пропускания которых располагается в диапазоне частот от десятков или единиц герц до десятков или даже сотен мегагерц.

Кцо N
Паласа пропускания и *

Рис. 1.3Рис.1.4
Для оценки качества усилителя часто пользуются параметром £>=2лЛГи0 (/„-/„).
Для широкополосных усилителей /в^>/н, поэтому'’
£>^2я/Са0/в.Противоположностью широкополосных усилителей являются избирательные усилители, назначение которых состоит в усилении сигналов в узкой полосе частот (рис. 1.3).
Усилители, предназначенные для усиления сигналов со сколь угодно малой частотой, называются усилителями постоянного тока. Из определения ясно, что низшая граничная частота ftt полосы пропускания такого усилителя равна нулю. Амплитудно- частотная характеристика усилителя постоянного тока дана на рис. 1.4.
Фазочастотная характеристика показывает, как меняется угол сдвига фаз между выходным и входным сигналами при изменении частоты и определяет фазовые искажения. Фазовые искажения отсутствуют при линейном характере фазочастотной характеристики (пунктирная линия на рис. 1.5), так как в этом случае каждая гармоническая составляющая входного сигнала при прохождении через усилитель сдвигается по времени на один и тот же интервал Д£. Угол сдвига фаз между входным и выходным сигналами при этом пропорционален частоте
<р = — Ш= — дг2я/= — АГпр/,где /Спр = 2яА^ — коэффициент пропорциональности, определяющий угол наклона характеристики к оси абсцисс.

Фазочастотная характеристика реального усилителя представлена на рис. 1.5 сплошной линией. Из рис. 1.5 видно, что в пределах полосы пропускания усилителя фазовые искажения минимальны, однако резко возрастают в области граничных частот.
Если коэффициент усиления зависит от амплитуды входного сигнала, то имеют место нелинейные искажения усиливаемого сигнала, обусловленные наличием в усилителе элементов с нелинейными вольт-амперными характеристиками.
Задавая закон изменения /Си/(ыВх) можно проектировать нелинейные усилители с определенными свойствами. Пусть коэффициент усиления определяется зависимостью Ки=Аиъх, где Л —коэффициент пропорциональности.
Тогда при подаче на вход усилителя синусоидального входного сигнала ивх = UBK sin со^ выходной сигнал усилителя
uBblx=KuuBX = Aulx=AUlx sin2c<где UBX, со — амплитуда и частота входного сигнала.
Записав sin2 at= (1— cos 2at), получим
AU\XAU2
ивых=—-—cos2cot.
22
Таким образом, выходной сигнал усилителя при синусоидальном входном сигнале будет иметь постоянную составляющую и косинусоиду двойной частоты.
Подключив на выход усилителя разделительный конденсатор большой емкости, можно исключить постоянную составляющую и использовать такой усилитель, как удвоитель частоты.
В общем случае при сложной зависимости /Си(«Вх) выходной сигнал усилителя состоит из постоянной UBЫхо и гармонических составляющих с частотами, кратными частоте входного сигнала, т. е.
^вых Wвыхо +sin ы + <р,) 4- u2 sill {2Ы+<р2) +
-\-U3 sin(1.6)
где ф1, фг, фз — сдвиг по фазе между входным сигналом и соответствующей гармонической составляющей выходного сигнала.
Первая гармоническая составляющая в выражении (1.6) представляет собой полезный сигнал, остальные являются результатом нелинейных искажений.
Нелинейные искажения можно оценить с помощью так называемого коэффициента гармоник
(1.7)

где Р, U, I—амплитудные значения соответственно мощности, напряжения и тока гармонических составляющих.
Индекс определяет номер гармоники. Обычно учитывают только вторую и третью гармоники, так как амплитудные значения мощностей более высоких гармоник сравнительно малы.
Линейные и нелинейные искажения характеризуют точность воспроизведения формы входного сигнала усилителем.
Амплитудная характеристика четырехполюсников, состоящих только из линейных элементов, при любом значении UBK теоретически является наклонной прямой. Практически же максимальное значение £/вх ограничивается электрической прочностью элементов четырехполюсника. Амплитудная характеристика усилителя, выполненного на электронных приборах (рис. 1.6), в принципе нелинейна, однако может содержать участки ОА, где кривая носит приблизительно линейный характер с большой степенью точности. Рабочий диапазон входного сигнала не должен выходить за пределы линейного участка (ОА) амплитудной характеристики усилителя, иначе нелинейные искажения превысят допустимый уровень.
§ 1.3. Эквивалентная схема усилителя.
Входное и выходное сопротивления
Как и всякий четырехполюсник, усилитель можно рассматривать в виде эквивалентных схем, представленных на рис. 1.7. В схеме рис. 1.7, а к входным зажимам усилителя подключается источник входного напряжения Ег с внутренним сопротивлением Rr, а к выходным зажимам — сопротивление нагрузки.
Со стороны входа усилитель можно представить как эквива» лентное сопротивление
Яв*=^яв*/<НВх=*Ля/Л«.(1-8)
являющееся нагрузкой для источника входного сигнала, а со стороны выхода — в виде генератора напряжения Е с внутренним сопротивлением
Явьи = Й«вых/С^вы* = ^ вых/Лих-(1 -9)
Усилитель

Рнс. 1 7
Следует заметить, что в общем случае входное и выходное сопротивления могут быть комплексными величинами.
ЭДС генератора напряжения Е пропорциональна входному напряжению, т. е.
Е=АчЙХ,(1.10)
где А — коэффициент пропорциональности.
ЭДС Е численно равна выходному напряжению усилителя, работающего в режиме холостого хода (при отключенной нагрузке Яя).
Следовательно, в этом случае можно записать
A=L/b»jL/bx=Kux. (1.11)
Схема рис. 1.7, б отличается от схемы рис. 1.7, а тем, что генераторы напряжения Ег и Е представлены в виде генераторов тока.
Параметры RBX и RBых характеризуют взаимодействие усилителя с внешними цепями.
От соотношения /?вх и Rr, RBMx и RH зависят значения коэффициентов усиления по напряжению, току и мощности усилителя. Если основным требованием, предъявляемым к усилителю, является усиление напряжения (тока) до заданного уровня, то такой усилитель условно называется усилителем напряжения (тока), хотя в обоих случаях происходит усиление мощности. Усилителями же мощности обычно называются усилители, обеспечивающие в нагрузке заданное или максимальное значение мощности.
Входным сигналом усилителя, эквивалентная схема которого показана на рис. 1.7, а, является напряжение Ет с внутренним сопротивлением Rr. Поэтому коэффициент усиления по напряжению
Определим условия, при которых получим максимальное значе- ние Кит■ Воспользовавшись эквивалентной схемой (рис. 1.7, а), Можно записать
ивых= ^ =AUBX ^—"Х ЯВы*+*И*R^+Ru
р ГГ R? 4* Rax '
TOC \o "1-5" \h \z РR1
Тогда
Я„х
fr' ARmR* '/jim
“Г(/?вых+^н)(«г + /?вх) ‘1 ‘)
Из этой формулы следует, что для получения максимального напряжения на выходе усилителя при действии на его входе источника напряжения Ег с ненулевым внутренним сопротивлением необходимо выполнить следующие условия:
Яг«Явх;вых-(1.13)
Из формулы (1.12) видно, что в усилителях напряжения, когда Яг<£.Явх, Ян^>Явых коэффициент усиления Киг примерно совпадает с коэффициентом усиления при отключенной нагрузке, т. е. Ки?~
Запишемкоэффициентусиления по токуусилителя,навходе
которого действует источник тока /г с внутренним сопротивлением Rr
Klr=/J/T,(1-14)
и определимусловия, прикоторых получиммаксимальноезначе
ние К1т.
Воспользовавшись эквивалентной схемой (рис. 1.7, б), можно записать
г . г^вых,j гRг
Н6»->,г»ВХ1*•
г
•^ВЫХ+Як-ЯвХ+^1
ГДе /е—E/Rвых*
Подставив значения /„ и /г в формулу (1.14), будем иметь
1Г #выхRr/11С\
Лгг_ /R 1 ЬГ п _1_ D •
1 ВХ ^ВЫХ ‘АгАВХ
Из этой формулы следует, что для получения максимального тока в нагрузке усилителя при действии на входе источника тока /г с внутренним сопротивлением RT необходимо выполнить следующие условия:
ЯВЫХ»ЯН; Я-^Явых-(1.16)
Так как коэффициент усиления по мощности Кр = Ръът/Ръл при действии на входе усилителя источника сигнала мощностью Рт— —ЕТ1Т определяется произведением
д** ^ ^^вх'^вых'М!'^г *е
RMRK ЖЯ г
(Явых + Як)2(Яг+Явх)2^ вто условия (1.13) и (1.16) являются противоречивыми для получения максимальной мощности, так как при большом Кит неизбежно снижается Kir и, наоборот, при большом Kir имеет малое значение Кит.
Максимальный коэффициент усиления по мощности получим, если выполним условия
Rr=RBv ^н = Явых-(118)
Условия, при которых обеспечивается максимальный коэффициент усиления по мощности, называются условиями согласования входа и выхода усилителя с генератором входного напряжения и нагрузкой.
Подставляя (1.18) в (1.17), для усилителей мощности, работающих в условиях согласования входа и выхода, будем иметь
ьг/ел 1I /е Е
РП,аХ /вк1616/в* Ивх '
Учитывая, что h=E/RBax, 1ВХ = ЕГ/ (Rr+RBX) = Er/2RBx,
=ЕГ/2, получим
к'1! Е \2 R™
ртах4 Ur) /?вы* '
Важным параметром усилителя мощности является коэффициент полезного действия т], который определяется как отношение полезной мощности Рвых, выделяемой в нагрузке, к мощности Ро, потребляемой усилителем от источника питания, т. е.
V = PB„JP0.(1-19)
§ 1.4. Показатели многокаскадных усилителей
В зависимости от назначения усилителя заданный коэффициент усиления может достигать десятков тысяч. Коэффициент усиления, значение которого превышает 102, обычно получают, составляя усилитель из нескольких простейших усилителей, содержащих один усилительный элемент. Такие простейшие усилители называются усилительными каскадами. Они соединяются между собой последовательно таким образом, чтобы выходной сигнал предыдущего каскада являлся входным сигналом последующего. Поэтому усилитель, состоящий, например, из двух каскадов, можно представить в виде эквивалентной схемы на рис. 1.8.
В этом случае коэффициенты усиления по напряжению первого и второго каскадов
КиХ UtwilEr, АСи2 ^вых2/^вых1‘
Тогда коэффициент усиления всего усилителя
Ки^ивых21Ег^-^- ^pi.=/Cul/Ce2.
^выхХг
Очевидно, для усилителя, составленного из п каскадов, имеем
Ки=Ки1Ки2...Кип.(1.20)Часто коэффициент усиления представляют в логарифмических единицах — децибелах.
Коэффициент усиления по мощности, выраженный в децибелах,
КРлЪ=Ю\ё-^=10\ёКр.(1.21)^ВХ
Поскольку мощность пропорциональна квадрату напряжения,
КадБ=20№.1 и каскад2икаскад

IIIJ
Рис. 1 8
Представление коэффициента усиления в децибелах позволяет находить общий коэффициент усиления усилителя простым алгебраическим суммированием коэффициентов усиления отдельных каскадов. Так, для я-каекадного усилителя можно записать
Ku^20\gKu=20lgKul + l20\gKu2 + ...+20\gKUn(1.22)или
АГияБ — Кы1дБ ~f" ^ц2дБ + • • • Кап дБ-В таблице 1.1 для сравнения представлены некоторые значения коэффициентов усиления, выраженные в отвлеченных числах, и соответствующие им значения коэффициентов усиления, выраженных в децибелах .
Т а б л нц а 11
Ки 0,5 1 2 10 100 1000
Ки дБ —6 0 6 20 40 60
Из таблицы видно, что увеличение Ки в 10 раз соответствует увеличению Ки, выраженному в децибелах, на 20 дБ, а удвоение Ки — увеличению Киньна 6 дБ.
Частотные искажения многокаскадного усилителя определяются частотными искажениями в отдельных каскадах.
Действительно, коэффициент частотных искажений п каскадного усилителя можно записать как
/\j _ _ KuoKuQlKuQ2- • -KgQ,,
KufKu/iKuf2- ■ -Kyfn
Учитывая, что коэффициенты частотных искажений отдельных каскадов равны,
Mn=KuQnfKUfn,будем иметь
М=М1М2...МП.(1.23)
Таким образом, коэффициент частотных искажений многокаскадного усилителя равен произведению коэффициентов частотных искажений отдельных каскадов.
Если коэффициенты частотных искажений выразить в децибелах, то для я-каскадного усилителя получим
^дБ==^1дБ+-/^2дБ + ”- +^лдБ-(1-24)
Из формул (1.23) и (1.24) следует, что к отдельным каскадам усилителя по частотным искажениям предъявляются более жесткие требования, чем к усилителю в целом, так как коэффициент частотных искажений отдельного каскада всегда меньше коэффициента частотных искажений усилителя.
Требуемое значение общего коэффициента частотных искажений М определяется назначением усилителя. Например, при усилении акустических сигналов значение коэффициента М не превышает)/^, что соответствует 3 дБ. Для измерительных усилителей коэффициент частотных искажений определяется заданной точностью измерений.
Определим фазовый сдвиг ср между выходным и входным напряжениями я-каекадного усилителя, записав комплексный коэффициент усиления по напряжению в виде
ku^Ku^=Kalku,...kuri=Kule^Ku^...Kari^n.гДе cpi, ф2, фл — фазовые сдвиги между выходным и входным напряжениями отдельных каскадов усилителя.
Следовательно,
?='Р1 + 'Р2 + --+'РЛ.(1-25)
т. е. фазовый сдвиг между выходным и входным напряжениями Многокаскадного усилителя равен алгебраической сумме фазовых сдвигов, создаваемых отдельными каскадами.
Нелинейные искажения синусоидального сигнала в многокаскадных усилителях, характеризуемые коэффициентом гармоник, можно оценить просуммировав коэффициенты гармоник каждого отдельного каскада усилителя, т. е.
(1.26)
*г=ЛГг1-ЬЛГг2 + ...-ЬЛГгл.Как показано выше, нелинейные искажения появляются при превышении амплитудой входного сигнала значения £/вхт, начиная с которого амплитудная характеристика теряет свою линейность (см. рис. 1.6). Следовательно, нелинейные искажения будут наибольшими в последнем, выходном, каскаде усилителя. Ориен- тировочйо можно считать, что коэффициент гармоник «-каскадного усилителя равен коэффициенту гармоник последнего каскада, т. е.
(1.27)
кГ^кт«.Для исключения влияния цепей постоянного тока отдельных каскадов друг на друга, т. е. обеспечения развязки каскадов по постоянному току, в усилителях переменного сигнала используют разделительный конденсатор или трансформатор.
С помощью трансформатора можно обеспечить не только развязку, но и согласование каскадов между собой. Поэтому трансформаторную связь удобно применять в усилителях мощности, где согласование усилителя с нагрузкой и источником входного сигнала является необходимым условием. В усилителях напряжения, как правило, используется /?С-связь, так как трансформатор имеет существенные недостатки, главными из которых являются большие габариты и вес, а также высокая стоимость.
В усилителях постоянного тока каскады соединяются непосредственно друг с другом. При этом усложняется задача обеспечения нормальной работы усилительных элементов (транзисторов) в заданном режиме.
В аналоговых интегральных микросхемах (ИМС) усилителей как постоянного, так и переменного тока используется, как правило, непосредственная связь между каскадами, так как реализация конденсаторов большой емкости и трансформаторов в микроэлектронном исполнении весьма затруднительна.
Каскады, из которых состоит многокаскадный усилитель, разделяют на каскады предварительного усиления и оконечные (выходные) каскады. Такое разделение обусловлено различными требованиями, предъявляемыми к ним. Основное назначение каскадов предварительного усиления — обеспечение максимального коэффициента усиления по напряжению при минимальных нелинейных искажениях. Назначение выходного каскада — усиление мощности. В выходном каскаде для получения высокого КПД полностью используются рабочие диапазоны токов и напряжений усилительного элемента, поэтому неизбежно появляются нелинейные искажения.
jjcho, что они не должны превышать заданного разработчиком предельного значения.
Каскады предварительного усиления, в свою очередь, разделяют на входной и промежуточные каскады. Основное требование к входному каскаду — обеспечение условия максимальной передачи напряжения от источника сигнала к усилителю Rr<^Rnx- Одно из главных требований, предъявляемых к промежуточным каскадам,— обеспечение коэффициента усиления по напряжению, при котором можно получить на выходе усилителя заданное значение выходной мощности.
§ 1.5. Шумы в усилителях
При усилении слабых сигналов необходимо учитывать паразитный сигнал в виде помех, возникающих на выходе усилителя даже при отсутствии входного сигнала, когда вход усилителя замкнут накоротко. В отличие от внешних помех, обусловленных случайными сигналами, приходящими на вход усилителя из атмосферы и космоса, такие помехи называются внутренними. К ним относятся: а) тепловые шумы, создаваемые в резисторах схемы при хаотическом тепловом движении носителей зарядов, когда за единицу времени через резистор проходит неодинаковое число электронов; б) шумы транзисторов, основные составляющие которых — тепловой шум, шум, связанный с неравномерностью процессов генерации и рекомбинации зарядов внутри базы; дробовой шум р-п-переходов; избыточный шум (фликкер-шум), создаваемый токами утечки на поверхности р-я-перехода транзистора.
Шумовые свойства усилителей принято оценивать с помощью коэффициента шума Fm. Коэффициент шума равен отношению мощностей полезного сигнала Рвк и шума Рш вх на входе усилителя, отнесенному к отношению мощностей полезного сигнала Рвых, и шума Ршвых на выходе усилителя, т. е.
/гш=•(1-28)
'вых/-* ШВХ
С учетом (1.3) запишем формулу (1.28) в следующем виде:
рш= р;вых(1.29)■* Ш вх
Предположим, что внутренние шумы в усилителе отсутствуют, т. е. усилитель идеален по своим шумовым свойствам. Тогда отношения мощностей сигнал/шум на входе и выходе усилителя равны, а коэффициент шума /7ШиД=1.
И, ПОЛОЖИВ Рвх/Ртвх= (Рвх/Рш вх)ид, ПОЛуЧИМ
(1.30)
Р (^вых/^швых)иД
Ш Р !Р
'выхмшвих
Таким образом, с помощью коэффициента шума можно также определить, во сколько раз отношение мощностей сигнал/шум на выходе идеального усилителя больше отношения мощностей на выходе реального усилителя.
Вопросы и задачи для самопроверки
В каком случае коэффициент усиления усилителя является комплексной величиной? Написать коэффициент усиления в комплексной форме.
За счет каких факторов возникают искажения сигнала в усилителе?
Дать определения коэффициентам частотных искажений и гармоник.
Начертить обобщенную эквивалентную схему усилителя.
Каковы должны быть соотношения между элементами эквивалентной схемы усилителя Rr, Rbx, /?н, Rbux для обеспечения максимального усиления по: а) напряжению, б) току, в) мощности?
Начертить амплитудно-частотные характеристики широкополосного, избирательного усилителей и усилителя постоянного тока. Показать полосу пропускания на характеристиках.
Начертить амплитудную характеристику реального линейного усилителя. Показать на ией рабочий участок.
Какие требования предъявляются к каскадам предварительного усиления и к выходным каскадам многокаскадного усилителя?
9. Сколько одинаковых каскадов с коэффициентом усиления Ки=Ю должен содержать усилитель, чтобы обеспечить общее усиление 100 дБ? Ответ. 5.
Определить коэффициент усиления по напряжению однокаскадиого усилителя Ки в децибелах, если напряжение на входе t/Bx = 0,01 В, а выходное напряжение £/Вых = 2 В. Ответ. 46 дБ.
Определить коэффициент усиления усилителя по току н по мощности в децибелах, если оба коэффициента усиления равны 100. Ответ. Kt = 40 дБ, Кр = 20 дБ.
Определить величину сигнала на входе двухкаскадного усилителя и его коэффициент усиления в децибелах, если коэффициент усиления первого каскада Kui = 20, второго Ки2 = 50, а выходное напряжение равно 20 В. Ответ. иъх= =0,02 В, Ки = 60 дБ.
Определить напряжение на выходе трехкаскадного усилителя, если коэффициенты усиления его отдельных каскадов одинаковы и равны 10. Напряжение источника входного сигнала 0,02 В. Ответ. UBUX=20 В.
Определить коэффициент усиления по мощности Кр усилителя в децибелах, если его коэффициент усиления по напряжению 20, по току 5. Ответ. Кр — = 20 дБ.
Определить выходную мощность усилителя, если коэффициент усиления по току равен 50, сопротивление нагрузки усилителя составляет 100 Ом, а входной ток 2 мА. Ответ. РВЫх=1 Вт.
Определить коэффициент усиления усилителя по напряжению, если через нагрузку Я„ = 100 Ом проходит ток 0,1 А, а входное напряжение 0,2 В. Ответ. Ки = 50.
Определить коэффициент усиления по напряжению двухкаскадного усилителя, если выходные напряжения первого и второго каскадов соответственно равны 0,2 н 4 В, а напряжение источника входного сигнала — 0,01 В. Ответ. К и =400.
Определить мощность, отдаваемую в нагрузку усилителя, если выходное напряжение Uвы* = 5 В, а сопротивление нагрузки /?„ = 100 Ом. Ответ. Р„= = 0,25 Вт.
Определить выходную мощность усилителя, если ток в нагрузке и напряжение на выходе соответственно равны 0,1 А и 2 В. Ответ. РВых = 0,2 Вт.
Определить напряжение сигнала на входе усилителя, если сопротивление его нагрузки 10 Ом, мощность, отдаваемая усилителем, 2,5 Вт, а коэффициент усиления по напряжению 50. Ответ. t/BX =0,1 В.
Определить коэффициент усиления усилителя по току и напряжению, если сопротивление нагрузки 10 Ом, мощность, отдаваемая в нагрузку, 0,45 Вт, напряжение на входе усилителя 0,1 В, а входное сопротивление первого каскада 100 Ом. Ответ. Ка = 212, Ки = 21.
Определить мощность на выходе усилителя, если /?ВЫх=40 Ом, коэффициент усиления по напряжению 200, а напряжение на входе 0,01 В. Ответ. РВЫх= =0,1 Вт.
Определить входное сопротивление второго каскада двухкаскадиого усилителя, если выходные напряжение н ток первого каскада соответственно равны 2 В и 0,01 А. Ответ. /?„х2 = 200 Ом.
Определить ЭДС источника входного сигнала, если входной ток и входное сопротивление усилителя соответственно равны 1 мА и 400 Ом. Внутреннее сопротивление источника составляет 100 Ом. Ответ. Ег = 0,5 В.
Определить входное сопротивление усилителя, если на входе действует ЭДС i?r=0,l В, ток во входной цепи /вх=1 мА и внутреннее сопротивление источника напряжения /?г = 20 Ом. Ответ. /?вх =80 Ом.
Определить напряжение на входе усилителя с коэффициентом усиления К„ = 60 дБ, РВЫх=1 Вт и /?ВЫх=5 Ом. Ответ. t/BX=2,2 мВ.
Определить КПД транзисторного усилителя, если мощность в нагрузке 0,3 Вт, мощность, рассеиваемая в транзисторе, 100 мВт, мощность, рассеиваемая в остальных цепях усилителя, 30 мВт. Ответ. г|=70%.
Определить в децибелах коэффициент частотных искажений М„, если на нижней граничной частоте рабочего диапазона коэффициент усиления составляет 25, а на средней частоте — 30. Ответ. ЛТ„ =1,6 дБ.
Определить в линейных единицах коэффициент частотных искажений, если на высшей частоте рабочего диапазона коэффициент усиления по напряжению усилителя Кив=26 дБ, а на средней частоте Кио=27 дБ. Ответ. Мв = 1,12.
Определить коэффициент усиления Ки о на средних частотах, если на низшей частоте рабочего диапазона коэффициент усиления /(„н=40. Коэффициент частотных искажений Af„=l,l. Ответ. Кио=44.
Определить коэффициент нелинейных искажений (гармоник) Кг, если иа выходе усилителя появляются высшие гармонические составляющие тока с амплитудой /2=5 мА, /з = 3,32 мА. Амплитуда первой гармоники выходного тока 1\ = = 100 мА. Ответ. Кг = 6%.
Начертить структурную схему усилителя, составленного из двух каскадов. Определить коэффициент усиления отдельных каскадов, если напряжение источника входного сигнала на выходе первого каскада и иа нагрузке соответственно равны 0,2, 2, 12 В. Ответ. Киt=10, Ки2=6.
Определить коэффициент усиления двухкаскадного усилителя в децибелах и линейных числах, если коэффициенты усиления по напряжению отдельных каскадов соответственно равны А’ыi = 20, ./(„2=50. Ответ. /(„ = 1000, Ки дБ =60.
Определить входное сопротивление второго каскада двухкаскадного усилителя, если коэффициент усиления по напряжению и выходной ток первого каскада соответственно равны 20 н 0,01 А. Напряжение £г=0,1 В. Ответ. /?»«=» "=200 Ом.
ГЛАВА 2 ОБРАТНАЯ СВЯЗЬ В УСИЛИТЕЛЯХ
§ 2.1. Виды обратных связейЯвление передачи части энергии усиленных колебаний из выходной цепи усилителя во входную называют обратной связью.
На рис. 2.1 дана упрощенная структурная схема усилителя с обратной связью, где стрелками показано направление передачи

Рнс. 2.1
энергии. Цепь, по которой осуществляется передача энергии, называется цепью обратной связи. Она обычно выполняется в виде линейного пассивного четырехполюсника, характеризуемого коэффициентом передачи р.
Если колебания от источника входного сигнала складываются с сигналом обратной связи таким образом, что амплитуда колебаний на входе (и соответственно на выходе) усилителя увеличивается, то такая обратная связь называется положительной. Положительная обратная связь позволяет создавать новые классы электронных схем с различными функциональными характеристиками.
Если колебания от источника входного сигнала и сигнал обратной связи поступают на вход усилителя в противофазе, что приводит к уменьшению амплитуды колебаний на входе и выходе усилителя, то обратная связь будет отрицательной. Отрицательная обратная связь изменяет все параметры усилителей и служит для придания усилителю необходимых свойств.
В усилителе при неудачном монтаже усилительных каскадов через монтажные емкости и индуктивности может возникнуть не предусмотренная разработчиком обратная связь, называемая паразитной. Для устранения этой связи принимают специальные меры, которые здесь не рассматриваются.
В зависимости от способа подачи сигнала обратной связи на вход усилителя различают последовательную и параллельную обратную связь. Если источник входного сигнала соединен последовательно с входом усилителя и выходом цепи обратной связи, то обратная связь — последовательная. В этом случае сигнал обратной связи «ос подается на вход усилителя последовательно с входным сигналом «вх (рис. 2.2, а). Параллельную обратную связь имеем тогда, когда цепь обратной связи включается параллельно источнику входного сигнала (рис. 2.2, б).
При параллельной обратной связи на входе усилителя происходит алгебраическое сложение токов, а не напряжений, как в случае последовательной обратной связи. Для этого необходимо, чтобы Яг=^°.
По способу включения обратной связи на выходе усилителя различают обратную связь по напряжению и току. При обратной связи по напряжению выход усилителя, нагрузка и цепь обратной

а)в)
Рис. 2 2

Рис. 2.4
К
связи соединены параллельно друг другу (рис. 2.3, а). В этом случае сигнал обратной связи пропорционален выходному напряжению усилителя. Если выход усилителя, нагрузка и цепь обратной связи соединены последовательно (рис. 2.3, б), то будем иметь обратную связь по току, при которой сигнал обратной связи пропорционален току через нагрузку.
—о— □L
Усилитель и Вых О— т
Цель
обратной
связи
Рис. 2 3
Из рис. 2.3 видно, что в режиме короткого замыкания нагрузки обратная связь по напряжению исчезает, а по току — сохраняется. В режиме холостого хода (/?н-»-°°) обратная связь по напряжению сохраняется, а по току исчезает. Эти положения следует учитывать при определении вида обратной связи в конкретных усилительных схемах.
Таким образом, в схемах усилителей возможны четыре вида отрицательных или положительных обратных связей: 1) последовательная по напряжению; 2) последовательная по току; 3) параллельная по напряжению; 4) параллельная по току. Каждую изперечисленных обратных связей можно разделить на местную, охватывающую только один каскад, и общую, охватывающую несколько каскадов.
§ 2.2. Влияние обратной связи иа коэффициент усиления и искажения сигнала
Определим коэффициент усиления усилителя, охваченного последовательной обратной связью по напряжению при помощи четырехполюсника с коэффициентом передачиfi = Ri/ (R1+R2)
(рис. 2.4). Предположим, что напряжение ивк совпадает по фазе с напряжением обратной связи иос, т. е. обратная связь является положительной. Тогда можно записать
U=UBX + U0C.(2.1)
Разделив левую и правую части уравнения (2.1) на UBых, будем иметь
М.ЫХ=(2.2)
Так как UBUx/U = Ки коэффициент усиления усилителя без обратной связи; ивых/ивх = Ки ос — коэффициент усиления усилителя, охваченного обратной связью; U0c/UBUX = fi — коэффициент передачи четырехполюсника обратной связи, то уравнение (2.2) можно записать следующим образом:
1/*«=1/*вос + Р.(2.3)Выделяя из уравнения (2.3) параметр /(„ос, после несложных преобразований, получим
Киос=Ки/(\-КЛ).(2.4)
Если напряжение обратной связи и0с подается на вход усилителя в противофазе, т. е. обратная связь является отрицательной, то после аналогичных рассуждений, учитывая, что U=UBX—t/oc, будем иметь
KU0C = KJL\+K^) = KJF.(2.5)
Величина F=l±Kufi определяет глубину обратной связи и показывает, во сколько раз изменяется коэффициент усиления усилителя под влиянием обратной связи.
При глубокой отрицательной обратной связи, когда выполняется неравенство /Сир^>1, коэффициент усиления определяется только параметрами четырехполюсника обратной связи
К а ос=—s«-L = .*L±*L.(2.6)
1 +АГцр р Riу’
Определим коэффициент усиления усилителя, охваченного последовательной обратной связью по току (рис. 2.5). Простейшая и наи-
более распространенная цепь обратной связи представлена в этом случае резистором Roc, т. е. U ос —р(Р = 1) ■
Записав условие алгебраического сложения напряжений во входной цепи при отрицательной последовательной обратной связи
U=UBX-U0C(2.7)и разделив обе части выражения (2.7) на E = KUU, получим
(2.8)
U!E=UJE-UJE.

J.
К8х т 1
16ых
Рис. 2 5

er CD ‘«х

^ос
Рис. 2 6
Эквивалентная ЭДС Е в выходной цепи усилителя может быть выражена через напряжения {/ВЫх и следующим образом:
г?г тRoc + #н + ^аых т Г .
£U выХ^выхГ1>
/7/’Roc 4“ Rh “Ь Ratixгг
£ — —^вх№»
А ос
где
Y2 = (/?oc+/?. + /?b«)/^oc.
(2.9) (2.10)Тогда выражения (2.8) с учетом того, что U0c = Usxs, будет иметь
вид
(2.11)
(2.12)
\/Ки=1/Киосу1
Y2
Выражая /С„ос из уравнения (2.11), получим
Ка
Л цо /?о
Учитывая, что 71/72=,иполагая/(и>1,RBax<^.R«,послепре
образований выражений (2.12) будем иметь
Ка
К и
Кио
(2.13)
гДе Р'=/?ос//?н.
При положительной последовательной обратной связи по току формула (2.13) сохраняет свой вид, изменяется лишь знак в знаменателе выражения, т. е.
Киос — КиК 1 — Р'-Кы)-(2.14)
Усилитель с параллельной обратной связью по напряжению можно представить в виде эквивалентной схемы (рис. 2.6), где напряжение обратной связи, пропорциональное Uвых, создается с помощью резистора R0с на сопротивлении RT, зашунтированным сопротивлением RBX усилителя, т. е. коэффициент передачи цепи обратной связи определяется выражением
aUqc RгII^их1
Ушых (Яг II Яв*) + Яос1+Яос/Яг+Л0с/вх
где RrWRnx^RrRiix/(Rt+Rbx)—параллельное включение сопротивления Rr и /?вх.
Полагая, что обратная связь является отрицательной, запишем условие алгебраического сложения токов во входной цепи
/вх-/ос = Л(2.15)
гдеI„={Er-U)/Rr-,|/ос=(г/1нх + ВДое | ; I=UIR.X. (2.16)Подставляя значения 1ВХ, /ос и 1 в выражение (2.15), будем иметь
Er-U Ц^х + и _ U
R гRocRax
Выразив сопротивления RT, Raс, Rnx в виде проводимостей gr, goc,gBXj получим (Er—U)gr—(UBux+U)goc=UgBX.
Записав UBhix/U=Ku, Kuoa—UsaxlET, после преобразований, получим
Kuoz— —— »(2.17)1
где„gr1Вт "Ь gax. “Ь ^ГосJ,ЯгЯг
ЯВХЯос
В усилителях напряжения, когда выполняются условия RT^.RBx, Rr<.Roc, формулу (2.17) можно записать как
При глубокой отрицательной обратной связи, когда выполняется условие р/Cu» 1, формула (2.17) принимает вид
Y — Roc(2.19)
К,т. е. коэффициент усиления не зависит от параметров усилителя без обратной связи и нагрузки. Для исключения влияния внутреннего сопротивления генератора входного сигнала последовательно Rv включают резистор Ri^>Rr. В этом случае
Киос= „Ro\(2.20)Rr + R i
Рис 2 7

При положительной обратной связи, когда во входной цепи усилителя выполняется соотношение /Вх + /ос = Л после аналогичных для вывода формулы (2.1) преобразований и подстановок получим
Y Ки
Кио
(2.21)1 -?Ки
Параллельная обратная связь по току применяется обычно в измерительных усилителях тока, поэтому ее удобно анализировать с помощью эквивалентной схемы (рис. 2.7), где во входной и выходной цепях действует генератор тока. Определим коэффициент усиления по току /Сюс=/вых//г усилителя, охваченного отрицательной обратной связью. Для усилителей тока, работающих от источников тока, можно пренебречь шунтирующим влиянием Rr и Rbux, т. е. Явых»/?н+/?ос, /?г>Явх. Поэтому выходной ток равен
Лых ~ iKi=к;авх ~/х)=к, (/Вх - РЛых). (2.22) где Кг — коэффициент усиления по току усилителя без обратной
1RJR-
СВЯЗИ (/?ос=0, /?»/?пх), Р/ = /„с//в
Roz + R + Rr II Яв_
коэффициент передачи по току четырехполюсника обратной связи. Выражая /ВЫх из уравнения (2.22), получим
Тогда
/вых-—/rKt/(l -\-Kt Р,).(2.23)
: /вХ + /ос,
(2.24)
Kioc — KiK 1 А ;Рг)-
При положительной обратной связи, учитывая, что /= после аналогичных преобразований получим
к^к^а-к^).
Коэффициент усиления по напряжению усилителя с параллельной обратной связью по току можно записать следующим образом:
Киос=-!К!ос •(2-25)Так как коэффициент усиления по напряжению без обратной связи (/?ос = 0) равен
1S^вьгх^н_ГУ
А /»— А/ *>**
ITRr1Rr
то после несложных преобразований
Киос= -(2-26)
Ки
±?Л« (Яг/Ян) 1 ±№и
где P = Pt(/?r//?H).
В формулах (2.25), (2.26) знак плюс соответствует отрицательной обратной связи, а минус — положительной.
Таким образом, выражение для коэффициента усиления по напряжению усилителя при введении любого вида обратной связи можно записать с помощью единой формулы
*“-т•<2'27>где F= 1±/СцР — коэффициент, характеризующий глубину обратной связи. Его величина различна для каждого из рассмотренных видов обратной связи, так как величина р определяется видом обратной связи.
Все виды отрицательной обратной связи уменьшают коэффициент усиления, а положительной увеличивают. Казалось бы, что более предпочтительной является положительная обратная связь. Однако в усилителях с положительной обратной связью появляется опасность возникновения нежелательной генерации колебаний, так как при Ku^l усилитель становится генератором, т. е. на выходе схемы появляются незатухающие колебания. Поэтому положительная обратная связь в схемах усилителей применяется редко, в основном для построения различного рода генераторов.
Отрицательная обратная связь по напряжению оказывает стабилизирующее действие на коэффициент усиления Ки ос, который может произвольно меняться при старении или смене транзисторов, колебаниях питающего напряжения, изменениях температуры и влажности окружающей среды и т. д.
Допустим, что коэффициент усиления по напряжению изменился по каким-либо причинам на d/CUOc. Тогда относительное изменение коэффициента усиления равно
dKuoc d[/G/(l+ЛУД]dKg_&Кд1(22g)
Кц осКи/(\+Ки?) КиО+Ки?) Ка Р
т е. стабильность коэффициента усиления по напряжению при введении отрицательной обратной связи по напряжению увеличивается в f =1 + /СиР раз.
При отрицательной обратной связи по току коэффициент Ки ос сильно зависит от нагрузки /?н [см. формулы (2.13) и (2.25)] и в этом случае стабилизируется не выходное напряжение, а выходной ток. Иначе говоря, уменьшается относительное изменение крутизны проходной характеристики усилителя Soc при последовательной обратной связи по току и коэффициента усиления по току /(« при параллельной.
Действительно, крутизна характеристики
Q ^ВЫХ ^ВЫХ I вых (229)
UВХ и U0zи 4- ^выхЯос
Разделив числитель и знаменатель выражения (2.29) на U, после некоторых преобразований, получим
Soc=S/(l+SRoc),(2.30)где S = /BbIX/t/— крутизна характеристики без обратной связи
(Яос = 0).
Тогда относительное изменение крутизны под воздействием внешних факторов равно
dS0C _ dS 1^2 31j
Soc S 1 + S/?oc
т. e. стабильность крутизны при введении последовательной обратной связи по току увеличивается в (l+S/?0c) раз.
Как следует из формулы (2.23), относительное изменение коэффициента усиления по току при введении отрицательной параллельной обратной связи по току уменьшается в (1 + р,/(г) раз, так как
d^Cfoc &KiI dKt1^32)
/С/оск I1 + Pi/Cl К, F
Стабилизирующее свойство отрицательной обратной связи сказывается на линейных и нелинейных искажениях сигнала усилителя.
В общем случае, когда учитывается влияние реактивных элементов схемы на частотную характеристику усилителя (границы полосы пропускания), величины, входящие в формулы (2.4) и (2.5), являются комплексными, т. е. на границах полосы пропускания усилителя будем иметь
kuo,=Kaa±kah(2.33)
где/Си = /Сие/<Рк (фк — угол сдвига фаз между напряжениями мВых и ц);(фр—угол сдвига фаз между напряжениями м0с
^ Мвых) •
При положительной обратной связи
(2.34)
¥к-Ир=0-
При отрицательной обратной связи
'Рк+'Рз=(2-35)
Поскольку отрицательная обратная связь препятствует изменению коэффициента усиления, амплитудно-частотная и фазочастотная характеристики однокаскадного усилителя с отрицательной обратной связью идут ровнее, полоса пропускания становится шире (рис. 2.8).

/ fiuoc \ / \
fnocfflhocf
Рис. 2 8
Д—А—А{и Полоса пропускания fs f
Рис. 2.9
Граничные частоты однокаскадного усилителя с отрицательной обратной связью определяются из формул
fao'=fja+KuV)=fjF,(2.зб)/вос=/.(1+ад = /в/?.(2.37)В многокаскадных усилителях условие (2.35) обычно выполняется лишьвсередине полосы пропускания. Поэтомуначастотах,
близкихкграничным, отрицательная обратнаясвязьможет пере
ходить в положительную и частотная характеристика будет иметь два подъема в области граничных частот (рис. 2.9).
Если в многокаскадном усилителе увеличивать общую отрицательную обратную связь, то одновременно будет увеличиваться и общая положительная обратная связь на краях частотного диапазона, что приведет к росту пиков на частотной характеристике, а затем и к возникновению генерации при /СиР= 1.
В однокаскадном усилителе отрицательную обратную связь теоретически можно сколь угодно увеличивать, не опасаясь возникновения генерации из-за положительной обратной связи на краях диапазона рабочих частот. В двухкаскадном усилителе при некотором значении коэффициента F возможно возникновение генерации (самовозбуждение усилителя). С увеличением числа каскадов п генерация возникает при меньшем значении F.
При нелинейных искажениях паразитные высшие гармоники, имеющиеся в выходном сигнале, поступают на вход усилителя в
Лазе, противоположной их начальным значениям, и появляются да выходе усилителя уже ослабленными в F раз. Конечно, во столько же раз окажется ослабленным и полезный сигнал, однако, его можно увеличить за счет повышения коэффициента усиления предыдущих каскадов, работающих без нелинейных искажений.
Определим максимально допустимый входной сигнал U вх max в усилителе с отрицательной обратной связью, ограниченный заданными нелинейными искажениями.
При последовательной обратной связи имеем
и»,-= и ос+ и = и4- KuW = U (1 + К и?) = и F.
Следовательно,
Unan=UanFt(2.38)
где Umax— максимальное напряжение на входе усилителя без обратной связи, при котором появляются недопустимые нелинейные искажения.
Учитывая (2.38), можно записать, что коэффициент гармоник усилителя с отрицательной обратной связью
_ Vu\ + U\+...Vu\ + ul TOC \o "1-5" \h \z Г0СГГКIГ
и 1/VuocuBxmax
s=(239)
Kuoc Umaj/7F
в F раз меньше коэффициента гармоник усилителя без обратной связи Кг [см. формулу (1.7)].
§ 2.3. Влияние отрицательной обратной связи на входное сопротивление усилителя
Входное сопротивление усилителя с обратной связью определяется способом включения четырехполюсника обратной связи во входную цепь усилителя. Поэтому обратные связи по напряжению и по току почти не влияют на входное сопротивление усилителя в отличие от последовательной и параллельной обратных связей.
Входное сопротивление усилителя с последовательной обратной связью (см. рис. 2.2, а) определяется выражением
Явхос=£/вх//в*.(2.40)
Воспользовавшись выражением (2.7), для отрицательной обратной связи будем иметь
/вх = ОДв* = (£/вх-£/ос)/Явх,(2.41)
гДе Rbx=U/Isx — входное сопротивление усилителя без обратной связи.
Подставив (2.41) в (2.40), после преобразований, получим
Я„ос = Явх= 777Г77—
/и„)1-Р^вых/^»х»— р/Сиос
(2.42)
Учитывая выражения (2.5) и (2.13) из (2.42), следует, что для усилителя с последовательной обратной связью по напряжению можно записать
Rbxoz = Rbx ( 1 -\~Ku$) — RbxF»
для последовательной обратной связи по току
^вхос — П(2.43)
Таким образом, входное сопротивление усилителя при введении последовательной обратной связи увеличивается на величину, равную глубине обратной связи F.
Увеличение входного сопротивления усилителя при введении последовательной отрицательной обратной связи играет положительную роль, например при проектировании усилителей напряжения, когда большое входное сопротивление является необходимым условием для эффективного усиления напряжения от источников возбуждения с большим внутренним сопротивлением.
Рассмотрим, как влияет на входное сопротивление усилителя параллельная обратная связь. В соответствии со структурной схемой рис. 2.6 входное сопротивление переменного тока усилителя, охваченного параллельной обратной связью по напряжению, определим как
Rbo^UbJI^UIIbx.(2.44)
Так как обратная связь является отрицательной, т. е. выполняется равенство /Вх=/ос+/, то, воспользовавшись соотношениями
для /ос и /, запишем
/^|и»»* + и^I ^(^а+П
ВХ /?в*Яос“ ЯвхЯос
=t/hr+-T%j-^ВХАос/
Следовательно,
Яв
1
11 Rbx + (1 + Ки)/Ro
=-в^ос/-('-+Ки) = /?вх||[/?ос/(1+АГа)]-(2.45)
Rbx + [Яос/U + Кц)]ВХ|Ц0СЛ^иПУ
Из (2.45) следует, что введение параллельной отрицательной обратной связи по напряжению приводит к уменьшению входного сопротивления усилителя и эквивалентно подключению параллельно входному сопротивлению усилителя сопротивления обратной связи Roc уменьшенного в l + Au раз. Этот вывод проиллюстрирован эквивалентной схемой рис. 2.10.
Входное сопротивление усилителя с параллельной отрицательной обратной связью по току (см. рис. 2.7) определим из выражения
Явхос=^вх//в*.(2.46)
Записав /Вх = /ос + /, Ioc = IKi$u RBX = U/I, получим
Я»хос = Я«/(1+*/Р/).(2.47)

Рис. 2.10
Таким образом, при введении параллельной отрицательной обратной связи по току входное сопротивление усилителя уменьшается на величину глубины обратной связи Ft= (1 + /0р<).
'вых
ФQku/Vs*
Рис. 2.11
§ 2.4. Влияние отрицательной обратной связи на выходное сопротивление усилителя
Выходное сопротивление усилителя с обратной связью зависит от способа включения цепи обратной связи в выходную цепь усилителя.
Определим выходное сопротивление усилителя с последовательной отрицательной обратной связью по напряжению (рис. 2.4). Допустим, что на выходные зажимы усилители с обратной связью при отключенной нагрузке (R„->~oc) и замкнутом накоротко генераторе входного сигнала (£г=0) подано напряжение UBbIz.
Тогда напряжение обратной связи tA,c = pt/BbIX поступает непосредственно на вход усилителя (считаем, что Rr^Rax), усиливается в Ки раз и создает в выходной цепи эквивалентную ЭДС Е = вых. Направление ЭДС Е совпадает с направлением поданного в выходную цепь напряжения ивых (рис. 2.11), так как для создания отрицательной обратной связи в схеме рис. 2.4 усилитель Должен инвертировать входной сигнал, т. е. изменять его фазу на противоположную.
Таким образом, в выходной цепи действуют два сигнала ЭДС, направления которых при отрицательной обратной связи совпадают.
Тогда ТОК В ВЫХОДНОЙ ЦеПИ При Ruax^Roc + R
^вых(1 +КиР)
L
^вых + U вы ^?вых
Следовательно,
/?выхос = ^вЫх//вых = ^вых/(1 + «=-^,(2.48)
где $ = R/(Roc + R), /?вы1 = иЕых//вых — выходноесопротивление
усилителя при отключенной цепи обратной связи (£ = 0).
Аналогично определяется выходное сопротивление усилителя с параллельной обратной связью по напряжению (рис. 2.6)
Я
— ^выхД 1—Явых/
(2.49)
выхос
где
Rr 11 Rbx
л,
р
(Rr II Rbx) Н" Roc
Roc "Ь Rг
.Уменьшение выходного сопротивленния усилителя при введении отрицательной обратной связи по напряжению показывает, что такая обратная связь стабилизирует выходное напряжение, противодействуя его изменению.
Определим выходное сопротивление усилителя с последовательной обратной связью по току (рис. 2.5), подав на выходные зажимы напряжение UBЫх при отключенной нагрузке Rtt и замкнутом накоротко генераторе Ег.
В этом случае при Rr<^RBx в выходной цепи усилителя будут действовать два источника ЭДС UBUX и £ = /(и/вых/?ос, направленные при отрицательной обратной связи навстречу друг друг (рнс. 2.12). Таким образом, ток в выходной цепи усилителя с обратной связью

Raux + R ОС
/,
(2.50)
выхос
где /?вых — выходное сопротивление усилителя без обратной связи
(Ro,=0).
Выражая /выхос из уравнения (2.50), получим
^выхос ==^вых/1У?вых “Ь ( 1 + Ка) Rocl
ВЫХОС

Выходное сопротивление усилителя с отрицательной обратной связью по току
(2.51)
В случае параллельной обратной связи по току (рис. 2.7) после подачи напряжения UВЫх прио в выходной цепи усилителя
будут действовать ЭДС [/вых и E — jKilocRshix — Kifi Лых осевых» включенные навстречу друг другу, как это следует из рис. 2.7.
Тогда ток в выходной цепи при Rr^$>Rbx

ВЫХОС
Выходное сопротивление усилителя с отрицательной параллельной обратной связью по току
/?.ы*ос=-г!!Щ-=/?о= + /?вы*(1+>ГА)-(2-52)
* ВЫХ ОС
В усилителях тока обычно выполняется условие /?ос<С^вых- Тогда формулу можно упростить
^выхос ~^вых ( 1 _Ь^»Рг)==Явых^7/•(2.53)
Таким образом, при введении отрицательной обратной связи по току выходное сопротивление усилителя увеличивается, что свидетельствует о стабилизации выходного тока, так как обратная связь по току препятствует его изменениям.
Вопросы и задачи для самопроверки
Определить, во сколько раз уменьшается коэффициент усиления усилителя Ки = 200 при охвате его последовательной отрицательной обратной связью (ООС) по напряжению в виде четырехполюсника с коэффициентом передачи Р = = tfi/(tfi+^2)=0,05 (рис. 24).
В схеме усилителя (рис. 2 4) с коэффициентом усиления К«ос = Ю произошло случайное короткое замыкание резистора R\. До какой величины изменится коэффициент усиления схемы? Параметры цепи обратной связи Ri = =0,5 кОм, /?2= Ю кОм. Ответ. Ки = 20.
Определить входное напряжение UВх, необходимое для получения выходного напряжения UBЫх=25 В в схеме усилителя (рис. 2 4). Коэффициент усиления усилителя без обратной связи /(„ = 200. Резисторы в цепи обратной связи /?1=0,5 кОм, — Ю кОм. Ответ. 1/вх = 0,5 В.
Определить напряжение на выходе и коэффициент усиления с последовательной обратной связью (рис. 2 4), если на вход усилителя одновременно с входным сигналом иъх — 0,2 В поступает напряжение обратной связи U0с — 0,1 В, действующее в противофазе с входным Коэффициент усиления усилителя без обратной связи /Си = Ю Ответ. t/BbIX= 1,0 В.
Какой величины необходимо подать сигнал на вход усилителя, охваченного ООС с Р = 0,05, для того, чтобы получить на выходе усилителя сигнал УвЫх=2 В, если Ки = Ю? Ответ. [/вх=0,3 В.
Определить напряжение обратной связи U0с, если при подключении последовательной отрицательной обратной связи с коэффициентом передачи Р = —0,2 (рис. 2 4) выходное напряжение усилителя стало равным 2 В. Ответ. U0с=
Определить напряжение обратной связи 1Л>с, если при подключении цепи отрицательной последовательной обратной связи коэффициент усиления усилителя (К„ = 10) уменьшился в два раза, а выходное напряжение стало равным 3 В Ответ. Uос=0,3 В
Определить входной ток 1ВХ, входное напряжение UBX и коэффициент усиления Ки ос усилителя (рис. 2 4), работающего от генератора напряжения Ет— "0,6 В с внутренним сопротивлением /?г=0,5 кОм. Коэффициент усиления и вводное сопротивление усилителя без обратной связи /Си = 100, Явх=0,5 кОм. Выходное напряжение UBЫх=Ю В. Ответ. /„х = 0,2 мА, (/вх=0,5 В, Ки ос=20.
На вход каскада усилителя, охваченного ООС (рис. 2 4), поступает сигнал иЛх = 1 В. Чему равны (Дшх, U, (Л>с и Ки ос, если j(=60, а р=0,07? Ответ. ^»ос«11,5, 6гвых=П,5 В, (Л>с=0,81 В, U=0,19 В.
Ю. Абсолютное изменение коэффициента усиления усилителя с Ки = 100 со- тавляет ±10%. Определить, с каким коэффициентом передачи необходимо под-
/
ключнть цепь ООС, чтобы изменение коэффициента усиления Ки ос не превышало ±1%; рассчитать также значение Ки ос после подключения цепн ООС. Ответ. {5=0,09, Ки ос=11.
И. Изменение коэффициента усиления усилителя с А'ы = 1 ООО составляет ±10%. Определить, с каким коэффициентом передачи необходимо подключить цепь ООС, чтобы изменение коэффициента усиления не превышало ±2%, а также значение Ки ос после подключения цепи ООС. Ответ, р = 0,04, Kuo c = 20Q
Коэффициент усиления RC-усилителя иа средних частотах /СисР=100, нижняя граничная частота полосы пропускания /„=200 Гц, верхняя /в =30 кГц. К усилителю подключена цепочка отрицательной обратной связи с р=0,1. Определить коэффициент усиления усилителя, охваченного отрицательной обратной связью, а также новые значения нижней /'и и верхней граничных частот и полосу пропускания усилителя Ответ. /'„=18,2 Гц, }'в =330 кГц, Киос»9.
Усилитель с отрицательной обратной связью (Р=0,18) имеет коэффициент усиления 5, а полосу пропускания — от 25 Гц до 1,2 МГц. Определить коэффициент усиления и полосу пропускания усилителя без обратной связи. Ответ. Ки=50, /н=250 Гц, /„=120 кГц.
Нелинейные искажения иа выходе усилителя напряжения с Ки=500 составляют 11%. Чему должен быть равен коэффициент передачи цепи ООС (в схеме рис. 2.4), чтобы нелинейные искажения составили 1%? Какова будет верхняя граничная частота полосы пропускания, если без ООС она была равна 8 кГц? Ответ, р = 0,02, /в=88 кГц.
Усилитель, включающий три ступени усиления с Kui=40, Киг=15 и /Сыз=Ю, охвачен цепью отрицательной обратной связи с р=0,01. Чему равен коэффициент усиления этого усилителя с учетом действия цепи обратной связи? Ответ. Ки ос= 100.
Решить предыдущую задачу, если отрицательная обратная связь охватывает только два последних каскада усилителя. Ответ. Ки Ос=860.
Какое значение в задаче 16 должен принять |3, чтобы общий коэффициент усиления был бы равен 200? Ответ. р = 0,005.
При подключении цепи последовательной ООС по напряжению коэффициент усиления уменьшился в 10 раз. Определить входное и выходное сопротивления усилителя, если при отключенной цепи обратной связи сопротивления •Rbx=10 кОм, Явых=500 Ом. Ответ. RBX ос = 100 кОм, /?ВЫхос=50 Ом.
Определить выходное сопротивление усилителя (рис. 2.4), если выходное сопротивление при подключении цепи обратной связи увеличилось в 12 раз. Выходное сопротивление усилителя без обратной связи ЯВЫх=360 Ом. Ответ. ^выхос = 30 Ом.
Определить входное и выходное сопротивления трехкаскадного усилителя, охваченного цепью последовательной ООС по напряжению с коэффициентом передачи р=0,01. Коэффициенты усиления каскадов Ки i = 12, Ки 2=8, Ки г— = 5. Входное н выходное сопротивления усилителя без обратной связи /?Вх= = 0,5 кОм, /?вых = 58 Ом. Ответ. RBX 0с = 2,9 кОм, RBax ос= 10 Ом
Будет ли действовать обратная связь по току в усилителе (рис. 2 5) при работе: а) в режиме холостого хода (Ra-^-°°), б) короткого замыкания нагрузки №г-Я))?
Какое сопротивление Roc необходимо включить в цепь обратной связи усилителя (рис. 2 5), работающего на нагрузку R„ = 25 кОм, для получения коэффициента усиления Ки ос = 25, если при отключенной цепи обратной связи коэффициент усиления Ки —125. Ответ. /?ос= 1 кОм.
При подключении цепи последовательной ООС по току (рис. 2.5) коэффициент усиления усилителя /Сы = 100 уменьшился в 11 раз. Определить входное и выходное сопротивления усилителя, если при отключенной цепи обратной связи этн сопротивления равны RBX —5 кОм, /?ВЫх=1 кОм. Сопротивление нагрузки .Rh=1 кОм. Ответ. RBX ос=55 кОм, R ВЫХ ОС — 11 кОм.
Определить входной ток, ток и сопротивление в цепи обратной связи усилителя (рнс. 2.6), если принять Rax-*-°°, Ки-+°°. Входное напряжение 1/в*=*
» r сопротивление RT=2 кОм. Выходное напряжение £/,ыХ=10 В. Ответ. Г =/0’с=2 мА, Rcc=5 кОм.
При’ подключении цепн обратной связи: а) коэффициент усиления по напряжению усилителя уменьшился, а входное и выходное сопротивления увеличились; б) коэффициент усиления, входное и выходное сопротивления уменьшились, в) коэффициент усиления и выходное сопротивление уменьшились, а входное — увеличилось. Определить вид обратной связи для каждого случая.
Определить коэффициенты усиления по напряжению и току в схеме усилителя с отрицательной параллельной обратной связью по току (рис. 2.7), если ^оС=1 кОм, R = 10 кОм, Яг=0,5, Ra=2,b кОм. Коэффициент усиления по току усилителя без обратной связи 100, входное сопротивление очень велико. Ответ. К{ ОС^Ю, Ки ос = 50.
ГЛАВА 3
ПРИНЦИПЫ ПОСТРОЕНИЯ УСИЛИТЕЛЬНЫХ КАСКАДОВ НА ТРАНЗИСТОРАХ
§ 3.1. Включение транзистора в схему усилительного каскада.
Графический анализ работы каскада

Обычно усилительные каскады строятся по схеме, приведенной на рис. 3.1. К зажимам источника питания Еи подключаются последовательно резистор R и усилительный элемент УЭ, имеющий три внешних электрода. На входной электрод (У) поступает электрический сигнал от источника ег, управляющий напряжением на выходном электроде 2. Третий электрод является общим для входной и выходной цепей и обычно заземляется.
В качестве усилительного используется нелинейный элемент, ход вольт-амперной характеристики которого зависит от некоторого управляющего электрического сигнала, т. е. каждая из ветвей семейства нелинейных вольт-амперных характеристик элемента определяется заданной величиной управляющего сигнала.
В качестве нелинейных элементов могут использоваться биполярные и полевые транзисторы. Управляющим сигналом для биполярных транзисторов обычно считают ток, а для полевых — напряжение. Различают три способа включения биполярного транзистора в схему рис. 3.1. Если эмиттер транзистора подключен к заземленной общей шине в точке 3, а управляющим сигналом является ток базы, то такой усилительный каскад называется каскадом с общим эмиттером (ОЭ) (рис. 3.2, а). При подключении к общей шине базового вывода транзистора и подавая управляющий сигнал на i эмиттер, будем иметь так называемый каскад с общей базой (ОБ)(рис. 3.2, б). И наконец, возможно подключение к общей шине коллектора транзистора. При этом управляющим током является ток базы, а выходным — ток эмиттера. Такой каскад называется каскадом с общим коллектором (ОК)-
Поскольку ток эмиттера почти равен коллекторному току, то свойства такого каскада не отличаются от свойств каскада ОЭ. Для придания каскаду ОК свойств, отличных от каскада ОЭ, выходное напряжение снимают с резистора R, а коллектор подключают к не- заземленной шине источника питания с внутренним сопротивлением, близким к нулю (рис. 3.2, в). Тогда коллектор будет заземлен лишь по переменному току.

Рис. 3.2
По аналогии с биполярными транзисторами возможно включение полевых транзисторов с общим истоком (ОИ) (рис. 3.3, а), с общим стоком (ОС), с общим затвором (03). Для каскадов ОИ и ОС управляющим сигналом является напряжение на затворе, а для каскада 03 — на истоке. Схема с общим затвором имеет много недостатков и практически не применяется.
Для придания каскаду ОС свойств, отличных от свойств каскада ОИ, сток транзистора заземляют только по переменному току, т. е. выходное напряжение снимают с резистора R в истоковой цепи, а сток подключают к незаземленной шине источника питания с нулевым внутренним сопротивлением (рис. 3.3, б).
Проведем графический анализ работы усилительного каскада, использующий знание семейства вольт-амперных характеристик
транзистора, на примере каскада с общим эмиттером. Семейство выходных вольт-амперных характеристик я-р-транзистора при включении ОЭ, состоящее из четырех зависимостей 1'к=/(«кэ). снятых при различных значениях базового тока 1ы, Iq2, /бз, /64, приведено на рис. 3.4.

Схему рис. 3.2, а можно рассматривать как делитель напряжения источника питания, т. е.
(3.1)
F-lt ^вых
+ Ия или Иаых = £к-Ид.
ЧЧЧЧ'Ччч<» f 5 Г Г /„-СК
1ктах-~дг
Ыч
hi
hi
Укъч UK3$ 1/КЭ£ UK3j FK икз
Поскольку напряжение uR зависит от тока, протекающего через усилительный элемент, т. е. uR = iKR, уравнение (3.1) можно записать так:
^выхi«R.
(3.2)
Таким образом, ток через транзистор
^"к <£к ^вых)//?•
(3.3)
Рис. 3.4
Уравнение (3.3) является уравнением прямой, пересекающей координатные
ОСИ В ТОЧКаХ 1ктвх = Ек/Я,
^выхшах = £к (см. рис. 3.4).
Действительно, полагая ивых—Ек, будем иметь IKmax=EK/R; при /к=0 получим иВыХ = Ек. Угол наклона этой прямой, называемой линией нагрузки, к оси абсцисс, определяется сопротивлением резистора R, так как tga=l//?. Ток в схеме и падение напряжения на транзисторе икэ при некотором заданном входном токе h определяется точкой пересечения вольт-амперной характеристики транзистора с линией нагрузки. Эта точка пересечения называется рабочей точкой.
При изменении управляющего тока базы транзистора рабочая точка перемещается по нагрузочной прямой, при этом изменяются ток коллектора г'к и падение напряжения на транзисторе ика. Например, при изменении тока базы на величину Д/б=|/б4—/gi|, рабочая точка перемещается из положения 1 в положение 4. Приращения коллекторных тока и напряжения соответственно равны Д/к==|/к4/к! | , Л^кэ==

| ^кэ4 £Лсэ1 I •
При поступлении на вход каскада постоянного сигнала /бо и гармонического сигнала амплитудой hm рабочая точка перемещается по нагрузочной прямой относительно точки покоя О, соответствующей постоянной составляющей входного тока /бо (рис. 3.5). Точка покоя характеризует режим каскада по постоянному току (ток /ч0, падение напряжения UK10), когда переменный входной сигнал отсутствует. Амплитуды переменных тока /кт и напряжения UK3m определяются по максимальному отклонению рабочей точки от положения покоя О. Режим работы каскада при подаче на его вход переменного сигнала называется динамическим.
Графический анализ при других включениях транзистора в схему рис. 3.1 (с общей базой, с общим коллектором) не отличается от изложенного выше для схемы с общим эмиттером. Однако в схеме с общей базой не усиливается входной ток, а в схеме с общим коллектором — напряжение. Поэтому схема с общим эмиттером, в которой происходит усиление входного сигнала как по напряжению, так и по току, является основной в многокаскадных усилителях.
§ 3.2. Режимы работы транзистора в схеме усилительного каскада. Одногактные и двухтактные схемы усилительных каскадов
В зависимости от величины постоянной составляющей входного тока (от положения рабочей точки покоя О) транзистор в схеме усилительного каскада может работать без отсечки и с отсечкой тока. В последнем случае коллекторный ток протекает только в течение части периода входного сигнала. Различают четыре основных режима работы транзистора: классы А, АВ, В, С.
Режим класса А. Этот режим характеризуется работой транзистора без отсечки тока, с минимальными нелинейными искажениями Лормы сигнала. Для обеспечения режима класса А, например в схеме ОЭ на вход транзистора подается такое постоянное напряжение смещения Еб0, при котором рабочая точка покоя О занимает положение, соответствующее середине линейного участка 1—2 входной характеристики транзистора 1б=/(«бэ) на рис. 3.6. При этом максимальную амплитуду входного переменного сигнала Uвт выбирают такой, чтобы рабочая точка перемещалась по характеристике гб =

Рис. 3 6
=/(«бэ) в пределах ее линейного участка, иначе появляются нелинейные искажения за счет нелинейности входных характеристик, зависящие от соотношения между внутренним сопротивлением генератора входного сигнала Rr и входным сопротивлением каскада RBx3-
Если Яг<Явхэ (режим источника напряжения), то на вход усилителя поступает напряжение ив синусоидальной формы. На рис. 3.6 видно, что при Uбт2>Uбт\ за счет нелинейности входной характеристики транзистора форма тока базы существенно искажается, так как Гбт2>1"бт2.
При Яг»/?вх (режим источника тока) на вход усилителя поступает ток г'б синусоидальной формы. В этом случае нелинейность входной характеристики мало влияет на форму выходного тока, поэтому нелинейные искажения уменьшаются по сравнению с режимом источника напряжения. Однако с увеличением RT возрастает отбираемая от источника сигнала мощность.
Нелинейные искажения за счет нелинейности выходных характеристик транзистора обусловлены зависимостью коэффициента усиления тока базы В от тока коллектора.
Количественно суммарные нелинейные искажения за счет нелинейности входных и выходных характеристик определяют с помощью сквозной динамической характеристики, представляющей собой зависимость выходного тока iK от ЭДС генератора входного сигнала еТ. Сквозную характеристику можно построить, используя входную и выходную характеристики транзистора и зная положение нагрузочной прямой. По заданным, например, в точках пересечения 1, 2, 0, 3, 4 (см. рис. 3.5) значениям коллекторного тока определяют соответствующие им значения базового тока 1ви /52,
'<50, /бз, hi,
По входной характеристике г'б=/(«бэ) для данных базовых токов находят значения U^ai. ^бэо, £/бэз, ^бэ4, Затем, пользуясь
формулой ег = «бэ+1‘б/?г, находят ЭДС генератора £ri, Ег2, Ег0,
£пЗ, £п4-
На рис. 3.7 построены сквозные характеристики для двух значений сопротивления Ят, откуда видно, что при ЯГ4>Ял сквозная характеристика более линейна, чем при Rr 1.

Для оценки нелинейных искажений каскада необходимо, используя сквозную характеристику, найти высшие гармоники выходного тока и определить коэффициент гармоник Кг.

Так как в режиме класса А нелинейные искажения в основном создает вторая гармоника /к2 (амплитуды остальных малы), то коэффициент Кг можно записать следующим образом:
Kr=IJU(3.4)
Определив по сквозной характеристике (рис. 3.8) значения токов /ко, /кmax, соответствующие максимальному амплитудному значению генератора сигнала Ejm, с помощью гармонического анализа [3] можно получить
Л<1шах~(Лст-\-1кт),
Iк2~ ~~Г U к шах ^/ко) =: ~~Г~ ( Ас/п— /к/п)«
44
Таким образом,
г’ /'
ь» 1кт 1 ктtn
г 2 /' + /' '
‘ кт ~ 1кт
Режим класса А широко используется в схемах усилителей напряжения. Однако КПД усилительного каскада, работающего в режиме класса А, относительно мал. Действительно, полезная и потребляемая мощности каскада соответственно равны
2
^вых— ^выхэф^каф— 9 ^выхЛс»(3-6)
где илых^ивых1У2\ /кэф=/jV%— эффективные значения напряжения и тока.
(3.8)
Тогда выражение для КПД, определяемое отношением полезной мощности к потребляемой, будет иметь вид
к
EJ

к' кО

Максимальная амплитуда коллекторного тока
/кт ограничивается допустимыми нелинейными искажениями и, как показывает гра- фический анализ каскада ОЭ на рис. 3.9, всегда меньше значения /ко. Из рис. 3.9 видно также, что максимальная амплитуда коллекторного (выходного) напряжения меньше половины напряжения источника питания, т. е. UK3m = UBhlim<EK/2.
Таким образом, максимальный КПД усилительного каскада ОЭ, работающего в режиме класса А,
U.
г» I кО
Е к
,(3.9)
меньше 25 % •
Усилитель мощности, работающий в режиме класса А, отличается от каскада усиления напряжения (см. рис. 3.2, а) тем, что для повышения КПД в коллекторную цепь транзистора включен не резистор, а выходной трансформатор (рис. 3.10).
В отсутствие переменного входного сигнала ег на базу транзистора подается постоянное напряжение смещения Ег0, обеспечивающее на его выходных характеристиках положение рабочей точки покоя О, соответствующее режиму класса А (рис. 3.11). Так как в отсутствие входного сигнала коллектор транзистора через первичную обмотку трансформатора подключен непосредственно к источ-
нику питания, то статическая нагрузочная прямая пойдет практи- чески вертикально (сопротивлением обмотки постоянному току Гобм пренебрегаем). Следовательно, можно считать, что UKo^EK, При подаче входного сигнала с частотой, лежащей в пределах полосы пропускания усилителя, сопротивление в коллекторной цепи транзистора будет определяться приведенным к первичной обмотке (без учета потерь в трансформаторе) сопротивлением нагрузки усилителя Ян=Яп/п2Тр, где птр — (02/(01 — коэффициент трансфер- мации; ол, Ю2— число витков первичной и вторичной обмоток трансформатора.

Тогда линия нагрузки по переменному току будет отсекать на оси абсцисс (рис. 3.11) отрезок UKmах, а на оси ординат — отрезок
Jк max =UK щах /Я*'.
Максимальное напряжение на коллекторе транзистора получается больше напряжения источника питания, что объясняется свойством трансформатора записать электромагнитную энергию.
Поэтому при работе усилителя с выходным трансформатором тип транзистора следует выбирать, учитывая соотношение UКдоп^= >2 Ек.
Максимальный КПД каскада определяется из выражения (3.9),
Максимальная амплитуда выходного напряжения С/Выхт (UKm) может лишь приближаться к значению Ек, на практике оставаясь всегда меньше Ек, так как ограничивается допустимыми нелинейными искажениями. Таким образом, КПД усилителя мощности (рис. 3.10), работающего в режиме класса, выше КПД каскада ОЭ с резистором в коллекторной цепи, однако не превышает 50%. Значение цт, близкое к 50%, можно получить, выбрав оптимальное приведенное сопротивление нагрузки Я'нот- Тогда
1кт~1к0, ^вы1ти£к.
Если /?н'>Д'нопт, то имеем неполное использование тока коллектора /Кт</ко, так как динамическая нагрузочная прямая пойдет положе, чем соответствующая R н опт. При малых значениях /?н'< </?'нопт динамическая нагрузочная прямая проходит круто к оси абсцисс по сравнению с прямой, соответствующей R'НОпт- Тогда максимальная амплитуда напряжения USblxm<EK (рис. 3.11).
Поскольку сопротивление нагрузки RB определяется назначением усилителя и бывает задано, коэффициент трансформации выходного трансформатора, при котором выполняется согласование /?„, и выходного сопротивления каскада следует рассчитывать по формуле
Пт р опт V~RJR ноет*
При выбранных Ек и /ко
Ра опт = 2Z? к/(2/к0) = £'к//к0,
тогда
^троПт Ря^ко!^*К*
Максимальное значение мощности в нагрузке ограничивается мощностью рассеивания на коллекторе транзистора, которая определяется по формуле
Як = Яо-Явых=Яо-ЛАр*(ЗЛО)где т]тр — КПД трансформатора.
Очевидно, максимальная мощность На коллекторе рассеивается в режиме покоя при Рв=0, т. е.
Ркт**=Ро-(3.11)
Так как Ро = Рвых/и], то выражение (3.11) можно Записать как
PKma.=PU-n(3.12)
или
Рвых ^кшах7)»
т- е. заданное значение мощности в нагрузке не должно превышать Максимального значения мощности, рассеиваемой на коллекторе транзистора, умноженного на КПД усилителя.
Положив, что Рк max соответствует допустимому значению мощ. ности, рассеиваемой на коллекторе Ркдон, на основании (3.12) получим условие надежной работы транзистора
(3.13)
к доп*
<71тр71Л
Мощность РКдоп — табличная величина, определяемая по справочникам.
Режим класса В. При работе транзистора в режиме класса В постоянное напряжение смещения Ег0 на базе транзистора отсутствует и рабочая точка покоя О лежит в области небольших токов коллектора /к0, которыми в случае кремниевых транзисторов, можно пренебречь.

Рис. 3.12
Рис. 3.13
Поэтому в режиме класса В ток через усилительный элемент при действии переменного входного сигнала протекает только в течение половины периода, т. е. усилительный элемент работает с отсечкой тока (рис. 3.12). Угол, соответствующий половине временного интервала, в течение которого ток протекает через усилительный элемент, называется углом отсечки тока 0. Следовательно, в режиме класса В угол отсечки составляет 90°.
Каскады, представленные на рис. 3.2, 3.10, называются однотакт- ными, т. е. выходной сигнал формируется с помощью одного усилительного элемента. В однотактных схемах при работе с отсечкой тока выходной сигнал резко отличается по форме от синусоидального входного сигнала (рис. 3.12), возникают большие нелинейные искажения. Для получения синусоидальной формы выходного сигнала и уменьшения нелинейных искажений используются двухтактные схемы, состоящие из двух однотактных каскадов (плеч), объединенных таким образом, чтобы за время, равное периоду входного сигнала, транзисторы, имеющие общую нагрузку RH, работали поочередно в течение одного полупериода.
Такая работа транзисторов схемы обеспечивается при £то=0 путем подачи на их базы одновременно двух равных по амплитуде,
но сдвинутых по фазе на 180° друг относительно друга напряжений,которые называются парафазными. В двухтактной схеме усилителямощности, представленной на рис. 3.13 эти напряжения получаютсяс помощью входного трансформатора со средней точкой.
Работу двухтактного каскада усиления мощности в режиме клас-са В можно проиллюстрировать с помощью рис. 3.14. В отсутствиевходного сигнала оба транзистора закрыты и можно считать, что
/к0л;0, ик0&Ек. При
поступлении входного£*<
сигнала в течение по-лупериода работаетодин из транзистороаРабочая точка переме-щается по динамиче-ской нагрузочной пря-мой, которая имеетугол наклона к оси аб-сцисс, соответствую-щий пересчитанному кодному плечу сопро-тивлению нагрузки
Рис. 3.14 — коэффициент трансформации, о)21, (022 — число витков первичной и вторичной обмоток выходного трансформатора.
Так как коллекторные токи транзисторов сдвинуты друг относительно друга на 180°, то форма тока и напряжения нагрузки получается близкой к синусоидальной. Тогда выходная мощность двухтактного каскада, как и для однотактного, будет определяться выражением

R*=RJn%2,
где
itp2'
"21
22
'/^кэф/кэф 2 ^кЛс*
(3.14)
Мощность, потребляемая от источника питания обоими транзисторами,
Ра = 2Ек (/кср —{-/к0) ~ 2£,/кСр>(3.15)
гДе /кСр=/к/л — среднее значение коллекторного тока одного транзистора за период выходного сигнала.
Следовательно, КПД двухтактного каскада определяется формулой
ик
JL
4 Е.
(3.16)

ср
J
При отдаче в нагрузку максимальной мощности РВЫхтах — -~- X
xUKm/Km полностью используются коллекторный ток транзисторов и напряжение источника питания. Тогда максимальное значение КПД двухтактного каскада в режиме класса В близко к 78%, что в 1,5 раза больше максимального значения КПД однотактного каскада в режиме класса А.
Нелинейные искажения в двухтактном каскаде оценивают по третьей гармонике /кз выходного тока. Вторые гармоники коллекторных токов транзисторов сдвинуты друг относительно друга на 360° и компенсируются на выходе, так как ток нагрузки определяется разностью коллекторных токов.
Таким обрззом, для двухтактного каскада
(3.17)
^К1
Количественная оценка нелинейных искажений в двухтактном каскаде производится, так же, как и в однотактном, способом трех или пяти ординат построением сквозной характеристики, представляющей для двухтактного каскада зависимость коллекторного тока одного транзистора от амплитуды входного напряжения, пересчитанного к одному плечу вторичной обмотки coi2 входного трансформатора
ег=(1/2 )птег,
где лтр1 =0)12/(011 — коэффициент трансформации входного трансформатора.
При построении сквозной характеристики необходимо пользоваться пересчитанным к обмотке wi2 внутренним сопротивлением источника входного сигнала
Rr=(nml2?Rr.
Активными сопротивлениями первичной обмотки и половины вторичной обмотки входного трансформатора можно пренебречь.
Определив по построенной сквозной характеристике (рис. 3.15) токи /кт, /1, соответствующие значениям Е'гт и Е'Тт/2, найдем
Лсг = (2/3) (/*„ + /!),(3.18)
^ кз = ( 1/3) (/Km 2/j).
Подставив выражения для /кi и /кз из (3.18) в формулу (3.17), Получим
Кг= (1/2),(3.19)
/ки + /1
С помощью формулы (3.19) рассчитывать Кг с большой степенью- точности можно лишь при условии подбора транзистордв с одина-t
выми параметрами. Если параметры транзисторов имеют большой разброс, то четные гармоники компенсируются не полностью. Поэтому в схеме с неподобранными транзисторами коэффициент гармоник, рассчитанный по (3.19), следует увеличить в 1,5—1,8 а3а. Нелинейные искажения в режиме класса В (порядка 10%) выше, чем в режиме класса А, так как используется весь рабочий диапазон токов и напряжений транзистора. Особенно сильно искажается форма выходного напряжения в области малых значений (рис. 3.16), что объясняется нелинейностью начального участка входной характеристики транзистора. Действительно, для появления тока базы надо подать входное напряжение f/бо большее порогового напряжения U бэ пор (рис. 3.17).

Рис. 3.15

Рис. 3.17
Режим класса АВ. Чтобы исключить искажения выходного сигнала в области малых значений в двухтактных усилителях мощности, применяют режим класса АВ, когда на базу транзисторов подается небольшое напряжение смещения Um, при котором рабочая точка занимает начальное положение О в нелинейной области входных характеристик, но через транзисторы в отсутствие входного сигнала протекает небольшой ток /бо=(0,05—0,15)/бт (рис. 3.17). При этом КПД схемы практически не изменяется по сравнению с классическим режимом класса В, но нелинейные искажения уменьшаются в несколько раз.

Режим класса С. Если подается напряжение смещения, запираю* Щее усилительный элемент, то такой режим называется режимом класса С. Угол отсечки тока в режиме класса С меньше я/2. Нели* Неиные искажения выше, а КПД больше, чем э режиме класса В*
Режим класса С применяется в основном в схемах резонансных усилителей, где нелинейные искажения, возникающие в результате отсечки тока, устраняются резонансным нагрузочным контуром настроенным на частоту входного сигнала.
В коммутационных схемах используется режим работы усилительного элемента класса Д (режим ДА—НЕТ), когда выходной ток периодически изменяется от нуля до максимального значения.
Классификация режимов работы полевого транзистора в схеме усилительного каскада осуществляется по тем же критериям, что и для биполярного транзистора. Режимы работы полевого транзистора определяются выбором рабочей точки покоя О на входной характеристике путем подачи постоянного напряжения смещения на вход каскада. Например, для схемы ОИ в режиме класса А напряжение смещения Е3о соответствует рабочей точке покоя О, лежащей в середине линейного участка входной характеристики ic=f( «зи), в режиме класса В напряжение смещения близко к на- пряжению отсечки тока транзистора.
Вопросы и задачи для самопроверки
Как выбирают рабочую точку покоя каскада при работе усилительного элемента в режимах классов А; В; АВ; С? Чему равен угол отсечки тока для каждого из перечисленных режимов?
Почему при работе усилительного элемента с отсечкой тока обычно используют двухтактные схемы? Пояснить принцип работы двухтактной схемы
Определить амплитуду максимально возможного выходного напряжения усилителя мощности, работающего в режиме класса А, и двухтактного усилителя, работающего в режиме класса В Напряжение источника питания 20 В.
Определить амплитуду максимально возможного синусоидального напряжения на входе усилителя (рис. 3 2, а), прн котором схема работает в режиме класса А без отсечки выходного напряжения. Коэффициент усиления Ки= 10. Напряжение источника питания 20 В Нелинейные искажения можно не учитывать. Ответ. £/вхтах=1 В.
Сравнить максимальный коэффициент полезного действия однотактного каскада, работающего в режиме класса А, и двухтактного, работающего в режиме В.
ГЛАВА 4
ПРАКТИЧЕСКИЕ СХЕМЫ УСИЛИТЕЛЬНЫХ КАСКАДОВ НА ТРАНЗИСТОРАХ
§ 4.1. Каскад с общим эмиттеромПростейшая приннципиальная схема усилительного каскада с общим эмиттером (ОЭ) приведена на рис. 4.1, а. Режим по постоянному току класса А создается в схеме с помощью базового резистора /?, подключенного к шине источника питания. Тогда ток базы в отсутствие входного сигнала, обеспечивающий заданное положениерабочей точки покоя О на нагрузочной прямой выходной характеристики транзистора, определяется из формулы
Лю— (^к — U 6э0 )IR.
Ток покоя коллектора
ЛсО = (^к U кэо)/^к-

«)
Рис. 4.1
Разделительные конденсаторы Cpi и Ср2 осуществляют развязку каскада по постоянному току от генератора входного сигнала и нагрузки, так как не пропускают постоянную составляющую любого сигнала.
Таким образом, в отсутствие входного сигнала напряжение на базе Ue—Ueao не зависит от величины постоянной составляющей генератора Его, а напряжение на нагрузке UH равно нулю, хотя напряжение на коллекторе UK=UK3Q.
Емкости разделительных конденсаторов выбирают такими, чтобы в рабочем диапазоне частот (в области полосы пропускания) конденсаторы не оказывали заметного влияния на прохождение переменной составляющей сигнала. Для этого положим, что емкостные сопротивления конденсаторов
I/C^h^pi)» ^ср2= ^/С^к^рг)
на самой низкой частоте полосы пропускания близки к нулю. Тогда принципиальной схеме рис. 4.1, а для переменного сигнала соответствует эквивалентная схема, представленная на рис. 4.1, б, где транзистор заменен Т-образной эквивалентной схемой; ЛгЫб— генератор тока в коллекторной цепи транзистора; к2\з = 1к/1б — 1к/1б^ коэффициент усиления тока транзистора в схеме каскада с общим эмиттером, который в области средних частот является действительной величиной, т. е. не зависит от частоты; Гб — омическое сопротивление базы, гэ = ^«эб/Лэ~0,025//э — дифференциальное сопротивление эмиттерного перехода, В/мА; гк* = гк/(1+Й21э) и гк — ~duK6/diK — дифференциальные сопротивления коллекторных переходов в схеме с общим эмиттером и с общей базой, определяемые из справочника.
Величина h213 является основным параметром, определяющим Усилительные свойства биполярного транзистора, и обычно приводится в справочниках. Обозначение h2i соответствует представлению
транзистора в виде четырехполюсника с произвольной внутренней структурой (рис. 4.2). Такое представление удобно при измерении параметров транзистора со стороны внешних зажимов, так как внутренняя базовая точка Б' в Т-образной эквивалентной схеме недо- ступна для подключения измерительных приборов.
Для определения параметров четырехполюсника обычно используется система Л-параметров, в которой измерение параметров по переменному току производится при разомкнутом входе (режим холостого хода) и при замкнутом выходе.
В этом случае система уравнений четырехполюсника имеет вид
авх~^и1вх Ч-Л12#вых;
(4.1)
^'вых == ^21^'ях “Ь ^22^вых»

где Ли — входное сопротивление транзистора при коротком замыкании на выходе; fti2— коэффициент обратной передачи напряжения при холостом ходе на входе; h2i — коэффициент прямой передачи (усиления) тока при коротком замыкании на выходе; Л22 — выходная проводимость
Риг* А- У
при холостом ходе на входе.
Очевидно, для транзистора, включенного по схеме каскада ОЭ, в системе уравнений (4.1) можно записать
^69==^ll3/g-|-/t529^K3> г'к=^21э*'о “Ь^22aKK9.
Для расчета параметров каскада ОЭ воспользуемся Т-образной эквивалентной схемой с учетом обозначений в системе ft-параметров.
Если выполняется условие rK*^>RK, сопротивлением гк* можно пренебречь, в остальных случаях пользуются эквивалентным коэффициентом усиления по току транзистора в схеме каскада ОЭ
•*
Г..
hotan^h
21э0 — "21э
гк + Як
Входное сопротивление каскада ОЭ
R«.=hu,=^-=-±Z-.I(4.2)
du di
‘■вхьвх
Переменный входной ток iBx состоит из двух составляющих: базового тока транзистора i& и тока iR, протекающего через резистор R.
Обычно сопротивление резистора R таково, что выполняется соотношение
Пренебрегая током i>, можно записать
hu3=uBIji6.(4.3)
Входное напряжение ивх (рис. 4.1, б) складывается из падений напряжения на сопротивлениях Гс и га и определяется выражением
aB-i — Ur6-\-Ura — i(Tб + Гэ(1 +^2Хз) г’б.

Рнс. 4.4
так как через сопротивление Гб протекает ток /б, а через гэ — сумма токов ie+U — is (И-Лги).

Следовательно,
^11Э —гб4~гэ (1(4-4)Параметры маломощных транзисторов, входящие в формулу
, составляют /'6 = 100...130 Ом; гэ=2...20 Ом; /г21э=20...150, поэтому входное сопротивление каскада с общим эмиттером — 150—3-103 Ом.
Если учитывать ток через резистор R, то входное сопротивление каскада снижается:
fiu-3—R II Лцэ—RhuJ(R-\-hn3).(4-5)Выходное сопротивление каскада ОЭ определим, подав на выходные зажимы переменное напряжение ыВЫх при разомкнутом нагрузочном резисторе RH и нулевом входном сигнале (рис. 4.3). Если считать, что доля тока коллектора, ответвляющаяся в цепь базы, ничтожно мала, т. е.
TOC \o "1-5" \h \z »- cJ.V. -°-(4-6>
то выходной ток распределяется по двум параллельным цепям, одна из которых содержит резистор RK, а другая гк* и гэ (рис. 4.3). Таким образом, учитывая, что гк*>г9, получим
RВЫХ91/^223 ^Явых/*ВЫХ — Лс|| Rk'(4.7)
Если условие (4.6) не выполняется, то
Явы>,=М1+Л219уб)|Як.';■(4.8)
Коэффициент усиления каскада ОЭ по току без учета влияния резистора R определяется из выражения
kl'^вых/^вх *нА‘б-(4-9)
Так как
*'и ~ ^21эг'бЯк/(Як ~t~ Ra) I
ТО
К i~ h2l3RJ(RK-{-Rn).(4.10)
Для входных каскадов ОЭ многокаскадного усилителя
Kt=i„]iT.(4.11)
Заменив генератор напряжения ег с внутренним сопр<$гивлени- ем Rr на генератор тока (рис. 4.4), получим
/ =/ ?s— или ir=.l*{R'+-hn*Lt
/?Г+*119Rr
Подставир выражение для ir в формулу (4.11), будем Иметь
I ,*%*:■(4Л2>Rr=RT\\R=RrR/(Rr+R)-
фициент усиления каскада ^вых МмэЯк,'^б^Пэ»
Если учесть сопротивление резистора R, то в формуле (4.12) вместо RT следует пользоваться эквивалентным сопротивлением
Определим коэффициент усиления каскада ОЭ по напряжению. Записав
получим
Ка— hiiJRJh иэ>(4-13)или с учетом нагрузки
^в = ~А21э(/?к1^н)/Апэ.(4-14)
где /?к||/?в=^к^н/(^к+/?н) ~ параллельное соединение резисторов /?к и Rn.
Для входных каскадов многокаскадных усилителей без учета влияния сопротивления резистора
Ка=*~— = -*2!.-^^-,(4-15)ег tНг 4“ ^пэ
Rh=Rhx2 — входное сопротивление следующего (второго) каскада усиления.
Если учитывать сопротивление резистора R, то
erAjis
Яг+Лц,
нли
/•—и Яг+А'иэ . ,/?П+А'1Ь
— вхР*бя11э11?!—.
ПэА'п,
Подставив полученное выражение для ег в формулу (4.15), получим
js ^21э (/?к II Ян)^11э ^21э (Як II Ян)jg\
All.All.+ЯР~„. t (, . Яр'
ЯГ + Ацэ 1 +
(■+*)Знак «—» в формулах для Ки показывает, что фаза входного сигнала на выходе усилителя изменяется на противоположную, т. е. на 180°.
Коэффициент усиления по мощности однокаскадного усилителя ОЭ без учета влияния резистора R
КР=К uKt =-2u/?—г/?и.,(4.17)
Р(Яг+ AUi)2 (*«+*„)*'
При согласованных входе и выходе усилителя, т. е. /?г=Ацэ, Rk=Rh, происходит максимальное усиление мощности
IS_ А21эЯн
'”п1,х16RT
Приведенная на рис. 4.1, а схема каскада с общим эмиттером очень чувствительна к изменениям температуры, так как положение точки покоя на нагрузочной прямой определяется параметрами транзистора, которые зависят от температуры. К таким параметрам биполярного транзистора относятся: обратный ток коллекторного перехода /Кб о; коэффициент усиления по току h2i3; напряжение на переходе эмиттер — база UбЭ.
Изменение указанных параметров транзистора в диапазоне температуры вызывает смещение рабочей точки покоя на нагрузочной прямой, что может привести к линейным искажениям или даже отсечке выходного сигнала усилителя. Поэтому при работе транзисторных усилителей в широком диапазоне температур необходимо принять меры по обеспечению стабильности точки покоя. Наиболее Широко используется отрицательная обратная связь по постоянному т°ку или напряжению.
^На рис. 4.5 приведена схема ОЭ, в которой стабильность рабочей точки обеспечивается с помощью резистора R3, создающего отрицательную обратную связь по току.
Для исключения обратной связи по переменному току резистор Яэ шунтируют конденсатором Сэ. Делитель Ri—R2 обеспечивает заданный потенциал на базе транзистора при выборе положения рабочей точки покоя.
Если резистор подключить между базой и коллектором транзистора,'то возникает параллельная обратная связь по напряжению. Однако такой способ стабилизации рабочей точки применяется ред-


Рис. 4 5
ко, так как при этом уменьшаются коэффициенты усиления и входное сопротивление схемы.
•|| о рис. 4.5 следующим образом. Пусть
Отрицательная обратная связь по постоянному току действует в схеме
ивьппри увеличении температуры коллек
торный ток /ко под действием приведенных выше дестабилизирующих факторов возрос. Тогда увеличится падение напряженияU30 — I30R3&
^»/ко/?э на резисторе R3. Так как на
пряжение на базе транзистора U6a фиксировано делителем напряжения R1—R2, то увеличение U3о приведет к
уменьшению напряжения на эмиттерном переходе транзистора Uбэо = £/бо—U3о, базового тока /во, и в конечном счете коллекторного
^кО—^21э^бО“И 1 ~Ь^21э) ^кбО*
Таким образом, отрицательная обратная связь, созданная в схеме (рис. 4.5) с помощью резистора Ra, препятствует изменению коллекторного тока транзистора. При действии отрицательной обратной связи в схеме рис. 4.5 полное приращение коллекторного тока [3]

где
— коэффициент нестабильности, характеризующий эффективность отрицательной обратной связи; Re = Ri\\R2— сопротивление в базовой цепи, равное в схеме рис. 4.5 сопротивлению резисторов Ri и R2, соединенных параллельно.
При /?э-ИЭ, т. е. исключении обратной связи, smax=/z2i3. Если же /?э»Дб, то получим схему с идеальной термостабилизацией рабочей ТОЧКИ (Snnn = A216~ 1).
Из выражения (4.18) следует, что с помощью отрицательной обратной связи невозможно обеспечить нулевое приращение кол*
лекторного тока, так как сам принцип действия обратной связи требует наличия некоего начального разбаланса в схеме. При идеальной термостабилизации рабочей точки с помощью обратной связи (smm=l) приращение коллекторного тока определяется выражением
д г* д г| _[ ^эоДА21э
Ы ко—Кб0'
R& + /?б^ "Ь Ази fl2ia
Для дальнейшего повышения стабильности рабочей точки, т. е. уменьшения Д/*ко, можно использовать схемы с термокомпенсацией, в которых путем применения термозависимых нелинейных элементов (диодов, терморезисторов) осуществляется непосредственное воздействие на Д/*ко.
Режим каскада (рис. 4.5) по постоянному току тесно связан с обеспечением заданного коэффициента нестабильности s. При заданном коэффициенте s соотношение между R3 и Re определяется формулой
Rs &2\э^
Яб h2l3(s—l)+s
Учитывая, чтобудемиметь
RJR6^l/(s-l).(4.19)
Из этой формулы следует, что для обеспечения малых значений s требуется увеличивать отношение R3/Re■ С одной стороны, с увеличением сопротивления резистора R3 возрастает падение напряжения на нем при протекании эмиттерного тока покоя, что требует повышения напряжения источника питания для обеспечения заданного выходного напряжения. С другой стороны, снижается экономичность каскада, так как на R3 расходуется мощность, потребляемая от источника питания.
При уменьшении сопротивлений резисторов Ri или R2 также возрастает потребляемая мощность, снижающая экономичность схемы, и, кроме того, уменьшается входное сопротивление усилителя.
Исходя из изложенного, значения коэффициента нестабильности выбирают в пределах 3—5 для каскадов на германиевых и 4—6 для каскадов на кремниевых транзисторах. Определим сопротивления резисторов Ri и R2, при которых обеспечивается заданный режим по постоянному току и коэффициент s.
Записав напряжениеUeo = EKR2/ (Rt+R2) — ho (P1IIP2) =
~Ek(Ri\\R2)/Rt—/6o(Pi||/?2), после преобразований получим
^^.(4.20)
II ^2) + /бо (^бэО + Uэо)/(/?1 II Ri) + /бо
57
У
Определив из формулы (4.19) сопротивление параллельно сое» диненных резисторов /?i||/?2 = -R6, найдем
Ri — R6'•^4'21)
Емкость конденсатора Сэ выбирается из услобИД
^03“ 1/(ШИ^э) ^-^9 1^31(4.22)
где R3*— сопротивление каскада переменному току со стороны эмиттера.
Условие (4.22) означает, что на самой низкой частоте полосы пропускания емкостное сопротивление конденсатора Са полностью шунтирует сопротивление /?э||/?э*.
При этом исключается отрицательная обратная связь по переменному току и коэффициент усиления по напряжению в схеме рис. 4.5 определяется из выражения (4.14).
Если необходимо обеспечить независимость коэффициента усиления Ки от параметров транзистора, т. е. повысить его стабильность, то отрицательную обратную связь по переменному току рекомендуется не исключать, т. е. не шунтировать резистор конденсатором. В этом случае коэффициент усиления по напряжению уменьшается и становится равным (при RH->~oo)
!/■_ ^ВЫХЛ21э^К/лоо\
ос— ттрI
и ВХА ВХЭОС
где ЯВхэос = Гб+ (1+й21э) {rB+Ra) — входное сопротивление каскада с незашунтированным резистором R3.
При достаточно больших значениях h213 и R3, когда выполняются неравенства гэ</?э. /i2is»l, Гь<.Ь.2\ъЯэ, получим
Явхэос=ЬпД3-(4.24)
Тогда выражение (4.23) будет иметь вид
Kaoc^RJR.,(4.25)или с учетом нагрузки
KU0C~(RK\R«)/Ra-(4-26)Из выражений (4.25) и (4.26) следует, что коэффициент усиления Ки ос в схеме с незашунтированным резистором R3 зависит только от соотношения сопротивлений резисторов в коллекторной и эмит- терной цепях и от нагрузки.
Так как в реальных схемах предварительных каскадов усиления напряжения используются маломощные транзисторы с параметрами гэ=2,5...25 Ом, Гб = 100... 150 рм, то можно считать, что формулы (4.28) и (4.26) верны уже при /?э> Югэ=250 Ом.
§ 4.2. Схемы с общим эмиттером с термокомпенсацией рабочей точки покоя
На рис. 4.6 показана схема с диодом, включенным в базовую цепь транзистора последовательно в резистором /?2. При изменении температуры напряжение база — эмиттер останется неизменным, так как потенциалы базы и эмиттера будут меняться примерно одинаково.

Рис 4 6
Рис 4 7
Так как полупроводниковые приборы имеют большой разброс параметров, то для получения эффекта термокомпенсации рабочей точки диод и транзистор следует подбирать. Это и является существенным недостатком схемы рис. 4.6. Для уменьшения Д/*ко используют также кремниевые транзисторы, у которых обратный ток меньше, чем у германиевых.
При проектировании каскадов, являющихся составной частью интегральных микросхем, в качестве термостабилизирующего элемента используется транзистор, выполненный на одном кристалле кремния в едином технологическом цикле с основным транзистором.
В схеме термостабильного каскада, представленной на рис. 4.7, термостабилизирующим элементом является транзистор VTi, а основным— транзистор УТ2. Интегральные транзисторы VTi и УТ2 обладают одинаковыми свойствами, т. е. при одинаковых токах покоя Ikoi = /ko2 имеют одинаковые параметры

Ток базы покоя транзистора УТг, определяющий заданный ре- *им каскада по постоянному току, равен
Л>02—^ КО2М21Э —ко 1 — U602)/^62-
Учитывая, ЧТО £/К01 = £/бэ01 + /б(п/?б1 = {^бэ0 + (/k0i/?6i/A2i3),запишем
Iк02 УбэО Ч~ (Jк01#б1/*21э) — ^бэо
Й21Э/?б2
или после соответствующих сокращений
/к02=/к01(4.27)
яЛ яА
При равенстве сопротивлений базовых резисторов #61 и /?б2 коллекторные токи транзисторов VTi и VT2 равны и не зависят от напряжений на эмиттерных переходах транзисторов, т. е. в широком диапазоне температуры, несмотря на изменения Uбэо токи /к01~/к02, соответствующие заданному режиму по постоянному току каскада, останутся практически неизменными. Необходимое значение коллекторных токов транзисторов определим по формуле

Рис. 4.8
/К02 ~ Л<01 ~ (£к — UKOlV^Kl Л>02~(^к — ^KOlV^Kl*
Полагая EK^>UK01, получим
^к01~^к02~^к/^к1'(4.28)
Выражение (4.28) позволяет отметить интересное свойство схемы: коллекторный ток транзистора VTi не зависит от нагрузки RK2 и определяется величиной коллекторного тока транзистора VT2. Схемы, обладающие таким свойством, получили название токового зеркала или отражателя тока. Простейшая схема токового зеркала приведена на рис. 4.8 и отличается от схемы рис. 4.7 лишь отсутствием резисторов /?б1 = Рб2- Коллекторный ток /кi в схеме токового зеркала является входным и управляет выходным током (коллекторным током транзистора VT2), который не зависит от нагрузки.
§ 4.3. Частотные искажения в схеме с общим эмиттером.
Область низких частот
В области низких частот полосы пропускания (}<}«) емкостные сопротивления разделительных конденсаторов в схеме (см. рис. 4.5)
*CP1 ~Xср2==рг)
возрастают настолько, что становятся соизмеримыми с входным и выходным сопротивлениями каскадов, образуя делитель напряжения.
С уменьшением частоты возрастает емкостное сопротивление конденсатора в цепи эмиттера ХСз=1 /(/соСэ), что приводит к появлению отрицательной обратной связи по переменному току.
В результате совместного действия этих факторов коэффициент усиления усилителя уменьшается, образуя «завал» амплитудно-частотной характеристики в области низких частот.
Коэффициент низкочастотных искажений каскада определяется произведением коэффициентов низкочастотных искажений, обусловленных влиянием на Ки каждого конденсатора в отдельности, т. е.
Мп = Л^нСр1^нСр2^нСэ.
Определим влияние на Ки конденсатора Сри считая в данном случае влияние остальных конденсаторов несущественным. В этом случае эквивалентная схема рис. 4.5 будет отличаться от эквивалентной схемы рис. 4.1, б лишь наличием конденсатора Срь включенного последовательно с сопротивлением Rr и входным сопротивлением каскада Лцэ (без учета влияния на Ки резисторов Ri и R2). Тогда коэффициент усиления каскада на низкой частоте сон можно записать
Ки н =-*»»(*>»*■.).(4.29)
Rt + Ацз + l/(M,Cpi)
Разделив числитель и знаменатель выражения (4.29) на
(Rr + hua), ПОЛУЧИМ
Киа—^,(4.30)
“! l+ 1/LKTal)
/шнСр1 (Rr + Ацэ)
где Као = ~~ Й21э (^К ^ коэффициент усиления каскада на сред-
R г + ^Иэ
них частотах полосы пропускания; Thi = Cpi (/?Г+Лиэ)—постоянная времени перезаряда конденсатора Срь
Умножив числитель и знаменатель выражения (4.30) на комплексно-сопряженный множитель, будем иметь модуль коэффициента усиления
KUa=—=J^=-.(4.31)
V 1+(1К?„1)2Отсюда найдем выражение для коэффициента частотных искажений, обусловленных конденсатором Срь
M^n=Ka,lKaal=V\ +(l/VHl)2.(4.32)
Влияние резисторов R\ и R2 на Ки можно учесть, заменив постоянную времени тщ постоянной времени т'ш = СР1[/?г + (ЯгИЯгИЛцэ)].
Определим теперь влияние на Ки только конденсатора Ср2. Дополнив эквивалентную схему, представленную на рис. 4.1, б конденсатором Ср2, включенным последовательно с нагрузкой RB, за- пишем ток нагрузки
Як
г—
Як + Ян + (1//шСр2) а напряжение на нагрузочном сопротивлении /?в
^вых = Мн==1'вых^н==^21эгб '
Як + Як + 1 / У“Ср2)
Принимая во внимание, что еГ=г6 (/?Г+/гпэ), коэффициент усиления по напряжению в области низких частот
кив=ft2l3-/?^/?H.(4.33)
[Як + Ян + (1//“нСр2)] (/?г + Ацэ)
Разделив числитель и знаменатель выражения (4.33) на /?к+ +i?H, получим
]£__Кд о__Ки о
““ j , | 1+(1//“н*„2)’
I_/т„Ср2(/?к4-Ян)
где Тн2 = Ср2 (/?k + .Rh)—постоянная времени перезаряда конденсатора Ср2.
Записав модуль коэффициента усиления
Кив=(4.34)
V1 + ([/“н^иг)2'’
найдем коэффициент частотных искажений, создаваемых конденсатором Ср2:
М„ср2=/ 1 + (1/шнтн2)2.(4.35)
Теперь оценим влияние на Ки только конденсатора в эмиттерной цепи Сэ. В этом случае эквивалентная схема рис. 4.5 соответствует эквивалентной схеме рис. 4.1, б, дополненной параллельным соединением резистора Ra и конденсатора Сэ, включенным последовательно сопротивлению гэ. Тогда коэффициент усиления каскада на низкой частоте будет определяться выражением
/шнС3 ) ]
Кин= .(4.36)
+ Я:
Яг + г 6 + (1 + ^21э)
Разделив числитель и знаменатель выражения (4.36) на Rr+hua, после преобразований, получим
is Кир
\ 1^UK
j Яэ(1+fella)(Яг + Alls) (1 + нЯэСэ) 62
Полагая, что сопротивление резистора RB так велико, что выполняется неравенство юн#эСэ^>1, будем иметь
т> Кио Кио
* \ и И
1+1+А.и»—1+.
(Яр + Ацэ) Сэ/^нУ“нтн
K,ri-L'- C‘=lr’+Jrrrz-)C‘<4-37>1 + «21эV14“»21э/
— постоянная времени перезаряда конденсатора С3 через сопротивление транзистора переменному току со стороны эмиттера, которое шунтирует резистор R3. При малых RT, когда выполняется соотношение
4~Гб ^ П + ^21э) Гэ> формула для Тнэ упрощается
г нэ~гэС9.(4-38)Записав модуль коэффициента усиления
/Сии ——т=^=- ,(4.39)
/1 Н (1/»нТ„)2определим коэффициент частотных искажений, создаваемых конденсатором Сэ,
^нСэ=/1+(1/“„тнэ)2.(4.40)
Из формул для частотных искажений, создаваемых каждым конденсатором отдельно, можно определить емкости конденсаторов, обеспечивающиезаданное значение МИ. При Мн = уг 2и f„ =
= 10... 100Гц емкостиразделительных конденсаторовусилителей
на биполярных транзисторах лежат в пределах десятков микрофарад, а конденсаторов, шунтирующих резисторы в эмиттерных Цепях, — в пределах сотен микрофарад.
Фазовый сдвиг между входным и выходным напряжениями каскада, определяется отношением мнимой части Кия к действительнойискладывается из трех составляющих,обусловленных
1) только входной цепью, создающей низкочастотныеискажения,
*£фн1= l/(coHTHi); 2) выходной цепью tg<pH2= 1/(о>нТн2); 3) эмиттер- Иой цепью tg фнэ= 1/сОнТнэ-
Результирующий фазовый сдвиг между входным и выходным Спряжениями каскада, обусловленный всеми цепями, создающими Низкочастотные искажения, определяется как сумма фазовых углов
Ти=9н1+9н2+9н.-(4-41)
Область высоких частот амплитудно-частотной характеристики усилителя определяется свойствами транзисторов. Упрощенная эквивалентная схема коллекторной цепи усилителя, работающего на комплексную нагрузку RK—Ся в области высоких частот, представлена на рис. 4.9.
В эквивалентных схемах коллекторных цепей промежуточных и входного каскадов сопротивление R„ и емкость Сн заменяются вход.

ными сопротивлением и емкостью последующего каскада усилителя.
С увеличением частоты часть коллекторного тока транзистора ответвляется в цепь параллельно соединенных емкостей Ск* и Сп, в результате Рис-49чегоуменьшаетсятокнагрузки, а сле
довательно, и выходное напряжение, образуя завал АЧХ в области высоких частот.
Коэффициент усиления на высокой частоте одного каскада
1
К«вых У<МЧ + СН)
А ив
“вх(6^Пэ
После преобразований получим следующее выражение: ь>- о
1+>.(<£ +с.) <**!*.)Запишем модуль коэффициента усиления
K™=-TZvhrb->(4-42>1 + У
где ти= (Ск*+Сн) (RkWRh) = С*э„в (PJRu) — постоянная времени перезаряда эквивалентной емкости коллекторного перехода
СЭКВ=Ск -{- Си = Ск (1 -f- /г21э) -)- Сн.
Из формулы (4.42) найдем коэффициент высокочастотных искажений, создаваемых емкостью С*КЭкв:
Л*.=/ 1+(«Л)2-(4-43)
Вобластивысоких частот следует такжеучитыватькомплексный характеркоэффициента Л21Э, зависящего отчастоты следующим
образом:
h-2U~ ^21эо/( 1
где те — постоянная времени коэффициента передачи тока базы, определяемая, в основном, временем жизни неосновных носителей заряда в базе транзистора; Нгш — коэффициент усиления по току на низкой частоте.
64
С учетом совместного влияния постоянных времени т* и тк коэффициент высокочастотных искажений одного каскада усилителя определяется выражением
МВ=У 1 + Ктв)2,(4.44)
где
тк-(4.4о)
При Сн=0 для высокочастотных дрейфовых транзисторов, у которых время жизни неосновных носителей в базе мало, можно записать
Для низкочастотных диффузионных транзисторов при Си—О так велико, что выполняется соотношение тр^>тк, поэтому приближенно можно считать тв=тге.
Определив из (4.44) постоянную времени одного каскада, можно выбрать тип транзистора, обеспечивающий найденное значение тв.
Фазовый сдвиг между входным и выходным напряжениями одного каскада в области высоких частот находим из выражения
tg<P.=—“в*.-(4-46)Из формулы (4.46) следует, что фазовый сдвиг между входным и выходным напряжениями каскада с возрастанием частоты изменяется от нуля (при и = 0) до —я/2 (при ю->-оо).
§ 4.4. Широкополосные каскады с общим эмиттером
Широкополосные усилители предназначены для усиления электрических сигналов в диапазоне частот от единиц герц до десятков и даже сотен мегагерц.
Как следует из формул (4.32), (4.35), (4.40), для расширения полосы пропускания в области низких частот (уменьшения нижней граничной частоты /н) необходимо увеличивать постоянную времени тн. Увеличение тн достигается за счет использования максимальных значений емкостей разделительных и шунтирующего конденсаторов (Ср и Сэ), а также сопротивлений в цепях перезаряда этих конденсаторов. Однако при увеличении емкости конденсаторов Ср и Сэ возрастают их размеры, а сопротивления в цепях перезаряда определяются параметрами транзисторов.
Для расширения полосы пропускания в области высоких ча- ст°т (увеличении верхней граничной частоты /в) необходимо Уменьшать постоянную времени тв [см. формулу (4.44)]. С помощью высокочастотных транзисторов можно исключить влияние т^. Дальнейшее повышение /в возможно за счет уменьшения СЕ (при Рациональном монтаже) и /?к в коллекторной цепи транзистора. 3~617б5
Однако уменьшение RK приводит к снижению коэффициента уси- ления каскада.
Если описанные меры не обеспечивают заданного диапазона рабочих частот усилителя, то используют специальные корректирующие цепи для низких и высоких частот.
Схема усилительного каскада с низкочастотной коррекцией представлена на рис. 4.10, а. Корректирующая цепь в схеме представляет собой резистор R$, зашунтированный конденсатором Сф и включенный последовательно с резистором RK. Эквивалентная схема коллекторной цепи каскада приведена на рис. 4.10,6.

п*.
На средней частоте емкостное сопротивление Хсф=1/(/аСф) близко к нулю и полностью шунтирует резистор /?ф. На низкой частоте в коллекторной цепи транзистора имеем эквивалентное сопротивление Z3KB= (ЯфИ^сф) +/?н, причем чем ниже частота, тем больше 2знв. Так как Z3KB определяет усиление каскада, то увеличение Z3кв компенсирует снижение коэффициента усиления за счет влияния конденсаторов Ср и С3 и тем самым расширяется полоса пропускания в области низких частот.
При выполнении неравенств
Як«Ян,
(4.47)
Rk 'С гквыражение, характеризующее относительную неравномерность амплитудно-частотной характеристики каскада с низкочастотной коррекцией, можно записать
(ч +1 \2 1 I т )
1 +
(4.48)
m2 + q21
+
m2
m2 Qi
где tti—— RitCfyf (RuCpz)» ЯNiJ^iu==a>RuCp2- 66
(Jtoi.) =(—) =
\ KUQ 1 кор \ М„ /кор
1 +
На рис. 4.11,а по формуле (4.48) в полулогарифмическом мас- абе при <7=0,1 и различных значениях т построено семейство бобщенных амплитудно-частотных характеристик. Из рисунка 0 но, что с уменьшением т полоса пропускания усилителя в области' низких частот расширяется. Характеристика, построенная и т_>оо, соответствует характеристике некорректированного каскада, так как при Сф—оо резистор Яф полностью закорочен при любой сколь угодно малой частоте. При т=1, т. е. при СфЯк=/?нСр2, будем иметь оптимальную фазочастотную характеристику, когда фазовый сдвиг между входным и выходным напряжениями равен нулю в наибольшем диапазоне частот (рис. 4.11, б).


Рис. 4.11
В этом случае, а также при т< 1 возникает перекомпенсация {Кин>Кио). Увеличение т до значения т=1,1, при котором устраняется перекомпенсация, ухудшит фазочастотную характеристику.
Устранить перекомпенсацию при т= 1 можно путем уменьшения q. Чем меньше q, тем эффективнее коррекция. Обычно выбирают 9=0,05, так как дальнейшее его уменьшение за счет увеличения /?ф приводит к недопустимым потерям мощности в коллекторной цепи транзистора.
При использовании в качестве усилительных элементов полевых транзисторов расчетные соотношения и выводы, полученные Для широкополосного каскада на биполярном транзисторе, справедливы, так как выполняются, и даже в большей степени, неравенства (4.47), на основании которых выведена формула (4.48).
Принципиальная и эквивалентная схемы каскада с высокочастотной коррекцией даны на рис. 4.12 (а, б). Высокочастотная коррекция каскада осуществляется с помощью цепочки R0—Со, сопротивление которой Za=Raсоздаетчастотно-зависимуюотри-
/изСд
тельную обратную связь по току. При»построении эквивалентной
схемы пренебрегаем сопротивлением гЭ) так как для создания эф. фективной отрицательной обратной связи необходимо выполнить условие /?о»гэ. С повышением частоты сопротивление Z0, определяющее глубину отрицательной обратной связи, уменьшается и коэффициент усиления каскада возрастает. Таким образом происходит компенсация снижения коэффициента усиления в области высоких частот, обусловленного влиянием параметров транзистора.

L6
О
s)
Л20 Ь5 -@-1
Рис. 4.12
Емкость конденсатора С0 выбирают из условия
Яо« 1/НСо).(4.49)где соо — средняя частота полосы пропускания.
На низких и средних частотах полосы пропускания влиянием емкости С0 можно пренебречь; коэффициент усиления Ки ос в соответствии с эквивалентной схемой на рис. 4.12,6, где полагаем С0=0,
к*21э(ЯкЯ*к) (450)
/?г + ^б + (1 + h2is)(Ro + rB)
Зная глубину, обратной связи F=Kuo/Ku ос, создаваемой резистором Ro на средних частотах, можно найти постоянную времени корректирующей цепи To=RoCo, обеспечивающую оптимальную амплитудно-частотную характеристику при Ro^Rr+re-
2F -1.(4.51)
F + 1 У F - 1
Высокочастотная коррекция полосы пропускания с помощью цепочки обратной связи наиболее широко применяется в каскадах на биполярных транзисторах, так как отрицательная обратная связь увеличивает температурную стабильность транзисторного каскада. Применяется также высокочастотная коррекция с помощью индуктивной катушки LK, включенной последовательно с кол
лекторным резистором RK (рис. 4.13). С повышением частоты увенчивается полное сопротивление нагрузки коллектора ZK—RK + -f/co^Ki а следовательно, и коэффициент усиления каскада, тем самым компенсируется снижение коэффициента усиления.

Широкополосные усилители можно использовать для усиления импульсных сигналов. Любой импульсный сигнал в общем случае можно разложить в гармонический ряд, состоящий из суммы бесконечного числа синусоидальных составляющих различной амплитуды, частоты и фазы. Чем шире полоса пропускания, тем больше число составляющих гармонического ряда пройдет через усилитель с минимальными частотными искажениями и тем точнее будет воспроизведена на выходе усилителя форма входного импульса.

Для усилителей импульсных сигналов частотные искажения определяются непосредственно по форме выходного сигнала при подаче на вход усилителя единичного скачка напряжения UBX=
= 1(0 в.Изменение переходной функции h(t) = (7ВЫхУ1 (t) В во времени называется переходной характеристикой. Для определения частотных искажений импульсного сигнала по переходной характеристике вводятся следующие параметры (рис. 4.14): ^ф+, — времена положительного и отрицательного фронтов, обусловленные частотными искажениями в области высоких частот; bU—AU/Um — относительное снижение (срез) вершины, обусловленное частотными искажениями в области низких частот:
/ф^0,35//в; bU= 1-е~'и'2,/н1 где t„ — длительность импульса.
Расчет элементов цепей низкочастотной и высокочастотной коррекции в схеме широкополосного усилителя
Рассчитать элементы цепи низкочастотной коррекции в широкополосном скаде усиления (см. рис. 4.10, а), если сопротивления в коллекторной цепи RK Ха равны 120 и 1,5 Ом. Низшая граничная частота выходной цепи усилите- ля без коррекции по уровню 0,707и=]^2)равна<в„=100Гц.Реше-
е- а) выбираем <7=0,08; б) определяем сопротивление резистора кор-
ректирующей цепи Яф=1,5 кОм; в) определяем постоянную времени тя=1/а)>=, = СР2(^„+/?К) = 10 мс, г) находим емкость разделительного конденсатора Ср2=а =6,3 мкФ; д) из условия обеспечения оптимальной коррекции от= 1 определяет емкость корректирующего конденсатора
Сф = /?фСр2/Як = 78 мкФ.
Определить элементы цепн высокочастотной коррекции в широкополосной каскаде усиления (см. рис. 4.12, а) на биполярном транзисторе с параметрами Л21э = 40, /6=120 Ом, Ti= 10 Ом, С„=15 пФ, тр = 3 мкс. Параметры схемы: /?г= = 100 Ом, RK=RH = 1,2 кОм. Коэффициент усиления каскада в области средних частот К и ос = 6.
Решение: а) находим сопротивление резистора R0 из формулы (4.50): Ro=80 Ом; б) определяем постоянную времени: тв = те+Ск(1+Л21э)/?к||Ян= = 3,3 мкс; в) находим из формулы (4 15) коэффициент усиления без обратной связи: Кио=38; г) определяем глубину обратной связи F=Kuo/Ku ос=38/6=«6,3; д) определяем постоянную времени корректирующей цепи из формулы (4.51) т0=0,56 мкс; е) находим емкость корректирующего конденсатора С0=0,07 мкФ.
§ 4.5. Каскад с общей базой (повторитель тока)
На рис. 4.15, а, б даны принципиальная схема каскада с общей базой (ОБ) и соответствующая ей эквивалентная схема в области

средних частот полосы пропускания для переменного сигнала.

Рис. 4.15
В эквивалентной схеме (см. рис. 4.15, б) Й21б1э — зависимый генератор тока в коллекторной цепи транзистора; Л21б=1кЛ'э — коэффициент передачи тока транзистора в схеме ОБ; гк — дифференциальное сопротивление коллекторного перехода.
Сопротивление rK = rK* (l + h2iB) и составляет единицы мегаом.
Значение гк обычно намного превышает значение RK и при анализе эквивалентной схемы, как правило, не учитывается.
Так как эквивалентные схемы каскадов ОЭ и ОБ по своей структуре одинаковы, то выражения для показателей каскада иь можно получить, заменив параметры Л21Э, гэ, Гб в выражениях, выведенных для каскада ОЭ, на параметры h216, Гб, гэ. Таким образом, пренебрегая сопротивлением резистора R3, будем иметь
^пб==гэЧ_(1 —Ьцб)гб~г э + Гб/О ~Ь^21э)>(4.52)
■^выхб=^/^22б^к~^к'|•(4.53)
илй с учетом нагрузки и внутреннего сопротивления генератора входного сигнала
K*=JfirrL-;<4-55>
“г + "116
Kt = h2lb ^^—< 1.
1 /?г+Й11б Rk + Rн ^
При Rr^huG, RK^>Rn имеем /Сг«1, т. е. в этом случае каскад работает как повторитель тока.
При Ki^l коэффициент усиления мощности КР = КиК{^Ки.
Таким образом, коэффициент усиления мощности в каскаде с общей базой всегда меньше, чем в каскаде с общим эмиттером.
Схема с общей базой не требует специальных мер по стабилизации рабочей точки покоя, так как база транзистора заземлена й сопротивление /?б в формуле (4.19) определяется омическим сопротивлением базы, т. е.
/?б = Гб, /?Э»Г6)^^-~1.
I + *21 э
Вследствие малого входного сопротивления и /С<< 1 схема ОБ в качестве предварительного усилителя напряжения применяется редко, хотя следует отметить большую линейность выходных характеристик и большую в (l+/i2is) раз граничную частоту усиления тока /а=/е(1 +^21э) по сравнению со схемой ОЭ.
Каскад с общей базой находит широкое применение как составная часть предварительных усилителей, изменяя их свойства в нужную сторону. Примерами таких усилителей являются дифференциальные и каскодные схемы, рассмотренные в разделах § 5.3 и 13.2.
§ 4.6. Каскад с общим коллектором (повторитель напряжения)
Принципиальная схема каскада с общим коллектором (эмит- терного повторителя) и соответствующая ей эквивалентная схема в области средних частот полосы пропускания для переменного сигнала показаны на рис. 4.16, а, б.
Преобразовав на эквивалентной схеме комбинацию сопротивлений гн*, гэ, Ra, Rn В одно сопротивление Яо=Л<*111>э+ (#э!1Ян)], получим эквивалентную схему, изображенную на рис. 4.17.
Используя схему рис. 4.17, найдем входное сопротивление каскада ОК:
Rbxk ^11к
Так как 1вх=*б, uBl=i6r6 + Ro{k + h2i3i5)=k[r6+Ro(l+h2i»)],
Формула (4.56) совпадает с формулой (4.4), если заменить R0 на г3. Так как R0^>r3, то входное сопротивление каскада ОК значительно больше входного сопротивления каскада ОЭ.
При выполнении обычных соотношений Л21Э^>1, A^-Rall-Rn, rK*^>Rэ||/?н, r6<^.h2i3Ro формула (4.56) упрощается,
(4.57)
11К -
RbXK h
Входное сопротивление каскада ОК может быть ограничено сопротивлением резистора в базовой цепи R, с учетом которого
/?вхк—hiiK(4.58)
Если к выходным зажимам каскада подключить переменное

Рис. 4.16
напряжение, замкнув источник входного сигнала и разомкнув нагрузку, то выходное сопротивление каскада ОК будет определяться при Rr=0 параллельным включением сопротивления рези-

ветствующего входному сопро-
<LРис. 4.17
тивлению схемы каскада ОБ, т. е.
Г б
(4.59)
■^выхк О: 1б /?л(г.При достаточно больших значениях коэффициентакогда
Гд^$>Гб/ (1 ~f~Л-21 э) , формулу (4.59) МОЖНО упростить, Т. е. /?выхк» «Гэ11#э. Поскольку Rb^>Гэ, окончательно получим
Яв
■Га.
(4.60)
Если при определении /?„ыхк учесть сопротивления Rr и R, то формула (4.59) будет иметь вид
Гб + (/?г1 \R) 1 +
откуда следует, что выходное сопротивление каскада ОК возрастает с увеличением внутреннего сопротивления генератора входного сигнала.
Напряжение на переходе эмиттер — база транзистора является алгебраической суммой входного ивх и выходного ы„ых напряжений, действующих во входной цепи усилителя в противофазе, т. е.
цбэ=ивх—«вых.
.Таким образом, в схеме каскада ОК имеется 100%-ная отрицательная обратная связь по напряжению, в значительной степени определяющая свойства каскада.
Поскольку напряжение ивэ определяется входной характеристикой транзистора 1б=/(«бэ) и сравнительно мало изменяется во всем диапазоне изменения входного напряжения, приращение выходного напряжения практически равно приращению входного, т. е. сигнал на выходе повторяет форму сигнала на входе схемы.
Коэффициент усиления по напряжению
== авыт (Яэ|1Ян) (1 4- /Е21э) (Яэ[|Ян)|^02^
ивх16R вх к^вхк
где Rbxk — определяется из формулы (4.56).
С учетом сопротивлений ибудем иметь
/Св=-^- = (1+А219)-
/?эИ/?н ЩКвх К
(^?вхк)*P+ (/?|*BX«)
Коэффициент усиления по току
К, ~ /„//,=(1 + Амэ)—.
-г (Rr + hUK){Ra+R.)Таким образом, каскад ОК по своим усилительным свойствам уступает каскаду ОЭ из-за отрицательной обратной связи. Однако, обладая высоким входным и низким выходным сопротивлениями, каскад ОК широко используется в предварительных усилителях для повышения коэффициента усиления по напряжению каскада ОЭ, работающего от генератора входного сигнала с большим внутренним сопротивлением Rr^>hna, на низкоомную нагрузку Включенный на входе каскада с общим эмиттером повторитель напряжения (каскад ОК) преобразует большое сопротивление Rr в малое RBЫхк, поэтому
д** Ь-2\э (Як)|Ян)h21э (^kII^h)
Явыхк + АцэЛг+Йцэ
При включении повторителя на выходе каскада ОЭ низкоомная Кагрузка RB преобразуется в высокоомную, равную входному сопротивлению повторителя RBXK. При этом
Ts- _ Й21э (ЯкКЯвхк) \\ ^21 э (RK^Rii)
^■иаnit^
Rr + ЛцэRr+
Благодаря отрицательной обратной связи каскад ОК обладает также меньшими нелинейными искажениями и большей стабиль- ностью характеристик, чем каскад ОЭ.
Повысить входное сопротивление и коэффициент усиления по току эмиттерного повторителя можно также используя составной транзистор, представляющий собой схемную комбинацию из двух отдельных транзисторов VT' и VT", в которой эмиттерный ток одного транзистора является базовым током другого, а коллектор

ный ток — суммой коллекторных токов отдельных транзисторов (рис. 4.18, а). Коэффициент усиления по току составного транзистора
^21эсост— ^к/^б1”/к)//б/к//б|—/к//б.
Учитывая, что
I к/f б==^21э> /б = Л/0+Л21э)=/б/(1-(-Л21э). /к//б = Л21», будем иметь
^213 сост= Й21* 4" ^21s + tlUbhlla ~ fl2l3h.2l3,(4.63)
т. е. коэффициент усиления по току составного транзистора равен произведению коэффициентов усиления по току отдельных транзисторов.
Включив в схему повторителя (рис. 4.16, а) вместо транзистора VT составной транзистор, состоящий из транзисторов VT' и VT", получим при со
'fl2l3h2l3
(4.64)
K,^fl2l9h2l3 ^—(*Г Н™ Ацк)(/?эН-Ra)
RbxK fl21dfl21a (Яэ!|Яи)*
Аналогичные результаты можно получить, используя в схеме составного транзистора транзисторы разного типа электропровод* ности: р-п-р и п-р-п (рис. 4.18,6).
Расчет эмиттерного повторителя по постоянному току произ» плится так же, как и в схеме ОЭ, но с учетом отсутствия резисто- в а его стабильность определяется из формулы (4.18).

Следует заметить, что резистор R или делитель в схеме эмит- теоного повторителя на составном транзисторе не позволяют реализовать большое входное сопротивление [см. формулы (4.58) и (4.64)]. Действительно, для того чтобы резистор R не оказывал заметного влияния на входное сопротивление Анн, необходимо принять /?»Ю МОм, что невозможно, так как при этом практически крайне сложно получить необходимый ток базы.
Поэтому эмиттерный повторитель на составном транзи- сторе удобно использовать при непосредственной связи с источниками входного сигнала, имеющими постоянную составляющую напряжения, которая может обеспечить заданный режим эмиттерного повторителя. В остальных случаях для исключения влияния базового резистора или делителя на входное сопротивление повторителя применяют так называемую следящую обратную связь (рис. 4.19).
В схеме рис. 4.19 резистор R3 обеспечивает заданный режим по постоянному токуинепревышает сотен килоом.Однакоблагода*
ря действию следящейобратной связи с выходавточку«А» схе
мы сопротивление резистора переменному току R3^ возрастает в 1/(1—Ки) раз, так как
/?з~=Д£/и/Д/лз,(4-65)
где AUвх — приращение входного сигнала, вызывающее при действии следящей обратной связи приращение тока через резистор
Д/«з=(А^вх-Д^вЫх)/^з.(4.66)
Подставляя (4.66) в (4.65), получим
Rz~=R3/a-Ku).(4.67)
Из выражения (4.67) следует, что сопротивление R3^. достигает Десятков мегаом и таким образом практически не влияет на входное сопротивление эмиттерного повторителя.
§ 4.7. Каскад с общим истоком
Схемным аналогом каскада с общим эмиттером является кас- аД с общим истоком, принципиальная схема которого на тран- нсторе с управляющим р-я-переходом приведена на рис. 4.20.
Так как стоко-затворная характеристика полевого транзистора с я-каналом лежит в отрицательной области, то для обеспечения режима класса А необходимо отрицательное постоянное напряжение смещения £/зио, соответствующее заданной рабочей точке покоя О.
Применение отдельного внешнего источника напряжения (батареи) неудобно, и обычно используют так называемое автоматическое смещение. В схеме с автоматическим смещением (рис. 4.20) затвор соединен с нулевой (заземленной) шиной через резистор

R3 и по постоянному току имеет потенциал U3o, близкий к нулю.
Для установления необходимого напряжения смещения £/зио<0 в цепь истока полевого транзистора включен резистор /?„, на котором создается падение напряжения от протекания тока через транзистор 1^ио=/со/?и. Таким образом,
^знО UзО ^ДиО ^сО^н-
(4.68)
Резистор /?и не только обеспечивает заданный режим транзистора по постоянному току, но и осуществляет термостабилизацию рабочей точки покоя, так как создает отрицательную обратную связь по току, уменьшающую крутизну характеристики полевого транзистора в (1+5^и) раз. В результате изменение тока стока, вызываемое приращением напряжения затвор — исток под действием температуры, уменьшается во столько же раз.
Чтобы исключить обратную связь по переменному току, резистор 7?„ шунтируют конденсатором достаточно большой емкости Си. При увеличении R„ возрастает стабильность каскада и одновременно напряжение автоматического смещения С/зио- Поэтому для получения необходимого напряжения U3aо при повышении стабильности каскада приходится задавать начальное смещение иэ0>0 путем подключения резистора R (показан на рис. штриховой линией). Тогда будем иметь
^зно= ^coR«~\-EcRj(R3-\-R).
Напряжение U3a0 обычно выбирается из условий
|^зно| ~ 1^отс|/2 11ggj
!^з„о|>|^вх|. I
где t/отс — напряжение отсечки тока транзистора.
Если амплитуда входного сигнала невелика, то напряжение Um0 выбирается соответствующим точке нулевого дрейфа, в которой компенсируются температурные приращения тока стока, выз-
яниые изменением подвижности носителей заряда и контактной Юности потенциалов между затвором и истоком.
Р Напряжение ишо, при котором температурное приращение тока стока транзистора минимально, определяется из формулы
|^зио|=|^отс| — 0,66В.
Напряжение U3„о и крутизна 5 связаны с током стока транзистора 1 со следующими соотношениями:
|^зио| = 1^оТС| (1 -/^U);(4.70)
s = —^— /Т^ТГо,(4.71)
I ^ОТС I
где /Снач — ток стока транзистора при U3n—0.
Используя соотношения (4.70), (4.71) для конкретного типа транзистора и задав /со, из формулы (4.68) после преобразований получаем выражение, связывающее сопротивление с током стока
<4J2>
Пусть полевой транзистор имеет параметры /снач=40 мА, S— = 10 мА/В.
Задаем ток /со=Ю мА, тогда Яи=0,2 кОм.
Эквивалентная схема каскада с общим истоком для переменного сигнала в области средних частотРис.4.21
полосы пропускания приведена на рис. 4.21.
Из эквивалентной схемы (рис. 4.21) определим коэффициент усиления каскада по напряжению
(4.73)
Знак минус показывает, что выходное напряжение находится в противофазе с входным.
При включении нагрузочного резистора Rn
Ku~-S(RiRB).(4.74)
Входное сопротивление полевого транзистора велико и составляет сотни мегаом. Поэтому входное сопротивление каскада определяется сопротивлением резистора R3 в цепи затвора, включен-
н°го для обеспечения гальванической связи затвора с общей шиной.
Сопротивление резистора R3 выбирается таким образом, что- ы> с одной стороны, как можно меньше шунтировать большое ВхоДное сопротивление полевого транзистора, а с другой — не создавать заметного падения напряжения от протекания через Ra тока утечки обратносмещенного управляющего р-я-перехода. Обычно выбирают R3=Rbxh= 1... 3 МОм.
Большое входное сопротивление является достоинством каскада на полевом транзисторе при использовании его в качестве входных каскадов усилителей напряжения, так как в этом случае наиболее полно обеспечивается условие Rr^Rnx-
Найдем выходное сопротивление каскада, замкнув источник входного сигнала и подключив к выходным зажимам каскада переменное напряжение,
Явы,„=/?с1г,.~/? .(4.75)
Таким образом, выходное сопротивление каскада определяется сопротивлением резистора в стоковой цепи полевого транзистора

и составляет обычно единицы килоом при использовании транзистора с управляющим р-п-переходом и МДП-транзистора с индуцированным каналом и десятки килоом для МДП-транзистора с встроенным каналом.
Частотные искажения каскада с общим источником в области низких частот определяются постоянными времени перезаряда разделительных конденсаторов и конденсатора в цепи истока транзистора и могут быть рассчитаны по формулам (4.32),(4.35)и (4.40), выведенным для каскада
с общим эмиттером.
Однако применительно к каскаду ОИ постоянные времени перезаряда конденсаторов Срь Ср2 Ск в этих формулах соответственно равны
*н1 ^PI (-Rr “Ь^вхн)'
TH2==£p2(^H~t_^c)!
^нн ~ ад,.
При расчете частотных искажений каскада с общим истоком в области высоких частот по формуле (4.43) следует учитывать, что 5 — крутизна характеристики полевого транзистора — является действительной величиной, не зависящей от частоты. Тогда постоянная времени тв в формуле (4.43) будет определяться для каскада с общим истоком в основном перезарядом емкости в цепи нагрузки. Из эквивалентной схемы каскада с общим истоком в области высоких частот (рис. 4.22, а) следует Тв=Сн (г»||/?с|1#н)*
Если нагрузкой каскада с общим истоком является аналогична каскад, то емкость нагрузки складывается из входной емкости полевого транзистора нагрузочного каскада CBX2=CBxar, емкости сток — исток рассматриваемого каскада Сси и емкости монтажа См, т. е. Сн=Свх пт + Сси+С„.
Определим входную емкость СВХпт полевого транзистора из эквивалентной схемы промежуточного (второго) каскада (рис. 4.22,6).
Емкостный ток на входе каскада
V > г ивх2| ивх2 4" ивы*2ивх2i
^вха-^ви-t- зс- 1ПшСз -Г 1//wCse1//шСзиТ
+ а"х2.7, +гКиа)[g3H+ Сзс (1 +Ки0)\.
1/ ](йСзс
Отсюда найдем входное емкостное сопротивление каскада
Xцвх2 |
ВХПТ/вх2/о* [СГ3 + Сзс (1 + А!цо)]
Так как
^ВХПТ 1/у’шСвх П1 >
то можно записать
£вхпг==£зн~Ь^'зс (1(4*76)
Из выражения (4.76) следует, что основной вклад в нагрузочную емкость Си будет вносить проходная емкость Сэс полевого транзистора.
§ 4.8. Каскад с общим стоком (истоковыб повторитель)
Схемным аналогом эмиттерного повторителя является каскад с общим стоком (истоковый повторитель), принципиальная схема которого на полевом транзисторе и соответствующая ей эквивалентная схема в области средних частот полосы пропускания приведены на рис. 4.23.
Из эквивалентной схемы рис. 4.23, б получим
*в=Ив«х/Ивх«$Яи/(1 + 5Яи)< 1;(4.77)я»«*=(я«! ^-)=Яи/( i+SRJ ~;(4.78)Яв*=т*п,«Яв.(4.79)
Высокое входное сопротивление /?Вх«Я3 и малое выходное сопротивление истокового повторителя определили его основное назначение— согласование сопротивлений без изменения амплитуды
Для повышения входного сопротивления истокового повтори, теля используют схему рис. 4.24, в которой резистор Ru заменен двумя резисторами Rai и /?и2. Сопротивление /?иi создает необхо-

//ST

HZZb
Вх

димое автоматическое напряжение смещения | UBm\ =IcoRm, так как резистор R3, осуществляющий гальваническую связь между затвором и истоком, подключен в точку «а».
3 1V* гс" Л К и(ых
1 фО ( э
“вх
Рис. 4.25
При таком построении схемы рис. 4.24 амплитуду переменного входного тока каскада /вх, протекающего через резистор R3, можно определить как
I,x=UrJR,={U,x-U,)IR»
где UR3=UBx—Ua — падение напряжения на резисторе R3 от протекания тока t„x.
/?Н2
и обозначив
Записав Ua—LJвых
Яи2 + Ян1
/?иг/(/?и1+Ли2) — у, получим после несложных преобразований
URa = Utx(\ — K^i)\
Тогда входное сопротивление каскада (рис. 4.24) определяется
из формулы
ия
(4.80)
1 -Киу
т е. увеличивается в 1/(1—Киу) раз по сравнению с входным сопротивлением R3 каскада (рис. 4.23, а).

Схема каскада (рис. 4.24) используется также и в том случае, если требуемая амплитуда выходного напряжения больше, чем напряжение автоматического смещения иЗИо, соответствующее режиму класса А.
Входную емкость каскада с общим стоком (рис.

4.23, а) определим из эквивалентной схемы в области высоких частот, представленной на рис. 4.25:
Свх=Сзс+Сзи(1-/Гио).(4.81)
Сравним формулы (4.81) и (4.76), можно сделать
вывод, что входная емкость в схеме каскада с общим стоком много меньше, чем в схеме с общим истоком.
§ 4.9. Выходные каскады (усилители мощности)
В главе 3 были рассмотрены принципы построения схем усилителей мощности, работающих в режимах А, В или АВ. Показано, что наиболее благоприятным режимом для выходных каскадов усиления мощности является режим класса АВ. Принципиальная схема двухтактного усилителя мощности на однотипных биполярных р-п-р транзисторах, работающего в режиме класса АВ, приведена на рис. 4.26. Небольшое смещение напряжения £/бо. подается на базы транзисторов с помощью резисторов Ri и R2.
Вместо резистора R2 можно использовать прямосмещенный Диод, создающий на базе транзистора напряжение смещения Uбо Для обеспечения режима класса АВ.
Диод осуществляет также термокомпенсацию рабочей точки покоя, так как при изменении температуры напряжение UбЭ на эмиттерном переходе транзисторов и падение напряжения на открытом диоде меняются в одну и ту же сторону. Для получения большего эффекта термостабилизации диод и транзисторы сле- Дует подбирать.
Расчет выходной мощности, КПД и нелинейных искажений в каскаде усиления мощности класса АВ можно производить с
статочной степенью точности по формулам (3.14), (3.16), (3.19), выведенным для режима класса В в § 3.2.
Трансформаторы, используемые в рассмотренных схемах, не позволяют снизить габариты и вес усилителей мощности, ухудшают их амплитудно-частотную характеристику. Изготовление трансформаторов требует больших затрат ручного труда, дефицитных материалов, и как элементы схемы трансформаторы имеют низкую надежность. Поэтому в настоящее время широко распространены бестрансформаторные двухтактные усилители мощности, построенные на паре транзисторов разного типа электропроводности (рис. 4.27, а).

Рнс. 4.27
Схема состоит из двух однотактных эмиттерных повторителей (плеч), работающих попеременно, в течение одного полупериода входного сигнала. Питание плеч осуществляется раздельно, от двух разнополярных источников постоянного напряжения Е'к и Ек", объединенных общей шиной, которая обычно заземляется. Благодаря разному типу электропроводности транзисторов каскад не требует парафазных входных напряжений.
Отрицательная обратная связь позволяет уменьшить нелинейные искажения, а также влияние асимметрии плеч. Однако в схемах с использованием эмиттерных повторителей выходное напряжение не может превышать входное, т. е. происходит по существу лишь усиление тока. Каскад (рис. 4.27, а) работает следующим образом.
В отсутствие входного сигнала точка «а» имеет нулевой потенциал. На базе каждого уиз транзисторов за счет делителя R—VD создается постоянное напряжение смещения Ueo, равное падению напряжения £/до на соответствующем диоде и обеспечивающее работу каскада в режиме класса АВ. Если пренебречь
ком смещения базы транзистора /бо и положить ||||=
s=£h, т0 чеРез каждый диод протекает ток
г Ек~идо — Ек/л опч
о R~1Г*(4‘82)
При положительной полуволне входного напряжения с амплитудой f/вх диоды остаются открытыми. Напряжение UBX поступает н’а базы транзисторов. При этом р-п-р транзистор VT2 запирается, а ток базы п-р-п транзистора VTi увеличивается на величину
Ли=-^-.(4.83)
л11к
Ток через диод VD1 становится равным
Ivd\—Ir ^6i>(4.84)
g JJ
где lR=—-2£——ток через резистор R при положительном
R
напряжении UBX.
Ток /vDi станет равным нулю, т. е. диод VD1 закроется, при максимальном значении UBX max, которое можно определить из формулы (4.84), положив в ней /vdi = 0. После преобразований получим
.(4.85)
R + пцк
Таким образом, для расширения динамического диапазона входного сигнала необходимо уменьшать сопротивление резистора R в цепи смещения. Однако при уменьшении R шунтируется входное сопротивление эмиттерного повторителя, составляющего плечо каскада.
При отрицательной полуволне входного напряжения UBX запирается транзистор VTj и увеличивается ток транзистора VT2.
Процессы преобразования входного сигнала в каскаде усиления мощности для положительной и отрицательной полуволн протекают в принципе одинаково. Поэтому формулы (4.83) и (4.84) Для обеих полуволн входного сигнала идентичны и отличаются лишь индексами, соответствующими открытому транзистору.
Графический расчет бестрансформаторного каскада производится по выходным характеристикам транзисторов и не отличается от графического расчета каскада с использованием трансформа- ТоРов. При этом роль сопротивления RH' в бестрансформаторном каскаде играет сопротивление RB.
Для определения входного сопротивления, входной мощности и нелинейных искажений бестрансформаторного каскада следует п°льзоваться динамическими входными характеристиками, при по
строении которых по оси абсцисс следует откладывать не напряжение £/бэ, а напряжение U63 + hRn-
Наличие двух источников питания в схеме рис. 4.27, а может вызвать определенные неудобства при пользовании схемой. Для замены двух источников питания одним последовательно с нагрузкой включают разделительный конденсатор достаточно большой емкости (рис. 4.27,6). По постоянному току транзисторы схемы включены последовательно. Поэтому при идентичных параметрах транзисторов постоянное напряжение Uc на раздельном конденсаторе Ср составляет 0,5 Ек и является «источником питания» для транзистора VT2.
Напряжение коллектор-—эмиттер транзистора VTi равно Ек~~ —UC = 0,5EK.
Для исключения искажений выходного сигнала за счет конденсатора Ср необходимо, чтобы напряжение Uc оставалось постоянным в течение отрицательного полупериода (транзистор VT2 открыт) входного синусоидального сигнала с частотой, соответствующей низшей частоте ин полосы пропускания. Тогда изменение напряжения на нагрузке Д£/„ будет определяться изменением напряжения на эмиттере открытого транзистора VT2.
Емкость конденсатора Ср выбирают, пользуясь соотношением
Ср ^ 1/ЫЯвыхп+Ян)],
где /?Выхп — выходное сопротивление эмиттерного повторителя одного из плеч усилителя.
Методика расчета каскада не отличается от методики расчета рассмотренных каскадов усиления мощности, т. е. производится с использованием статических характеристик транзистора одного плеча. При этом следует учесть, что рабочая точка покоя соответствует уровню напряжения питания транзистора одного плеча 0,5£„.
Недостатком бестрансформаторных каскадов, приведенных на рис. 4.27, является большое различие параметров у 1ранзисторов разных типов электропроводностей. Для устранения этого недостатка промышленностью выпускаются «пары» транзисторов с одинаковыми параметрами, но разным типом электропроводности, так называемые комплементарные транзисторы, ассорти мент которых соответствует различным уровням выходной мощ ности усилителя, например ГТ402—ГТ404,ГТ703—ГТ705,
КТ502—КТ503, КТ814—КТ1815, КТ818—КТ819.
Чтобы увеличить нагрузочную мощность усилителей мощности, выполненных на основе эмиттерных повторителей, используют составные транзисторы. Принципиальная схема такого усилителя мощности приведена на рис. 4.28. В схеме (рис. 4.28) вместо резисторов R, определяющих ток диодов смещения VDi и VD2 применяют источники постоянного тока I, позволяющие расширить динамический диапазон входного сигнала.
Действительно, заменяя в формуле (4.84) /н на I и приравнивая /д==0, получим
^вхтах ’ /Лш.
Кроме того, источники постоянного тока, обладая высоким внутренним сопротивлением, не шунтируют высокое входное сопротивление эмиттерных повторителей на составных транзисторах ^вХК=Л21Э1Л21э2#н»/г21ззЛ21э4^н, что также является существенным
Рис. 4.28

преимуществом источника тока перед обычными резисторами R.
В качестве источника постоянного тока можно использовать транзистор, включенный по схеме с общей базой, входная цепь которого обеспечивает постоян-

Рис. 4.29
ство тока эмиттера, т. е. /3 = const. Тогда при различных изменениях коллекторного напряжения AUK6 рабочая точка будет перемещаться только по одной ветви семейства выходных характеристик (рис. 4.29) и ток коллектора останется практически постоянным. Точнее, изменение коллекторного тока при изменении коллекторного напряжения UK& транзистора и постоянном токе эмиттера определяется значением дифференциального сопротивления коллекторного перехода
гк=шк6/ДЛс U 3 = const),
которое в схеме ОБ велико и составляет несколько МОм (сравните с гк* в схеме ОЭ).
В схеме рис. 4.30 источники постоянного тока выполнены на транзисторах VT5 и VT6. Через каждый из транзисторов протекает ток
IГ_IT,П^VD(3,4)U6$(5,6)
* 3(5,6) ~ i к(5,6> — U—Г,
АЗ 4
где 1!щ3i4) — падение напряжения на резисторе R3 или /?4; £/д(з,4)— Напряжение стабилизации стабилитрона VD3, (VD4), которое, очевидно, должно превышать напряжение на эмиттерном переходе транзистора УТ5 (УТ6).
Кроме стабилитронов в цепях смещения транзистора VT5, VT6 можно использовать светодиод с красным свечением, падение напряжения на котором в открытом состоянии составляет 1,8 В, или два последовательно включенных выпрямительных диода.
Ток эмиттера транзистора VT5VT6 выбирается из условия
/э(5,б) /бтС3,4> —(0,5—1), мА,

где /бт(з, 4)=ЛД21э<1,2)^213(3,4) — амплитуда базового тока транзистора VT3(VT4).
*ЕК

Ток в делителе /?(5,6)—VD(3,4) выбирается равным коллекторному току транзистора VT5,6. Тогда сопротивления R5i6 находятся из формулы
лиИ{ 5.6)
“(5,6) »
'к<5,6)
где UR(b,6)=EK—U\do, 4) — падение напряжения на резисторе Яб(Яб)-
Составные транзисторы ухудшают термостабильность усилителя мощности, так как необходимо скомпенсировать изменения напряжения на переходах эмиттер — база четырех транзисторов.
Термостабильность схемы повысится, если выходные транзисторы в режиме покоя будут закрыты. Для этого эмиттерные переходы транзисторов VTi и VT2 шунтируются резисторами Ri и R2. Сопротивления и R2 выбираются такими, чтобы падение напряжения на них от протекания токов смещения /эоз, hoi составляло 0,3... 0,5 В, чем и обеспечивается закрытое состояние выходных транзисторов.
В динамическом режиме работы схемы, т. е. при поступлении входного сигнала, ток через резисторы Ri и R2 не превышает значения /В(1,2)тах— tAjau, 2)тах//?и, 2)- Максимальные напряжения наэмиттерных переходах выходных транзисторов t/бэа, 2)max составляют примерно 0,8 В.
Если в схеме усилителя рис. 4.28 невозможно подобрать комплементарные транзисторы, соответствующие заданному уровню мощности, то комплементарные выходные транзисторы УТ]УТг заменяют транзисторами одного типа электропроводности. В схеме усилителя мощности (рис. 4.31) транзисторы VTi и VT3 имеют один тип электропроводности п-р-п и образуют классический составной транзистор с коэффициентом усиления тока базы Л213, равным произведению коэффициентов усиления отдельных транзисторов Л21Э1 и Л21эз (см. рис. 4.18, а).
Транзисторы VT2 и VT4 имеют различный тип электропроводности, и их комбинация также представляет собой составной транзистор, изображенный на рис. 4.18,6.
Коэффициент усиления тока базы составного транзистора VT2 и VT4 нижнего плеча мало отличается от коэффициента усиления тока базы составного транзистора VTj и VT3 верхнего плеча.
Резисторы Ri и /?2, как уже отмечалось, задают режим выходных транзисторов VTj и VT2. Падения напряжения на них в отсутствие входного сигнала при протекании тока покоя транзистора VT3CVT4) определяют положение рабочей точки покоя соответствующего транзистора VTi(VT2) и обычно принимаются равными 0,4 В. При этом выходные транзисторы VTi и VT2 закрыты.
Каждое плечо схемы работает с глубокой отрицательной обратной связью, поэтому асимметрия схемы существенно не сказывается на форме выходного напряжения.
В схемах рис. 4.28, 4.31 заданную мощность обеспечивают транзисторы VTi, VT2. Транзисторы VT3, VT4 управляют базовыми токами VTi, VT2 и могут быть рассчитаны на мощность, много меньшую заданной, что существенно облегчает их подбор.
Схемы усилителей мощности на составных транзисторах позволяют выделить в нагрузке мощность до 30 Вт.
Расчет бестрансформаторного двухтактного усилителя мощности
Задание. Рассчитать, бестрансформаторный усилитель мощности (рис. 4.27,6), работающий в режиме класса АВ, нз условия получения мощности Р„=0,1 Вт в нагрузке /?„=400 Ом. Допустимое значение коэффициента нелинейных искажений 5%. Диапазон рабочих частот от 100 Гц до 20 кГц. Диапазон температуры окружающей среды в пределах 25—50°С.
Пример расчета. 1. Определяем максимальную мощность рассеяния на коллекторе транзистора одного плеча усилителя
Рicmax = 2Рн/я2 я 0,2Рн = 20 мВт.
Находим максимальный коллекторный ток транзистора одного плеча ^ к max — У 2Р „/Ra = 22 мА. g ^Определяем напряжение источника питания из формулы /к max=0,5 EK/R„
Находим граничную частоту усиления предполагаемого типа транзистора из условия/0> (2 ... 4/в) (1+/г21з), принимая Л21э~20. Неравенство выполняется если fa>480 кГц.
Учитывая полученные значения Р к max, Iк шах, 3 Также уСЛОВИе
«0,5 Ек<икяоп, По справочнику выбираем транзисторы, составляющие р-п-р и л-р-л-пару и обеспечивающие относительную симметрию плеч каскада. Наиболее подходящими для данных условий типами транзисторов являются МП39 (р-п-р) и МП37 (п-р-п).
Построив на графике семейства выходных характеристик транзисторов МП37 или МП39 (рис. 4.32) динамическую нагрузочную прямую, отсекающую
tzaa

Рис. 4.32
на оси абсцисс 0,5 а на оси ординат /к max, определяем значения Uост и /кт, соответствующие границе нелинейной и линейной частей выходных характеристик: U0ст=0,6 В, /еш = 20 мА.
Находим реальную мощность в нагрузке, соответствующую площади треугольника ABC на рнс. 4.32:
Ря = 0,5 (0,5Ек Uост) /кт =
= 94 мВт.
Определяем мощность, отбираемую каскадом от источника питания: Ро = 2'0.5 £,ц/кср = £к/кт/я« « 127 мВт
Находим коэффициент полезного действия каскада т| = Р„/Ро=94/127=75%.
Используя входную характеристику транзистора МП37 (или МП39), определим ток /б m и напряжение СЛь т, соответствующие максимальной амплитуде ТОКа Ik т~Iъ т" 20 мА: /б т~ 1,2 мА, t/бэ т ~ 0,8 В.
По входной характеристике транзистора МП37 (или МП39), проведя прямую линию через нуль в точку It max под углом а к оси абсцисс, определяем усредненное входное сопротивление /?„х ср транзистора, обусловленное нелинейностью входной характеристики 1/tga: ЯВхср=250 Ом.
Находим глубину обратной связи при максимальной амплитуде входного сигнала UBX т
и6э т + /эF =-=1+—-= 11.
'-'бэтбьт
Определяем входное сопротивление плеча каскада
/?вх ос = ^"^вхср = 2 >8 кОм.
Находим входную мощность каскада■'
1 1 ~ 2 ^б т? бт ~ 2 №бэт "Н16т “ 5,8 мВт.
Коэффициент усиления по мощности

Определяем сопротивление резистора R, используя формулу (4.85);
Строим сквозную динамическую характеристику одного плеча £*=/(«»»). Используя построенную сквозную динамическую характеристику из формулы 19) определяем коэффициент нелинейных искажений по третьей гармонике 015» 1,5%.
1J8. Учитывая нелинейные искажения по второй гармонике за счет асиммет-
пии схемы, найдем коэффициент, нелинейных искажений /(г=1,5Кгз=2,25%. Убеждаемся, что полученное значение Кг меньше заданного /Сгдоп=5%.
Определяем емкость конденсатора Ср из формулы
Ср >
(Явыхп + /?а)
При /?г<2,4 кОм выходное сопротивление эмиттерного повторителя, определяемое из формулы
П _r <A±Rs_
АВЫХП — ' Э t «.-
* “Г
на порядок меньше заданного сопротивления нагрузки /?„=400 Ом. Поэтому, пренебрегая ВЛНЯНИеМ вых п на величину Ср, будем иметь
Ср = 4,2 мкФ.
Выбираем номинал по ГОСТу в сторону больших значений Ср=4,7 мкФ.
Вопросы и задачи для самопроверки
К § 4.3.
Для неискаженной передачи сигнала в схеме рис. 4.1, а через базу транзистора в режиме покоя ((/„х = 0) должен проходить ток /бо=82 мкА. Определить сопротивление резистора цепи базы R, обеспечивающее заданный ток базы, сутствия входного сигнала, если Ек=9 В. Падение напряжения на эмиттерном переходе транзистора Uбэо = 0,8 В. Ответ. Я = 100 кОм.
Определить коллекторный ток транзистора каскада (рис 4 1, а) при отсутствия входного сигнала, если Ек — 9 В, R= 10 кОм, (/бэо = 0,6 В. Коэффициент усиления по току Л21э=40. Обратным током транзистора можно пренебречь. Ответ. /к0=33,6 А.
Определить напряжение (/бэо и ток покоя в цепи базы усилителя (рис. 4 1, а), если напряжение источника питания Ек= 12 В, /?=40 кОм, /ко=5,6 мА, /*213=40. Ответ. Uбэо=0,75 В, /бо=0,28 мА.
Определить сопротивление R, если ток покоя коллектора /ко (рис. 4.1, а) составляет 10 мА. Напряжение источника питания £„=12 В, статический коэффициент усиления по току транзистора h21э = 40 (/бэо = 0,6 В. Ответ. R — 48 кОм.
Определить Ек в схеме на рис. 4.1, а, если Uk0 — 20 В, /кО=Ю0 мА, /?к= = 100 Ом Ответ. Як = 30 В
Определить сопротивление резистора, которое нужно включить в коллек- торную цепь усилителя (рис. 4 1, а), чтобы ток коллектора составлял о=3 мА пРи и*э0=7 В, £к= 16 В. Ответ. /?« = 3 кОм.
Определить ток базы /бо и падение напряжения иа транзисторе U кэо
(рис.
а), если Я = 150к0м, Як = 1,25кОм, £К = 9В, /г21э = 40. Величиной Обэо пренебречь. Ответ. Iбо=60 мкА, UKэо=6 В.
Найти токи базы и коллектора, а также падение напряжения на транзисторе (рис. 4.1, а) если R=250 кОм, /?„ = 2 кОм, Я„=12 В, U6эо = 0,3 В, а л21э==64. Ответ. /б0 = 47 мкА, /ко«3 мА, UH,0=6 В.
»• Определить сопротивление резистора в коллекторной цепи транзистора НиМЫ 03 (рис' 4Л’ а)’ если £к=12 В- иВых=7,2 В, R=48 кОм, /г21э = 40. Паде- /*ем напряжения н обратным током транзистора можно пренебречь. Ответ. Як= и>48 кОм.
Определить выходное напряжение каскада (рис. 4.1, а), если базовый ток транзистора /б=0,5 мА, A2u=20, /?*=0,5 кОм, £,=9 В. Обратным током транзистора пренебречь. Ответ. 0Ъык=4 В.
Определить максимальное и минимальное выходное напряжения каскада (рис. 4.1, а) прн подаче гармонического входного напряжения от генератора £г=2 В с внутренним сопротивлением Яг=14 кОм. Известно, что £к=9 В,
= 7 кОм, /?=84 кОм, /1213 = 50, <7бэо=0,6 В. Обратным током транзистора можно пренебречь. Ответ. UвЫхтт=0,2 мА, £/Вых тах~£ц=9 В.
Почему прн увеличении RK в схеме рис. 4.1, о коэффициент усиления сначала возрастает, а затем уменьшается?
Определить амплитуду входного сигнала, необходимую для получения на выходе каскада (рис. 4.1, о) сигнала с амплитудой UBых = 4 В. Коллекторный ток покоя /ко=1 мА, /-6=125 Ом, Лг1в = 40, RK=4,5 кОм. Ответ. UB*=26 мВ.
Определить минимальное значение напряжения питания, обеспечивающее на выходе каскада (рис. 4.1, а) сигнал без отсечки с амплитудой 5 В. Ответ. EKmin~ 12 В.
Как в схеме термостабильного каскада с общим эмиттером (рис. 4.5) осуществляется стабилизация коллекторного тока покоя?
Определить сопротивление резистора R3, если через транзистор (рис. 4.5) проходит ток /ко~До = 5 мА, а напряжение t/oo— 1.6 В. Падение напряжения на эмиттерном переходе транзистора {Убэо=0,6 В. Ответ. Ra«250 Ом.
Определить напряжение питания каскада (рис. 4.5), при котором обеспечивается режим /эо~/ко=10 мА, £/Кэо=5 В. Номиналы резисторов: /?»= 100 Ом, RK— \ кОм. Ответ. £,«16 В.
Определить сопротивления резисторов в цепи смещения базы транзистора, если напряжение Uбо=2 В, а ток через резистор Ri определяется соотношением /л1 = 2/бо=1 мА. Напряжение питания £к=10 В. Ответ. Ri=8 кОм,
=4 кОм.
В схеме ряс. 4.1, а коэффициент усиления определяется формулой (4.13). Можно лн пользоваться приведенной формулой для определения Ки в схеме каскада (рис. 4.5)?
В схеме рис. 4.5 произошел обрыв цепи шунтирующего конденсатора С„ Останутся ли при этом неизменными коэффициент усиления по напряжению и входное сопротивление?
Анализируя схему рис. 4.5, записать выражения для постоянных времени перезаряда конденсаторов CPi, Ср2 и С».
Как изменится полоса пропускания усилителя (рис. 4.5) в области низких частот, если при заданном коэффициенте частотных, искажений Мя увеличить емкости конденсаторов Сри Ср2, Сэ?
Определить, пользуясь справочными данными (см. приложение табл. П.4), какой тип транзистора может обеспечить усиление сигнала на частоте 1 МГц прн заданном коэффициенте частотных искажений MB—Y2? Принять (RkII-Rh) =• = 1 кОм.
К § 4.6.
». Определить выходное напряжение в схеме эмиттерного повторителя (рис. 4.16, а) прн i/Bx=0, если падение напряжения на открытом эмиттерном переходе н резисторе R равны Uбэо=0,6 В, UR=5A В. Напряжение источника питания £,= 10 В. Ответ. Uвых=4 В.
Определить сопротивление резистора R в базовой цепи транзистора, при котором на выходе схемы эмиттерного повторителя при UBX—0 создается напряжение £/вых=1/э=5 В. Сопротивление резистора R,= 1 кОм. Напряжение источника питания £к=12 В, падение напряжения Usa=0,6 В. Коэффициент усиления транзистора по току /г21э=50. Ответ. R=76 кОм.
Определить падение напряжения UKS0 иа транзисторе в схеме эмнттерно- го повторителя (рнс. 4.16, а) прн £/Вх = 0 прн токе эмиттера I,о = 2 мА. Напряжение £к=8 В, сопротивление = 1,5 кОм. Ответ. UKэо=0,5 В.
Определить напряжение на выходе эмиттерного повторителя (рис. 4.16)
j/>x=0, если падение напряжения на резисторе Р = 100 кОм равно 5 В; ?=60.Сопротивление Рэ=1 кОм. Ответ. UBt,x=U3~3 В.
Определить минимальное значение напряжения питания, при котором на
оде эмиттерного повторителя (рис. 4.16, а) можно получить переменный сигнал без отсечки с амплитудой 6 В. Ответ. £к^= 12 В.
Доказать, что фаза выходного сигнала в схеме эмиттерного повторителя , ис. 4.16, а) совпадает с фазой входного сигнала.
Амплитуда сигнала на выходе эмиттерного повторителя (рис. 4.16, а) 4 В. Приращение напряжения на эмиттерном переходе транзистора 0,8 В. Определить амплитуду и коэффициент передачи Ки входного напряжения. Ответ. U ВХ — 4,8 В,
Определить амплитуду входного напряжения и коэффициент усиления по мощности эмиттерного повторителя (рис. 4 16, а), если известны параметры: /г21э= =50, Л>=50 мкА, Д£/бэ = 0,2 В, R3 = 4 кОм. Ответ. [/„*=10,2 В, /Ср=50.
Определить амплитуду выходного напряжения и коэффициенты Ки, Кр эмиттерного повторителя (рис. 4.16, а), если на вход подано напряжение с амплитудой 4 В. Коэффициент усиления по току Л21э = 60, приращение напряжения [Убэ=0,5 В. Ответ. Uвых=3,5 В, /(„ = 0,875, К?=52,5.
J0. Коэффициент усиления каскада ОЭ (рис. 4.1, а), работающего от генератора входного сигнала с внутренним сопротивлением RT = 2 кОм, определяется формулой (4.15). Полагая RK->-oo, Р*= 1 кОм, RBI э=0,5 кОм, получим Киэ = 20. Как изменится полученный коэффициент усиления, если между источником входного сигнала и усилительным каскадом ОЭ включить эмиттерный повторитель с входным сопротивлением RB* п=8 кОм, выходным сопротивлением /?Выхп = Ю0 Ом и коэффициентом передачи /(„=0,8?
Коэффициент усиления каскада ОЭ (рис. 4.1, а), работающего на нагрузку /?н= 100 Ом, определяется формулой (4 15). Полагая, Рг-Ю, Л21э = 50, /?к = 1 кОм, /?выхэ=0,5 кОм, получим Киэ~10. Как изменится полученный коэффициент усиления, если между нагрузкой /?„ и усилительным каскадом включить эмиттерный повторитель (рис. 4 16, а) с параметрами RBX „ = 8 кОм, Явыгл=Ю Ом,/(ип = 0,8 (при RH-+ оо)?
Входное и выходное сопротивление эмиттерного повторителя (рис. 4.16, а) определяются формулами (4.58) и (4.61). Изменятся лн эти параметры эмнттер- ного повторителя при увеличении температуры окружающей среды?
К §4.7
Для создания режима работы класса А в усилителе (рис. 4.20) используется цепь автоматического смещения RXC„. Определить потенциал затвора относительно истока, если в отсутствие входного сигнала через транзистор проходит ток стока /со=1,5 мА. Сопротивление резистора ри=200 Ом. Ответ. U3„0= =0,3 В.
Определить напряжение Um и ток стока /с транзистора в усилителе (рис. 4-20), если падения напряжения на резисторах Rc и /?„ составляют 2,4 и 0,2 В. Напряжение источника питания £с = 6 В. Ответ. С/Си=4,4 В, /с=0,5 мА.
Определить сопротивление резистора Rc в схеме рис. 4.20, если ток стока транзистора 0,4 мА, £0=12 В, £/с„ = 8 В. Принять, что /?а=0,1 Rc. Ответ. Rc = =9,1 кОм.
Можно ли использовать в схеме рис. 4.20 транзистор с допустимой мощностью Рс тах= 120 мВт, если в режиме покоя (UBX — 0) ток стока /со=0,4 мА создает на резисторах Rc и R„ падения напряжения 4 и 0,4 В? Напряжение источ- иика питания Э В. Ответ. Можно.
Определить мощность Р0, потребляемую каскадом (рис. 4.20), если ток тока транзистора 0,3 мА создает иа резисторах Rc и R„ падения напряжения Дс==6 В и (/в„ = 0,2 В. Uс = 8 В. Ответ. Р0 = 42,6 мВт.
w ”• В режиме покоя [UBX=0) напряжение 1/си в схеме рис. 4.20 равно 5 В. ожно ли получить иа выходе неискаженный переменный сигнал с амплитудой
Ответ. Нельзя.
Какую роль выполняет резистор R3 в цепи затвора транзистора в схеме рис. 4.20? Из каких соображений выбирается сопротивление резистора R3?
г
На входе каскада с общим истоком (рис. 4.20) поступает гармонический сигнал с амплитудой Овх =0,2 В. Определить выходное напряжение, если крутизна стоко-затворной характеристики транзистора 5 = 2 мА/В, а сопротивление резистора /?с = 4 кОм. Исказится ли форма выходного напряжения, если напряжение на стоке транзистора в режиме покоя равно 5 В? Ответ. UBbl% = 1,6 В.
К § 4.8
Определить в схеме истокового повторителя (рис. 4.23, а) потенциал затвора относительно истока, если при отсутствии входного сигнала через транзистор протекает ток стока /с = 1,2 мА. Сопротивление резистора Я„=200 Ом. Ответ. £/зн=0,24 В.
Определить максимальную амплитуду гармонического напряжения, поступающего на вход истокового повторителя UBX Шах, если напряжение отсечки тока транзистора U0Tc = 6 В. Зарисовать осцилограмму выходного напряжения при
UBX^>- t/вх шах* Ответ. Uвхшах—3 В.
Определить минимальное значение напряжения питания истокового повторителя (рис. 4.23, а), если максимальная амплитуда выходного напряжения без отсечки равна 6 В. Ответ. £с min = 12 В.
Определить ток стока транзистора в схеме истокового повторителя (рис. 4.23, а), если UCB = 8 В, RK = 12 кОм, £с = 12 В. Отчет. /с »0,33 мА.
Коэффициент передачи в схеме истокового повторителя (при /?я-»-оо) определяется формулой (4.77). Приняв 5 = 2 мА/В, R„ = 3 кОм, получим Ки~0,86. Как изменится коэффициент передачи, если подключить сопротивление нагрузки Rs=0,5 кОм? Записать окончательную расчетную формулу.
Анализируя результат решения предыдущей задачи, объяснить, как влияет крутизна характеристики транзистора на изменение коэффициента передачи истокового повторителя при подключении нагрузки.
Определить потребляемую мощность, напряжение питания и КПД схемы истокового повторителя (рис. 4 23. а), если Uc«о = 5 В, иКи=1 с/?и=4 В, /со = =0,5 мА. Ответ. £с = 9 В, РПОтр=4,5 мВт, т) = 122,2%.
К § 4.9.
Сравните режимы классов А, В и АВ по величине выходной мощности, КПД нелинейных искажений.
Почему для питания транзисторов схемы, которая приведена на рис. 4.27, а, необходимо двухполярное напряжение питания? Какую роль выполняет конденсатор Ср в схеме на рис. 4.27, б?
Можно ли иа выходе усилителей мощности (рис. 4.27, а, б) получить сигнал, больший по абсолютному значению, чем входной? Изменится ли фаза входного сигнала при прохождении через усилитель?
Какое максимальное выходное напряжение при £*=10 В можно получить: 1) в схеме рис. 4.27, а, 2) в схеме рис. 4.27, б? Остаточным напряжением открытого трачзистора можно пренебречь.
Какие элементы в схемах рис. 4.27, а, б обеспечивают работу транзисторов в режиме класса АВ?
Объяснить, почему в режиме покоя (UBX — 0) напряжение на нагрузке R» в схеме усилителя мощности (рис. 4.27, а) равно нулю, хотя через каждый транзистор проходит начальный ток смещения.
Определить амплитуду напряжения на нагрузке R„ в схеме рис. 4.27, а, если на вход поступает гармоническое напряжение UBX = 2 В. При этом приращение напряжения на диоде VDi (VD2), t/д = 0,3 В и эмиттерном переходе транзистора VTi (VT2) £/бэ = 0,6 В. Ответ. 1,8 В.
Можно ли использовать в схеме рис. 4.27, а транзистор с максимально допустимым током коллектора /кДоп=130 мА при подаче на вход гармонического напряжения UBX=6 В? Сопротивление RB= 10 Ом. Падение напряжения Удя*1/»б- Ответ. Нельзя.
ГЛАВА 5
ПРАКТИЧЕСКИЕ СХЕМЫ МНОГОКАСКАДНЫХ УСИЛИТЕЛЕЙ
§ 5.1. Усилители с резистивно-емкостной связью
Принципиальная схема двухкаскадного усилителя напряженияс ^С-связью на биполярных транзисторах приведена на рис. 5.1.
В области средних частот полосы пропускания разделительные
конденсаторы Срь 0р2, Срзобеспечивают развязку каска-дов по постоянному току и вто же время не оказывают за-метного влияния на прохожде-ние переменной составляющейвходного сигнала. Поэтомурасчет такого усилителя в об-ласти средних частот произво-дится в соответствии с экви-валентной схемой рис. 4.1, б
и формулами, приведенными в § 4.1. При этом необходимо учи-тывать, что каждый последующий каскад является нагрузкой пре-дыдущего, т. е. коэффициенты усиления отдельных каскадов опре-деляются формулами:
^вых! ^21э1(#к111^11э2/?2||#з)
ЕгRr+hПэ1
^~вых2 ^вых2 .^21э2(^к2||^?н)
А21Э2
К
ы2-
m'

(5.1)
(5.2)
К,
и
и
вхЗ
ВЫХ1
Общий коэффициент усиления
"KuiK,
u2-
К U = U ВЫХ?! Е г
Коэффициент низкочастотных искажений всего усилителя определяется произведением коэффициентов низкочастотных искажений, обусловленных влиянием на Ки каждого разделительного конденсатора и конденсатора в эмиттерной цепи в отдельности, т. е.
м,
нСэ2-
-Мн ус — ЖнСр1М„Ср2МнсрзМнСэ1
Фазовый сдвиг между входным и выходным напряжениями определяется суммой фазовых сдвигов, обусловленных влиянием на Ки разделительных конденсаторов и конденсаторов в эмиттерных Цепях транзисторов, т. е. фнус==фш-Ьфн2-Ьфнз4'фнэ1~Ьфнэ2> где фнь •Риг» фнз■—фазовые сдвиги, обусловленные соответствующими разделительными конденсаторами СРь Ср2, Срз; фНэь фнэг — фазовые сдвиги, обусловленные конденсаторами С31 и Сэ2-
Расчет усилителя в области низких частот обычно производится при заданных Л1нус и юн. Полагая, что частотные искажения Ми в отдельных цепях усилителя одинаковы, будем иметь
TOC \o "1-5" \h \z МЯ=‘-УМ^С,(5.3)
?н = ?нус/*,'(5.4)
где t — число цепей усилителя, создающих низкочастотные искажения.,j

Коэффициент высокочастотных искажений многокаскадного усилителя Мвус определяется произведением коэффициентов высокочастотных искажений отдельных каскадов. Если Мвус задан, то удобно распределить высокочастотные искажения поровну между каскадами. Тогда коэффициент высокочастотных искажений отдельного каскада можно найти из формулы
МЪ=УМ^С,(5.5)
где п — число каскадов.
Фазовый сдвиг между входным и выходным напряжениями всего усилителя в области высоких частот определяется как сумма фазовых сдвигов в отдельных каскадах. Если высокочастотные искажения распределены между каскадами усилителя поровну, т. е. Тв1=Тв2= ... =твп, то суммарный фазовый сдвиг можно определить из формулы фвус = Щрв.
Из формул (5.3) и (5.5) следует, что с увеличением числа каскадов полоса пропускания усилителя сужается. Для расширения полосы пропускания и повышения стабильности коэффициента усиления можно ввести отрицательную обратную связь. При этом, однако, необходимо учитывать, что увеличение фазового сдвига ФУС приводит к неустойчивой работе многокаскадного усилителя в области граничных частот полосы пропускания, так как отрица-
ельная обратная связь на этих частотах может трансформировался в положительную (см. рис. 2.9).
В Принципиальная схема усилителя с общей последовательной отрицательной обратной связью по напряжению и местной по току приведена на рис. 5.2.
В этой схеме коэффициент передачи цепи обратной связи по
напряжению
TOC \o "1-5" \h \z Р=Я.1/(Я.1+Яо«).(5-6)
Коэффициент усиления по напряжению усилителя
К = ffjHssffe— /•'(5.7)
“1+PKbiocK«2,К
где
V- ^21з1 (RkI ^112)
“1осРJ. Р-'
Аг т /'вХ10С
— коэффициент усиления первого каскада с отрицательной обратной связью по току; /?вхюс=Гб+ (1 +h2w) (foi+Ze) tth2mRai — входное сопротивление первого каскада.
Таким образом, можно записать
Т.' ^21эХ(^кхЦЛцэ2)/СОЧ
А вюс—7.~Г 7•
Rr + Я21э1Аэ1
Коэффициент усиления второго каскада Ки2 определяется из формулы
Ь" к [/?к21|^?н11 (Яре fl»l)]
^21 э2-•
»Цэ2
При глубокой обратной связи, когда выполняется соотношение ^=1 Ч-ТСиюс/СигР^ 1) коэффициент усиления усилителя (рис. 5.2) определяется только коэффициентом передачи цепи обратной связи, т. е.
(5.9)
РАэ!
§ 5.2. Усилители с непосредственной связью (усилители постоянного тока)
Резистивно-емкостная связь позволяет наиболее просто осуществить независимость режимов каскадов по постоянному току, однако из-за больших емкостей разделительных конденсаторов вызывает существенные затруднения реализация /?С-усилителей в ®иДе интегральных микросхем. Развитие современной микроэлек* Роники выдвинуло необходимость использования непосредственной Связи между каскадами усилителя, когда коллектор транзисторапредыдущего каскада ОЭ гальванически связан с базой последую, щего. Однако в этом случае при заземленном эмиттере транзисторы, как правило, оказываются насыщенными, так как коллектор, ные резисторы определяют режим по постоянному току как основного, так и последующего каскадов.
Для обеспечения работы транзистора в режиме класса А в эмиттерные цепи включают резисторы R3.

Рнс. 5 3
Рио. 5 4
На рис. 5.3 приведена схема я-каскадного усилителя с непосредственной связью между каскадами. Предположим, что транзисторы всех п каскадов усилителя на рис. 5.3 работают в одинаковом режиме, т. е. их коллекторные токи покоя /щнЛсог — Л<оп, определяющие режим класса А, равны между собой. Записав выражения для напряжений на электродах соответствующих транзисторов относительно «земли»:
(5.10)
UK1 — £/б2~ £/92<С ^к2<С ••• ^кп<
иэ1<ик1^иэ2<с...<иэаи учитывая, что при /ко>/бо, /э0~/но
~ Ек ^koi^ki>
£/к2~/:к — /к 02^?к2

к0л*'кя»
(5.11)

получим
(5.12)
(5.13)
При уменьшении RK падает коэффициент усиления по напряжению каскада. При увеличении R3 возрастает глубина отрицательной обратной связи, что также приводит к уменьшению коэффициента усиления.
Следовательно, получить большой коэффициент усиления в схеме усилителя (рис. 5.3) путем введения дополнительных каскадов затруднительно, так как коэффициент усиления каждого по- следующего каскада уменьшается по сравнению с коэффициентом усиления предыдущего.

Рис. 5 5
Рис 5 6
Не удается существенно увеличить коэффициент усиления, изменяя режим работы транзисторов каждого последующего каскада усилителя. Действительно, если увеличить ток в каждом последующем каскаде, то, во-первых, число каскадов ограничивается допустимым током, протекающим через транзистор последнего каскада, во-вторых, при равенстве R3 резисторы RK различаются между собой сильнее, чем при одинаковых токах транзисторов.
При уменьшении тока в каждом последующем каскаде при равенстве резисторов RK сильнее проявляется неравенство (5.13), а число каскадов ограничивается минимальным током транзистора последнего каскада.
Для уменьшения глубины отрицательной обратной связи и увеличения, таким образом, коэффициента усиления в эмиттерные Цепи каскадов следует включить элемент, сопротивление которого по постоянному току велико, а по переменному — мало. Таким элементом является стабилитрон, при включении которого необходимо, чтобы эмиттерный ток транзистора изменялся в пределах Рабочего диапазона токов стабилитрона.
Схема двухкаскадного усилителя с использованием стабилитрона показана на рис. 5.4. Хотя коэффициенты усиления отдель- НЫх каскадов по прежнему неодинаковы (Rki¥=Rk2), их различие меньше, чем в усилителе, изображенном на рис. 5.3.
Для получения большого коэффициента усиления в многокас- Дном усилителе с непосредственной связью используют чередующиеся от каскада к каскаду транзисторы разного типа электропроводности (рис. 5.5). Такой усилитель называется усилителем с дополнительной симметрией или комплементарным.
Схемы с непосредственной связью на полевых транзисторах строят по такому же принципу, что и схемы на биполярных транзисторах. Согласование каскадов получают, исходя из требуемой амплитуды рабочего напряжения, вида характеристик полевого транзистора и напряжения питания.

При усилении переменного сигнала для отделения постоянной составляющей выходного напряжения от переменной составляющей (полезного сигнала) между заземленной нагрузкой /?н и выходной шиной усилителя включают разделительный конденсатор, емкость которого определяется низшей частотой усиливаемого переменного сигнала.
Непосредственная связь между каскадами усилителя позволяет также усиливать сигналы, медленно изменяющие- ? i I Zся во времени. Следовательно, усили-
Ыхтель с непосредственной связью можно
использовать в качестве усилителя постоянного тока. Амплитудно-частотная характеристика усилителя постоянного тока представлена на рис. 1.5.
Рис. 5.7Приусилениимедленноизменяюще
гося сигнала применение разделительного конденсатора для отделения постоянной и переменной составляющих выходного сигнала невозможно, так как емкость конденсатора в этом случае должна быть бесконечно большой. Поэтому в схеме усилителя постоянного тока (рис. 5.6) резистор /?„ включен между выходной шиной усилителя и средней точкой делителя напряжения Rs—Re—Ri, а входное напряжение определяется разностью потенциалов между базой транзистора входного каскада усилителя и средней точкой делителя Rj—R2. Тогда напряжению UBK = 0 будет соответствовать нулевое выходное напряжение.
Для подстройки нуля на выходе усилителя служит переменный резистор R6.
Недостатком описанного способа включения нагрузки и источника входного сигнала в схему усилителя постоянного тока является отсутствие общей точки, т. е. нагрузочный резистор и источник входного сигнала оказываются не «заземленными».
Для устранения указанного недостатка применяют усилители постоянного тока с двумя источниками питания (рис. 5.7). Элементы усилителя рассчитаны таким образом, чтобы в отсутствие входного сигнала, т. е. при UBX=0, напряжение на выходе усилителя также было бы равно нулю.
Для этого необходимо сопротивления резисторов делителя на- пяжения Ri и /?2 выбрать такими, чтобы падение напряжения на них в отсутствие входного сигнала были равны
Ur\ — Uк0>^R2~^2-
Цепь делителя не должна влиять на режим работы транзистора. Поэтому току /дел выбирают из условия
Л«л=(0>05 — О,1)/к0.
Тогда сопротивления R{ и R2 определим из формул
R1== ^ R\4 кл ^кО'^дел’
Ri = ^Л2/Лел — £-2/1 дел-
Свойство схемы усиливать сигналы сколь угодно малой частоты приводит к возникновению так называемого дрейфа напряжения на выходе усилителя. Абсолютный дрейф усилителя Аивыхяр — это максимальное отклонение выходного напряжения от своего первоначального значения за определенный промежуток времени при замкнутом входе.
Дрейф выходного напряжения обусловлен самопроизвольным изменением во времени напряжения источников питания и смещения (временной дрейф), а также нестабильностью параметров усилительных элементов при изменении температуры окружающей среды (температурный дрейф).
Значение АивыхлР/Ки (дрейф, приведенный к входу усилителя) ограничивает минимальный входной сигнал и характеризует чувствительность усилителя.
В транзисторных усилителях постоянного тока основным является температурный дрейф. Используя коэффициент температурной нестабильности (см. § 4.1), температурный дрейф одного каскада можно записать как
др (О ~= A/kOS/?k-(5.14)
Следовательно,дляуменьшения AUBUX ДР (t)следует снижать
коэффициент s, воспользовавшись методами термостабилизации рабочей точки (см. § 4.1). Однако чувствительность усилителя, т. е. приведенный дрейф, при этом не изменится. Действительно, учитывая формулу (4.19) для коэффициента s, можно показать, что коэффициент усиления одного каскада
Ku=sRJ(R6+R,).(5.15)Тогда выражение для приведенного температурного дрейфа °Удет иметь вид
вх др(t) —bUВЬ1Х др (О/АГн^ (Ra+R6)^ко-(5.16)Из выражения (5.16) следует, что приведенный дрейф в отличие от абсолютного не зависит от коэффициента s и снижается при уменьшении сопротивлений в цепи эмиттера и базы.
Оценим влияние дрейфа отдельных каскадов на результнрую. щую величину дрейфа многокаскадного усилителя постоянного тока.
Пусть, например, на входе каждого каскада трехкаскадного усилителя (рис. 5.8) действует источник дрейфа ДС/др1, Д[/др2 Д^дрз- Тогда абсолютный дрейф усилителя, каждый каскад которого инвертирует фазу входного сигнала, равен
КuiKrtkaskU'Лр1 “{- ^Сц2^азА^др2 ^цЗ^^дрЗ- (5.17)

Рис. 5.8
Приведенный дрейф усилителя
Д^выхдр/(Кн1^Ги2^вз)==Д^др2/-^вХЯрз/(КulK&)•(5.18)
Из выражений (5.17) и (5.18) можно сделать следующие выводы.
При проектировании многокаскадных усилителей постоянного тока для уменьшения дрейфа целесообразно использовать четное число каскадов, так как при этом происходит частичная компенсация составляющих дрейфа.
Наибольшее влияние на величину дрейфа всего усилителя оказывает дрейф первого (входного) каскада, к которому предъявляются наиболее высокие требования по его стабильности. При проектировании усилителей постоянного тока с малым уровнем дрейфа часто в качестве входного используют дифференциальный каскад, свойства которого подробно рассматриваются в § 5.3.
В настоящее время на базе усилителей с непосредственной связью выпускаются дешевые, универсальные, линейные ИМС, позволяющие проектировать различные маломощные усилители низкой частоты.
Полупроводниковая ИМС типа К122УС1 (серия К122) включает в себя двухкаскадный усилитель с непосредственной связью, охваченный общей параллельной и местной последовательной отрицательной обратной связью по току.
Обратную связь по переменному току можно исключить, подключив внешний блокировочный конденсатор. При наличии блокировочного конденсатора и R^°о в схеме К122УС1Б будем иметь
ффициент усиления по напряжению 600—1200, входное сопро- Кйвление 2 кОм, верхнюю граничную частоту 200 кГц.
Если блокировочный конденсатор отсутствует, то схема К122УС1Б имеет следующие параметры: коэффициент усиления о напряжению 140—190; входное сопротивление 30—60 Ом; верхняя граничная частота 500 кГц.
Гибридно-пленочная ИМС типа К237УС1 (серия К237) представляет собой четырехкаскадный усилитель с непосредственной связью, охваченный параллельной обратной связью по постоянному напряжению. Выходной каскад имеет среднюю точку. Схема предназначена для работы в схеме бестрансформаторного усилителя мощности класса В. Коэффициент усиления по напряжению в такой схеме составляет 8000—15 000.
§ 5.3. Дифференциальные усилители
Дифференциальный усилитель (ДУ) имеет две входные и две выходные шины. Он предназначен для усиления переменного и постоянного сигнала на фоне большого уровня помех.
Различают симметричный выход ДУ, когда выходное напряжение снимают между выходными шинами (рис. 5.9, а), и несимметричный
иЬых!
1 ЛУ 1
О —о
Ufo г UfatitZ
1 б) 1
иВш
Рис. 5.9
выход, когда выходное напряжение снимают между одной из выходных шин и «землей» (рис. 5.9, б).
При подаче на входы усилителя напряжений UBX\ и UBx2 выходное напряжение в общем случае определяется выражением I ^вых | =/Сад | U вх\ — ^вх2 | "Ь ^Сисф ||/2, ГДе| U вх\£^вх2|==
=~~~ вх д — дифференциальная составляющая входного сигнала, определяемая как разность потенциалов между входами усилителя; 1^вх1 + {/вх2|/2={/вхсф — синфазная составляющая входного, определяемая как полусумма входных напряжений; /Сид — коэффициент усиления дифференциального сигнала, определяемый при «хсф=0. Для обеспечения этого условия на входы усилителя одаются одинаковые по величине, но разные по полярности наряжения; /Сисф — коэффициент усиления синфазного сигнала,

Рис. 5.10
и tit
1
1
ДУ
а)
определяемый при UBX д=0. Для этого на входы усилителя по- даются одинаковые по величине и полярности напряжения.
Синфазный сигнал представляет собой различные помехи и наводки, действующие одновременно на обоих входах усилителя Поэтому при построении усилителя необходимо обеспечить уело! вие
^ыд^^цсф-(5.19)
Простейший дифференциальный усилитель с симметричным выходом на биполярных транзисторах изображен на рис. 5.10 и состоит из двух типовых каскадов ОЭ, эмиттеры которых взаимосвязаны и имеют общий резистор Ra. Входные напряжения подаются на базы транзисторов, а выходное снимается с их коллекторов.

Если схема полностью симметрична, т. е. Rki = Rk?=Rk, а параметры транзисторов идентичны, то при AUBxn-UBKi— UBK2 = 0 транзисторы работают в одинаковом режиме. Их коллекторные токи и напряжения равны. Так как выходное напряжение определяется разностью коллекторных напряжений транзисторов, то их равенство означает, что
^вых = ^к1-£/к2 = 0.(5.20)
Изменения питающего напряжения или температуры окружающей среды, вызывающие дрейф выходного напряжения в обычном каскаде усилителя постоянного тока (см. рис. 5.7), для симметричногокаскада(рис.5.11, а) можно представитькакзаземленные
ЭДС, действующиесинфазно на каждом выходе1 к2каскадов
ОЭ.
Швх1 = Швх2=Шв%сф.(5.21)
Действие синфазных ЭДС приводит к одинаковому изменению коллекторных токов и напряжений транзисторов в одну и ту же сторону, т. е.
Шк1 = А[/к2=Шксф./(5.22)равенства (5.21) и (5.22) показывают, что базы, а также кол- кторы транзисторов усилителя можно объединить, не нарушая * этом работы схемы, и представить усилитель как параллель- и^е соединение транзисторов VTj и VT2, включенных по схеме ОЭ с отрицательной обратной связью по току, создаваемой резистором Я».
Эквивалентная схема для переменного сигнала, соответствующая принципиальной схеме рис. 5.11, а, изображена на рис. 5.11,6. 0з эквивалентной схемы найдем коэффициент передачи синфазного сигнала на один из выходов усилителя, характеризующий изменение коллекторного напряжения АиКСф при действии входного синфазного сигнала Д£УВхсф-
ки=шкеф/швхер=--^^.. •(5.23)
^'ВХ ОС
Входное сопротивление схемы для синфазных сигналов
/?вхос —гв/2-1-Л21э(гэ/2-|-/?э).»
Полагая, что /?э»гэ, h2i3R3>r6, будем иметь
^?вхос ~ ЬпМъ'(5.24)t
Подставляя выражение (5.24) в (5.23), запишем
KlcP^-RK/(2Ra),(5.25)
откуда найдем изменение коллекторного напряжения каждого транзистора при действии синфазного входного сигнала
Д£/ксф= к:сфЛ£/ВХсф=шв1сф.(5.26)&Н. э
В полностью симметричном дифференциальном усилителе Д^ксф не влияет на дрейф выходного напряжения, так как с учетом равенства (5.22)
Д^выхсф — Д^кХсф — Д^к2сф = 0.(5-27)
Следовательно, /Си сф — AUвых сф/Д £^вх сф=0.
В реальной схеме дифференциального усилителя (рис. 5.11, а) невозможно обеспечить полную симметрию, поэтому приращения Д^к1сф и дг/к2сф будут неодинаковыми. В результате на выходе схемы появляется разностный дрейф, зависящий от Д^шсф и Д1^К2сф. При Д[/к1Сф->-0 и Д[/К2сф^0 разностный дрейф минимален. Как следует из выражения (5.26), для получения малых пРиращений коллекторного напряжения необходимо увеличить резистор обратной связи R3, что возможно только до некоторого предела, определяемого минимальным током транзисторов VTj и УТг.
оэтому в эмиттерную цепь дифференциального усилителя (см. ляС'а) Целесообразно включить нелинейный элемент, обла-
ющий большим сопротивлением по переменному току (для соз-
Дания глубокой отрицательной обратной связи) и малым по постоянному току (для обеспечения номинального режима транзисторов VTi и VT2). Таким нелинейным элементом является транзистор УТз, работающий как источник стабильного тока, т. е. сохраняю, щий постоянство коллекторного тока 1КЗ при различных изменениях коллекторного напряжения. Схема дифференциального усилителя с источником стабильного тока в эмиттерной цепи представлена на рис. 5.12 (см. § 4.9).
Если нагрузка дифференциального усилителя должна быть заземленной, то используют схему с несимметричным выходом (рис.

0+f5.13, а). Нулевое выходное напряже-
1 ние при заземленных входах (UBXi = О, Uвх2= 0) обеспечивается с помощью делителя напряжения R\—R2. Однако такой способ имеет недостатки: дели- Йхг тель шунтирует выход дифференци- -J- ального усилителя и уменьшает его коэффициент усиления Кая- Для устранения первого недостатка выбирают (Ri-\-R2)'>Rk, а если это затруднительно, то используют эмиттерный повторитель на транзисторе УТз, вход Рис. 5 12которогоподключен к выходу диффе
ренциального усилителя, а выходное напряжение снимается с делителя Rt—R2 (рис. 5.23, б).
Чтобы предотвратить уменьшение коэффициента усиления Кия за счет деления напряжения на резисторах R\ и R2 в схеме рис.
б, вместо резистора /?2 включают транзистор VTt по схеме с общей базой, работающий в режиме источника постоянного тока (рис. 5.13, в). Сопротивление транзистора по переменному току велико и равно сопротивлению коллекторного перехода гк, а по постоянному— мало. В результате в отсутствие входного сигнала дифференциального усилителя напряжения на выходе схемы рис.
в равно нулю, а переменный сигнал даже самой низкой частоты практически без изменения проходит в нагрузку.
Коэффициент усиления синфазного сигнала в схеме с несимметричным выходом определяется формулой (5.25), так как К*исф = Кисф- При использовании источника стабильного тока (транзистор VT3) можно записать
rs _ Rk
“СФ 2гк •
Рассмотрим теперь процесс усиления дифференциального полезного сигнала. Пусть на входах дифференциального усилителя (рис. 5.13, а) действуют напряжения разного уровня t/BXх>ивгь т. е. на входы усилителя подан дифференциальный сигнал
А^вхд= ^вх1 ^вх2»
Учитывая нечувствительность схемы к синфазному сигналу, т. е. Кисф^О, можно считать, что сигнал на входе 2 отсутствует (вход 2 заземлен), а на вход / подается сигнал, равный дифференциальному сигналу AUBxi = Ubxi—Usx2-

Полагая, что выходной сигнал снимается с коллектора транзистора УТ2 (делитель R\—R2 не учитывается), процесс прохождения сигнала Д£/Вх1 через дифференциальный усилитель можно описать следующим образом. Сигнал Д£/вх1 проходит через эмиттерный повторитель на транзисторе VTi с коэффициентом передачи Кип\~ = A(/,i/At/BX1 и поступает на вход каскада с общей базой, выполненного на транзисторе VT2, усиливается в /(«62 = Д[/к2/Д£Ли Раз и создает приращение коллекторного напряжения Д[/К2 = ^иш/СибгД ^BXl ~ Kul^UgXl, Где ^Си1~Д^К2/Д^ВХ1“^Сип1^Сиб2 КО’ эффициент усиления усилителя по входу 1 (сигнал на входе 2 отсутствует). Фаза выходного сигнала совпадает с фазой входного, т- е. вход 1 является неинвертирующим.
Если на входы усилителя (рис. 5.13) подается дифференциальный сигнал Дивх = ивТ2—t/вхь т. е. уровень сигнала на входе 2 ольще, чем на входе 1, то удобно считать, что вход 1 заземлен, а а входе 2 действует сигнал, равный дифференциальному сигналу д?Г=(/вх2—£А>х1. Тогда приращение коллекторного напряжения «г определяется коэффициентом усиления каскада с общим
эмиттером К'изй на транзисторе VT2, в эмиттерную цепь котор0. го включено сопротивление Я'э = Явыхпи равное выходному сопротивлению эмиттерного повторителя на транзисторе УТь
^выхп1=;'эЧ_гб/( 1 Ч^^гхэ)-(5.28)
Так как параметры транзисторов VTj и VT2 идентичны, формула (5.28) применима и к транзистору VT2.
Коэффициент усиления К'иэ2 можно найти из эквивалентной схемы обычного каскада с общим эмиттером (см. рис. 4.1, б), в которой вместо параметра гэ подставляют сумму гэ и R'a. Из эквивалентной схемы следует
Киэ2 А£/к2/Д£/вх2^21э^?кI$вхэ2'
Учитывая, что входное сопротивление каскада на транзисторе VT2 определяется формулой /?Вхэ2 = Гб+(1+/г21э)/(/'э+Л,э), a R'a= ■=/?выхп1 — формулой (5.28), после несложных преобразований получим
Tf'ЬъхэКк /спп\
Г’(5-29)
где Каэ~_—коэффициент усиления обычного каскада
*113
с общим эмиттером.
Знак минус в формуле (5.29) показывает, что при положительном значении AUBX2 фаза выходного сигнала изменяется на противоположную, т. е. вход 2 является инвертирующим.
Запишем Ки2 = К'иэ2 = Киэ/2 — коэффициент усиления дифференциального усилителя по входу 2, когда сигнал на входе 1 отсутствует (без учета делителя R\—R2).
Так как оба рассмотренных случая определения Ки\ и Ки2 отражают один общий случай поступления на оба входа усилителя дифференциального сигнала (рис. 5.13, а), то можно считать, что по абсолютной величине при
\Ки1\ = \Ки2\ = \Кил\=\Киз/Щ,(5.30)
т. е. коэффициент усиления дифференциального сигнала в схеме усилителя с несимметричным заземленным выходом (рис. 5.13, а) по абсолютной величине равен половине коэффициента усиления обычного каскада с общим эмиттером без обратной связи (без учета делителя напряжения Ri—R2).
Так как структура схемы усилителя симметрична, то коэффициент усиления дифференциального сигнала | /С«. д| не изменится, если выходное напряжение снимать с коллектора транзистора УТь однако вход 1 в этом случае является инвертирующим, а вход 2 — неинвертирующим.
Для случая симметричного выхода, когда выходное напряжение снимают с коллекторов обоих транзисторов (рис. 5.10), имеем
№ ВЬ1Х = Д U к2 At/ к1.
Приращения АИк2 и AUKj можно найти, как и раньше, приведя одному из входов, например, «/», дифференциальное напряжение Д[/Вхд- При действии на входе 1 приведенного сигнала AUBK, равного дифференциальному сигналу, на обоих входах, в полностью симметричной схеме получим
kUK2 = Ka дД£/вх1;Д^к: = -АГил^вх:. ,
Знак минус в последней формуле показывает, что приращения дuKi и AUk2 направлены в разные стороны.
Следовательно,
Вых = (КаА+КиА) вх1 = 2ДидД£/BXl —BXl' (5.31)
Таким образом, коэффициент усиления дифференциального усилителя с симметричным выходом (см. рис. 5.10) Кипе — =AUBux/AUSxi ~%Ки д нс — Ки в равен коэффициенту усиления обычного каскада с общим эмиттером и превышает в два раза коэффициент усиления дифференциального сигнала /Си д не усилителя с несимметричным выходом.
При включении нагрузки RH в схему с симметричным выходом (см. рис. 5.10) средняя точка резистора всегда будет иметь нулевой потенциал, так как потенциалы симметричных точек при воздействии дифференциального сигнала изменяются на одно и то же значение, но в противоположных направлениях.
Следовательно, каждый из транзисторов усилителя нагружен иа резистор RJ2 и коэффициент усиления дифференциального сигнала с учетом нагрузки определяется выражением
^21э[/?к1К/?в/2)122^
ИДСАГ1э
Одним из основных применений ДУ является усиление малых сигналов на фоне больших синфазных помех различного происхождения. Поэтому качество ДУ оценивают с помощью коэффициента подавления синфазного сигнала, определяемого как отношение ко- эФфициента усиления дифференциального сигнала к коэффициенту передачи синфазного, т. е. /СПоД=/Си д!Ки сф.
Для сравнения коэффициентов подавления в схемах ДУ с не- имметричным и симметричным выходами предположим, что в эмиттерные цепи транзисторов обеих схем включен резистор R3. азброс параметров транзисторов усилителя мало сказывается а изменении выходного напряжения усилителя с несимметричным
ХоДом. Тогда коэффициент подавления в схеме с несимметричным выходом найдем, воспользовавшись формулами (5.30) и (5.25) для Ки д ис и Ки сф. Разделив (5.30) на (5.25), получим
вполне ^21э^э/^11э'(5.33)
В схеме с симметричным выходом Д(7ВЫхсф определяется раз. ностью изменений коллекторных напряжений Аик\Сф и Д{Ун2сф схемы, возникшей за счет разброса параметров транзисторов. ДЛя определения коэффициента подавления схемы рис. 5.10 можно пользоваться формулой
*™Де=-*^тЬ-.(5-34)Лцэ I 8 I'
151 учитывает относительные разбросы отдельных параметров

транзисторов. Из формул (5.33) и (5.34) следует, что коэффициент подавления синфазного сигнала в схеме с симметричным выходом в 1/1 б! раз больше коэффициента подавления в схеме с несимметричным выходом, так как /Споднс=
= | б | /Спод С"
-°~Е При работе ДУ от источника с боль- Рис 514шимвнутреннимсопротивлениемRrчас
то возникает проблема повышения входного сопротивления усилителя.
Входное сопротивление усилителя по каждому входу равно
Явх: (Rbiz) — гб “И 1 +^213) (гэ4-^?э1|/?выхп)'
Раскрывая ^В1«п=Лпб=гэ-1——и полагаявыхп,
1 + «21Э
получаем
RB х~2г б —f- 2г э (1 —|- Л21Э) — 2 ЛПэ.(5.35)Входное сопротивление, измеренное между входами 1 и 2 усилителя,
/?вх1-2^2Ап„(5.36)
так как в данном случае каждый транзистор схемы работает как в обычномкаскаде ОЭ. Если в формулах (5.35) и(5.36) положить
Гб=150 Ом;г3=50 Ом (при /э=0,5 мА); Л21э= 100,то получим
/?вх1=Ю,3 кОм; /?Вх 1-2= 10,3 кОм.
Для повышения входного сопротивления дифференциального каскада в эмиттерные цепи транзисторов включают резисторы Ro (рис. 5.14), позволяющие искусственно увеличить сопротивления Гэ. так как в этом случае
\
^?в*1«2[гб + (г.+Яо) (14- А219)].(5.37)
Кроме того, это улучшает симметрию дифференциального каскада, так как при Ro~^>ra устраняется влияние разброса параметров
Гц и Гэ2‘
Включение резисторов R0 расширяет также диапазон входных сигналов. В отсутствие R0 максимальный входной сигнал AUВХтах, который можно подать на один из входов каскада при заземленном другом входе, составляет примерно 1 В. При наличии R0 напряжение Ub* max увеличивается на падение напряжения I3R0. Повысить входное сопротивление дифференциального каскада можно, используя составной транзистор (см. § 4.9).
Входное сопротивление дифференциального каскада с составными транзисторами и резисторами связки R0 определяется выражением
RBxl~ 2 [Гб -{-( 1 ~ЬЛ21э^21э) (Гэ-{-Л?о)1~ 2/Е21э^21э^?0'(5.38)
Полагая /?0 = 400 Ом, Л'21Э=Л"21э= 100, получим /?вхi = 8 МОм, /?Вх 1-2 = 4 МОм.

Рис. 5.15
Однако в дифференциальном каскаде с составными транзисторами увеличивается асимметрия схемы, так как сказывается разброс параметров уже не двух, а четырех транзисторов и, как следствие, возрастает дрейф выходного напряжения в усилителях с симметричным выходом.
Так как разброс параметров мало сказывается на дрейфе выходного напряжения усилителя с неснмметричным выходом, то составные транзисторы целесообразно использовать именно в такой схеме. При использовании составных транзисторов существенно повышается коэффициент усиления дифференциального сигнала усилителя. Для схемы с несимметричным выходом
—А2Ъ*21э^к
Rk
Ки дне
R
2гя
вх!
или с учетом резисторов R0
Кцднс ~
R к
Rk
(5.39)

2 (гэ + R0)
Для схемы с симметричным выходом
К и ДС "
или с учетом того, что /?0>гэ,
Кик~ RJRo'
2/?о
Как следует из формул (5.39), (5.40), коэффициент усиления Кил, в схемах дифференциальных усилителей на составных транзисторах практически не зависит от параметров транзисторов и определяется отношением резисторов RK и R0.
В настоящее время в схеме ДУ все чаще используются полевые

имоЗ
иЬх
транзисторы. Такие схемы на полевых транзисторах построены аналогично схемам на биполярных транзисторах. Основным их достоинством является высокое входное сопротивление (сотни килоом). Однако схемы на полевых транзисторах имеют меньшие коэффициенты усиления Киц и подавления /(под по сравнению со схемами на биполярных транзисторах.
им
f'I]

Для повышения коэффициента усиления дифференциального сигнала Кип. вместо стоковых резисторов зключают другие полевые транзисторы, внутреннее сопротивление которых в этом случае является нагрузкой основных транзисторов (рис. 5.15).
| К и El
1 t *
8ых'
9)
Рис. 5.16
§ 5.4. Усилители постоянного тока с преобразованием сигнала
В рассмотренных усилителях постоянного тока практически невозможно добиться отсутствия дрейфа. Это объясняется неодинаковой реакцией элементов схемы на изменение температуры. Поэтому для усиления малых сигналов постоянного тока применяют усилители постоянного тока, постоянный входной сигнал которых преобразуется в пропорциональный ему переменный, усиливается с помощью усилителя переменного тока, а затем снова преобразуется в сигнал постоянного тока. При этом дрейф будет меньше,
еМ в усилителях с непосредственной связью, так как в данном Члучае дрейф не передается от каскада к каскаду. Структурная схема усилителя с преобразованием и временные диаграммы ее работы приведены на рис. 5.16, а—д.
Преобразование постоянного сигнала в переменный осуществляется с помощью модулятора М. Простейший модулятор представляет собой трансформатор, концы входной обмотки которого попеременно подключаются к источнику входного сигнала с помощью ключевых элементов К\ и Кч-
Ключи управляются сигналом «мод от генератора модулирующего напряжения ГМН и могут быть механическими (например, на основе поляризованного реле или вибратора), транзисторными и диодными. Частота колебаний модулирующего источника должна в 10—20 раз превышать верхнюю частоту спектра преобразуемого сигнала, иначе на выходе усилителя форма сигнала окажется искаженной. В результате на выходной обмотке трансформатора будем иметь переменный сигнал с периодически изменяющейся полярностью (см. рис. 4.16, г) и огибающей, соответствующей закону изменения входного напряжения. При изменении знака входного напряжения UB7L фаза переменного напряжения на выходе модулятора мм изменяется на противоположную. Благодаря трансформаторной связи постоянная составляющая выходного напряжения модулятора отсутствует.
В схеме транзисторного модулятора (рис. 5.17) модулирующий сигнал «мод создает на базах транзисторов VTt и VT2 противофазные напряжения «'g и и"б, обеспечивающие противоположные состояния транзисторов.
Полярность противофазных напряжений изменяется с каждым полупериодом «мод. Пусть в течение полупериода «мод на базу транзистора VT, поступает положительное напряжение. Тогда транзистор VTi будет закрыт (входная цепь разомкнута). Одновременно на базу транзистора VT2 поступает отрицательное напряжение. При этом транзистор VT2 открыт и находится в режиме насыщения. Насыщенный транзистор имеет очень малое внутреннее сопротивление и представляет собой цепь, замкнутую накоротко. В другой полупериод «мод напряжения «'б и и"б изменяют полярность, транзистор VT, открывается и входит в режим насыщения, a VT2 закрывается. Временная диаграмма выходного напряжения транзисторного модулятора не отличаются от временной диаграммы работы электромеханического модулятора (см. рис. 5.16). Транзисторные модуляторы имеют большой срок службы и высокую частоту переключения /МОДтах = 500... 1000 Гц. Однако обратный ток скрытого транзистора и остаточное напряжение открытого тран- истора вызывают дрейф уровней переменного сигнала на выходе дулятора и всего усилителя. Для уменьшения остаточного напряжения в схеме модулятора (рис. 5.17) транзисторы управляют- По к°ллекторному переходу, т. е. управляющие напряжения и'би и"б приложены не к эмиттерному, как в обычной схеме ОЭ, а к коллекторному переходу. Уменьшить остаточное напряжение можно, применив так называемые компенсированные ключи, пред. ставляющие собой последовательное встречное включение двух транзисторов, которые открываются и закрываются одновременно под действием управляющего напряжения «МОд- При открытом состоянии транзисторов их остаточные напряжения компенсируют друг друга. Компенсированные ключи выполняются в виде интегральной микросхемы, что исключает разброс остаточных напряжений отдельных транзисторов. Модулятор, выполненный на основе компенсированного ключа типа 124КТ1 (выделен штриховыми линиями) с нагрузкой в виде усилителя переменного тока, представлен на рис. 5.18, а, а временные диаграммы его работы — на рис.
б, в, г, д.
При отрицательной полярности моделирующего напряжения (плюс в точке а) микросхема закрыта и входной сигнал без искажения поступает на вход усилителя переменного тока, при положительной полярности «мод транзисторы микросхемы находятся в насыщении, их остаточные напряжения компенсируют друг друга, напряжение на выходе модулятора близко к нулю. Таким образом, на выходе модулятора получим последовательность однополярных импульсов «м с огибающей, соответствующей закону изменения входного напряжения. При изменении знака UBK (рис.
в) выходные импульсы также изменяют свою полярность.
В качестве усилителя переменного тока, являющегося нагрузкой модулятора (см. рис. 5.18, а), обычно используется интегральный операционный усилитель (см. гл. 6), на выходе и входе которого включены разделительные конденсаторы Ср1 и Ср2 большой емкости. Поэтому постоянная составляющая и дрейф на выходе усилителя отсутствуют (рис. 5.18, 5).
Усилитель переменного тока не пропускает также низкочастотных шумов, которые в некоторых случаях оказывают более сильное влияние на полезный сигнал, чем температурный дрейф.
Демодулятор ДМ осуществляет обратное преобразование пере- • менного сигнала в постоянный. Простейший демодулятор представляет собой транзисторный ключ (прерыватель тока), отпирание и запирание которого определяются сигналом генератора модулирующего напряжения, и сглаживающий фильтр (см. гл. 8, § 8.3). Принципиальная схема и временные диаграммы работы такого де> модулятора представлены на рис. 5.19, а—д.

Рис. 5.18
Рис. 5.19
С развитием микроэлектронной технологии все большее распространение получают интегральные усилители МДМ, выполненные на одном кристалле. Примером такого усилителя МДМ яв- яется микросхема типа К140УД13 на МДП-транзисторах с ин- ДУЦированным p-каналом. Микросхема включает в себя модулятор, ^модулятор, усилитель переменного тока и внутренний генератор Рямоугольных импульсов. Разделительный конденсатор на выхо- Усилителя переменного тока и элементы сглаживающего фильт-
При отрицательной полярности модулирующего напряжения на базе транзистора ключ закрыт и напряжение с выхода усиливателя проходит на вход сглаживающего фильтра. При положительной полярности «мод ключ открыт и шунтирует выходное напряжение усилителя. Таким образом, на вход сглаживающего фильтра поступает выпрямленное напряжение, полярность которого зависит от фазы выходного напряжения усилителя переменного тока. Сгла-кивающий фильтр пропускает сигналы низкой и шунтирует сигналы высокой частоты, поэтому на выходе его получим напряжение, соответствующее закону изменения огибающей выпрямленного напряжения на входе фильтра.
ра являются навесными компонентами, подключаемыми к соответ- ствующим точкам микросхемы.
Общим недостатком усилителей с преобразованием сигнала усилителями типа МДМ является узкая полоса пропускания, так как модулирующая частота «мод должна быть в десять раз выще наибольшей частоты усиливаемого входного сигнала.

При проектировании усилителей постоянного тока с минимальным уровнем дрейфа и широкой полосой пропускания используют так называемые комбинированные схемы, состоящие из дифферен- и(ш циального усилителя (ДУ) с широкой полосой пропускания и усилителя типа МДМ (рис. 5.20).
В схеме (рис. 5.20) медленно изменяющийся входной сигнал t/BX усиливается дифференциальным усилителем как по инвертирующему 1, так и по неинвертирующему входу 2.
Считая, что усилитель МДМ изменяет фазу входного сигнала на противоположную, Рис 5 20напряжение на выходе дифференциального
усилителя определяется суммой усиленных напряжений по инвертирующему и неинвертирующему входам
^внх = -\Киливх+Кия(Килыивх ± Д£др)Ь(5.41)
где /Смдм — коэффициент усиления усилителя типа МДМ; Кип— ко' эффициент усиления дифференциального усилителя; Д£др — напряжение дрейфа, приведенное к одному из входов дифференциального усилителя, в данном случае к входу 2.
Преобразуем формулу (5.41)
^вых = -[/Сид(1 + АГмдм)^вх ± КилЬЕ„]. (5.42)
Из формулы (5.42) следует, что дрейф в комбинированном усилителе по сравнению с обычным дифференциальным усилителем уменьшается в (1+/Смдм) Раз, если считать усилитель МДМ без- дрейфовым. Действительно, дрейф и полезный сигнал усиливаются дифференциальным усилителем в одинаковое число раз, а в комбинированном усилителе усиление полезного сигнала согласно формуле (5.42) в (1+/СМдм) раз больше, чем усиление сигнала дрейфа.
Высокочастотная составляющая входного сигнала не подавляется в комбинированной схеме усилителя, а усиливается по инвертирующему входу 1 в Кия Раз дифференциальным усилителем, имеющим широкую полосу пропускания. В качестве дифференциального усилителя обычно 'используют операционный усилитель, свойства которого рассмотрены в гл. 6.
§ 5.5. Регулировка усиления сигнала в усилителях низкой частоты
При проектировании усилителей низкой частоты обычно предусматривают возможность регулировки усиления, позволяющей изменять в нужную сторону уровень сигнала на выходе усилительного устройства.

Величина, определяемая отношением коэффициентов усиления усилителя при двух крайних рабочих положениях регулятора, называется 1лубиной регулировки:
mln*
D* = KamjKaОбычно регулировка усиления осуществляется во входной цепи или в первых каскадах усилителя, так как при использовании регулятора в промежуточных каскадах увеличивается вероятность перегрузки предыдущих каскадов и возникновения нелинейных искажений на выходе усилителя.
Регулировка усиления может быть плавной и ступенчатой. На рис. 5.21, а приведена простейшая схема плавной регулировки с помощью переменного резистора (обычно типа СП, ВК, ТК), включенного в цепь базы или коллектора транзистора.
Основное достоинство такой схемы — простота и большая глубина регулировки. К недостаткам следует отнести изменение амплитудно-частотной характеристики усилителя в процессе регулирования усиления.
Если внутреннее сопротивление источника входного сигнала Rr много меньше входного сопротивления каскада RBX Каск, определенного с учетом действующих обратных связей, цепей смещения и стабилизации, то влиянием регулятора R на амплитудно-частотную характеристику усилителя можно пренебречь. Например, если
%Вх каси//?г= Ю2... 103, то, выбирая R—У RrRnxкаск . будем иметь Вхкаск/Я = R/Rr= 10 ... 30. Для выполнения этих соотношений регулятор можно включить между двумя эмиттерными повторителями или использовать каскады на полевых транзисторах.

В схеме рис. 5.21, б плавная регулировка усиления достигается путем включения переменного резистора в цепи эмиттера транзистора. При изменении сопротивления переменного резистора меняется глубина отрицательной обратной связи по току, а следовательно коэффициент усиления каскада.,^

Рис. 5 22*'Рис.5.23
Глубина регулировки в схеме рис. 5.21, б
\Кд^21эп.^21э п
1Р Ktioc Ацэ/?эЛцэ
Плавная регулировка усиления широко используется в усилителях звуковой частоты радиотехнических устройств для изменения громкости звучания, в осциллографических и телевизионных усилителях для регулировки контрастности изображения и т. д.
Если требуется изменять коэффициент усиления в строго заданное число раз, то применяют ступенчатую регулировку. Ступенчатая регулировка осуществляется обычно с помощью переключателя и делителей.
Если делители включены таким образом, что выходное (или входное) сопротивление регулятора остается одинаковым при любом положении переключателя, то такой регулятор называется аттенюатором. На рис. 5.22 дана схема эмиттерного повторителя с аттенюатором на выходе.
В усилителях звуковой частоты кроме частотно-независимой регулировки усиления для изменения АЧХ применяется регулировка тембра звука, позволяющая плавно изменять коэффициент усиления в области высоких и низких частот. Простейший регулятор тембра высоких частот представляет собой переменный резистор R и конденсатор С, последовательно соединенные друг с другом.
При включении регулятора в цепь межкаскадной связи усилителя (рис. 5.23) коэффициент усиления уменьшается в областиверхних частот амплитудно-частотной характеристики, так как ем- к0стное сопротивление конденсатора Хс=1 /соС шунтирует нагрузку каскада на транзисторе VTi. В области средних и низких частот сопротивление должно быть велико для того, чтобы регулятор оказывал влияние на коэффициент усиления только на высоких частотах. Изменяя сопротивление переменного резистора R, можно регулировать коэффициент усиления в области высоких частот. На рис. 5.24 представлена амплитудно-частотная характеристика усилителя при различных значениях сопротивления резистора R(R'>
>R")-


с_
ккор1
=ч1
К,и
Яио
т
S)
Рис. 5 24
Рис. 5.25
Регулятор тембра, изображенный на рис. 5.25, можно использовать для изменения «окраски» звука. Если увеличить емкость конденсатора С так, чтобы сопротивление шунтировало нагрузку каскада и на средних частотах амплитудно-частотной характеристики, то кривая спада верхних частот сдвигается влево. Тогда усилителем воспроизводятся полностью только сигналы низких частот, а сигналы средних и высоких частот звучат приглушенно.
На практике широко применяются регуляторы тембра, выполненные в виде схем для низких (рис. 5.25, а) и высоких (рис. 5.25, б) частот.
Вопросы и задачи для самопроверки
К § 5.3
Определить изменение коллекторного напряжения обоих транзисторов в схеме дифференциального усилителя (рис. 510), если на базы транзисторов поданы синфазные ЭДС одинакового значения Д£/ВХсф=100 мВ. Чему равио вы- °Дное напряжение Uвых? При решении задачи считать, что параметры обоих Ранзисторов идентичны, а сопротивления RKi=RK2=Rk= 1.6 кОм, /?,=200 Ом. и™ет. AUKl=AU%2=&Ux сф = 0,4 В, {/»„* = 0.
2- Как влияет величина сопротивления резистора в эмиттерной цепи схемы Рис- 5 10 на выходное напряжение при неидентичных параметрах транзисторов? ,3- Какую роль играет транзистор VT3 в схеме дифференциального каскада
'Рис. 5 12)?
Вы Определить изменение коллекторного напряжения АС/к2 транзистора VT2 и одного напряжения AUBUX при подаче на входы симметричного днффереи-циальиого каскада (рис. 5 10) приращения напряжения A£V=200 мВ. Внутреннее сопротивление источника входного сигнала Rr=800 Ом. Считать, что ппй подаче ДЕг потенциал иа базе транзистора VT2 возрастает. Параметры транзис. торов идентичны и равны /г21Э=20, Лцэ=400 Ом. Сопротивления в коллекторных цепях Rki = Rk2 = R*= 1.2 кОм. Сопротивление нагрузки /?„->-оо. Ответ. Коллектоп- ное напряжение UK2 уменьшается на 3 В, ДС/Вых —6 В.
Дать определение дифференциальному и синфазному коэффициентам усц_ ления симметричного каскада. Написать формулы для их нахождения с помощью параметров транзистора и схемы.
Как изменится дифференциальный коэффициент усиления Ки д = 50 в схеме рис. 5.10 при подключении нагрузки Я„=2 кОм? Параметры транзисторов идентичны и равны /121»=25, /гнэ = 300 Ом. Сопротивления /?*=1 кОм, RI=~ = 400 Ом. Ответ. Коэффициент усиления уменьшается в два раза.
Как изменится дифференциальный коэффициент усиления в схеме рис. 5 10 если выходное напряжение снимать между коллектором одного из транзисторов и «землей»? Считать /?„->-оо. Ответ. Коэффициент усиления уменьшится в два раза.
Какой из входов дифференциального каскада с несимметричным выходом (рис. 5.13, а) является инвертирующим?
Определить приращение выходного напряжения в схеме дифференциального каскада с несимметричным выходом при подаче на входы 1 я 2 ЭДС: £г 1= = 0,1 В, £г?=0,2 В. Параметры транзисторов идентичны и равны 13 = 40, /гПэ = = 600 Ом. Сопротивления Rrt = 200 Ом, /?Гг = 400 Ом, #к=1,8 кОм. Как изменится выходное напряжение, если изменится полярность напряжения иа входе 2? Ответ. 1) А(/вых=4 В; 2) Д1/ВЬ1Х=12 В.
Определить коэффициент подавления синфазного сигнала в дифференциальном каскаде с несимметричным выходом. Параметры транзисторов идентичны и равны /г21э = 60, /гцэ = 500 Ом. Сопротивления Rr=200 Ом, /?э=400 Ом. Ответ. ^Спод — 40.
Во сколько раз коэффициент подавления синфазного сигнала в схеме с симметричным выходом выше, чем коэффициент подавления в схеме с несимметричным выходом?
Сравните дифференциальные каскады иа полевых и биполярных транзисторах.
ГЛАВА 6 ОПЕРАЦИОННЫЕ УСИЛИТЕЛИ
§ 6.1. Общие сведенияЛ
Широкие функциональные возможности дифференциальных усилителей позволили создать на их основе интегральные схемы высококачественных усилителей, обладающих большими коэффициентами усиления дифференциального сигнала и подавления синфазного, с широкой полосой пропускания, большим входным и малым выходным сопротивлениями, низким уровнем линейных и нелинейных искажений. Такие интегральные усилители получили название операционных, так как с их помощью путем введения линейных и нелинейных элементов отрицательной обратной связи можно производить с большой точностью математические операции— суммирование, вычитание, интегрирование, дифференцирование, логарифмирование и т. д. Операционные усилители (ОУ) мозк*
но использовать не только для выполнения математических операнд но и для усиления, генерирования, формирования, преобразования и детектирования сигналов. Можно с уверенностью сказать, что ОУ являются одними из самых универсальных элементов радиоэлектроники.

Большинство операционных усилителей изготовляются в монолитном исполнении по полупроводниковой интегральной технологии, обеспечивающей хорошую повторяемость характеристик в партии, низкую стоимость, высокую надежность. В гибридном исполнении выпускаются ИОУ специального назначения, которые нельзя по различным соображениямРнс.61
реализовать в монолитной форме. Условное обозначение операционного усилителя как функционального элемента приведено на рис. 6.1. Операционный усилитель имеет два входа: инвертирующий и неинвертирующий.
Благодаря использованию двух разнополярных источников питания выходное напряжение может изменяться при поступлении дифференциального входного сигнала как в положительную, так и в отрицательную сторону относительно нулевой общей точки схемы, которая обычно заземляется.
§ 6.2. Эквивалентная схема и основные параметры
Независимо от сложности принципиальной структурная схема ОУ содержит следующие основные функциональные узлы: входной каскад, промежуточный — усилитель напряжения, схему сдвига потенциального уровня и выходной каскад — усилитель мощности (рис. 6.2).

Рис. 6.2
Входной каскад представляет собой дифференциальный усилитель, свойства которого определяют входные параметры всего операционного усилителя. К входным параметрам ОУ относится дифференциальное входное сопротивление RB* оу, измеренное между кодами ОУ. Для повышения RBXOy во входном каскаде использу- Ют полевые транзисторы или биполярные транзисторы со сверхвысоким коэффициентом усиления тока базы Л213 в микроампер-
1г»г?Иапазоне Рабочих токов. Например, при /эо=Ю мкА, h2ia— ООО будем иметь
^вхоу=ЛИа~^хэгв=Л2хэ—у—=26< МОм. ;1 эО
К входным параметрам ОУ также относятся входное напряжение смещения UЕХсм и разность базовых токов смещения Iб01 и /б02 Эти параметры отражают факт появления напряжения ошибки на выходе ОУ при его замкнутых входах.
Напряжение ошибки ивыкош определяется двумя составляющими; U вых ош и U выхош. Первая составляющая С/выхош обусловлена разбалансом внутрн входного каскада. Несимметрия входного дифференциального усилителя, в частности неидентичность напряжений Uбэо транзисторов, приводит к разным коллекторным токам и, как следствие, к появлению напряжения разбаланса на выходе каскада даже при одинаковых потенциалах на его входах, т. е. при нулевом дифференциальном входном напряжении. Напряжение разбаланса, усиливаясь последующими каскадами ОУ, вызывает появление на выходе ОУ составляющей напряжения ошибки t/'выхош. Значение 1^Выхош определяется по входному напряжению смещения ивхсм=и'ВЫХОш1Киоу, которое является справочной величиной, задаваемой разработчиками для каждого типа ОУ (/CUoy— коэффициент усиления дифференциального сигнала операционного усилителя). Входное напряжение смещения U вх см ОСНОВНЫХ ТИПОВ ОУ лежит обычно в пределах ±(1—10) мВ и показывает, какое напряжение следует приложить к входам ОУ для приведения напряжения ошибки U'выюш на выходе ОУ к нулю.
Вторая составляющая выходного напряжения ошибки U"Bыхош обусловлена разностью входных токов дифференциального усилителя ОУ.
При неидентичности параметров транзисторов дифференциального каскада ОУ базовые токи смещения /501 и /б 02 по значению будут отличаться друг от друга. Вследствие неравенства базовых токов напряжения на входах 1 к 2 относительно «земли» также будут различны, что приведет к возникновению дифференциального входного напряжения. Усиливаясь, это напряжение вызывает появление второй составляющей выходного напряжения ошибки U вых ош. РаЗНОСТНЫИ ТОК /вхразн = | h 01—/б 021, так же как и £/вхсм> является справочным параметром. Для основных типов ОУ значения лежат в пределах 0,02—3 мкА.
Казалось бы, составляющую U"Bыхош можно исключить, обеспечив нулевые значения базовых токов /501 и /бог- К сожалению, этого нельзя сделать, так как при нулевых значениях базовых токов транзисторы дифференциального каскада были бы закрыты. Задавая определенное значение базового тока, обеспечивают номинальный режим работы транзистора.
В отдельных случаях составляющие выходного напряжения ошибки, обусловленные совместным действием UBXCм и /Вхразн, на" правлены противоположно и компенсируют друг друга. В ДРУГИХ случаях они складываются, и выходное напряжение ошибки является СуММОЙ СОСТавЛЯЮЩИХ U'выхош И U"выюш-
Для установки нулевого уровня выходного напряжения ОУ используют цепь регулировки нуля, состоящую из системы резисторов, подключенных к одному из входов ОУ.
Промежуточный каскад — дифференциальный усилитель с несимметричным выходом — обеспечивает необходимое усиление по напряжению всего операционного усилителя.
Схема сдвига потенциального уровня осуществляет изменение уровня постоянного напряжения на выходе промежуточного каскада до нулевого уровня, если дифференциальный сигнал на входах ОУ отсутствует. Простейшие схемы сдвига рассмотрены в §5.3.
Выходным каскадом ОУ является усилитель мощности, выполненный по схеме двухтактного эмиттерного повторителя, работающего в режиме АВ.
Свойства выходного каскада определяют выходные параметры операционного усилителя: выходное сопротивление /?Выхоу, максимальный выходной ток /вых шах, измеряемый при максимальном выходном напряжении t/вых max. Иногда приводится минимальное Сопротивление нагрузки Rnmln= f/вых тах//вых max> t/выхтах — МЗКСИ- мальное выходное напряжение, или уровень ограничения выходного сигнала. При двухполярном питании ОУ имеются два уровня ограничения: положительный и отрицательный. Для большинства типов ОУ имеем t/Bbixma)C = ±10 В.
Стандартные операционные усилители, выпускаемые промышленностью, имеют выходную мощность не более 50 мВт. Однако сейчас разработаны и мощные ОУ с выходной мощностью от единиц до нескольких десятков ватт.' К важным параметрам операционного усилителя, определяемым структурой и элементной базой ОУ, также относятся:
коэффициент усиления по напряжению дифференциального сигнала Ки оУ; большинство операционных усилителей имеет Киоу до сотен тысяч;
коэффициент ослабления синфазного сигнала /СослсФ, определяемый как отношение коэффициента усиления дифференцального сигнала к коэффициенту усиления синфазного;
частота единичного усиления /т, т. е. частота, при которой схема теряет свои усилительные свойства (/Си0у=1);
скорость нарастания выходного напряжения Ус/вых — максимальная скорость изменения во времени напряжения на выходе ОУ при подаче на входы скачка напряжения; ток потребления ОУ.
Области применения операционных усилителей
л ОУ общего применения — это универсальные элементы, от- чающиеся низкой стоимостью, малыми размерами, не очень вы- р0 И1?и коэффициентом усиления, входным сопротивлением и быст-
Принципиальная схема интегрального операционного усилите- ля общего применения типа К153УД1 (А, Б), выпускаемого отечественной промышленностью, приведена на рис. 6.3. Входной диф. ференциальный каскад ОУ выполнен на транзисторах VTi и VT2l в эмиттерные цепи которых включен генератор стабильного тока' на транзисторе VTn. Каскад обеспечивает высокое входное сопротивление ОУ, так как работает в микроамперном диапазоне токов.
Промежуточный дифференциальный каскад, выполненный на

Рис. 6.3
составных транзисторах VT3—VT5 и VT4—VT6, обеспечивает основное усиление ОУ. Для снижения влияния температуры окружающей среды и напряжения источников питания создается отрицательная обратная связь за счет протекания общего эмиттерного тока транзисторов VT5 и VT6 через делитель в цепи базы транзистора УТц. Транзисторы VT8 и VT9 обеспечивают сдвиг уровня сигнала. Сигнал после усиления каскадом ОЭ на транзисторе VTI2 поступает на вход двухтактного эмиттерного повторителя, выполненного на транзисторах разного типа проводимости VTi3, VT14. Интегральная микросхема ОУ типа 1ЬЗУД1 принадлежит к операционным усилителям первого поколения. Микросхемы второго поколения ОУ типа 153УД2, 153УД6 по сравению с микросхемой 153УД1 имеют более высокие входное сопротивление и коэффициент усиления при меньших токах потребления. Большим преимуществом микросхем 153УД2, 153УД6 является широкий диапазон допустимого изменения напряжения источника питания (от 20 до 5 В).
Прецизионные ОУ, обладающие малыми напряжениями смещения, высокими коэффициентами усиления дифференциального сигнала и подавления синфазного, малым уровнем шума. К ним относятся микросхемы ОУ типа 153УД5.
Электрометрические ОУ типа 140УД6, 1401УД14, 544УД1. 140УД8, имеющие очень большое входное сопротивление, малые входные токи и шумы.
Быстродействующие ОУ типа 140УД11, предназначенные для усиления импульсных сигналов и сигналов высокой частоты, они имеют широкую полосу пропускания и высокую скорость нарастания выходного напряжения. Однако при этом ухудшаются остальные параметры усилителя в частности, возрастает потребление мощности, что ограничивает применение ОУ как универсального элемента.
122
Микромощные ОУ типа 140УД12, 153УД4, потребляющие чень малую мощность (в режиме покоя около 10_6 Вт).
° Параметры некоторых типов отечественных операционных усилителей приведены в приложении табл. П.З.
§ 6.3. Линейные схемы на операционных усилителях

Рис. 6.4
Операционный усилитель как линейное устройство, обеспечивающее минимальные искажения входного сигнала, редко используется без обратной связи. Это объясняется тем, что из-за очень большого значения коэффициента усиления ОУ без обратной связи даже при сравнительно малом входном дифференциальном напряжении выходное напряжение может достигать предельных значений UВЫхтах, ограничиваясь и искажаясь. При использовании же отрицательной обратной связи можно подобрать необходимое значение коэффициента усиления ОУ и обеспечить его стабильность в заданных пределах.
Инвертирующий усилитель, схема которого приведена на рис. 6.4, предназначен для усиления с минимальными искажениями сигнала, поступающего от источника Ег на инвертирующий вход ОУ. Выходной сигнал усилителя имеет фазу, противоположную фазе входного.
Усилитель охвачен параллельной отрицательной связью по напряжению (см. гл. 2), поэтому его входное сопротивление, измеренное в точках 1—2, определяется формулой
Rb*1—2— [/?ос/С 1 4~^uoy)] И^вхоу
Для практических расчетов операционный усилитель можно считать идеальным, т. е. принимаем КиЯвхоу-+°°-
Тогда Rsx 1_2->-0, т. е. потенциалы точек 1 и 2 остаются одинаковыми при любых изменениях входного сигнала, обеспечивающих линейное изменение выходного сигнала. Так как точка 2 (неинвертирующий вход ОУ) заземлена, то потенциал в точке 1 (на инвертирующем входе ОУ) остается равным нулю при всех допустимых изменениях Ег. Следовательно, токи во входной цепи /вх и цепи обратной связи /ос
^вх — ^гК^т^ос——^вых/^ос-
,._JaK как Явхоу-*-°°, т. е. входной ток не ответвляется в цепь ОУ ' ~0), можно записать
/ос /вх ИЛИ Zfr/(/?r-|-^) = £^вых/^ос>
откуда легко найти коэффициент усиления инвертирующего усили теля (рис. 6.4).
ик
Ки
(6.1)
Re + R
Знак минус показывает, что фаза выходного сигнала противоположна фазе входного. Как следует из выражения (6.1), /Сиоо определяется параметрами цепи обратной связи ОУ и не зависит от параметров самого операционного усилителя.

Входное сопротивление инвертирующего усилителя, измеренное в точке Г, определяется резистором R, так как точка 1 является точкой «кажущейся земли»:
/?в»у = «.(6.2)
Для эффективного усиления напряжения необходимо выполнить условие Rr<^R, т. е. сопротивление R следует выбирать по возможности большим. При этом, естественно, увеличивается сопротивление Roc в цепи обратной связи, так как Ки ос ~—RoclR обычно является заданной величиной. Однако увеличение RoC приводит, в свою очередь, к возрастанию составляющей напряжения ошибки на выходе усилителя за счет протекания тока смещения /беи через резистор Roc-
Действительно, в режиме покоя оба вывода резистора R (точки 1' и 1) можно считать заземленными, т. е. ток /в oi протекает только через резистор обратной связи Roc (рис. 6.5, а). Следовательно, составляющая напряжения ошибки на выходе ОУ с обратной связью за счет тока /в oi
U вых ОШ ос = / QCRoc~fбОб^ос-(6-3)
Формула для нахождения составляющей выходного напряжения ошибки U'выхошос, определяемой входным напряжением смещения £/вх СМ) имеет вид
гг'(11\гг
Тогда суммарное напряжение ошибки на выходе усилителя (см. рис. 6.4)) определяется выражением (при Rr<^R)
+°с==^“1^вхсК+ Яос/601-(6.4)
Влияние базового тока смещения /б oi на выходное напряжение можно сделать минимальным, включив в цепь неинвертирующего входа усилителя резистор R2 (рис. 6.5, б). Тогда в режиме покоя (точка 1' заземлена) при отключенной цепи обратной связи (правый вывод резистора Roc заземлен) на входе 1 операционного усилителя будет действовать напряжение Ui = {Ri\\Roc)hou а на входе 2 напряжение = wRi- При
=(6-5)
и равенстве базовых токов смещения /б 01 = ^602 будем иметь
и,=и2,т. е. на входы операционного усилителя подается синфазное напряжение, при КОТОРОМ £/'выхош = 0.
В реальных операционных усилителях токи /501 и /б 02 отличаются по величине, поэтому на входах усилителя появится дифференциальное напряжение AUBX=\Ui—1^1 =#2 Кб 01—/б 021 = = (Л |#ос) |/б oi—/о 021, которое приводит к возникновению напряжения ошибки на выходе усилителя за счет разности токов | /б 01— —h 021 •
Приведем напряжение ДUBX к входу 2, т. е. положим AUBX=U2, Ui — О. После замыкания цепи обратной связи на входе 1 установится напряжение обратной связи £/1=£/выхош—,равноена-
R\ + ^ос
пряжению
U 2 — R21^601 — I бог|— „In 1^601 — ^бог1>
А1 “Г А ОС
так как входное сопротивление RBX i-2 операционного усилителя с обратной связью близко к нулю (потенциалы точек 1—2 всегда одинаковы).
Записав и"вых„ш—=——|Л>01 — f<ml после со-
А1 4“ АоСА1Н™^ОС
ответствующих сокращений получим
Uвых ош — Roc 1^601^6O2I <С^осЛ>01-
Для большинства типов отечественных усилителей разность ®х°Дных базовых токов \ho\—/б021 примерно в 2—3 раза меньше, ем входной ток /б oi (см. приложение табл. П.З). Во столько же д 3 Уменьшается составляющая напряжения U"выхош при включе- Нии резистора R2=RA\Roc-
На практике сопротивление резистора Roc обычно не должно превышать 1 МОм, так как высокоомные резисторы имеют значительный разброс параметров, плохую стабильность при изменении температуры и влажности окружающей среды, ограниченную полосу пропускания из-за внутренних паразитных емкостей.
Задав #ос=1 МОм, /Сиос = —tfoc/^i = 50 и подразумевая Rr<Ru определим суммарное напряжение ошибки, обусловленное параметрами UBXCм = 9 мВ и /Разн = /б1—/б 2 = 200 нА, на выходе инвертирующего усилителя, выполненного на микросхеме ОУ типа К140УД7:

U выхош = П -\~Kuoc) U вхсм 4~^0</разнВ.'J

Рис. 6 6Рис.67
При таком напряжении ошибки усилитель остается, как'правило, работоспособным. В случае же искажения или даже ограничения полезного напряжения на выходе усилителя возникает необходимость в балансировке ОУ (см. § 6.1). Если при заданном входном сопротивлении инвертирующего усилителя сопротивление резистора в цепи обратной связи R0c получается свыше 1 МОм, то используют схему с Т-образной цепью обратной связи (рнс. 6.6), которая позволяет снизить номиналы резисторов обратной связи до приемлемого значения. Резисторы R'ос и R"oc образуют делитель напряжения с коэффициентом деления в точке А
Ул — Roc/iRoc
поэтому лишь часть выходного напряжения UBых передается по цепи обратной связи на инвертирующий вход. ,
Записав Ua=—{R0cIRi)Ubx
U А ^выЛ Л
и приняв R'oc'^Rr'oc, найдем коэффициент усиления в схеме рис. 6.6:
Таким образом, резистор Ri можно выбрать достаточно большим, так как необходимый коэффициент усиления может быть )беспечен при относительно небольшом /?0с<1 МОм за счет выпол- 1ения условия R'0c<^R"oc. Составляющая напряжения ошибки в усеме рис. 6.6 за счет разности входных токов равна
Uвых ош^^осэкв^разн” t^oc ~f- (ос|^?°с ) J ^вхразн ~ (^?ос “Ь^ос) 7вхразн.
При этом R2 выбирают из условия
^2 = -^х1№осэкв*
Выходное сопротивление инвертирующего усилителя очень ма- , ло, так как определяется формулой для усилителя с глубокой отрицательной обратной связью по напряжению:
Явы*ос = /?вы^ = -“^ -7Г- ’(67)
<\цоуА1
где F=Kuoy/Kuoc — глубина отрицательной обратной связи.
На основе инвертирующего усилителя можно построить схему инвертирующего сумматора (рис. 6.7), сигнал на выходе которой пропорционален алгебраической сумме входных сигналов U'вх, U"вх, U"'вх. Действительно, учитывая, что при замкнутой цепи обратной связи усилителя потенциал в точке 1 близок к нулю, можно записать
=(irL+u'a+uD-^.(6.8)Следует отметить, что источники входных сигналов практически не влияют другнадруга, так как замыкаютсявточке1«кажу
щегося» нулевого потенциала (Ui_2=0), т. е. сигнал одного канала не проникает в другой. Если положить R0c/R=i/n, где п — число входов, то схема сумматора будет выполнять функции усредняющего усилителя, у которого напряжение на выходе пропорционально среднему значению всех входных напряжений, т. е.
*/>«=2 и^п-(6-9>
1
Точность выполнения операций суммирования и усреднения во многом зависит от выходного напряжения ошибки, поэтому сумматор, как правило, нуждается в предварительной балансировке. Для уменьшения влияния входных токов ОУ достаточно включить резистор Ri, сопротивление которого выбирают по формуле
/?а=/?ос|СЯ/л)-
Инвертирующий усилитель на ОУ часто используется в авто матике как преобразователь «ток — напряжение», у которого вы' ходное напряжение пропорционально входному току. В этом слу" чае источниками входного тока усилителя обычно являются фо тодиоды, фотоумножители и др., т. е. элементы, имеющие больщоё внутреннее сопротивление Rr, в результате чего их выходной ток не зависит от нагрузки.


Рис. 6 8
Схема преобразователя на ОУ представляет собой обычный инвертирующий усилитель, в котором отсутствует резистор входной цепи (рис. 6.8). Тогда входное сопротивление усилителя
D ^ос
вхос1 J V
1 -Г Ацоу
стремится к нулю, что уменьшает погрешность преобразования тока источника /г в выходное напряжение схемы при конечном R, источника.
В схеме (рис. 6.8) выходное напряжение определяется соотношением
ивых=-1Р ос.(6.10)Из формулы (6.10) видно, что преобразование малых токов требует больших значений сопротивлений Roc, что, в свою очередь, приведет к возрастанию напряжения ошибки на выходе усилителя за счет входных токов ОУ. Для уменьшения их влияния в цепь неинвертирующего входа ОУ включают резистор R2 = R0c или проводят балансировку ОУ.
Неинвертирующий усилитель на ОУ представлен на рис. 6.9. Полезный сигнал, подлежащий усилению, поступает на неинвертирующий вход 2. Пусть напряжение на входе 2 равно ^ви2^=Ег. Тогда и на входе 1 установится напряжение UBxь близкое к Ег, так как входное сопротивление ОУ при замкнутой цепй обратной связи RBX1-2, измеренное между входами / и 2, близко к нулю, т. е. потенциалы точек 1 и 2 всегда одинаковы. Таким образом,
Er = UBXl=UBMRj(R+fi>0C),
тКУДа наВДем коэффициент усиления неинвертирующего усилителя по напряжению
Kaoc=-^=1 + (R0JR).(6.11)ь г
По отношению к неинвертирующему входу в схеме действует последовательная отрицательная обратная связь по напряжению, увеличивающая входное сопротивление ОУ в F раз, т. е. входное сопротивление неинвертирующего усилителя

п г> р поу
^ВХОС i'BXOyi л'ВХОу ш,*
А и ос
(6.12)
Выходное сопротивление неинвертирующего усилителя меньше выходного сопротивления ОУ на величину глубины обратной связи, т. е. очень мало
ЯвыХ0с = ЯвыХ0у/^-(6.13)
Если в схеме неинвертирующего усилителя положить Яос = 0, то получим схему повторителя (рис. 6.10) с единичным коэффициентом передачи и глубиной обратной связи, равной Ки оу- Таким образом, входное сопротивление повторителя
Rbx
• ОО,
ReXOyKuuy
-RB
выходное
^выхоу/^аоу 0.
При использовании неинвертирующего усилителя для усиления переменного тока на входе обычно включается разделительный конденсатор для блокировки постоянной составляющей входного Сигнала (рис. 6.11). В этом случае необходимо включить и резис- Т°Р Н2 между неинвертирующим входом ОУ и «землей», который оразует цепь заряда и разряда конденсатора. В отсутствие резис- °Ра R2 конденсатор Ср не успевает перезаряжаться через боль- °е входное сопротивление усилителя, и на нем создается постоян- е напряжение, которое приводит к существенному увеличению Ряжения ошибки на выходе усилителя. Для получения мини-
Мального напряжения ошибки сопротивление резистора R2 выбирают из формулы (6.5).

Входное сопротивление неинвертирующего усилителя (рИс> 6.11) определяется сопротивлением резистора /?2, т. е. значительно меньше входного сопротивления неинвертирующего усилителя предназначенного для усиления постоянного тока.

Если к неинвертирующему входу ОУ в схеме рис. 6.9 подключить не одну, а несколько входных цепей, то получим схему неинвертирующего сумматора. Двухвходовой сумматор представлен на рис. 6.12. Пусть на входы сумматора поступают положительные сигналы U'вх и £/"вх, причем U'Bx>U"BX. Тогда на неинвертирующем входе ОУ создается напряжение (пренебрегаем входным током ОУ).
u2=uL-ir=u:x—= У“^вх ’
Zri2.
где 1 — токвконтуре цепи с двумяисточниками U'Bх,U"BX и резисторамиR.Так как напряжение вточках 1 к 2ОУпримерно
одинаково (C/i = С/2), то можно записать
^..,=(-^+1)U'"\U" .(6.М)т. е. выходное напряжение пропорционально алгебраической сумме входных сигналов. Если в схеме сумматора принять J?oc=^i. то выходное напряжение равно сумме входных напряжений.
В сумматоре с п входами будем иметь
ивы% = (_gg!L 4-ij u™+t • • • + uk.(6.15)
Для получения равенства выходного напряжения алгебраической сумме входных резистор Roc выбирают из формулы
Яос=(я— !)^х-
Я2
и,
Ri
Я2 + R3
дифференциальный (разностный) усилитель, гнал на выходе которого пропорционален алгебраической размети входных сигналов, поступающих на инвертирующий и не- ннвертирующий входы ОУ, представлен на рис. 6.13.
Н Используя метод суперпозиции, выходное напряжение в схеме ряс. 6.13 при действии напряжений UBKi и UBX2 можно записать
как
^вых ==-^я осн^вхХ “Н
+ Киосяяуивх2= -^+f^-+1) -
вх2»
где у=Я2/(Я2+Яз)—коэффициент деления делителя напряжения /?3. Для получения минимальной погрешности за счет входных токов принимаем /?1=/?з, Я2=Яос.
Я0
Тогда Ua
(^вхх~^вх2)« откуда найдем коэффициент
Яг

Рнс. 6.14
усиления дифференциального (разностного) сигнала усилителя (рис. 6.13):
Я0
— Кис
Ri
(6.16)Входное сопротивление дифференциального усилителя (рис.
неодинаково по входам / и 2. Входное сопротивление по инвертирующему входу 1 равно Я\, а по неинвертирующему— определяется суммой сопротивлений Я2 и Я3, т. е.
RBxl = Ru(6-17)Это обстоятельство вызывает определенные затруднения при практическом использовании дифференциальных усилителей на
'-'«У.
Для
Недостатком схемы (рис. 6.13) является также сложность регулировки коэффициента усиления Ки ос, так как при этом необходимо одновременно изменять два точно подобранные резисторы и Яос или Ri и Яз.
цТавленная на рис. 6.14, и получившая широкое распространение
" йвт—
Дает
устранения этих недостатков применяется схема, пред-
автоматических системах контроля и управления, так как обла- g ет очень высоким коэффициентом ослабления синфазных помех. агодаря этому с помощью схемы рис. 6.14 можно усиливать
маломощные сигналы на фоне большого уровня синфазных помех и наводок, например от датчика, расположенного на некотором расстоянии от усилителя.
В схеме (рис. 6.14) два неинвертирующих усилителя на ОУ1 и ОУ2 образуют дифференциальный усилитель с симметричным входом и выходом. Неинвертирующее включение ОУ обеспечивает высокое входное сопротивление всей схемы.
Так как напряжения в точках 1 и 3, а также в точках 2 и 4 равны, то напряжение на резисторе R определяется разностью входных напряжений, а ток через R
'= . ■ (6.18)
Если пренебречь входными токами операционных усилителей, то можно считать, что ток I протекает и через резисторы RocU Тогда выходное напряжение дифференциального усилителя, образованного ОУ1 и ОУ2, измеряемое в точках а к б, равно
£/вы*аб = /(Я + 2/?ос1).(6.19)Подставив ток I из выражения (6.18) в (6.19), получим
1£/выхабН(Я + 2/?„а)=( 1 +2\UBXl-UBx2l,откуда найдем коэффициент усиления дифференциального усилителя на ОУ1 и ОУ2
/г ——Lgagaa.I=1 12_?2£1_.(6.20)
“А \ит1-ивх2\ ^ RУ
Из выражения (6.20) следует, что коэффициент Кил\ можно регулировать с помощью одного только резистора R.
Дифференциальный усилитель на ОУЗ выполнен по схеме (рис. 6.13) и имеет коэффициент усиления при R\ = Rz, R2 — R0Z2, Ки P.2==Roc2/Ru
Таким образом, общий коэффициент усиления схемы (рис.
определяется выражением
Кил=КимКил2 (l(6-21)
Резистор R2 используется также для балансировки выходного дифференциального усилителя и уменьшения синфазной помехи до минимума. Следует отметить, что в схеме рис. 6.14 происходит двойное ослабление синфазной помехи — в дифференциальном усилителе на ОУ1 и ОУ2 и дифференциальном усилителе на ОУ>*
§ 6.4. Устойчивость и частотная коррекция операционных усилителей

Как показано (см. § 4.3), при увеличении частоты из-за влия- паразитных емкостей транзисторов одновременно с падением НоЭффициента усиления увеличивается и фазовый сдвиг между ходным и выходным напряжениями. На некоторой критической частоте отрицательная обратная связь превращается в положительную, и усилитель самовозбуждается, т. е. становится генератором незатухающих колебаний.

Так как операционный усилитель представляет собой многокаскадный усилитель с очень большим коэффициентом усиления, то вероятность его самовозбуждения при введении отрицательной обратной связи весьма велика. Поэтому для обеспечения устойчивости ОУ необходимо принимать специальные меры. Устойчивость ОУ оценивают с помощью логарифмических амплитудно- частотной (АЧХ) и фазочастотной (ФЧХ) характеристик.
При построении АЧХ обычно используют логарифмический асштаб по обеим осям координат, т. е. коэффициент усиления Сажается в децибелах. Используя формулы (4.42), (4.46) и полагая, что Мв=у/~2, легко построить АЧХ и ФЧХ для одного в када. для удобства анализа характеристики аппроксимируют Де прямых (рис. 6.15). АЧХ представляет собой горизонтальную линию на уровне 20 lg /Сыо- На частоте среза ас происходИт излом и при (0>юс АЧХ представляет собой прямую с наклоном 20 дБ при изменении частоты в 10 раз, т. е. 20 дБ на декаду. та. ким образом, скорость спада АЧХ, построенная для одного каскада при (0>(0С, равна 20 дБ/дек.
Если оценивать скорость спада АЧХ с помощью октавы (из. менения частоты в два раза), то можно считать, что скорость спада АЧХ однокаскадного усилителя составляет 6 дБ/октава=: = 20 дБ/декада (рис. 6.15, а).
Частота среза, соответствующая излому аппроксимированной АЧХ, приблизительно равна граничной частоте усиления в реальной АЧХ. Максимальная погрешность их равенства при аппроксимации АЧХ составляет 3 дБ.
Построенную с помощью выражения (4.46) ФЧХ (рис. 6.15,6) также можно аппроксимировать в виде прямой, проведенной от точки м = О,1с0в (<р = 0) до точки ю=1Ос0в, в которой ф = 90°. На частотах (о>10ив ФЧХ представляется горизонтальной прямой на уровне <р=90°. При такой идеализации отклонение от реальной ФЧХ составляет не больше 5,7°.
Амплитудно-частотная характеристика многокаскадного усилителя строится путем суммирования АЧХ отдельных его каскадов и имеет несколько изломов, число которых соответствует количеству каскадов.
На рис. 6.16, а приведена АЧХ трехкаскадного усилителя, построенная путем суммирования АЧХ каскадов с частотами среза (Dei, Мег, (Осз и коэффициентами усиления в области низких частот
KuOU Ки02, КиОЗ-
Фазочастотная характеристика многокаскадного усилителя (рис. 6.16, б) строится путем суммирования фазовых характеристик отдельных каскадов с построенной выше АЧХ.
Из рис. 6.16, а видно, что в диапазоне частот от coci до шег скорость спада АЧХ составляет 20 дБ/дек, от иС2 до сосз — 40 дБ/дек, а на участке от исз до сот — 60 дБ (юг— частота единичного усиления).
Таким образом, каждый каскад увеличивает скорость спада АЧХ на 20 дБ/дек.
Фазовый сдвиг на частоте иС2 составляет —45°, на частоте сйс2 —135° и на частоте исз —225° (рис. 6.16, б).
При введении отрицательной обратной связи угол сдвига <р* между выходным и входным напряжениями усилителя должен составлять 180°, если четырехполюсник обратной связи не имеет реактивных элементов, т. е. фВ=0 [см. формулу (2.34)].
При положительной обратной связи с учетом срз=0 имеем Ф*=2л.
Таким образом, чтобы за счет реактивных элементов усилителя отрицательная обратная связь стала положительной, дополнительный фазовый сдвиг ф должен составлять 180°. Для обеспече-
я запаса устойчивости усилителя по фазе принимаем, что сдвиг нйне должен превышать 135°. Тогда можно считать, что область ^ тойчивости работы многокаскадного усилителя, в частности ОУ, У введении отрицательной обратной связи определяется участ- "Р АЧХ со спадом 20 дБ/дек, так как на частоте иС2 фазовый сдвиг ф составляет 135°.
При глубокой отрицательной обратной связи /Сиос=1/р.
Па рис. 6.16, а Ки ос, выраженный в децибелах, может быть представлен прямыми 2 и 3, отражающими различную глубину обратной связи. В точках пересечения этих прямых с АЧХ усилителя без обратной связи А и Б имеем Ки о = Ки оС= 1/Р, т. е. именно в этих точках выполняется другое условие самовозбуждения
усилителя
/С„оР=1.(6-22)Таким образом, на частотах и<(оС2 усилитель не самовозбуж- дается, так как, несмотря на выполнение условия (6.22), обеспечивается достаточный запас устойчивости по фазе. На частотах 0)>шс2 усилитель работает неустойчиво, так как могут выполняться оба условия самовозбуждения усилителя (6.22) и (2.34).
Для повышения устойчивости ОУ при введении глубокой отрицательной обратной связи проводится частотная коррекция АЧХ с помощью пассивных /?С-цепей, включаемых в схему операционного усилителя. Корректирующие цепи изменяют АЧХ таким образом, что ее спад на всех частотах составляет 20 дБ/дек (рис. 6.16, а). Наиболее просто осуществить коррекцию АЧХ, включив в схему ОУ конденсатор достаточно большой емкости Скор так, чтобы постоянная времени корректирующей цепи тКОр превышала Твь Тогда АЧХ усилителя сдвинется влево, и точка, соответствующая ее частоте среза соС1кор, будет определяться уже величиной емкости Скор, а спад АЧХ составляет 20 дБ/дек в диапазоне частот codKop—соткор. Если частота иС2 больше частоты единичного усиления сот кор скорректированной АЧХ, то усилитель будет устойчив при любой глубине обратной связи во всем диапазоне рабочих частот от 0 до сот. Недостаток такого способа коррекции состоит в том, что, обеспечив устойчивость усилителя, мы ограничим его полосу пропускания.
В настоящее время нашей промышленностью выпускаются ОУ общего применения, при разработке принципиальных схем которых учтено использование корректирующего конденсатора Скор. 1акие ОУ, называемые усилителями с внутренней коррекцией, не Ребуют дополнительных корректирующих элементов и устойчивы Ри любой глубине обратной связи во всем диапазоне рабочих ча- 0°т- Однако узкая полоса пропускания ограничивает применение с внутренней коррекцией.
Ьсли необходимо усиливать сигналы высокой частоты, то ис- “ользуют оу
с внешней коррекцией, когда усилитель имеет дополнительные внешние выводы для подключения корректируют^ цепей. Эти выводы позволяют выбрать оптимальную коррекцию АЧХ усилителя путем подключения к выводам коррекции навесных конденсаторов или RC-цепей. В спецификациях изготовителей ОУ обычно приводятся инструкции по применению цепей внецщед коррекции.
§ 6.5. Работа операционного усилителя на низкоомную нагрузку
VT,

Рис. 6.17
Мощность, отдаваемая операционным усилителем в нагрузку ограничена его выходными параметрами U вых max И Rh min- БОЛЬШИНСТВО серийно выпускаемых ОУ имеют Uвых шах = i 10 В и Rn min = (1 — 10) кОм (см. прило- U жение табл. П.З). Таким обра- 00 зом, выходная мощность ОУ Рвых оу==х max/Rh min Не ПревЫ-
шает 100 мВт.
Чтобы получить большую мощность в нагрузке, к выходу ОУ подключают буферный каскад усиления мощности, обычно выполняемый на основе двухтактного эмиттерного повторителя, работающего в режиме класса АВ (рис. 6.17). Подробно выходные каскады усиления мощности рассмотрены в гл. 4.
При таком построении схема (рис. 6.17) представляет собой инвертирующий двухкаскадный усилитель мощности. Первым его каскадом является ОУ, который выполняет роль предварительного каскада усиления напряжения, вторым — выходной каскад усиления мощности.
Так как коэффициент передачи эмиттерного повторителя меньше единицы, т. е. нагрузочное напряжение не может превысить напряжения на выходе операционного усилителя, то увеличение нагрузочной мощности в схеме рис. 6.17 может идти только за счет повышения тока нагрузки (уменьшения нагрузочного сопротивления). Если же сопротивление RH задано, то максимальная мощность, отдаваемая схемой (рис. 6.17) в нагрузку, ограничена максимальным выходным напряжением ОУ t/выхтахоу^ »t/Dmax и определяется формулой
р = U2If?
1 нщах ^ вых щах оу//\н*
Усилитель мощности (рис. 6.17) охвачен общей отрицательной параллельной обратной связью по напряжению. При достаточной глубине обратной связи, когда выполняется соотношение^ ^>1, коэффициент усиления усилителя мощности с обратной связью
•^умос
к минус показывает, что фаза входного сигнала на выходе -сйлителя изменяется на противоположную.
^ Если входной сигнал поступает на неинвертирующий вход ОУ, т0 усилитель мощности охвачен общей последовательной отрицательной обратной связью по напряжению, и его коэффициент усиления
Кум^1 ,/?ос
^умос . .~*
•/СумРр*1
где Ку*=Ки оуКи п — коэффициент усиления без обратной связи, 6=/?i/(/?i + #oc)—коэффициент передачи цепи обратной связи.
Общая отрицательная обратная связь снижает нелинейные искажения усилителя мощности на величину глубины обратной связи
F /Сум/^Сумос'
Коэффициент гармоник усилителя мощности с учетом местной отрицательной обратной связи в эмиттерном повторителе определяется из формулы
iC*г(1-*вп)
г Умр*
где Кг — коэффициент гармоник выходного каскада без обратной связи, определяемый по формуле (3.19) на основе построения сквозной характеристики каскада (предполагаем, что нелинейные искажения за счет операционного усилителя отсутствуют).
Практика показывает, что при 10%-ном разбросе параметров транзисторов коэффициент гармоник Кг не превышает 3% в режиме класса АВ и 10% в режиме класса В.
Вопросы и задачи для самопроверки
1- Какой операционный усилитель называется идеальным? Почему в схеме операционного усилителя предусматривают два источника питания: с положительным ( + £„) и отрицательным (—Еп) постоянными напряжениями относительно нулевой общей точки схемы, которая заземляется (рис. 6.1).
Почему один из входов операционного усилителя называется инвертирующим. Покажите соответствующий вход иа схеме (рис. 6 1).
6ПннвеРтиРУюЩийвход1операционногоусилителятипаК153УД2(рис.
2^ поступает постоянное напряжение = +2 мВ, а на неинвертирующий вход ны Постоянное напряжение UBX= +1 мВ. Воспользовавшись справочными дан- холН ДЛЯ Усилителя. определить напряжение на его выходе. Изменится ли вы- TaR°e напРяжение усилителя, если на вход 2 подать напряжение ( + 3 мВ), ос- ив без изменения напряжение на входе /? нала" ^очемУ Для обеспечения минимальных искажений формы выходиого сиг- дВ(4'хемУ операционного усилителя вводится отрицательная обратная связь? • Определить выходное напряжение и коэффициент усиления иивертирую-
Щего усилителя (рис. 6.4), если /?i = l кОм, /?Ос=10 кОм, UBX—0,5 В Отя*.
В, Kuoc=10.ет-
Определить напряжение генератора входного сигнала Ег с внутренним противлением ЯГ=Ю кОм для получения на выходе инвертирующего усилител" (рис. 6.4) напряжения £/ВЫх=8 В. Сопротивление резистора в цепи обратной crJ* зи /?Ос=100 кОм. Ответ. £г=0,8 В.
Почему сопротивление резистора Ri в схеме инвертирующего усилител обычно выбирают больше 1 кОм?
Определить коэффициент усиления неинвертирующего усилителя (рис. Q о\ при /?ос = ЮЯ,. Сравнить коэффициенты усиления инвертирующего и неинверти. рующего операционных усилителей. Ответ. /(Uoc=ll.
Определить выходное напряжение дифференциального усилителя (рис. 6.13) при поступлении на его входы: а) синфазных; б) противофазных сигналов с амп- литудами l/»xi = 0,l В, 1/„2 = 0,2 В. Сопротивления резисторов Ri=R2=Ri=5 кОм /?ос=50 кОм. Ответ, a) Uвых=0,1 В; б) UВЫх = 2,1 В.
Определить входные сопротивления усилителя (рис. 6.13): а) по входу /•
б)по входу 2, использовав необходимые данные из предыдущей задачи. Что следует изменить в схеме для обеспечения равенства входных сопротивлений по входу 1 и по входу 2? Ответ, а) RBXi=5 кОм; б) /?Вх2=Ю кОм.
Можно ли использовать резистор R0<l — 6 МОм в несбалансированной схеме (рис. 6.4) для получения на выходе гармонического сигнала с амплитудой 5 В I если используется операционный усилитель типа К140УД2А с предельным выходным напряжением ±10 В и разностью входных токов смещения 1 мкА? Входным напряжением смещения можно пренебречь. Ответ. Нельзя.
Определить, можно ли использовать несбалансированный операционный усилитель типа К140УД11 с предельным выходным напряжением £/вых max = + 12 В н входным напряжением смещения UBX См=10 мВ (см. приложение табл. П.З) для усиления гармонического сигнала амплитудой 0,1 В в 100 раз, без искажений. Влиянием разностного тока смещения на напряжение ошибки в данном случае можно пренебречь. Ответ. Можно.
Почему в практических схемах последовательно в цепь неинвертирующего входа усилителя (рис. 6.5, б) обычно включают резистор R2.
Определить выходное напряжение в схеме инвертирующего сумматора (рис. 6.7), если на его входы поданы напряжения 0,1 В, 0,8 В и 0,6 В. Сопро- тивлениерезисторов ft0c=24 кОм, ^ = 12 кОм. Ответ. UBIJX = —3 В.
Показать на основе построения АЧХ и ФЧХ операционного усилителя частотный диапазон сигналов, в котором усилитель работает устойчиво.
Как изменится АЧХ операционного усилителя при введении корректирующего конденсатора?
\
ГЛАВА 7 РЕЛЕЙНЫЕ СХЕМЫ
§ 7.1. Электромагнитные контактные реле.
Общие сведения и основные параметры
Реле — это устройство, состояние которого изменяется скачком при достижении входным сигналом определенного порогового значения.
В настоящее время широко распространены контактные электромеханические реле, в которых электрическая энергия преобразуется в скачкообразное механическое перемещение, вызывающее замыкание или размыкание контакта во внешней цепи.
рассмотрим основные параметры электромеханических реле.
1 Ток срабатывания /Сраб — наименьшее значение тока в об- тке реле, при котором происходит срабатывание реле, т. е. заикание или размыкание контактов. Для обеспечения надежной маботы реле рабочий ток /раб, протекающий через обмотку реле Р вКлюченном состоянии, выбирают в 1,2—4 раза больше, чем воК срабатывания. Зная сопротивление обмотки постоянному току г бм, можно найти напряжение срабатывания:£/Сраб = /сраб/обм и
абочее напряжение реле: //раб:=/рабЛ5бм-
Ясно, что /Сраб зависит от числа витков обмотки ьУобм и может лежать в широких пределах. Чем больше число витков ьу06м, тем меньше значение /сраб, тем выше чувствительность реле. У наиболее чувствительных электромеханических реле обмотка имеет несколько тысяч витков, а ток срабатывания составляет единицы миллиампер.
Чувствительность выбранного типа электромеханического реле можно повысить, включив обмотку реле в выходную цепь усилителя. Такое реле называют электронным. Чувствительность электронного реле зависит от коэффициента усиления схемы.
Ток отпускания /ОТп— наибольшее значение тока в обмотке, при котором происходит отпускание реле, т. е. размыкание и замыкание контактов. Для электромеханических реле ток отпускания меньше тока срабатывания. Разницу между токами /отп и /сраб оценивают с помощью коэффициента возврата
^возв Л>тп//сраб <'С ^*
В зависимости от типа реле коэффициент возврата лежит в пределах 0,2—0,95.
Время срабатывания /сраб, отсчитываемое от момента подачи на обмотку реле скачка напряжений до момента срабатывания реле. Время срабатывания состоит из двух составляющих: а) времени трогания /трог, за которое ток в обмотке реле возрастает до значения тока срабатывания (якорь реле за время /1рог остается неподвижным); б) времени движения якоря реле /дз, в течение которого якорь совершает полное перемещение (замыкает или размыкает контакты).
В электромеханических реле с маломощными контактами время трогания составляет примерно 10—30% от времени срабатывания.
При использовании электромеханических реле в системах автоматического управления время срабатывания должно быть минимальным, чтобы обеспечить достаточное быстродействие системы.
При автоматизации производственных процессов часто прихо- Д^тся сталкиваться с необходимостью включения или выключения Лет°матических цепей через определенный интервал времени пос-
подачи управляющего сигнала. Реле, в которых обеспечивается
Мя срабатывания в диапазоне свыше 0,5 с с заданной степеньюточности, называются реле времени. Время срабатывания этого реле называется временем выдержки.
Время отпускания /ОТп, за которое реле приходит в исходное состояние при скачкообразном снятии напряжения на обмотке.
Времена ^сРаб и tDтп характеризуются одними и теми же физическими процессами, поэтому для большинства типов реле они соизмеримы друг с другом.
§ 7.2. Электронные реле
Простейшая схема электронного контактного реле на транзисторе приведена на рис. 7.1.
В исходном состоянии, т. е. в отсутствие входного сигнала, транзистор закрыт благодаря наличию источника смещения £см|
+ Ек

подключенного через резистор #2 к базе и обеспечивающего отрицательный потенциал базы относительно эмиттера при самых неблагоприятных условиях. Для надежного запирания транзистора должно выполняться условие
^2 ^ ^'смт!п/^кбОтах>(7.1)
где /кботах — обратный ток, протекающий в базе закрытого транзистора при самой высокой рабочей температуре.
Напряжение Есм по абсолютному значению обычно выбирают, пользуясь соотношением
TOC \o "1-5" \h \z 1£J = (0,1-0,3)1Z:K|.(7.2)
При подаче входного сигнала, например ступеньки отпирающего напряжения, равного +Е, транзистор открывается и в его базовой цепи скачком возникает ток
г&иба£смибз/7
я,—■.(т1
вызывающий появление коллекторного тока.
Коллекторный ток скачком возрасти не может из-за инерционных свойств транзистора и обмотки реле. Если пренебречь инерционностью транзистора, то коллекторный ток нарастает по экспоненциальному закону
МО=/бА21,( l-e~t/ZL)(7-4)с постоянной времени tz,=L06m//'o6m (£обм — индуктивность обмотки реле), стремясь к уровню /бЛги.
Если /бЛ21э<£’к//'обм, то значение /5/1213 определяет рабочий оК реле. При 1бк21э^Ек/гобм транзистор входит в режим насыщения и рабочий ток реле равен коллекторному току насыщения:
Когда ток коллектора при своем нарастании достигнет значе- j /сРаб, начнет двигаться якорь реле и через время /дв его контакты займут рабочее положение.
Положив в формуле (7.4) гк (/грог) =/сраб,
^раб Iкк /'к/^обм"
ИйЯ
гы займут раоочее положение.
получим
Лраб=/вЛ2,. (1 — е-'трог'^),.(7.6)
откуда легко определить время трогания
/трог=т,1п f--6-2*;—-•(7.7)
/ 6А21з /б^21э ^сраб
Учитывая, что /дВ=0,4... 1,0/трог, можно найти время срабатывания реле
^сраб — ^дв + г'трог==(1 2,0) /трог.(7-8)
В момент снятия входного напряжения Е через базу транзи-
£ ~
стора протекает обратный ток Iб.зап~———* способствую-
/?2
щий быстрому запиранию транзистора. При уменьшении коллекторного тока до значения Л,™ реле возвращается в исходное состояние.
При выборе транзистора следует учитывать, что напряжение на коллекторе закрытого транзистора может существенно превышать напряжение источника питания из-за ЭДС обратного выброса, возникающей при запирании транзистора и направленной согласно с напряжением Ек. Для устранения обратного выброса коллекторного напряжения или колебательного процесса в коллекторной цепи параллельно обмотке реле включают диод, который отпирается, если напряжение на коллекторе превысит напряжение Ек и шунтирует обмотку реле.
Электронное контактное реле позволяет существенно уменьшить мощность управления, однако быстродействие его ограничивается временами срабатывания и отпускания электромеханического реле, являющегося его составной частью. Поэтому в быстродействующих системах автоматического управления, как правило, применяются бесконтактные электронные реле, например триггер митта, принципиальная схема которого и временные диаграм- ы. иллюстрирующие принцип работы, приведены на рис. 7.2, а, б. Yj исходном состоянии при Ег=0 транзистор VTi закрыт, а 2 открыт и находится в режиме насыщения. Условие насыще- я транзистора VT2 определяется соотношением
^б2^2Хэт1п > ^ки2(7.9)
при рассмотрении триггера Шмитта индекс 2 относится к папя метру транзистора VT2, а индекс 1 — к параметру транзистор^
Предполагая, что /?ki+/?i»#k2, #2>#э, и пренебрегая обрат. ным током транзистора VTj, а также падением напряжения На переходах транзистора VT2, условие насыщения (7.9) приближен- но можно записать следующим образом:
h
(7.10)
‘21эш1а
где
(7.11)
Я* + Ri R-i J ^ Rk2 hlRa ~ EkRJ{Rk2 +^?э)
т*л
)
— падение напряжения на резисторе Ra от протекаВИЯ тока эмиттера транзистора VT2.

Условие запирания транзистора VTi
и6ъ1=иб1-иа<0(7.12)
при £г=0 выполняется автоматически, так как U3—UЭ2>0» U6i&Er—0.
При увеличении входного напряжения ег транзистор VTj открывается при Uбэ1 = 0, т. е. когда
йг = '^гХ = ^92==^к^?э/(^к2_|'^?2)'(7.13)
Напряжение Егi является пороговым уровнем, определяющим уровень срабатывания Ucраб.
При er=Eri появляется коллекторный ток tKi, приращение которого через конденсатор С передается в базу транзистора Уи» создавая запирающий базовый ток (бгэап и выводя транзистор v**
режима насыщения. Ток /к2 уменьшается. Это приводит к ^меньшению эмиттерного напряжения U3=I32R3 и, следовательно, большему отпиранию УТЬ т. е. дальнейшему возрастанию то- 6 i'ki- Таким образом, в схеме действует положительная обратил Ксвязь, создаваемая резистором R3. Процесс развивается лапообразно до тех пор, пока транзистор VTi не войдет в режим насыщения, a VT2 не закроется. При этом напряжение на выходе схемы изменится от значения Иэ2 до Ек.
Кроме положительной обратной связи резистор R3 создает еще и отрицательную обратную связь, которая препятствует отпиранию транзистора VTi. Однако действие положительной обратной связи гораздо сильнее, так как приращение эмиттерного тока за счет положительной обратной связи Д 1э2 больше, чем за счет отрицательной Д/Э1-
Действительно, Д/б1<СД/б2 = Д^к1 = Л21ЭА/б1. Следовательно, Д/ 31^^32-
Для обеспечения насыщения транзистора VTj при срабатывании триггера необходимо выполнить условие Rki>Rk2.
Обычно выбирают
Rk1=(2-3)Rk2.(7.14)Условие запирания VT2 {Uq32— Ue2—U3i<0) при насыщении VTt выполняется автоматически, так как, пренебрегая падением напряжения на переходах насыщенного транзистора VTi (t/K6i«0, I/e,!«О, £/«j»0), можно записать UK\tvUau Тогда
U= u*Rl ~ u*Ri(7.15)
6 R1 + R2 Ri + Ri
При дальнейшем увеличении входного сигнала eT>Eri состояние триггера не изменяется, лишь увеличивается ток базы h\ транзистора VTi.
При снижении же входного напряжения до значения ет— =Еп<Ег1 токбазыуменьшается настолько, что транзистор VTi
выходитиз режиманасыщения. НапряжениеUKjувеличивается,
что приводит к отпиранию VT2. Напряжение ет=Ег2, при котором происходит отпирание транзистора VT2, называется пороговым напряжением отпускания Uorn- После отпирания VT2 триггер Шмитта перебрасывается в исходное состояние, когда транзистор закрыт, a VT2 открыт и насыщен. Выходное напряжение Выи== изменяется от значения Ек до U32.
Напряжение Ег2 всегда меньше Егтак как определяется мо- ентом выхода транзистора VTi из режима насыщения и увели- Чием UK1 до значения, при котором будем иметь равенство
U52 ~ Uk'R2 ■ = U3l яа fKlRa.Ri + Ri
Учитывая, что
Eti
^21э/?Р+Ь-21эЯэ
Uк!^к\Рк1'161"
после преобразований найдем
(7.16)
-г2-
^21э (Л, + /?«!*)
где А,=/?2/(/?1 + ^?г).
При /?г</г21э/?э формула (7.16) упрощается, т. е.
Х£к/ 1+Х-
(7.17)
Як1 \
Яэ ГЕсли элементы схемы рассчитаны так, что получается £ri<£r2

Рис. 7.3
то триггер Шммта превращается в обычный двухкаскадный усилитель с обратной связью.
Электронное реле можно выполнить и на основе операционного усилителя (ОУ) без обратной связи.
При включении такого ОУ даже небольшое входное напряжение (доли милливольт) вызывает скачкообразное изменение выходного напряжения до определенного уровня, называемого уровнем насыщения [/нас.
В зависимости от знака входного напряжения уровень насыщения может быть положительным и отрицательным. Например, в схеме так называемого детектора нуля (рис. 7.3, а) при положительном входном напряжении будем иметь отрицательный уровень насыщения и, нао- борот, при отрицательном входном напряжении — положительный уровень насыщения (рис. 7.3, б).
Схема триггера Шмитта на ОУ с положительной обратной связью и временные диаграммы его работы приведены на рис. 7.4, а, б.
При входном сигнале UBK, меньшем порогового напряжения срабатывания схемы Ucраб, выходное напряжение определяется положительным уровнем насыщения. При UBX^tUсраб выходное напряжение изменяется от + UHaс до уровня —UHac и остается равным ему до тех пор, пока С/вх не станет меньше порогового напряжения отпускания [/отп. При UByL^.U0тП выходное напряжение снова скачком изменяется от —UBас до +t/Hac. Схема возвра-
ется в исходное состояние. Пороговое напряжение срабатывания и отпускания можно найти по формуле
(7.18)

,т т \^?2(i^Hac^оп)iit
\^ОГЛ^ _Tоп>
с раб огя
R\ 4“ Ri
где ±£/нас — положительный или отрицательный уровень насыщения выходного напряжения при определении Ucpаб или U0тп соответственно.
Из формулы (7.18) видно, что пороговое напряжение существенно зависит от значения опорного напряжения UQп.
§ 7.3. Электронные реле времени
Существует много конструктивных и схемных методов замедления времени срабатывания (получения времени выдержки) электромеханических реле.
01__| иВк С f
Рис. 7.5
Наиболее широко распространены конденсаторные реле времени благодаря малым габаритам, надежности, простоте изготовления и малой стоимости. В этих реле выдержка времени обеспечивается с помощью интегрирующих ^С-цепей с большой постоянной времени.
Простейшее конденсаторное реле времени с включением конденсатора параллельно обмотке электромеханического реле показано на рис. 7.5. Недостатком такого включения является сложная зависимость времени выдержки от ИНДУКТИВНОСТИ обмотки Ьобм-
В схеме на рис. 7.5 возможно возникновение нежелательных колебаний так как элементы г0бм, LQ6m и С образуют колебатель- Ь1„и контур. Для исключения возможности периодических колеба- и в цепи необходимо выполнить условие



откуда видно, что емкость конденсатора С необходимо выбипя большой.Ть
Для устранения отмеченных недостатков осуществляют пя вязку интегрирующих входных /?С-цепей и обмотки реле с По" мощью электронных схем.

В таких реле времени, называемых электронными, время выдержки определяется в основном процессами заряда или разряда конденсатора. Схема простейшего электронного реле времени на транзисторе приведена на рис. 7.6, а. В исходном состоянии на входе схемы действует положительное напряжение {/вх=+£г, за счет которого диод VDi находится в открытом состоянии, а транзистор VT закрыт. Пренебрегая обратным током транзистора, можно считать, что ток через обмотку реле, включенного в коллекторную цепь транзистора, не протекает. Конденсатор С заряжен до напряжения Ет.
Если изменить полярность входного напряжения (рис. 7.6, б), т. е. подать отрицательный сигнал, диод VD] запирается, так как входное напряжение изменяется скачком на значение 2ЕГ, а напряжение на конденсаторе скачком измениться не может. При запирании диода VDj источник входного сигнала отключается от схемы реле и конденсатор начинает разряжаться с постоянной времени выдержки тВыд=RC (считаем внутренние сопротивления закрытых диода и транзистора значительно большими по сравнению с сопротивлением резистора R). Напряжение на конденсаторе изменяется по закону
t
ac(*)=(£K-f-£r)e *■»*« —Ек,(7-20)
стремясь при t = oo к уровню —Ек (рис. 7.6, б).
В момент времени ti, когда напряжение ис достигает нулевого значения, открывается эмиттерный переход транзистора. Так как
треннее сопротивление эмиттерного перехода мало (считаем
#0), то напряжение ис фиксируется на нулевом уровне и церез базу транзистора протекает ток
лзывзющнй появление коллекторного тока
/к=/бЛ21э=-|1-Л21э(7.21)
срабатывание реле, если /к>/сраб.
Таким образом, в схеме рис. 7.6, б время выдержки определяется приближенно отрезком t\—tt (пренебрегаем временем срабатывания электромеханического реле и переходными процессами в транзисторе). Начиная отсчет времени от ^ = 0 и полагая в формуле (7.20) 1^с(^2)=0, /=^2=^выд, после некоторых преобразований получим
С«=*вы«1п^-^-.(7.22)
•^К
Если с момента скачком изменить полярность входного напряжения (обеспечить UBX—Er), то откроется диод VD], Ток базы транзистора также скачком падает от значения /'б до значения h"—EJR—Er/(Rr+rnp) и меняет свое направление при
-^-<£г/(Яг+гпр),(7.23)
способствуя быстрому запиранию транзистора; Rr, гпр — соответственно внутренние сопротивления источника входного напряжения и открытого диода VD!.
Ток коллектора уменьшается со скоростью переходного процесса запирания транзистора, и при 1к—1отп контакты электромеханического реле возвращаются в исходное состояние.
После запирания транзистора конденсатор заряжается до значения +£г с постоянной времени восстановления исходного состояния схемы
ТвоссТ^[(Яг + Гпр)|/?1С.(7.24)Учитывая, что для выполнения неравенства (7.23) обычно принимают R^Rr+Гпр, можно записать
Твосст ~(^г-Ь^’пр)£<^\',:выд*(7.25)
Зная постоянную Твосст, из формулы
f 9Чг
*ВОССТ*ВОССТ
^йдем время восстановления исходного состояния схемы, отсчи- рВаемое как промежуток времени между уровнями 0,1 и 0,9£V.
Ри обеспечении достаточно малых значений Твосст время восстановления исходного состояния схемы будет определяться врем нем отпускания электромеханического реле, т. е. /Восст=/отп. е' Из формулы (7.22) следует, что для получения больших впе мен выдержки необходимо увеличивать параметры R и С, оппе' деляющие постоянную времени т„ыД. Однако при увеличении емко' сти конденсатора С одновременно с временем выдержки возра' стает и время восстановления исходного состояния схемы, что снижает максимальную частоту входного сигнала, т. е. быстро действие схемы. Поэтому для получения больших значений tB более целесообразно увеличивать сопротивление резистора Rt хотя при этом уменьшается рабочий ток коллектора. Полагая в формуле (7.21) /к=/сраб, найдем максимальное значение сопротивления резистора
^тах^21э-(7.26)
‘ сраб
Используя в схеме рис. 7.6, а составной транзистор, можно увеличить максимальное сопротивление резистора до значения
Rmax^21э1^‘Лэ2>(7.27)
‘ сраб

где h2i3i, h2иг — коэффициенты усиления по току отдельных транзисторов в схеме составного транзистора.

Рис. 7.7
В схеме реле времени, приведенной на рис. 7.7, а, для получения большой выдержки используется свойство стабилитрона ре3‘ ко уменьшать внутреннее сопротивление гстаб, если обратное напряжение, приложенное к стабилитрону, превышает напряжение пробоя f/проб- Временные диаграммы работы схемы приведены на рис. 7.7, б.
В исходном состоянии на входе схемы действует небольшо отрицательное напряжение — Еси. Диод VDj открыт, а стабилн-
H VD2 закрыт (гстаб-»-00), так как к нему приложено обратное ТР яЖение, равное напряжению Есы. Так как база через резистор Е>3 соединена с эмиттером, то транзистор закрыт и ток через об- ткУ электромеханического реле, включенного в коллекторную W°nb не протекает. При подаче на вход схемы в момент времени ^положительного скачка напряжения ЕВХ^ЕСМ+ t/np06 диод VDi 1 крывается, отключая источник входного сигнала от схемы, и 3оНденсатор заряжается с постоянной времени тВыд~/?С (рис. у7 б). Напряжение на конденсаторе ис, а следовательно, и обратное напряжение на стабилитроне истаб изменяются от значения —£см по закону
Истаб=" ис (0 = (~Ек + £„)(!- е~'Лв»д) - £см,(7.28)
стремясь к уровню — Ек при t^oо.
При достижении в момент времени t-i напряжением истаб значения Uпроб внутреннее сопротивление стабилитрона резко уменьшается (считаем гСтаб-И)), а напряжение «с стабилизируется на уровне U„роб. Через базу транзистора без учета Re протекает ток
Як — ^Лфоб
вызывающий появление коллекторного тока
'/.=/;*,„=-ДГ/-=^ «а,(7.29)и срабатывание реле, если /к>/сраб.
Пренебрегая временем срабатывания электромеханического реле и переходными процессами в транзисторе, найдем время выдержки в схеме на рис. 7.7. Начиная отсчет времени от /i = 0 и полагая в выражении (7.28) £/с(/г) = U„po6, t=t2 = tBbin, будем иметь
(7-30>U проб
После снятия скачком в момент времени tz положительного входного сигнала диод VDi снова открывается и конденсатор разряжается через цепь, содержащую внутренние сопротивления гпр скрытого диода VDj и источника входного сигнала RT. Напря- ения на конденсаторе и стабилитроне изменяются по экспоненте постоянной времени тВОсст~ (Rr+r„P) С от —U„роб до уровня "Г см- Внутреннее сопротивление стабилитрона возрастает что приводит к уменьшению базового тока и соответчик» к запиранию транзистора. При небольших значениях Rt. Аа 2,ЗтВОсст</отп, время восстановления исходного состояния
схемы определяется временем отпускания электромеханическо реле, т. е.г°
^ВОССТ ^ОТП*(7.31)
При ^отп>2,ЗтВосс1 время восстановления схемы рассчитывают соотношения3
^ВОССТ 2,ЗТВОсст*(7.32)
Из формулы (7.30) следует, что время выдержки зависит от постоянной времени твыд и напряжения пробоя стабилитрона. Чем больше Твыд=RC и Unроб, тем больше время выдержки.
Максимальное значение емкости конденсатора С ограничивается допустимым быстродействием схемы, а возрастание R и Uпробсвязаносуменьшением рабочего токатранзистора,так как
длянадежногосрабатывания электромеханическогореленеобхо
димо выполнить условие
Ек — U„роб и ^ f 'кп"219^ *сраб»
откуда следует
'(7-33)* краб
Как и в предыдущей схеме (см. рис. 7.6, а), Лаик можно увеличить с помощью составного транзистора.
§ 7.4. Фотоэлектронные релеРеле называют фотоэлектронным, если на его входе включен элемент, обладающий свойством изменять электропроводность под действием света.
Фотоэлектронные реле служат в автоматике для контроля й измерения оптических величин. Элемент реле, осуществляющий преобразование оптического входного сигнала в электрический, называется фотоприемником. Различают полупроводниковые, электровакуумные и ионные фотоприемники. Наиболее широко применяются полупроводниковые фотоприемники (фоторезисторы, фотодиоды, фототранзисторы), имеющие меньшие габариты по сравнению с электровакуумными и ионными.
Основными параметрами фоторезисторов являются: а) темно- вое сопротивление, т. е. сопротивление фоторезистора при отсутствии светового воздействия: значения темнового сопротивления
ределах от 40 кОм Д° [тельность, т. е. значе- ветового потока, отне-
ное к номинальному напряжению. Чувствительность фоторези- пов показывает степень изменения сопротивления при измене- °йй светоВОГО потока’ и имеет значение от 500 до 20 000 мкА/
(■^достоинствами фоторезисторов являются простота и малая оимость их изготовления, а к недостаткам относится их малое л тгтродействие. Постоянная времени переключения фоторезисто- ов составляет единицы миллисекунд, что ограничивает их применение в схемах фотореле.
ФД
Большое быстродействие переключе-"
, ^ФД
Е U ифд
А"^ Я*!
-О—
0)
Ф = 0■ ф,
'/3\А~Е
ния фотореле можно получить при использовании фотодиодов и фототранзис-
торов.
фотодиоды могут работать в вентильном режиме (без внешнего источника питания), когда при освещении фотодиода на электродах его при разомкнутой внешней цепи возникает так называемая фото-ЭДС (рис. 7.8, а)
%
^Фд=?у1п(1 + /ф//0),(7.34)
5)
Рис. 7.8
где фт~0,025 В — температурный потенциал; /ф — фототок, прямо пропорциональный световому потоку Ф; /0 ■— обратный темновой ток фотодиода при Ф = 0. Для кремниевых фотодиодов /о —
= 1...2 мкА, для германиевых /0=10...
20 мкА.
При подключении к фотодиоду внешнего сопротивления через фотодиод и внешнюю цепь потечет ток нагрузки /н. В результате напряжение на фотодиоде уменьшится до значения
= <ртШ
Гя
фд.н-
(7.35)

Таким образом, фотодиод при работе в вентильном режиме можно рассматривать как маломощный источник питания.
Чаще, чем вентильный, применяется фотодиодный режим, ^огда к фотодиоду прикладывается обратное напряжение Е (рис. б).
Проводя нагрузочную прямую на семействе вольт-амперных *аРактеристик фотодиода, положение которой соответствует вы- Ранным (или заданным) значениям RH и Е, можно найти ток в епи_ при воздействии некоторого светового потока Ф.
При
отсутствии освещения (Ф =
*а%/.
о и почти все напряжение
=0) в цепи будет протекать, ток источника приложено к фото-
Диоду.
Приизменении светового потока по определенному закону
рабочая точка А перемещается по нагрузочной прямой, а ток цепи изменяется в соответствии с законом изменения Ф.в
При Ф = Ф3 ток в цепи максимален и равен IBmax=E/RH tJ пряжение батареи Е практически приложено к нагрузке R а' падение напряжения на фотодиоде близко к нулю.а’а
Основным параметром фотодиода является интегральная чу ствительность, характеризующая изменение фототока /ф чепе диод при изменении интенсивности светового потока Ф:
/Сф = ^/ф/^Ф.(7.36)
+ Ек
Рис. 7.9

Значение Кф в широких пределах уровней освещенности остается неизменным, т. е. фототок прямо пропорционален световому потоку Ф. Интегральная чувствительность фотодиодов имеет порядок несколько десятков мА/лм.

Интегральную чувствительность фотоприемника можно повысить с помощью фототранзистора, представляющего собой биполярный транзистор, база которого вместо электрического сигнала управляется световым потоком.
Интегральная чувствительность фототранзистора достигает значений около 1 А/лм.
За счет высокой интегральной чувствительности выходной ток фототранзистора обычно не требует усиления. Однако темновои ток фототранзистора больше темнового тока фотодиода в 1 + +^213 раз. Так как /г21Э зависит от температуры, то температурная нестабильность фототранзистора много выше, чем температурная нестабильность фотодиода.
На рис. 7.9 приведена схема фотоэлектронного реле, реагирующая на уровень светового потока, превышающий заданный. _
В исходном состоянии, например при Ф = 0, ток, протекающий через фотодиод, не превышает значения темнового тока фотодио да. Поэтому транзистор закрыт.
При освещении фотодиода световым потоком с интенсивность . большей заданного уровня, ток через фотодиод, соответствуют току базы транзистора, увеличивается. Транзистор открывает
дыкп Ост


Рис. 7.11
Е-п Ер
8xt
5)
Рис. 7.12
его коллекторной цепи появляется ток, вызывающий срабаты- Й ние электромеханического реле.
®а j^a рис. 7.10 приведена схема бесконтактного фотоэлектронно- реле, реагирующая на уровень светового потока, меньший за- Г<яННОГО. По принципу построения схема рис. 7.10 аналогична схеме триггера Шмитта.
В исходном состоянии, при
освещенном фоторезисторе, транзистор VTi открыт, a VT2 закрыт. Ток через нагрузку rk2 = Rh не протекает. Если прервать световой поток или
Cpi
инн
иВх!
а)
уменьшить его до некоторого критического уровня, то в схеме происходит лавинообразный процесс, приводящий к запиранию VTj и отпиранию VT2. Через нагрузку RK2 протекает ток /кг.
При необходимости в коллекторную цепь транзистора VT2. вместо резистора /?н можно включить электромеханическое реле, срабатывающее при протекании тока через транзистор VT2.
Для контроля разности между уровнями двух световых пото- ков^используют дифференциальное фотоэлектронное реле (рис.
В исходном состоянии схема сбалансирована таким образом, чтобы ток через обмотку электромеханического реле был равен нУлю. При изменении уровня одного из световых потоков, падающих на фоторезисторы #ф1 и /?ф2, баланс схемы нарушается. Че- р3„ обмотку электромеханического реле протекает ток, вызывающий срабатывание реле.
§ 7.5. Электронные реле на тиристорах
пео^Рн протекании больших токов через нагрузку в качестве Р ключающих элементов бесконтактного реле используются ти-
153
ристоры, рабочий ток которых может достигать значений деСя ков и даже сотен ампер.т"
Промышленность выпускает два вида тиристоров:сдвум
электродами, подключаемыми к источнику питания,— динистора и с тремя, два из которых подключаются к источнику питания ’ третий является управляющим,— тринисторы.’а
Вольт-амперная характеристика динистора приведена на рИс 7.12, б (кривая L). Ее особенностью является наличие участка отрицательного сопротивления А'В, в пределах которого рабочая точка занимает неустойчивое положение, что и обусловливает переключательные свойства прибора.
Пусть в схеме рис. 7.12, а сопротивление резистора нагрузки Ra таково, что нагрузочная прямая М (рис. 7.12, б) пересекает вольт-амперную характеристику динистора в трех точках: А, С и D. Предположим также, что динистор выключен, т. е. рабочая точка находится в устойчивом положении А. Повысим напряжение питания Еп до значения подав на вход 1 скачком отрицательный сигнал UBxi—\E'n—£п|. При этом нагрузочная прямая сместится вправо параллельно самой себе, а рабочая точка займет положение А'. Сопротивление динистора становится отрицательным, что вызывает лавинообразный процесс нарастания тока, в результате которого рабочая точка скачком переходит в положение С'. После снятия входного напряжения рабочая точка займет положение С, соответствующее включенному состоянию динистора. Напряжение на диниеторе при его включении упадет до значения Uaст, а ток возрастет до значения /раб-
Значения напряжений включения зависят от типа выпускаемого прибора и обычно лежат в пределах 25—500 В, но могут достигать и 1000 В.
Остаточное напряжение UQст на включенном приборе обычно составляет 0,5—2 В при рабочем токе /раб^О.5.. .100 А.
Для выключения динистора рабочую точку из положения С необходимо сместить в положение В, соответствующее значениям /выкл, Uвыкл. Этого можно достигнуть за счет уменьшения напряжения питания путем подачи на вход 2 отрицательного сигнала £/в*2=|£п-£„"|.
Время выключения динистора на порядок больше времени включения и составляет обычно единицы или десятки микросекунд.
В качестве резистора нагрузки RH схемы рис. 7.12, а можно включить обмотку электромеханического контактного реле. Бесконтактные реле чаще строятся как триггерные схемы на двУх динисторах (рис. 7.13, а). Временные диаграммы работы схемы приведены на рис. 7.13, б.п
UII
После включения напряжения питания динисторы VDi и VU2 находятся в закрытом состоянии. При поступлении, например, н вход 1 отрицательного импульса в момент времени to открываете
йистор VDj. Напряжение VDj скачком падает от значения Д° ^остЬ ^ак как напряжение на конденсаторе С скачком цениться не может, то напряжение VD2 в момент времени to йпадет на такое же значение, что и VDj. Затем конденсатор за- У дается через резистор R2 и включенный тиристор VDj до уров- Р п'с&Еп с постоянной времени t'=R2C.

Рис. 7.13
Напряжение 1/л2 при этом возрастает с той же постоянной времени до значения Е„. После заряда конденсатора и установления напряжения UA\=E„ схема находится в рабочем состоянии, когда один из динисторов включен, а другой — выключен.
При подаче в момент времени t\ отрицательного импульса на вход 2 динистор VD2 открывается, a VDi закрывается, поскольку к нему при отпирании VD2 в момент времени t\ прикладывается обратное напряжение Uc(ti) =—Е„. Напряжения UAi и ия2 скачком уменьшаются до значений —Е„+ ({70ст1 + ^остг) и U0СТ2.
Затем конденсатор перезаряжается до значений U'c~—Еп с постоянной времени x"—R\C, а напряжение ил1 возрастает с той же постоянной до значения Еп. Схема переходит в новое рабочее состояние, когда динистор VDi закрыт, a VD2 открыт. С приходом в момент времени t2 нового импульса на вход 1 схема снова переключается.
Для обеспечения устойчивости рабочих состояний триггера необходимо, чтобы нагрузочная прямая пересекала вольт-амперную характеристику в трех точках. Для этого выполняют следующие л£вия. £п<£/вкл (Еп—£/вкл)//?н>/ выкл*
^ времена перезаряда конденсатора /пз и включения динистора составляют минимальное время переключения схемы, т. е. "“Р-Лкл-Ипз. Следовательно, максимальная частота входных им-
ПУЛ"Ѱ /max = 1/2/пер.
у “бранный тип динистора должен удовлетворять условиям
обРтах>£п;/вь[кл </раб </доп.
Минимальное значение емкости конденсатора С определяете выражением Ст1п===^выкл//?=: (^выкл/раб)/^п, так как обратное пряжение на динисторе должно сохраняться в течение всего впр' мени его выключения.


Схема бесконтактного реле на динисторах может иметь общий вход, на который подаются импульсы отрицательной полярности (рис. 7.14).

7]«.
Состояние диодов VD5, VD6 в цепи запуска схемы определяются состояниями динисторов. Например, если динистор VDt закрыт, a VD2 открыт, то диод VD5 открыт, a VD6 закрыт. Поэтому входной импульс проходит только в цепь динистора VDb вызывая переключение схемы.
,щСемейство вольт-амперных характе
ристик тринистора при различных значениях управляющего тока /у представлено на рис. 7.15. При 1У = 0 характеристи- Рис. 7.16катрИнисторасовпадаетсхарактерис
тикой динистора.
При наличии тока в цепи управляющего электрода участки О А' и А'В вольт-амперной характеристики тринистора становятся короче, а параметр илкл уменьшается. Это позволяет включать тринистор путем подачи импульса тока в цепь управляющего электрода.
Амплитуда управляющего импульса не должна быть больше значения /ус, называемого током спрямления, так как при 1у — 1ус вольт-амперная характеристика тринистора подобна характеристике обычного полупроводникового диода, в которой отсутствует участок отрицательного сопротивления.
Схема бесконтактного реле триггерного типа на тринисторах приведена на рис. 7.16. Переключение схемы осуществляется п°" дачей импульса тока в цеп^ управляющего электрода закрытого тринистора. Принцип работы этой схемы не отличается от прин ципа работы схемы на динисторах (см. рис. 7.13, а).
РАЗДЕЛ II ВЫПРЯМИТЕЛИ И СТАБИЛИЗАТОРЫ
ГЛАВА 8 ВЫПРЯМИТЕЛИ
§ 8.1. Определение и параметры выпрямителя
Выпрямитель — это устройство, преобразующее переменное разнополярное напряжение в пульсирующее однополярное. Такое преобразование можно осуществить с помощью одного или нескольких вентилей — приборов с односторонней проводимостью, включенных по определенной схеме.
Для выпрямителей в качестве вентилей можно использовать электровакуумные (кенотроны), ионные (газотроны) и полупроводниковые диоды, обеспечивающие протекание тока только в одном направлении.
Наиболее распространены полупроводниковые диоды, имеющие по сравнению с кенотронами и газотронами меньшие габариты и вес, большие срок службы и механическую прочность. Полупроводниковые диоды потребляют малую мощность, так как не нуждаются в цепи накала.
Недостатком полупровониковых диодов является сильная зависимость их параметров от температуры. Предельная рабочая температура 70°С для германиевых диодов, 120°С для кремниевых.
Если обратное напряжение в схеме выпрямителя U0бР.сх превышает допустимое обратное напряжение U0бРтах данного типа вентиля, то для обеспечения надежной работы выпрямителя можно использовать последовательное соединение вентилей. В этом случае при одинаковых обратных сопротивлениях вентилей напряжение Uобртах распределяется поровну между отдельными венти- Лями- Например, если имеем три последовательно включенных Венгиля (рис. 8.1), то обратное напряжение, приложенное к каждому из них, равно t/обр.сх/З.
При разбросе значений обратных сопротивлений, что харак- еРно для полупроводниковых диодов, обратное напряжение, прижженное к каждому из диодов, различно. Наибольшее обратное пряжение падает на диоде с наибольшим обратным сопротивле- ем и может превысить 0обртах для данного типа диода. Для до НомеРног° распределения обратного напряжения между после-
цельно включенными диодами каждый из них шунтируют резистором Яш (рис. 8.1), сопротивление которого на порядок меньше обратного сопротивления данного типа диодов.
При выборе типа вентиля для выпрямителя кроме U0бр шах НС" обходимо также знать максимально допустимый прямой ток /д.доп через вентиль. Этот параметр связан с максимально допустимой мощностью, выделяемой на диоде, соотношением
(8.1)р —/ и
'дтах 1 д.доп'-' дтах>
Л
"Т*
И
ф\1Пг
^ло1
Рнс. 8.2
О
^одрсх ^
3 1
7™. я«,Г1
V
Vо5р.ск \ J 1™г ЯШИ м
^обрск ^ 1 t
Рнс. 8.1
где t/д шах — падение напряжения на открытом диоде при протекании тока /д.доп, которое составляет для германиевых диодов примерно 0,4...0,6 В, а для кремниевых—1,0...1,2 В.
По значению /д.доп полупроводниковые диоды условно разделяют на маломощные (/д.доп^0,3 А), средней мощности (0,3< /д.доп<С 10 А) и мощные (/д.доп^ 10 А).

Рис. 8.3
Для выпрямления токов, больших /д.доп, можно использовать параллельное включение вентилей (рис. 8.2). Выпрямленный ток распределяется поровну между параллельно соединенными вентилями, если их прямые сопротивления гпр равны.
При4параллельном включении полупроводниковых диодов необходимо учитывать разброс сопротивлений гпр. Наибольший ток протекает через диод с меньшим прямым сопротивлением. Для равномерного распределения токов в каждую ветвь последовательно с диодом включают небольшое добавочное сопротивление /?доб.
Обычно выпрямители используются как основные элементы источников питания радиоэлектронной аппаратуры постоянным током. Общая структурная схема такого источника питания представлена на рис. 8.3. В схеме силовой трансформатор изменяет стандартное переменное напряжение сети до такого значения, при
котором на выходе выпрямителя обеспечивается заданное постоянное напряжение.
Наличие пульсаций на выходе выпрямителя ухудшает работу большинства потребителей энергии постоянного тока. Например, колебания напряжения питания усилителя могут, накладываясь на полезный сигнал, существенно исказить форму выходного сигнала.
Пульсации на выходе выпрямителя уменьшаются при включении сглаживающих фильтров и стабилизаторов постоянного напряжения.
I, - 1г

о-
V0
uSxl R„| I и8ых ин
а)

Рнс. 8.4
Для оценки пульсаций на выходе выпрямителя вводится коэффициент- пульсаций /Сп, определяемый как отношение амплитуды основной (первой) гармоники JJ1 к постоянной составляющей выпрямленного напряжения, т. е.
K^UxtUQ.(8.2)Постоянная составляющая представляет собой среднее значение выпрямленного напряжения за период Т т
UQ=y^u {t)dt(8.3)
о
и обычно является исходной величиной при расчете выпрямителя.
Постоянная составляющая выпрямленного тока также задается при расчете выпрямителя
(8.4)
/ 0=U0/RH.§ 8.2. Схемы выпрямителей
Схемы выпрямителей разделяют на однополупериодные, двух- полупериодные с.о средней точкой трансформатора, мостовые и схемы с умножением напряжения.
Однополупериодная схема выпрямления, работающая на активную нагрузку, представлена на рис. 8.4, а.
На первичную (входную) обмотку трансформатора обычно поступает напряжение kbxj от сети переменного тока. Значение напряжения на вторичной обмотке трансформатора «Вх2=Ятр«вх1 определяется заданным значением выпрямленного напряжения, так как при открытом диоде напряжение мВхг почти полностью прикладывается к нагрузке R„. При этом предполагается, что прямое сопротивление открытого диода гпр мноп^леньше RB.
Временные диаграммы работы однополупериодного выпрямителя приведены на рис. 8.4, б. В течение положительной полуволны напряжения ивх2 диод открыт, напряжение на нагрузке иа равно по величине напряжению ивх2 и совпадает с ним по форме. Через нагрузку протекает ток, мгновенное значение которого определяется из следующих формул:
itt = Нн//JH = Мвх2/(/?н ~Ь Гпр)^вх2^/?н(®-®)
При отрицательной полуволне напряжения «Вхг диод закрыт и напряжение на нагрузке близко к нулю, так как Я„<£г0бР и напряжение «вхг полностью прикладывается к диоду. Максимально допустимое обратное напряжение U0бРШах выбранного типа диода не должно превышать максимальное значение напряжения на вторичной обмотке трансформатора, т. е.
^Л>бр шах > ^вх2тах '"wmax Т^^^вх2тахэф>
(8.6)где Uвх2 max эф'—максимальное эффективное значение синусоидального напряжения на вторичной обмотке трансформатора; UKmax — максимальное напряжение на нагрузке.
Из рис. 8.4, б видно, что напряжение на нагрузке выпрямителя является пульсирующим.
Если представить напряжение ик как сумму гармоник, то можно показать, что амплитуда первой (основной) гармоники и постоянная однополупериодного выпрямителя связаны соотношением
иш= 1,57^0,(8.7)
т. е. амплитудаосновной гармоники в1,57разапревышает по
стоянную составляющую выпрямленного напряжения.
В соответствии с формулой (8.3) постоянная составляющая пульсирующего напряжения ия
ТС
U° = ~b\ u^2m^^tdt = UBx2Jn^UaJn.(8.8)о
Из выражения (8.7) найдем коэффициент пульсаций однополупериодного выпрямителя
ЛГ„= 1,57.(8.9)
Однополупериодный выпрямитель обычно используется в тех случаях, когда нагрузкой являются цепи малой мощности, но высокого напряжения, например высоковольтные цепи электроннолучевых трубок. Основными недостатками однополупериодного выпрямителя, ограничивающими его широкое применение, являются высокий уровень пульсаций на выходе и подмагничивание сердечника трансформатора постоянным током.
Указанных недостатков лишены двухполупериодные схемы выпрямления.
Двухполупериодная схема выпрямления, работающая на активную нагрузку, изображена на рис. 8.5, а и представляет собой соединение двух однополупериодных выпрямителей, работающих на общую нагрузку. Трансформатор двухполупериодного выпрямителя (рис. 8.5, а) должен иметь вывод от середины вторичной обмотки, который обычно заземляется.

Рис. 8 5
Временные диаграммы работы двухполупериодного выпрямителя на активную нагрузку RH показаны на рис. 8.5, б.
В течение положительного полупериода синусоидального входного напряжения ивкi переменный потенциал верхнего вывода вторичной обмотки трансформатора положителен относительно заземленной средней точки и совпадает по фазе с напряжением «Вхь а потенциал нижнего вывода отрицателен и изменяется в проти- вофазе с «Вхь Диод VDi оказывается под прямым напряжением и проводит ТОК Ii»«'bx2//?h==«bx2/2/?h, а диод VD2 — под обратным и тока не пропускает.
Максимальное обратное напряжение, приложенное к закрытому диоду, определяется максимальным напряжением между верхним И НИЖНИМ выводами вторичной обмотки t/вх2 max и не должно превышать Сортах выбранного типа диода:

(8.10)где Ur max — максимальное значение напряжения на нагрузке.
В отрицательный полупериод входного напряжения uExi полярность потенциалов на концах вторичной обмотки меняется на противоположную. Диод VDi закрывается, а диод VD2 открывается и проводит ток г2?»«"вх2//<!н = мВх2/2/?„.
Токи it и 12 протекают через нагрузку RH в одном направлении, поэтому временная диаграмма URa представляетсобой пульсирующее напряжение, достигающее максимального значения иятях два раза за период.
Постоянная составляющая выходного напряжения двухполу- периодного выпрямителя
15
ий==2~Ь. J ^Y-?,{niatdmt==u^n=2U^n' (8-п)о

Коэффициент пульсаций двухполупериодного выпрямителя со средней точкой меньше, чем коэффициент пульсаций однополупе- риодного и составляет 0,67.

Рис. 8 6
В двухполупериодной схеме выпрямления магнитные потоки в сердечнике трансформатора, обусловленные постоянными составляющими тока вторичных полуобмоток, направлены встречно и взаимно компенсируются. Поэтому в двухполупериодной схеме отсутствует подмагничивание сердечника трансформатора постоянной составляющей, которое характерно для трансформатора однополу- периодной схемы. Отсутствие подмагничивания сердечника позволяет использовать в двухполупериодной схеме трансформатор меньших размеров, чем трансформатор однополупериодной схемы.
Широко распространена мостовая схема выпрямителя, в которой вторичная обмотка трансформатора подключена к одной из диагоналей моста, собранного из четырех диодов (рис. 8.6, а), к другой подключается нагрузочное сопротивление R„.
Временные диаграммы работы мостовой схемы выпрямителя приведены на рис. 8.6, б.
В течение положительного полупериода входного синусоидального напряжения диоды VDi и VD3 открыты, а диоды VTb и VD4
закрыты. Через нагрузку протекает ток /13=—
Яц + 2 г пр/?н
в направлении, показанном на рис. 8.6, а сплошной стрелкой.
В течение отрицательного полупериода диода VD2 и VD4 открыты, а диоды VDi и VD3 закрыты. Через нагрузку протекает
цях2
ток г24~= г13> направление которого совпадает с направленной
ем тока ii3. Поэтому кривая напряжения на нагрузке uH=(i’i3+ -\-Ь*)Ян, так же как и в двухполупериодной схеме, представляет собой пульсирующее напряжение, достигающее максимального значения UK max два раза за период.
Максимальное напряжение на нагрузке не должно превышать £Л>бртах выбранного типа диода, т. е.
^обртах ^>^ишах-(8.12)
Сравнивая формулы (8.10) и (8.12), можно сделать вывод, что при заданном напряжении U„ тах максимально допустимое обратное напряжение 't/обршах выбранного типа диодов в двухполупериодной схеме должно быть в два раза больше, чем в мостовой схеме.
Остальные соотношения между параметрами мостовой и двухполупериодной схем совпадают. Постоянная составляющая
U0=2Ujx;(8.13)
соэффициент пульсаций мостовой схемы при работе на активную 1агрузку
Ка=0,67.(8.14)
В мостовой схеме отсутствует подмагничивание сердечника г/рансформатора, так как во вторичной обмотке отсутствует постоянная составляющая тока.
Сравнивая параметры двухполупериодных схем выпрямителя, можно сделать вывод, что мостовая схема имеет следующие преимущества перед схемой со средней точкой: 1) меньшие габариты и вес; 2) вдвое меньшее напряжение между выводами вторичной обмотки трансформатора для получения заданного выпрямленного напряжения; 3) вдвое меньшее напряжение на вентиле.
Недостатком мостовой схемы является большее количество вентилей.
Схемы выпрямителей с умножением напряжения позволяют получить на выходе схемы умноженное в несколько раз входное напряжение без использования повышающего трансформатора.
Двухполупериодный выпрямитель с удвоением выходного напряжения (схема Латура) изображен на рис. 8.7, а. Схема работает следующим образом. В начале положительного полупериода входного напряжения ы„х2 диод VDi открыт, a VD2 закрыт (рис.
8.7, б). Конденсатор Сi быстро заряжается через открытый диод VDi практически до значения UBK2m. В момент времени U, когда входное напряжение становится меньше напряжения на конденсаторе Ci, диод VDi закрывается и конденсатор С\ стремится разрядиться через нагрузку RH.

Рис. 8.7
В начале отрицательного полупериода входного напряжения «вх2 открывается диод VD2, a VDi остается закрытым. Конденсатор С2 быстро заряжается через открытый диод VD2 также до значения У„х2 т■ В момент времени U диод VD2 закрывается и конденсатор С2 начинает разряжаться через нагрузку Дн. Поскольку постоянные времени разряда конденсаторов Сi и С2 выбирают по возможности большими, напряжения на конденсаторах «ci и Uc2 во время разряда их изменяются незначительно, т. е.
Uc\ ^ Uвх2 т, UC2 ^ f/ax2 т-
Напряжение на нагрузке равно сумме напряжений на конденсаторах. Следовательно,
#н=йС1-|-иС2 ^ 2Ивх2т.(8.15)Изменения напряжений ис\ и «сг во время заряда конденсаторов определяют величину пульсаций напряжений на выходе выпрямителя. Очевидно, для уменьшения пульсаций необходимо увеличивать емкость конденсаторов Сi и С2, а также сопротивление нагрузки Rh.
На рис. 8.7, в приведена несимметричная схема удвоителя напряжения, которая работает следующим образом. В течение отрицательного полупериода напряжения вторичной обмотки трансформатора (иае<0), вентиль VDi открыт, a VD2 закрыт. Конденсатор заряжается через открытый вентиль VDi до амплитудного значения напряжения иав- В следующий положительный по- лупериод («ао>0) открывается вентиль VD2, суммарное напряжение конденсатора и обмотки трансформатора прикладывается к конденсатору Сг и нагрузке.
Конденсатор Сг заряжается через открытый вентиль VD2 до удвоенного амплитудного значения напряжения иав, а конденсатор Ci в это время частично разряжается. При запирании VD2 в следующий полупериод С2 разряжается через нагрузку, а конденсатор Ci быстро подзаряжается до амплитудного значения иав-
Схема рис. 8.7, в может послужить основой для построения схем с умножением напряжения в п раз.
На рис. 8.7, г приведена схема умножения напряжения в четыре раза, состоящая из двух последовательно соединенных удвоителей напряжения.
Недостатками выпрямителей с умножением напряжения являются низкий КПД и зависимость выходного напряжения выпрямителя от сопротивления нагрузки.
§ 8.3. Сглаживающие фильтрыДля питания постоянным напряжением большинства устройств радиотехники и автоматики коэффициент пульсаций выпрямителя- не должен превышать 0,1.
Рассмотренные схемы выпрямителей не могут обеспечить такого значения коэффициента пульсаций [см. формулы (8.9) и (8.14)]. Поэтому для снижения коэффициента пульсаций между нагрузкой и выходом выпрямителя обычно включают сглаживающий фильтр.
Эффективность использования сглаживающего фильтра оценивают коэффициентом сглаживания Ко равным отношению коэффициента пульсаций на выходе выпрямителя Ка к коэффициенту пульсаций на нагрузке Кпп — Иы/иоп-
Кс=Кп/Кпн,(8.16)где Uон, £/ih — постоянная составляющая и амплитуда основной гармоники напряжения после фильтра на нагрузке.
Основные схемы сглаживающих фильтров приведены «а рис. 8.8. •
Емкостный фильтр (рис. 8.8, а) включается параллельно нагрузке. Для переменной составляющей выпрямленного тока конденсатор Сф представляет малое сопротивление, а для постоянной— большое. Поэтому при выполнении условия
(8-17)где соI — частота основной (первой) гармоники, переменная составляющая шунтируется конденсатором Сф, а постоянная составляющая без потерь проходит в нагрузку RH, т. е. U0tt~Uо-
-Г" Rh

а)
5)
Рис. 8 8
Тогда коэффициент сглаживания емкостного фильтра можно записать следующим образом:
их и.
Кс
(8.18)

и0 и1й
Учитывая, что U\=I\RH, Uin=IittRH, где /ь Iia — амплитуды токов в нагрузке выпрямителя без фильтра и с емкостным фильтром соответственно, будем иметь
АГс==/1/Лй.(8.19)
Мгновенное значение первой гармоники тока нагрузки выпрямителя с емкостным фильтром определяется выражением
• 1 (8.20,г1н —11
Ла+[1/(МСф)] Лн=Л
Тогда
_/т/?нСф + 1
(8.21)где у ((вх/?нСф)2 +1 модуль комплексного выражения + 1).
Учитывая (8.19), из формулы (8.21) найдем коэффициент сглаживания емкостного фильтра, который будет иметь вид
/Сс=/(«)1/?нСф)2+1.(8.22)
При выполнении условия (8.17) в выражении (8.22) единицей можно пренебречь. Тогда
tfeWCDjtf.C*.(8.23)
Из формулы (8.23) найдем емкость Сф) необходимую для обеспечения заданного коэффициента сглаживания:
Сф=Кс/(^а).(8.24)
Индуктивный фильтр (рис. 8.8, б) включается последовательно нагрузке. Для переменной составляющей выпрямленного тока дроссель Ьф представляет большое сопротивление. Постоянная же составляющая тока без потерь проходит через Ьф в нагрузку /?„, т. е. Uо~ Uон.
Следовательно, коэффициент сглаживания индуктивного фильтра можно определить по формуле (8.18).
Чтобы исключить падение напряжения в нагрузке от переменной составляющей выходного тока, необходимо выполнить условие
(8-25)
Мгновенное значение первой гармоники напряжения на нагрузке после индуктивного фильтра определяется выражением
К1н=иЛ/(Уи)1^ф+^н).(8.26)
где й\ — мгновенное значение первой гармоники напряжения на выходе выпрямителя.
Следовательно,
I иы=и'~(8-27)
где /(«iV+я-—модулькомплексноговыражения/coiL$+/?h.
Из выражения (8.27) в соответствии с формулой (8.18) найдем коэффициент сглаживания индуктивного фильтра:
к_ ' (828)
Ra
Если выполняется условие (8.25), то коэффициент Кс будет иметь внд I ,
<8'29)
167
Из формулы (8.29) можно определить индуктивность L$, необходимую для обеспечения заданного коэффициента сглаживания:
£ф=ад>,.(8.30)
Формулы (8.23) и (8.29) показывают, что емкостный фильтр целесообразно применять при больших сопротивлениях нагрузки выпрямителя, а индуктивный фильтр — при малых, так как в этих случаях заданный коэффициент сглаживания можно получить при малых значениях и Сф.
Г-образный LC-фильтр (рис. 8.8, в) представляет собой сочетание индуктивности Ьф, включенной последовательно с нагрузкой, и емкости Сф, включенной параллельно нагрузке.
Мгновенное значение первой гармоники напряжения на нагрузке после Г-образного LC-фильтра определяется выражением
-(*сф/Л/?-(8.31)
JXLb + (Xcb/n\\RH
При выполнении условий (8.17) и (8.25) выражение (8.31) будет иметь вид
•Хсф/j_ Хс ф
«и —«1 jX^ + ХсфП ~ХСф-Х1ф~~
1/и>|Сф1
=—=j ‘1, г •(8.32)
■/“Х^ф —“1^-ф“1^фСф
Переходя к амплитудным значениям напряжений, получим
2 -(8.33)
1 — (О^фСф
Отсюда найдем коэффициент сглаживания Г-образного фильтра
=ш^фСф— 1.(8.34)

U
Из формулы (8.34) можно определить значение произведения ЬфСф, необходимого для обеспечения заданного коэффициента сглаживания:
AiA>=(Kc+i)K.(8-35)Г-образный LC-фильтр удобно применять при больших токах нагрузки, так как потери мощности в дросселе незначительны. При малых значениях выпрямленного тока (/н^50 мА) часто используют Г-образный /?С-фильтр, приведенный на рис. 8.8, г.
Достоинствами /?С-фильтра являются небольшие габариты, вес и стоимость. К недостаткам следует отнести большие потери мощности и падение напряжения на резисторе 7?ф. Коэффициент сглаживания .RC-фильтра определяется формулой
K = -tRtCt-^-.(8.36)
Для обеспечения допустимых потерь мощности сопротивление резистора /?ф обычно выбирают в пределах (0,2—0,4)/?„.
. Для получения больших значений коэффициента сглаживания применяют многозвенные фильтры, представляющиесобойпоследовательноевключение отдельных фильтров(звеньев).Коэффи
циент сглаживания многозвенного фильтра /Сс.мф определяется произведением коэффициентов сглаживания отдельных фильтров. Например,
Кс«ф=Кс1Кс2...Ксп,(8.37)

где п — число отдельных фильтров.


Рис. 8 9
П-образный фильтр, изображенный на рис. 8.8, д, представляет собой последовательное включение емкостного и Г-образного LC-фильтра. Коэффициент сглаживания П-образного фильтра в соответствии с формулой (8.37) определяется выражением
Ксп=КсеКсг,(8.38)
где Кее, Кст — коэффициенты сглаживания емкостного и Г-образного LC-фильтра. Подставляя в формулу (8.38) выражения для коэффициентов сглаживания /Ссе и /Сст из (8.23) и (8.34), будем иметь
KQnz=®iRHCQ1(u>iLqlCQl—1).(8.39)
Из этой формулы следует, что максимальное значение коэффициента сглаживания П-образного фильтра получается при Сф1 = = Сф2.
Высоким коэффициентом сглаживания обладают резонансные фильтры. В схеме резонансного П-образного фильтра, приведенной на рис. 8.9, а, вместо индуктивности Ьф последовательно с нагрузкой включен параллельный резонансный контур, состоящий из индуктивности LK и емкости Ск (см. гл. 11).
На частоте основной гармоники выпрямленного тока при 1 /(coiСк) —aiLK резонансное сопротивление контура велико и основная гармоника тока не проходит в нагрузку. Для постоянной составляющей выпрямленного тока контур представляет собой малое сопротивление, поэтому потери постоянной составляющей в контуре невелики, т. е. Uo~UK.
Схема П-образного резонансного фильтра, изображенная на рис. 8.9, б, использует резонанс последовательного колебательного контура, состоящего из индуктивности LK и емкости Ск. На частоте основной гармоники выпрямленного тока при
l/(a>1CK) = a>1Z,It(8.40)
резонансное сопротивление контура мало, основная гармоника тока шунтируется контуром, а постоянная составляющая почти без потерь проходит в нагрузку.
Недостатком резонансных фильтров является уменьшение коэффициента Кс при изменении частоты питающей сети.
В настоящее время широко применяют активные сглаживающие фильтры на транзисторах, позволяющие исключить нетехнологичные катушки индуктивности и снизить тем самым габариты, массу и стоимость источников питания.
На рис. 8.10, а приведена схема активного фильтра, в которой нагрузка включена в эмиттерную цепь транзистора, благодаря чему схема имеет малое выходное сопротивление и малочувствительна к изменениям тока нагрузки.
vrf>3VT

а)6)
Рис. 8.10
При действии постоянного напряжения на входе фильтра t/Bxо выходное напряжение
|^выхо1=|^вхо|-|^кэо|.(8.41)
Для переменной составляющей выходного напряжения можно записать
При повышении частоты переменного сигнала напряжение на конденсаторе ис падает, а напряжение на эмиттерном переходе «эб изменяется мало. Следовательно, уменьшается и переменное напряжение «ВЫх~, т. е. в схеме подавляется переменная составляющая входного сигнала ивк~. Для подавления сигнала с граничной частотой /гр необходимо выполнить условие
!— </? или ——<^x=RC.-
2я/гРС2л/гР
Чем больше постоянная времени т, тем ниже граничная частота /гр переменного сигнала, подавляемого в схеме.
Недостатком активного фильтра (рис. 8.10, а) является чувствительность к перегрузкам. При коротком замыкании RH транзистор неизбежно выходит из строя.
На рис. 8.10, б приведена схема простейшего активного фильтра с включением нагрузочного резистора в коллекторную цепь транзистора, благодаря чему происходит усиление постоянной составляющей входного напряжения. Переменный входной сигнал не приводит к изменению напряжения иэе, а следовательно, и не усиливается транзистором, если постоянная времени Хб=ЯбСб во много раз больше периода пульсации самой низкой частоты. Резистор R3 осуществляет термостабилизацию режима работы транзистора.
§ 8.4. Фазочувстительные выпрямители и усилители
Фазочувствительными называются выпрямители, у которых полярность выходного выпрямленного напряжения зависит от фазы, а значение — от амплитуды переменного входного напряжения. Фазочувствительные выпрямители широко распространены в схемах автоматического управления дифференциальным реле, магнитным усилителем и т. д.
Однополупериодный фазочувствительный выпрямитель (фазовый дискриминатор) для маломощных схем, выполненный на полупроводниковых диодах (рис. 8.11, а), работает следующим образом.
В течение положительного полупериода переменного опорного напряжения «оп («+» в точке а, «—» в точке б) при нулевом входном сигнале оба диода открыты и проводят токи it-di и itD2, протекающие через резисторы Ri и R2 в направлениях, показанных стрелками. Полагая, что параметры диодов идентичны, при равенстве резисторов R\ и R2 будем иметь равенство токов, т. е. iiDi = iiD2, и напряжений: Um = iiDiRu «Я2 = 1ш2#2. Тогда выходное Напряжение «Вых=«д1—«яг равно нулю.
/
Если на вход выпрямителя поступает входной сигнал ивх, совпадающий по фазе с опорным напряжением («+* в точке в, «—»в точке г), то ток через диод VDj увеличивается, поэтому uRi^>
>«R2 и Ивых>0, Uо>0 (рис. 8.11, б).При противофазном входном сигнале (рис. 8.11, в) ток через диод VD2 увеличивается и уменьшается через VDi. В результате выходное напряжение меняет свой знак.

Рис. 8 11

В течение отрицательного полупериода опорного напряжения оба диода закрыты, и ток через резисторы Ri и R2 не протекает. Выходное напряжение равно нулю.

Схема двухполупериодного фазочувствительного выпрямителя представлена на рис. 8.12. В этой схеме в течение положительного полупериода опорного напряженияв точке а, «—» в точ
ке б) диоды VD2 и VD3 открыты, а диоды VDi и VD4 закрыты. В отрицательный полупериод напряжения «оп состояния диодов изменяются: VD2 и VD3 закрыты, a VDi и VD4 открыты.
На практике часто применяется кольцевой фазочувствитель- иый выпрямитель (рис. 8.13). В течение положительного полупе-риода опорного напряжения («+» в точке а, «—> в точке б) диоды VDi и VD2 открыты.
Если фаза входного переменного сигнала совпадает с фазой опорного напряжения (в этом случае считаем, что создается в точке в, «—» в точке г), то ток протекает через верхнюю полу- обмотку трансформатора Три диод VD2, правую полуобмотку трансформатора Тр2 и нагрузку RH-
В отрицательный полупериод опорного напряжения диоды VD3, VD4 открыты. Ток протекает через нижнюю полуобмотку трансформатора Tpi, диод VD4, левую полуобмотку трансформатора Тр2 и нагрузку RK.

В течение обоих полупериодов направление тока, протекающего через нагрузку, не изменяется, поэтому на выходе схемы создается выпрямленное положительное напряжение. При изменении фазы входного сигнала на противоположную изменяется направление тока через нагрузку, а следовательно, и знак выходного напряжения.
При работе с маломощными источниками входного и опорного напряжений используют фазочувствительные усилители-выпрямители. Примером транзисторного усилителя-выпрямителя является схема рис. 8.14.
Если в первый полупериод знаки переменных напряжений иоа и «вх соответствуют обозначенным на рис. 8.14, то транзистор открыт. По цепи, содержащей транзистор, диод VDb нагрузку Яя и диод VD4, протекает ток, превышающий в /i213 раз ток во вторичной обмотке трансформатора Tpi. В следующий полупериод транзистор закрыт, так как на его базу поступает положительное по отношению к эмиттеру напряжение.
Если фаза входного напряжения изменится на 180° по отношению к фазе опорного напряжения, то в полупериод, когда на базу подается отрицательное по отношению к эмиттеру напряжение, обеспечивающее открытое состояние транзистора, ток в схеме будет протекать по цепи, содержащей транзистор, диод VD2, нагруз
ку и диод VD3. При этом изменится также направление тока через нагрузку, а следовательно, и знак выходного напряжения.
При работе фазочувствительного усилителя на дифференциальную (со средней точкой) нагрузку (обмотки дифференциального реле, обмотки управления магнитных усилителей и т. д.) широко распространена схема усилителя, данная на рис. 8.15.

Рис. 8 16
В отсутствие входного сигнала (напряжение Uбэ«0) коллекторные токи транзисторов малы. В положительный полупериод переменного опорного напряжения («+» в точке а, «—» в точке б) в зависимости от фазы входного сигнала, протекает ток через VT, или VT2. При этом на выходе схемы создается напряжение, полярность которого зависит от фазы входного сигнала. В отрицательный полупериод опорного сигнала («+» в точке б, «—» в точке а) запираются диоды VDt и VD2, препятствуя прохождению тока через транзисторы в обратном направлении
Расчет фазочувствительного усилителя (рис. 8.15) производится по одному из плеч схемы, представляющего собой усилитель среднего значения тока (рис. 8.16, а).
Предположим, что напряжение питания транзистора изменяется по косинусоидальному закону епкт=и0пПтр=Е cos at (рис. 8.16, б). Так как на нагрузочном конденсаторе Сн поддерживается постоянное напряжение, а напряжения enKT и UKо в течение проводящего полупериода направлены встречно, то коллекторный ток протекает только в пределах угла отсечки 0. В остальное время проводящего полупериода диод в коллекторной цепи транзистора заперт и коллекторный ток отсутствует. Угол отсечки можно определить из формулы
Среднее значение коллекторного тока /„о найдем из формулы
+ 0
/о0 = l/2jt J* /к cos wtdu>t = IJn sin 6.(8.44)

\3аписав U„o — E cos 0, найдем мощность в нагрузке усилителя среднего тока
PH = (£cos0)2//?H.(8.45)
Мощность, рассеиваемая на коллекторе транзистора, определяемся из формулы
+0
Рк=—— Г (Е cos ш/ — £/н0) fK cos wtdvt.
2л J
! -9
фзяв интеграл, получим
Рк=0,25иЛ1Л (1 - в—).(8.46)
^2 sm 20 sin 0 /
Формулы (8.44),(8.45) и (8.46) позволяют выбрать оптималь
ный угол отсечки 0. Действительно, из формулы (8.44) следует, что при небольших углах отсечки для обеспечения заданного /ио потребуется большая амплитуда коллекторного тока. При больших значениях 0 возрастает амплитуда напряжения питания, необходимая для обеспечения заданной мощности Рн и напряжения UH о.
Формула (8.46) показывает, что мощность рассеяния уменьшается при 0< (30... 40)°. Поэтому углы 0 = ЗО-^-4О0 являются оптимальными при расчете параметров усилителя среднего тока.
Недостатком схемы фазочувствительного усилителя (см. рис. 8.15) является ее нечувствительность к малым входным сигналам из-за нелинейности входной характеристики транзистора. Для устранения этого недостатка одну из обмоток трансформатора опорного напряжения включают в базовую цепь транзисторов, создавая напряжение смещения, обеспечивающее достаточное значение базовых токов транзисторов, зависящих от амплитуды и фазы входного сигнала.
§ 8.5. Управляемые выпрямители и инверторы
В источниках питания выпрямленное напряжение, как правило, постоянно. При необходимости регулировку выпрямленного напряжения можно осуществить с помощью автотрансформатора, включенного в цепь переменного тока, или потенциометра в цепи выпрямленного тока. Такие способы регулирования просты, но имеют много недостатков, главными из которых являются громоздкость и малая надежность регулировочных элементов, значительное потребление энергии и соответственно малый коэффициент полезного действия.
Устранить эти недостатки позволяют схемы выпрямителей, построенные на управляемых вентилях — тиристорах. Такие схемы широко распространены для питания устройств, у которых значение выпрямленного напряжения изменяется часто и в широких пределах, например в электроприводе.
Схема однополупериодного управляемого выпрямителя представлена на рис. 8.17, а.

Тиристор включается в момент подачи на управляющий электрод импульса напряжения. При этом сопротивление тиристора уменьшается и выходное напряжение повторяет форму входного напряжения (рис. 8.17, б).
~t Регулировка выпрямленного напряжения заключается в изменении момента включения тиристора. Угол сдвига фаз между напряжением включения тиристора и входным напряжением называется углом управления а.
Управление величиной угла а в схеме рис. 8.17, а осуществляют с помощью фазовращающей #С-цепи, состоящей из резисторов Ri и /?2 и конденсатора С.
Представленная схема иллюстрирует принцип управления тиристором, однако на практике используется очень редко, так как управляющее напряжение нарастает плавно и момент включения тиристора фиксируется нечетко, что отражается на качестве регулирования.
В высококачественных преобразовательных установках для выработки и перемещения во времени переключающих импульсов, осуществляющих изменение угла управления а служат специальные схемы, называемые системами управления.
Основными элементами систем управления выпрямителей являются: 1) входное устройство, предназначенное для синхронизации управляющего напряжения с напряжением сети; 2) фазосдвигающее устройство, перемещающее управляющий сигнал во времени на угол а относительно входного напряжения; 3) выходное устройство, которое формирует и усиливает, если это необходимо, управляющий импульс требуемой амплитуды и формы.
Схема двухполупериодного управляемого выпрямителя и временные диаграммы его работы приведены на рис. 8.18, а, б. В интервале времени от 0 до t\ оба тиристора выключены, и ток через них не протекает .(рис. 8.18, б). При поступлении управляющего импульса в момент времени ti, соответствующий фазному углу а, 176
включается тиристор VDb напряжение на нем падает до значения и\>Ст~0 и остается равным Uaст до момента времени t2, соответствующему at=я. В момент времени t2 тиристор VDi выключается. В интервале времени от t2 до /3 оба тиристора остаются выключенными. В момент поступления управляющего импульса U включается тиристор VD2. В дальнейшем процессы повторяются.

Рис. 8 18

Среднее значение выпрямленного напряжения в схеме рис. 8.18, а при угле управления а
ийл = { 1/л) Г У2и2 sin wtdut=(l-|-cosa)={/00 -+cos--,Jя2
(8.47)
где U2 = U2'—U2" — эффективное значение напряжения вторичной полуобмотки трансформатора; U00=-^-^~ U2—значение выпрямленного напряжения при а = 0.
УГ ОС
Выражение (8.47) позволяет по- строить зависимость U0a от а, кото- иоа рая называется регулировочной характеристикой управляемого выпрямителя (рис. 8.19). Из рисунка видно, что при чисто активной нагрузке предельный угол управления, соответствующий Uоа = 0, равен 180°.
Максимальное значение обратногоРис.8.19
напряжения на тиристоре при а^я/2
равно двойной амплитуде напряжения на вторичной полуобмотке трансформатора:так как при включении тиристора, например, VD] к выключенному тиристору VD2 прикладывается сумма мгновенных значений напряжений вторичных полуобмоток трансформатора, т. е. UQбр —
= U2'+U2".
Задавая определенный режим, управляемый выпрямитель можно использовать в качестве инвертора.
I
ВыпрямительИнвертор\


Инвертор — устройство, преобразующее постоянный ток в переменный заданного значения и частоты. Применяется для передачи энергии постоянного тока, в электроприводе постоянного тока, для преобразования частоты и т. д.
В выпрямительном режиме работы преобразователя мощность из сети переменного тока поступает к потребителю постоянного тока, а в инверторном мощность из сети постоянного тока поступает к потребителю переменного тока.
Рассмотрим возможность перехода от выпрямительного режима к инверторному схемы двухполупериодного управляемого выпрямителя (рис. 8.20, а), нагрузкой которого является электродвигатель постоянного тока с противо-ЭДС Ео. Для упрощения анализа пренебрежем активными потерями и индуктивностью рассеяния в обмотках трансформатора. Временные диаграммы напряжения и токов на рис. 8.21, а иллюстрируют работу преобразователя в качестве выпрямителя. При углах управления а<90° среднее значение выпрямленного напряжения преобразователя Uол положительно (на рис. 8.20, а «+» в точке а, «—» в точке б) и превышает значение ЭДС Ео, которая направлена встречно напряжению Uоо- Следовательно, направление тока через нагрузку (двигатель) будет определяться направлением напряжения Uо®, т. е. преобразователь будет отдавать мощность в нагрузку, а электродвигатель— являться потребителем мощности. При а=90° напряжение UOct равно нулю (рис. 8.21, б) и преобразователь отдает в нагрузку только реактивную мощность.
Чтобы перейти от выпрямительного режима к инверторному, необходимо изменить на противоположные полярности напряжения на выходе преобразователя и ЭДС электродвигателя Е0. При этом ток Iо должен протекать под действием ЭДС Е0 в сторону, противоположную действию напряжения [/ор. Тогда электродвигатель становится генератором постоянного тока, который отдает мощность, а преобразователь — потребителем мощности. Изменение полярности ЭДС электродвигателя осуществляется путем изменения направления тока в обмотке возбуждения при работе двигателя от источника механической энергии.
Изменить полярность напряжения преобразователя можно установкой такого угла управления, при котором тиристоры включались бы при отрицательном напряжении на трансформаторных обмотках.
Временные диаграммы, иллюстрирующие работу преобразователя в инверторном режиме (см. рис. 8.20, б), представлены на рис. 8.21, в, г.
При 90°<а<180° среднее значение напряжения преобразователя Uots отрицательно («+» в точке б, «—» в точке а) и преобразователь работает как инвертор. При анализе инверторного режима обычно пользуются так называемым углом опережения р = = я—а, отсчет которого ведут от момента времени иt=n.
В инверторном режиме время выключения тиристора /ВЫкл не должно превышать времени, соответствующего значению pmin. Иначе произойдет повторное включение тиристора, например в момент времени и/=я, когда напряжение на нем станет положительным (рис. 8.21, в).
При р>Ртш осуществляется поочередная работа тиристоров, так как напряжение на включаемом тиристоре выше напряжения на выключаемом.
Влияние индуктивности рассеяния обмоток трансформатора на работу инверторов заключается в том, что токи включаемого и выключаемого тиристоров будут изменяться не скачком, а постепенно в течение времени, соответствующего некоторому углу коммутации у. Это приводит к тому, что напряжение инвертора увеличивается, так как в течение времени, соответствующего углу коммутации, оба тиристора работают одновременно и инвертор создает напряжение, равное полусумме напряжений обмоток трансформатора.

а)
Рис. 8 22
5)

ф.
го,Ж~ w2 ф ии z„и)
[F] —
в) h t
Рис. 8 23
В рассмотренной схеме инвертора коммутация тиристоров производится с частотой сети от системы управления (СУ), т. е. частота напряжения инвертора задается сетью переменного тока. Такие инверторы называются инверторами, ведомыми сетью.
Если инвертор работает на автономную нагрузку, а частота коммутации тиристоров определяется частотой управляющих импульсов специальной сети управления, то такой инвертор называется автономным.
Различают инверторы тока и напряжения. Инверторы тока питаются от источника постоянного напряжения £0 через дроссель с большой индуктивностью (рис. 8.22, а). Поэтому ток /0 во входной цепи инвертора практически не изменяется при коммутации тиристоров.
При поочередном переключении пар тиристоров VDb VD4 и VD2, VD3 в нагрузку поступает ток прямоугольной формы (при L-*-оо). Значение и форма выходного напряжения зависят от нагрузки 2Н (рис. 8.22, б).
Питание инвертора напряжения осуществляется непосредственно от источника напряжения Е0 (рис. 8.23, а). Для обеспеченияпостоянства питающего напряжения при коммутации тиристоров параллельно входу инвертора подключают конденсатор большой емкости.
При поочередном переключении пар тиристоров VDi, VD4 и VD2, VD3 с нагрузки снимается напряжение прямоугольной формы (при С-^оо), а значение и форма выходного тока зависят от нагрузки 2И (рис. 8.23, б).
Вопросы и задачи для самопроверки
Определить максимальное значение тока /„ ш, протекающего через нагрузку Ru~ 100 Ом однополупериодиой схемы выпрямителя иа полупроводниковом диоде (рис. 8.4, а). Амплитуда синусоидального напряжения вторичной обмотки входного трансформатора f)Bx2=6 В. Прямое сопротивление диода гПр=20 Ом. Обратное сопротивление следует считать очень большим. Ответ. /ч m = 0,05 А.
Определить значение и направление тока, протекающего через нагрузку i?n=10 кОм однополупериодиой схемы выпрямителя на полупроводниковом диоде во второй полупериод, когда диод закрыт. Амплитуда синусоидального напряжения входной (первичной) обмотки трансформатора (/Вх=Ю0 В. Обратное сопротивление диода гОбр=40 кОм. Коэффициент трансформации я1Р=0,1. Ответ. 1 н=0,2 мА.
Доказать, что полупроводниковый диод с максимально допустимым током /доп=100 мА и напряжением t/O6pmax=100 В, прямым сопротивлением Гпр=50 Ом можно использовать в схеме однополупериодного выпрямителя, работающего иа активную нагрузку /?„ = 250 Ом. Амплитуда синусоидального входного сигнала Uвх = 5 В. Числа витков первичной и вторичной обмоток трансформатора соответственно равны a>i = 100, ш2=200.
Определить максимальное значение тока, протекающего через нагрузку /?н = 95 Ом двухполупериодиой схемы выпрямления на полупроводниковых диодах (рис 8 5, а) Амплитуда синусоидальною входного сигнала £/вх=10 В. Коэффициент трансформации лтр=2. Прямое сопротивление диода гар=5 Ом. Обратное сопротивление очень большое Ответ. /Ишах = 0,1 А
Определить максимальное значение выходного напряжения двухполупе- риодной схемы выпрямителя иа полупроводниковых диодах Амплитуда синусоидального входного сигнала UBX = 6 В. Числа витков первичной и вторичной обмоток входного трансформатора соответственно равны o>i = 100, и!2 = 200 Сопротивление резистора нагрузки Я,, = 100 Ом, прямое сопротивление диода гпр= =20 Ом. Влияние обратного сопротивления диода на выходной сигнал можно не учитывать. Ответ. ия шах — 10 в.
Доказать, что полупроводниковый диод с максимально допустимым обратным напряжением U0eр max можно использовать только в одиополупериодной схемы выпрямителя. Амплитуда выходного напряжения U„max = 50 В. Влиянием прямого и обратного сопротивлений диода на выходное напряжение можно пренебречь.
Определить максимально возможную амплитуду синусоидального входного сигнала двухполупериодиой схемы выпрямления на полупроводниковых диодах с допустимым обратным напряжением Uобршах=20 В. Коэффициент трансформации равен 4. Ответ. Uixim = 5 В.
Определить постоянную составляющую выходного напряжения двухполу- периодиого выпрямителя, если амплитуда выпрямленного напряжения равна 25 В. Ответ. (/0 = 16 В.
Определить максимальное значение тока в нагрузке /?„=80 Ом мостовой схемы (рис. 8.6, а). Прямое сопротивление диодов схемы гпр=10 Ом. Влияние обратного сопротивления диодов на выходной сигнал можно не учитывать. Коэффициент трансформации равен 2. Амплитуда синусоидального входного сигнала f/„x = 5 В. Ответ. 1Ы max = 0,1 А.
Определить максимальное значение выходного напряжения мостовой схемы выпрямления, выполненной на полупроводниковых диодах. Прямое сопро. тивлеиие диодов гпр=10 Ом, сопротивление резистора нагрузки Я„=100 Ом, амп! литуда синусоидального входного сигнала 2 В. Числа витков первичной и вторичной обмоток входного трансформатора соответственно равны 20 и 120. Обратное сопротивление диода считать большим. Ответ. £/„тах = 10 В.
Какое максимально допустимое обратное напряжение должны иметь полупроводниковые диоды, работающие в мостовой схеме выпрямления, если максимальная амплитуда входного напряжения равна 100 В?
Определить прямое сопротивление полупроводниковых диодов, работающих в мостовой схеме выпрямления, если при амплитуде синусоидального напряжения на вторичной обмотке входного трансформатора = 16 В ток в нагрузке ^„ = 50 Ом равен 0,2 А. Ответ. /"пр= 15 Ом.
Почему емкостный фильтр включается параллельно нагрузке (рис. 8.8, а)? Какое условие необходимо выполнить для обеспечения хорошего сглаживания выходного напряжения?
Определить емкость конденсатора, подключенного к выходу двухполу- периодиой схемы выпрямления для обеспечения коэффициента сглаживания = = 100. Частота входного сигнала fi == 50 Гц, сопротивление резистора нагрузки Я„=1 кОм. Ответ. Сф^ЗЗЗ мкФ.
Определить коэффициент пульсаций на выходе мостовой схемы выпрямления, работающей на активно-емкостную нагрузку /?„=10 кОм, С„=15 мкФ. Частота входного сигнала 1=50 Гц. Ответ. &п„=0,014.
Почему индуктивный фильтр включается последовательно с нагрузкой (рис. 8.8, б)? Какое условие необходимо выполнить для обеспечения хорошего сглаживания выходного напряжения с помощью индуктивного фильтра?
Определить индуктивность дросселя, подключенного к выходу выпрямителя для обеспечения коэффициента сглаживания Кс = 50. Частота входного сигнала 11 = 50 Гц, сопротивление резистора нагрузки j?„ = 100 Ом. Ответ. Ьф^16 Гн.
Определить коэффициент пульсаций иа выходе двухполупериодной схемы выпрямления, работающей на нагрузку, состоящую из последовательно соединенных дросселя L„ = 2 Гн и резистора /?„ = 60 Ом. Частота входного сигнала /1=50 Гц. Ответ. &Пн = 0,064.
Какой тип фильтра целесообразно использовать при работе выпрямителя на активную нагрузку: а) ^„=10 кОм, б) /?„=40 Ом?
Определить коэффициент сглаживания Г-образного фильтра, имеющего параметры Lф = 6 Гн, Сф=25 мкФ. Частота входного сигнала /1 = 50 Гц. Ответ. Кс=150.
Определить частоту входного сигнала двухполупериодного выпрямителя, необходимую для обеспечения коэффициента сглаживания Кс=99, если к выходу выпрямителя подключен Г-образный сглаживающий фильтр с параметрами Lф = «=4 Гн, Сф=4-10~4 Ф. Ответ, fi^40 Гц.
ГЛАВА 9 СТАБИЛИЗАТОРЫ НАПРЯЖЕНИЯ И ТОКА
§ 9.1. Параметрические стабилизаторы
Стабилизаторы напряжения. При проектировании источников питания электронной аппаратуры предъявляются высокие требования к стабильности питающего напряжения. Как медленные, так *и быстрые колебания (пульсации) напряжения питания существенно изменяют режим и параметры электронной схемы. При*
чцнами нестабильности могут быть колебания напряжения и частоты питающей сети, изменения нагрузки, пульсации вьшрямлен- ноГо напряжения,колебания нагрузки и влажностиокружающей
среды.Например,для питания измерительныхустройств,рабо
тающих с точностью 0,1%, требуется стабильность напряжения питания не хуже 0,01%.
Основные параметры стабилизаторов напряжения следующие:
коэффициент полезного действия, равный отношению мощности, выделяемой в нагрузке, к входной мощности
^ = Ян/Явх==(£/й/н)/(£/вх/вк);(9Л)
коэффициент стабилизации, определяемый как отношение относительного приращения напряжения на входе стабилизатора AUbx/Ubx к относительному приращению напряжения на нагрузке AUк/Uн при постоянной нагрузке:
К СТ ^^вх/^вх • ^^н/^н|Яи = СОП8Ь(9.2) выходное сопротивление, показывающее, во сколько раз изменится напряжение на выходе стабилизатора AUa при изменении тока нагрузки
(9.3)
U „-const''
В
ВЫХ А/„При питании усилителей большое выходное сопротивление стабилизатора приводит к появлению паразитных обратных связей через источник питания, вызывающих изменения параметров усилителей и даже самовозбуждение. Поэтому снижение выходного сопротивления стабилизатора является важной задачей.
Высокую стабильность напряжения питания позволяют получить схемы стабилизаторов напряжения, использующие нелинейные элементы, вольт-амперная характеристика которых содержит участок, где напряжение слабо зависит от тока. Такую вольт-ам- перную характеристику имеет стабилитрон, работающий при обратном напряжении в области пробоя (рис. 9.1, б).
Схема простейшего стабилизатора напряжения, называемого параметрическим, приведена на рис. 9.1, а. Свойства такого стабилизатора определяются в основном параметрами стабилитрона.
В этой схеме колебания входного напряжения или тока нагрузки приводят только к изменению тока через стабилитрон, а напряжение на стабилитроне, подключенном параллельно нагрузке, остается почти неизменным.
Действительно, входное напряжение распределяется в схеме между балластным резистором Re и стабилитроном, т. е.
^ВХ(9.4)
гДе ^/?б=(/Ст+^н)^б падение напряжения на резисторе Re от йРотекания токов стабилитрона /ст и нагрузки /н.
Так как напряжение на стабилитроне UCT в соответствии вольт-амперной характеристикой почти не зависит от тока стаби° литрона в пределах участка от /сттш До /сттах, то приращение входного напряжения AUBK примерно равно приращению напряже ния ДUяб на резисторе Rt,.
Так как ток нагрузки /„=(7н/7?„ = ^ст//?н останется при этом неизменным, то можно записать
ВХ ^^^6^Л:Т^б»(95)
т. е. при изменении входного напряжения на AUBX ток стабилитрона изменится на величину AUBX/Re.

Рис Э 1
Теперь предположим, что изменилась нагрузка, например уменьшилось сопротивление резистора /?„, что привело к увеличению тока нагрузки. Поскольку при неизменном входном напряжении ДОЛЖНО СОХраНЯТЬСЯ ПОСТОЯНСТВО ВХОДНОГО ТОКа /вх = /ст+/н = — const, увеличение тока /н влечет за собой уменьшение на такое же значение тока стабилитрона.
Выходное сопротивление параметрического стабилизатора (рис. 9.1, а) определяется дифференциальным сопротивлением стабилитрона /?д на рабочем участке вольт-амперной характеристики
R = /^ At/ст ^сттах ^стт!п(96)
^сттах ^crmin
так как выходным напряжением стабилизатора является напряжение на стабилитроне Ua = Uст, а изменение тока в нагрузке равно изменению тока через стабилитрон: А/„—А/ст-
Записав Д[/ст=А/стЯд и учтя выражение (9.5), в соответствии с формулой (9.2) найдем коэффициент стабилизации параметрического стабилизатора
\\s формулы (9.7) следует, что с ростом Rq увеличивается коэффициент стабилизации. Однако при заданных UBK, UH, /стном, /н ^противление резистора Re однозначно определяется из выражения (9-1):
,и27ин -м•Н I *стном
/стном= (/сттак — /стт1п)/2— НОМИНЭЛЬНЫЙ ТОК СТабИЛИТрона
(рис. 9.1, б).
Увеличить Rб можно, если повысить UBX, а это9
приводит к уменьшению Кст. Поэтому значение коэффициента стабилизации параметрических стабилизаторов напряжения обычно не превышает 50. Для повышения Кст можно применять последовательное включение стабилизаторов.
Параметрические стабилизаторы напряжения просты и надежны, однако имеют существенные недостатки, главными из которых являются невозможность регулировки выходного напряженил, малое значение коэффициента стабилизации, особенно при больших токах нагрузки (7Н>/ СТ НОМ)•
Стабилизаторы тока. Основным параметром стабилизаторов тока, кроме выходного сопротивления, является коэффициент стабилизации выходного тока, равный отношению относительного приращения входного тока к относительному приращению тока нагрузки, т. е.
tfc,/ = -ys£-/-T!L-(9.9)
* вх /*н
В маломощных параметрических стабилизаторах тока используются элементы с большим сопротивлением по переменному току, вольт-амперная характеристика которых содержит участок, где ток через элемент не зависит от напряжения на нем. Такую характеристику имеют биполярные транзисторы, включенные с общей базой (см. ряс. 4.29), сопротивление которых переменному току составляет несколько мегаом. В качестве стабилизатора тока можно использовать также схему на полевом транзисторе (рис. 9-2), в которой стабилизация тока осуществляется за счет действия глубокой отрицательной обратной связи по току, создаваемой Резистором в цепи истока Ra. Падение напряжения на резисторе "и от протекания тока /н=/с равно по абсолютной величине напряжению затвор — исток, т. е.
/еЯиН^зн|.
Записав R«=\U3h\/Ic и учитывая, что стоко-затворная харак- Теристика полевого транзистора описывается выражением

гдегде /со — ток стока при U3«=0;
Uотс — напряжение затвор — исток при отсечке тока (1с=о\ будем иметь’
\UOK\U-V77U7o)/\н,•
* С
Для обеспечения хорошей стабилизации тока сопротивлениеRx должно быть по возможности большим, так как при увеличении R. возрастает внутреннее сопротивление транзистора, определяемое формулой
г I —г си ( ^ — SRU),где rca=dUcyi/dIc (при lf3H = const) —дифференциальное сопротивление сток — исток, значение которого лежит в диапазоне 80— 100 кОм.
Схема стабилизатора тока (рис. 9.2) является двухполюсником и может быть включена вместо любого омического сопротивления. Эта особенность схемы используется для повышения коэффициента стабилизации параметрического стабилизатора напряжения (см. рис. 9.1), заменив в нем балластный резистор Re стабилизатором тока (рис. 9.2). В этом случае коэффициент стабилизации напряжения может достигать 104.
§ 9.2. Компенсационные стабилизаторыСтабилизаторы напряжения различают компенсационные стабилизаторы непрерывного и импульсного действия. Стабилизаторы напряжения непрерывного действия представляют собой систему автоматического регулирования, в которой" фактическое значение выходного напряжения сравнивается с заданным значением эталонного (опорного) напряжения. Возникающий при этом сигнал рассогласования усиливается и должен воздействовать на регулирующий элемент стабилизатора таким образом, чтобы выходное напряжение стремилось вернуться к заданному уровню. В качестве источника опорного напряжения обычно используют параметрический стабилизатор, работающий с малыми токами нагрузки, реже гальванические батареи.
В зависимости от способа включения регулирующего элемента различают компенсационные стабилизаторы последовательного и параллельного типов.
Структурная схема компенсационного стабилизатора последовательного типа представлена на рис. 9.3, а. В этой схеме регулирующий элемент РЭ включен последовательно с нагрузкой и играет роль управляемого балластного сопротивления.
разностный сигнал рассогласования £/и—Uon, формируемый схемой сравнения СС, поступает на вход усилителя постоянного тока У. усиливается и воздействует на регулирующий элемент РЭ.

При положительном сигнале рассогласования (t/H—Uon) >0 вНутреннее сопротивление РЭ возрастает и падение напряжения U з на нем увеличивается. Так как РЭ и нагрузка включены последовательно, то при увеличении Up3 выходное напряжение уменьшается, стремясь к значению UKHом-

Х S)
а)Рис. Э 3
При отрицательном сигнале рассогласования (UH—Uon) < 0, наоборот, внутреннее сопротивление РЭ и падение напряжения на нем уменьшаются, что приводит к возрастанию выходного напряжения и„.
Принципиальная схема компенсационного стабилизатора напряжения последовательного типа на транзисторах приведена на рис. 9.3, б. Роль регулирующего элемента в этой схеме играет транзистор VTj. При увеличении UBX выходное напряжение возрастает по абсолютному значению, создавая отрицательный сигнал рассогласования напряжения UбЭ2 на входе усилителя постоянного тока, выполненного на транзисторе УТг. Ток коллектора транзистора УТг возрастает, а потенциал коллектора УТ2 становится более положительным относительно потенциала земли. Напряжение база — эмиттер транзистора VTj уменьшается, что приводит к возрастанию внутреннего сопротивления транзистора VTi и падения напряжения на нем. Выходное напряжение при этом уменьшается, стремясь к прежнему значению.
Для повышения коэффициента стабилизации схемы резистор “к, определяющий базовый ток регулирующего транзистора УТЬ п°дключается к стабильному источнику напряжения — Ей.
Коэффициент стабилизации схемы рис. 9.3, б при абсолютно Стабильном напряжении Ео и без учета влияния делителя напряжения Ri—R2—Rз (база транзистора VT2 подключена непосред. ственно на выход стабилизатора) определяется выражением
К1
СТ ил Ra + Г32 + Гб2/Л21э2 ’(9.10)
а выходное сопротивление
^?вых 1(ГВ + ^л) ^2э2“Ьг 62]/^21э1^21э2"
Если £0 не стабилен, то его колебания передаются через резистор RK на базу регулирующего транзистора VT| и ухудшают
коэффициент стабилизации схемы в Л = 1 + ———т^~Раз.
Rk Ш вх
Увеличение RK снижает величину А, но может привести к нарушению условия нормальной работы стабилизатора:
Д/к2=-Д/в1.(9.11)
Это условие вытекает из очевидного равенства Ли + Лс2=Лг«~ ()/Я« = const.
Согласно равенству (9.11), увеличение тока базы /ei транзистора VTi на величину Д/б1 вызывает уменьшение на такую же величину тока коллектора /к2 транзистора VT2.
Так как ток базы связан с током нагрузки соотношением /б1« ~/в//121зь то при увеличении сопротивления RK ток lei может^ оказаться больше, чем ток /к2, что нарушает условие (9.11).
Плавная регулировка выходного напряжения производится с помощью делителя напряжения RuR2,R3, включенноговвыходную цепь стабилизатора таким образом,как показано на рис. 9.2, б.
В этом случае выходное напряжение стабилизатора
U*=UonW б2“Ь^оп/(^з"Ъ^з) “Ь^бэг-(9-12)
Ток через делитель /дел выбирают обычно на порядок больше, чем ток базы транзистора VT2. Дальнейшее увеличение тока делителя за счет снижения сопротивлений Ru R2, R3 нецелесообразно, так как приводит к существенному уменьшению КПД схемы. Тогда выражение (9.12) принимает вид
Ua« Um ( 1 +'+^э2-(9-13)
При включении делителя напряжения коэффициент стабилизации, определяемый формулой (9.10), уменьшается в В раз, так как во столько раз уменьшается приращение входного тока транзистора VT2, соответствующее приращению выходного напряжения
А£/н.,Записав приращения входного тока без делителя (Аик=Аибэ2)
Д/б2= bUJRBX92и С делителем А/62 дел—КделА£/н/(/?вх э2 + Я-яел) ,
где Кдел = (/?, + Ri") I {R\ + /?2 + Я»), ^?дел = (-/?з + Яг*) [1(^*1 + + Я2'Ь найдем
— Д/б2 __ /?вхэ2 + Одел/1 I Одел\ I
Д^62делОвхэ2/Сдел\ Явхэ2) I
Для повышения коэффициента стабилизации компенсационного стабилизатора в качестве регулирующего элемента используют составнойтранзистор. Использованиесоставноготранзистораувеличивает коэффициент стабилизациина величинукоэффициентауси
ления по току дополнительного транзистора.

Рис Э 4Рис.95
Структурная схема компенсационного стабилизатора напряжения параллельного типа приведена на рис. 9 4. В этой схеме регулирующий элемент (РЭ) подключен параллельно нагрузке /?н. Последовательно с ними включается балластный резистор Re. Таким образом, схема компенсационного стабилизатора параллельного типа при отсутствии усилителя У по своей структуре напоминает схему параметрического стабилизатора, в которой роль регулирующего элемента играет стабилитрон.
Схема рис. 9.4 работает следующим образом. Разностный сигнал рассогласования | UK — Uon|, формируемый схемой сравнения, усиливается с помощью усилителя У и воздействует на регулирующий элемент (РЭ), изменяя его ток /р таким образом, чтобы обеспечить постоянство выходного напряжения U„.
Коэффициент стабилизации компенсационных последовательных стабилизаторов достигает нескольких тысяч и зависит от коэффициента усиления усилителя У. Однако следует учитывать, что при Увеличении коэффициента усиления до определенного значения схема стабилизатора самовозбуждается.
Выходное сопротивление компенсационных стабилизаторов имеет значение порядка нескольких ом и даже долей ом.
КПД у стабилизаторов параллельного типа ниже, чем у стабилизаторов последовательного 'типа, так как на балластном резисто- Ре Re расходуется дополнительная мощность.
Недостатком стабилизаторов последовательного типа является их критичность к перегрузкам. При коротком замыкании на выходе к регулирующему элементу (транзистору VTi) прикладывается все входное напряжение и резко увеличивается ток /р, что может привести к выходу транзистора из строя.
В настоящее время все больше распространены схемы стабилизаторов напряжения, выполненные на основе операционных усилителей.
13
2 -~С2
Вх п
ИМС
Вых
Рис. 9 6
4 ИМС 3
/ К огр 1
7 lk а 1

т
Рис. 9.7
На рис. 9.5 приведена схема компенсационного стабилизатора напряжения последовательного типа, где операционный усилитель используется в качестве усилительного элемента. Напряжение на выходе схемы определяется выражением
ивых = ^выхоу — ^бэ = [(/?1 4"/?2)/(/?2-|-/?з)-Ь 1] Uоп — Uбэ(9-14)
и остается постоянным при изменении нагрузки /?н.
Изменяя сопротивление в цепи обратной связи R2, можно регулировать выходное напряжение схемы. Опорное напряжение Uoa создается параметрическим стабилизатором напряжения, состоящим из резистора и стабилитрона VD.
В настоящее время выпускают широкий ассортимент интегральных стабилизаторов напряжения с защитой от токовых перегрузок и короткого замыкания на выходе.
В качестве источника опорного напряжения используют параметрический стабилизатор напряжения, состоящий из стабилитрона и полевого транзистора, выполняющего роль балластного сопротивления.
Регулирующий элемент обычно представляет собой составной транзистор, состоящий из двух или нескольких отдельных транзисторов, число которых определяется требованиями, предъявляемыми к стабилизатору.
Усилительным элементом схемы интегрального стабилизатора является операционный усилитель или в некоторых случаях просто дифференциальный каскад.
На рис. 9.6 приведена дсновная схема включения гибридного интегрального, стабилизатора типа 275ЕН6А, позволяющая стабилизировать на выходе положительное напряжение 6 В.
Навесной резистор Rorр включается в цепь защиты стабилиза- тора от короткого замыкания нагрузки.
Его сопротивление зависит от значения допустимого тока нагрузки /и доп И определяется из формулы
Яогр ^бэ/^ндоп»
где ибэ==®,50,7В.

Конденсаторы Си С2 устраняют самовозбуждение стабилизатора и их подбирают при использовании стабилизатора на практике. Выходное напряжение можно регулировать с помощью внешних сопротивлений. .
Вых
I'3 11 -сп— 16 № У2
п 4- ИМС 2 Cz4= [К
В -*-5
ТС1 т
Рис. 9.8
Стабилизаторы отрицательного напряжения этой же серии отличаются от стабилизаторов положительного напряжения другим типом электропроводности транзисторов. На рис. 9.7 приведена основная схема включения стабилизатора типа 275ЕН12А, позволяющая стабилизировать отрицательное выходное напряжение — 12 В.
По сравнению с гибридными полупроводниковые стабилизаторы напряжения имеют высокую стабильность выходного напряжения за счет запаса коэффициента усиления, который легко реализовать в полупроводниковых интегральных микросхемах, так как в гибридных ИМС транзисторы являются дискретными элементами.
Основная схема включения полупроводникового стабилизатора тип*а 142 ЕН1 приведена на рис. 9.8. Внешний резистор Ri включен в цепь защиты схемы от короткого замыкания нагрузки.
Конденсатор Сi определяет время восстановления номинально- г° режима при импульсном изменении нагрузки и входного напряжения. Емкость конденсатора Сi составляет в реальных схемах примерно. 103 пФ.
Емкость конденсатора С2 позволяет уменьшить выброс выход - Ного напряжения при импульсном изменении нагрузки и входного Напряжения.
I',‘i
-^-191
^ ;§Стабилизаторы тока. В компенсационных стабилизаторах тока последовательно с нагрузкой включается эталонный резистор % напряжение на котором стабилизируется с помощью обычного стабилизатора напряжения. Таким образом, при изменении нагру3. ки R„ ток, протекающий через нее, останется неизменным.
На рис. 9.9 приведен один из вариантов схемы компенсационного стабилизатора тока. Сигнал рассогласования £//?эТ — Uon уси_ ливается с помощью усилителя постоянного тока, выполненного на транзисторе УТ2 и воздействует на регулирующий элемент (транзистор VTi).

a)S)
Рис. Э 10
Импульсные стабилизаторы напряжения. Существенным недостатком, рассмотренных выше компенсационных стабилизаторов непрерывного действия является относительно низкий КПД, не превышающий 60 %, что приводит к увеличению массы и габаритов устройства. Применение импульсного режима работы регулирующего элемента (транзистора) стабилизатора позволяет повысить КПД до 80 % и уменьшить массу и габариты стабилизатора, так как при малой рассеиваемой мощности регулирующего транзистора, работающего в импульсном режиме, можно не применять массоемкие теплоотводящие радиаторы. На рис. 9.10, а приведена структурная схема импульсного стабилизатора напряжения последовательного типа, иллюстрирующая принцип его действия. В схеме рис. 9.10, а нагрузка последовательно через сглаживающий фильтр Ф и ключевой регулирующий элемент РЭ подключена к источнику входного напряжения. Выходное нагрузочное напряжение сравнивается с эталонным опорным напряжением Uon- Раз‘ ностный сигнал рассогласования Up, формируемый схемой сравнения СС, воздействует на схему управления СУ, которая вырабатывает импульсы управляющие временами размыкания и замыкания ключевого регулирующего элемента. В результате к входу сглаживающего фильтра Ф будет приложено импульсное напряжение «ф, форма которого представлена на рис. 9.10, б. Среднее значение этого напряжения Uф0 зависит от соотношения времен замкнутого t3 и разомкнутого tp состояний ключа РЭ и определяется формулой
гдС T=t3 + tр — период, f — частота переключения ключевого элемента, Q = T/t3— скважность последовательности импульсов.
Изменяя параметры t3 и f, можно регулировать напряжение f/фо таким образом, чтобы выходное напряжение стабилизатора оставалось почти неизменным.
Изменение параметров /3 и / можно рассматривать как модуляцию входного напряжения ключевым элементом РЭ.

а)
Рис. 9.11
Возможны три способа модуляции входного напряжения:
"Jux Jr

Uкон
5)
Широтно-импульсная модуляция (ШИМ), когда изменяется длительность управляющих импульсов t3 (время замкнутого состояния ключевого элемента), а частота / их следования (частота переключения ключевого элемента) остается неизменной.
Частотно-импульсная модуляция (ЧИМ), в процессе которой изменяется частота следования управляющих импульсов, а их длительность неизменна.
Широтно-частотная, когда частота и длительность управляющих импульсов — переменные величины.
Наибольшее распространение получили стабилизаторы с широтно-импульсной модуляцией.
В качестве схемы управления СУ в таких стабилизаторах может использоваться генератор импульсов ГИ, вырабатывающий прямоугольные импульсы с постоянной частотой. Длительность импульсов определяется величиной сигнала рассогласования, поступающего с выхода схемы сравнения СС.
Возможно построение стабилизатора с ШИМ на основе структурной схемы рис. 9.11, а, где функции сравнения сигналов и Управления ключом выполняет компаратор напряжения КН, на °ДИн из входов которого поступает выходное напряжение ивых или Часть его, а на другой — пилообразные импульсы «г, вырабатываете с постоянной частотой генератором линейно изменяющегося Напряжения (ГЛИН). Компаратор срабатывает при равенстве напряжений на обоих входах и формирует управляющее напряжение на входе регулирующего элемента (ключа), закрывая или откпы вая его. При отклонении выходного напряжения от номинального значения изменяется момент времени срабатывания компаратора т. е. длительность управляющего импульса на входе ключа. Принцип работы схемы (рис. 9.11, а\ можно проиллюстрировать с' помощью временных диаграмм (рис. 9.11, б).
VT
Lи6ых
11VD/р(
%
a)
0 t, t2t ,U ts t

Рис. 9.12
Существует класс импульсных стабилизаторов релейного типа в которых схема сравнения представляет собой релейное устройство, которое срабатывает, если часть выходного напряжения становится равной значению порогового напряжения Unoр реле. Недостатком стабилизаторов релейного типа являются относительно высокие пульсации выходного напряжения, так как срабатывание релейного устройства осуществляется только при изменении выходного напряжения.
Поскольку напряжение после ключевого элемента представляет собой последовательность импульсов, необходимым элементом импульсного стабилизатора является сглаживающий фильтр с высоким коэффициентом сглаживания. Обычно в качестве сглаживающего фильтра в импульсных стабилизаторах используют Г-образные LC-фильтры.
Процессы, характеризующие работу импульсного стабилизатора сГ-образнымLC-фильтром(рис. 9.12, а) без учета особенностейсистемыформированияуправляющих импульсов, проиллюст
рированы временными диаграммами на рис. 9.12, б.
Предположим, что в момент времени t=0 регулирующий транзистор открыт и ток через катушку индуктивности нарастает по линейному закону:
iL=iL(0) + --Uax~L~B^-t,‘(9.16)где t'i(O)—ток, проходящий через катушку в момент отпирания транзистора.
В момент времени t—t\ транзистор закрывается (ключ размыкается). Ток ii(fj) убывает также по линейному закону, протека
через открытый диод (в отсутствие диода на закрытом транзисторе в0зникли бы недопустимые перегрузки по напряжению, которые м0гли бы привести к выходу его из строя):
(9.17)
Затем в момент времени t2 снова замыкается ключ (открывается транзистор) и ток iL начинает увеличиваться по линейному закону. Цикл повторяется.
Режим работы стабилизатора при ib{t2) >0 называют режимом непрерывного тока. В этом случае выражение для определения пульсации тока, протекающего через катушку индуктивности можно записать как
AiL= ^Bt~~mx)- (h -ti)=/зам.(9.18)
Пульсацию выходного напряжения АиВЫх определим, учитывая, что в установившемся режиме работы схемы средние значения токов, протекающих через катушку индуктивности и нагрузку, равны между собой. Следовательно, среднее значение тока, протекающего через конденсатор, равно нулю, а изменение напряжения на нем (пульсация выходного напряжения определяется только пульсацией тока t'i). Когда ток iL выше среднего значения /щ; напряжение иа конденсаторе ис увеличивается. При уменьшении iL относительно ho напряжение ис также уменьшается. Таким образом, можно записать уравнение балланса электрических зарядов в цепи катушки индуктивности и конденсатора
-f- = 2A£/,HIC,(9.19)
где Т — период переключения ключевого транзистора, AiJ2 — среднее значение тока, протекающего через конденсатор за половину периода, т. е. Г/2, 2ДиВых — изменение напряжения на конденсаторе за половину периода.
Подставляя ,выражение (9.18) в (9.19), после несложных преобразований получим
а г Г ^iT {U.x ^вых) ^зам/Qпт
вых 8СШС/'(*
Из выражения (9.20) следует, что для обеспечения малой пульсации выходного напряжения необходимо увеличивать частоту Регулирования /. Однако при увеличении частоты возрастают по- Тери мощности в регулирующем транзисторе, катушке индуктивности, что приводит в конечном счете к снижению КПД. Обычно частота регулирования импульсных стабилизаторов напряжения ле- *ит в пределах 2—50 кГц.
Выбрать и рассчитать схему последовательного стабилизатора напряжения параметрами Kzт>104. Исходные данные для расчета: (/и= 12 В; Д(/вх = ±2 В- /нга1х“2 A', Uu min — 4 В; Uнтах^б В.
Решение
Выбираем тип регулирующего транзистора из условий
Uкэтах = Uвх + ьи„х — Uнт1П = 10 В < ^кэтахдот ^ктах = ^кэтах^нтах = 20 Вт < /'VmaXAom
^нтах < ^клон-
Этны условиям удовлетворяет транзистор типа КТ908А с параметрами
^ктахдон = ЮА, /"V max доп = 50 Вт,
^21^=80, ^кэтвхлоп = В.
Рассмотрим возможность получения заданных параметров схемы при использовании в качестве усилительного элемента операциоииого усилителя (см. рис. 9 5).Запишем
^выхоу= ^бэ ~Ь ^нтах= 6,6В <£/выхтахоу >(921)
Iвыхоу — ^бтах — ^нтах/О Н- ^21эт1п) — 25 мА < /
выхтахоу •(9.22)
где (/выхшах оу,/вых шахоу— предельныезначениявыходныхнапряженияи тока
операционного усилителя.
Выбираем операционный усилитель типа К157УД1, для которого UаыхшахоУ= ■= 12 В, /вых max оу = 300 мА.
Если условие (9.21) не выполняется, то в качестве усилительного элемента следует использовать транзистор. При невыполнении условия (9.22) в качестве регулирующего элемента используют составной транзистор. Тогда
^выхоу ~ ^нтах/( 1 "Ь ^21э1^-'2\э2) < ^выхтахоу»
где h21э1, Й21э2 — коэффициенты усиления по току отдельных транзисторов.
Для создания опорного напряжения Uon — UcT<U„ mir, выбираем стабилитрон КС133А с параметрами UcT = Uon = 3 В, /?д=65 Ом, /Ством=Ю мА.
Определяем сопротивление балластного резистора /?б, полагая, что /Стнои>
I^/вх оу^
■^6 “ (^вхсрUm)//стном = 0,9 кОм.
Для расчета сопротивлений резисторов Ru /?2, /?з предположим, что движок в потенциометре R2 стоит в крайнем верхнем положении. Тогда выходное напряжение стабилизатора имеет заданное по условию минимальное значение. При крайнем нижнем положении движка выходное напряжение максимально.
В первом случае
^нт.п = ^выхоу ~ ^бэ * ( Ri+ l) Uon ~ U63.(923)
Во втором случае
^ишах~(/?'^/?2 +l)t/on-£/63.(924)
Полагая /?з=1 кОм, из системы уравнений (9.23) й (9.24) находим Ri =0,5 кОм, R3=0,5 кОм.
Определим минимальный коэффициент стабилизации схемы, применив общую формулу
„^Uит1пRi„
^CTmln ~ ттг, ''Дел*
^вхтах Авых
Так как /?!=/■**=/■*/(!+^2!э)—внутреннее сопротивление регулирующе- г0 транзистора, Нвых~г,1Ки оу— выходное сопротивление схемы без учета делителя, Кд.ел— (Л2 + Лз)/(^1+^?2+/?з). ТО
J, ^и?1п. S.K.Kjloy ^
^CTinln— Tr/,,. s /'дел ~ ‘i‘ lu •
^вхтах r в (1 + «21э)
Вопросы и задачи для самопроверки
Определить коэффициент стабилизации стабилизатора напряжения, если при изменении входного напряжения от 1 до 3 В напряжение на нагрузке изменилось от 1 до 1,5 В. Ток нагрузки остался неизменным. Ответ. КСт = 4-
Определить выходное сопротивление стабилизатора напряжения, если изменение тока в нагрузке иа величину Д/н = 2 А вызвало изменение нагрузочного напряжения ДС/Н = 0,5 В. Ответ. #вых=0,25 Ом.
Определить коэффициент стабилизации стабилизатора тока, если при изменении входного тока от /BXi = l до /„х2=5 А ток в нагрузке изменился от = =0,5 до 1И2 = 1,5 А. Ответ. Kzr . = 2.
Определить номинальный ток стабилитрона, обеспечивающий стабилизацию напряжения. Максимальный и минимальный токи стабилитрона в режиме стабилизации соответственно составляют ^ст шах — 10 мА, •^ст mln — 4 мА. Ответ.
/ст ном — 7 МА.
Определить сопротивление балластного резистора Re в схеме стабилизатора напряжения, представленного иа рис. 9.1, а, если напряжение стабилизации составляет U„ = 10 В, а на вход схемы подается напряжение (/Вх = 20 В. Входной юк /вх=0,02 А. Ответ. Яб=500 Ом.
Определить ток стабилитрона в схеме рис. Э 1, а, если ток в нагрузке /„ = =0,02 А, входной ток /Вх=0,05 А. Ответ. /ст == 0,03 А.
Как изменится ток стабилитрона в схеме рис. 9 1, а, если входное напряжение изменилось на величину Д(/Вх=2 В? Сопротивление балластного резистора /?б=200 Ом. Ответ. Д/Ст =10 мА.
Как изменятся ток стабилитрона входной ток в схеме рис. 9 1, а, если сопротивление нагрузки увеличить в два раза? Изменением напряжения стабилизации можно пренебречь Ответ. Ток стабилитрона уменьшится в два раза. Входной ток останется без изменения.
Каким должно быть сопротивление резистора Re, чтобы стабилитрон в схеме рис. 9.1, а при холостом ходе не вышел из строя? Максимальный ток стабилитрона в режиме стабилизации /ст шах —100 мА. Входное напряжение Uвх— =20 В. Ответ. /?б = 200 Ом.
Ю. В схеме стабилизатора на рис. 9.1, а напряжения входное и нагрузки первоначально были равны 20 и 10 В. Определить коэффициент стабилизации, если пРи изменении входного напряжения напряжение нагрузки изменилось иа 1 В, а т°к стабилитрона иа 0,1 А. Сопротивление резистора /?б=200 Ом. Ответ. Кст= “=10.
РАЗДЕЛ III
ПРИНЦИП РАДИОСВЯЗИ. ИЗБИРАТЕЛЬНЫЕ СХЕМЫ
ГЛАВА 10 ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О РАДИОПЕРЕДАЮЩИХ И РАДИОПРИЕМНЫХ УСТРОЙСТВАХ РАДИОСВЯЗИ
§ 10.1. Основные параметры радиопередающих и радиоприемных устройств
Передача энергии с помощью радиосвязи широко используется при управлении автоматическими объектами. Структурная схема, иллюстрирующая принцип радиосвязи, приведена на рис. 10.1.
Основными устройствами радиосвязи являются радиопередатчик и радиоприемник. Радиопередатчик предназначен для создания высокочастотного сигнала, некоторые параметры которого (частота, амплитуда или фаза) изменяются по закону, соответствующему передаваемой информации. Частота высокочастотного сигнала называется несущей.
Процесс воздействия на один или несколько параметров высокочастотного сигнала в соответствии с законом передаваемой информации называется модуляцией. Высокочастотный сигнал в радиопередатчике формируется задающим генератором.
Элемент, с помощью которого осуществляется воздействие на колебания высокой частоты, называется модулятором. Модулятор является неотъемлемой частью радиопередатчика, так как формирует сигнал информации, подлежащий передаче на расстояние. Модулированные высокочастотные колебания усиливаются усилителем мощности и излучаются в окружающее пространство с помощью антенны.
Радиопередатчик характеризуется следующими параметрами.
Мощностью, отдаваемой выходным каскадом в антенну. Увеличение мощности передатчика повышает дальность и надежность радиосвязи.
Коэффициентом полезного действия, определяемым как отношение выходной мощности передатчика к мощности, потребляемой от всех источников питания. Особенно важен этот параметр для мощных передатчиков.
Диапазоном частот, в котором работает передатчик. При этом перестройка с одной частоты на другую должна осуществляться плавно и по возможности простыми способами.
Стабильность частоты, от которой зависят надежность и помехоустойчивость радиосвязи.
Коэффициентом гармоник на выходе, определяющим уровень помех радиостанциям, работающим на кратных частотах.
радиоприемное устройство предназначено для выделения из модулированного высокочастотного колебания, принятого от радио- передатчика, сигнала информации, обеспечивающего нормальную работу потребителя информации.

Радиопередатчик
Рнс. 10.1
В качестве нагрузки радиоприемника могут быть использованы телефон, реле, записывающее устройство, установка автоматического регулирования и др.
Полезный сигнал, принятый антенной радиоприемника, сопровождается помехами. Источниками помех являются искровые процессы в различных промышленных установках, работающих поблизости, грозовые разряды, космические излучения и т. д. Поэтому в радиоприемнике имеются специальные цепи для подавления помех.
Процесс непосредственного преобразования модулированных высокочастотных колебаний в информативный сигнал называется Детектированием, а устройство, в котором оно происходит,— детектором. Детектор является неотъемлемой частью любого радиоприемного устройства.
Так как мощность полезного сигнала, принимаемого антенной приемника, обычно мала, то в нем предусматриваются усилитель высокой частоты, нагрузкой которого является детектор, и усилитель низкой частоты, усиливающий после детектора сигнал информации.
Радиоприемник, выполненный по структурной схеме рис. 10.1, Называется приемником прямого усиления, так как Частота принятого радиосигнала при его усилении и фильтрации остается неизменной.
Радиоприемное устройство характеризуется следующими параметрами.
1- Чувствительностью, т. е. способностью радиоприемника при- имать слабые сигналы. Чувствительность оценивается минимальным значением сигнала в антенне, обеспечивающим заданную мощ. ность выходного сигнала информации, и зависит от усилительных свойств усилителей, входящих в схему радиоприемника. Чем больше коэффициент усиления усилителей, тем выше чувствительность радиоприемника.
Избирательностью, т. е. способностью приемника выделять из суммы различных сигналов и помех сигналы нужной радиостанции. Чем выше избирательность приемника, тем меньше влияние на полезный сигнал помех и сигналов посторонних радиостанций
Избирательность приемника зависит от числа каскадов в усилителе высокой частоты и качества резонансных фильтров в каждом каскаде. Повышение избирательности приемника связано с увеличением количества контуров и каскадов усиления в приемнике, что повышает его стоимость и усложняет настройку. Поэтому в зависимости от назначения приемника его избирательность имеет конкретное значение, которое задается при проектировании радиоприемника.
Количественно избирательность определяется как отношение коэффициента усиления приемника при его настройке в резонанс к коэффициенту усиления при определенной расстройке: se~
=Kuv!Ku.
Выходной мощностью, т. е. мощностью, отдаваемой в нагрузку. Величина этой мощности зависит от назначения приемника и обычно задается при проектировании.
Качеством воспроизведения выходного сигнала, характеризующим различие между входным и выходным сигналами информации за счет линейных и нелинейных искажений.
§ 10.2. Радиоприемник супергетеродинного типаРадиоприемник прямого усиления (см. рис. 10.1) имеет существенные недостатки, главными из которых являются низкие избирательность и чувствительность.
Как уже отмечалось, одной из мер повышения избирательности и чувствительности является увеличение числа каскадов усилителя высокой частоты. Резонансные контуры каждого каскада должны быть настроены на частоту принимаемой станции. Поэтому в приемнике прямого усиления для перестройки контуров обычно используют многосекционные конденсаторы переменной емкости, что усложняет схему, повышает габариты и вес радиоприемника.
В процессе перестройки контуров невозможно получить постоянную избирательность и чувствительность приемника во всем диа^- пазоне частот, так как практически изготовить многосекционныи переменный конденсатор трудно.
Недостатки приемника прямого усиления можно устранить в радиоприемнике супергетеродинного типа, структурная схема которого приведена на рис. 10.2.
В супергетеродинном приемнике сигнал высокой частоты с по- мощью преобразователя, состоящего из смесителя и гетеродина, преобразуется в сигнал так называемой промежуточной
частоты.
При перестройке промежуточная частота остается постоянной. Поэтому, осуществив основное усиление сигнала в каскадах усилителя промежуточной частоты, можно получить высокие избирательность и чувствительность. Принцип преобразования частоты заключается в следующем. Принятый сигнал с частотой fB и сигнал гетеродина с частотой freт поступают на смеситель. Гетеродин представляет собой маломощный генератор, вырабатывающий колебания высокой частоты /гет- Частота гетеродина выше частоты принятого сигнала на величину, равную значению промежуточной частоты fnp, Т. в. fnp = /reT/в-

Рис. 10.2
Смеситель работает как нелинейный элемент, в выходной цепи которого возникает целый ряд колебаний с комбинационными частотами fгет it fa, 2freT il /в, /гет ± 2/в и т. д. Для выделения промежуточной частоты /пр в выходную цепь смесителя включают колебательный контур, настроенный на промежуточную частоту.
Чтобы обеспечить постоянство промежуточной частоты при перестройке приемника, частоту гетеродина нужно изменять в соответствии с законом изменения частоты принятого сигнала.
На выходе смесителя сохраняется информация, заложенная в процессе модуляции сигнала высокой частоты. Поэтому после усиления сигнала промежуточной частоты производится операция детектирования, как в обычном приемнике прямого усиления.
Большое число каскадов усилителя промежуточной частоты (УПЧ) с контурами, настроенными только на одну частоту /пр, позволяют получить высокие избирательность и чувствительность приемника супергетеродинного типа в широком диапазоне частот. Но .при этом возрастают собственные шумы и помехи по зеркальному каналу, свойственные только приемнику супергетеродинного типа. Сущность зеркальной помехи заключается в следующем. пУсть нужная радиостанция работает на частоте 2000 кГц. Тогда, приняв, что промежуточная частота равна 465 кГц, найдем частоту гетеродина 2465 кГц. Если одновременно с радиостанцией, работающей на частоте /„=2000 кГц, работает радиостанция на частоте /зП=2930 кГц, то ее сигнал также пройдет через преобразо. ватель и поступит на вход УПЧ, так как разность частот мешаю! щей радиостанции и гетеродина составляет 2930—2465=465 кГц Из примера видно, что частота мешающей станции отличается от частоты гетеродина на величину, равную промежуточной частот? (рис. 10.3).
Для уменьшения зеркальной помехи резонансные контуры входной цепи и усилителя высокой частоты должны иметь достаточно

узкую полосу пропускания. Уменьшить зеркальную помеху можно, повышая промежуточную частоту, так как при этом увеличивается различие между частотами нужной и мешающей радиостанций.
Промежуточная частота должна находиться в диапазоне частот, в котором работает минимальное количество мощных радиостанций, так как сигнал мешающей радиостанции с частотой, равной или близкой промежуточной частоте, через различные паразитные связи может пройти на входе УПЧ и, усиленный, создать помехи на выходе приемника.
Вопросы и задачи для самопроверки
Начертить структурную схему радиопередатчика. Объяснить назначение Элементов схемы.
Какие требования предъявляются к радиопередатчику?
Начертить структурную схему радиоприемника прямого усиления. Объяснить назначение элементов схемы.
Почему при увеличении избирательности резонансного усилителя может ухудшаться качество воспроизведения звука в приемнике?
Каковы основные недостатки радиоприемника прямого усиления? Почему их можно устранить в приемнике супергетеродинного типа?
Нарисовать структурную схему радиоприемника супергетеродинного типа. Объяснить назначение элементов схемы.
На сколько отличается частота колебаний гетеродина от частоты принимаемого сигнала в радиовещательных приемниках? На какую частоту настроен контур смесителя?
Какого рода помехи характерны для супергетеродинного приемника? Перечислить способы их уменьшения.
ГЛАВА 11 КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ КОНТУРЫ
§ 11.1. Свободные колебания в контуре
Функции резонансных фильтров, выделяющих необходимый спектр частот при прохождении сигнала в устройствах радиосвязи, выполняют колебательные контуры.
Колебательным контуром называется замкнутая цепь, состоящая из катушки индуктивности L, конденсатора С, малого активного сопротивления г и обладающая резонансными свойствами на определенной частоте (рис. 11.1, а). Колебательный кон- Typt у которого сопротивление г ничтожно мало (г-»-0), считают идеальным. При прохождении тока в идеальном контуре энергия не теряется.

Рассмотрим случай, когда колебания в контуре создаются без ломощи переменной ЭДС. Такие колебания называются свободными. Для возбуждения этих колеба-п
ний в контуре можно воспользоваться схемой, представленной на рис. 11.1. б.
Предположим, что контур идеален, т. е.
г=0.
Если конденсатор с емкостью С идеальногорис_ц.1
(11.1)
контура зарядить (например, установить переключатель в положение 1) до напряжения батареи Е, то в нем запасается энергия электрического поля
W* — CE?l2.
При замыкании заряженного конденсатора С на катушку индуктивности (переключатель в положении 2) энергия, запасенная

Рис. 11 2
в электрическом поле конденсатора, переходит в энергию магнитного поля. Через катушку протекает нарастающий ток, создающий ЭДС самоиндукции, которая препятствует нарастанию тока.
При увеличении тока в катушке (а следовательно, и в контуре) конденсатор разряжается и напряжение на нем «с падает. Таким образом, нарастание тока в контуре соответствует спаду напряжения на конденсаторе. В момент времени t\ (рис. 11.2) напряжение «с становится равным нулю. При этом ток через катушку (контур) максимален, вся энергия электрического поля конденсатора переходит в энергию магнитного поля катушки Wl, так как контур по Условию идеален. Следовательно,
WL=WC.(11.2)Энергия магнитного поля катушки определяется выражением
где i(t\) —ток контура в момент t\, соответствующий его максимальному значению.
Следовательно, равенство (11.2) с учетом выражений (11.1) и (11.3) можно записать так:
L/2m!l%/2—CE2/2.(П.4)
После момента времени t\ энергия магнитного поля снова переходит в энергию электрического поля и ток катушки убывает.
ЭДС самоиндукции направлена теперь таким образом, что препятствует убыванию тока. Конденсатор С заряжается. Напряжение на его обкладках возрастает, но имеет полярность, противоположную первоначальной.
В момент времени t2 вся энергия магнитного поля снова переходит в энергию электрического поля. Напряжение на конденсаторе достигает максимального значения Е, а ток в контуре прекращается.
В течение времени t2 — /3 конденсатор разряжается и напряжение на нем падает. Ток в контуре возрастает, но в направлении, противоположном первоначальному. С момента времени процесс колебаний повторяется и носит гармонический характер. Так как потерь энергии в идеальном контуре не происходит, то возникшие в нем свободные гармонические колебания являются незатухающими.
Частоту свободных колебаний в контуре /о можно определить из следующих соображений.
При свободных колебаниях к элементам контура (катушка индуктивности и конденсатор) приложено одно и то же напряжение u=uL = uc и через них протекает один и тот же переменный ток i—iL=ic•
Следовательно, емкостное Хс=исНс—1/(®оС) и индуктивное XL=uLjiL=aQL сопротивления элементов контура на частоте fa также должны быть равны между собой, т. е.
XL=XC или %L— 1/(со0С),(11.5)
где ш0=2л/о — круговая частота свободных колебаний.
Из этого равенства получим
шо=1/Т/ГLC(11-6)
или
/о — 1/(2л |/ZC).О1-7*
Время0 —за которое протекает один циклколебаний напряжения итока в контуре, т. е. период свободныхколебаний, явля
ется величиной, обратной частоте:
t0=VU, ..С11-8)отсюда с учетом выражения (11.7) будем иметь
70 = 2n/ZC.(11.9)
Реактивное сопротивление элементов контура на частоте f0 называют характеристическим или волновым сопротивлением контура р. Учитывая выражение (11.6), получим
p = %L = l>0C)=yT/C.(11.10)Теперь предположим, что свободные колебания за счет энергии, запасенной первоначально в конденсаторе, происходят в реальном контуре, т. е. активное сопротивление контура г не равно нулю.

В этом случае за счет потерь энергии на активном сопротивлении амплитуда напряжения и тока в контуре уменьшается по экспоненциальному закону, определяемому выражениями (рис. 11.3)
U{t) = U{ 0)е-«;(11.11)
/(/) = /( 0)е-«,(11.12)
гдеU(0)=E,1(0) —максимальные значениянапряженияи тока
вначалеколебаний;U(t), I(t)—амплитудынапряженияи тока
в произвольный момент времени; б — коэффициент затухания колебаний, который можно определить из формулы
b = rJ(2L).(11.13)
Затухание колебаний оценивают также с помощью логарифмического декремента затухания ■О', равного натуральному логарифму отношения амплитуд напряжения (тока), разделенных во времени на период Т0, т. е.
U(t)
> = 1п-
- In
= ЬТа.
(П.14)
U{t + T0)
U (0) е_г(<+Г(>)
и (0) е
-8/
Подставляя в формулу (11.14) выражения для б и Го из (11.9) и (11.12) и учитывая (11.10), получим
(11.15)
► — яг УClL=nr/p = nd.
Чем меньше отношение d=r/p, тем медленнее затухают свободные колебания в контуре. Величина, обратная d, называется добротностью контура:
Q= l/d—pjr=w0Llr= l/(w0Cr).(11.16)

Рис. 11.4
Добротность является важной характеристикой колебательного контура, определяющей его качество. Добротность LC-контуров, применяемых в системах радиосвязи, лежит в пределах 20—300.
а)
Т
8)Рис. 11.5
В контурах с очень малой добротностью конденсатор не перезаряжается, и свободные колебания не возникают. Такой процесс, называемый апериодическим, будет происходить, если выполняется неравенство
г>2уТ/С, или г > 2р.(11.17)
Учитывая выражение (11.16), из (11.17) найдем добротность контура, при которой возникает апериодический процесс: Q=l/2.
Кривые изменения напряжения и тока в контуре во время апериодического процесса приведены на рис. 11.4.
С физической точки зрения апериодический процесс в контуре означает, что электрическая энергия, накопленная в конденсаторе, за время его разряда полностью переходит в тепловую.
Чтобы получить незатухающие колебания в реальном колебательном контуре, необходимо для восполнения потерь подключитьк контуру источник переменной ЭДС. Колебания в контуре, возникшие под действием подключенного к нему источника переменной ЭДС, называются вынужденными. Если источник ЭДС включают последовательно с катушкой индуктивности и конденсатором, то образованный таким образом контур называют последовательным (рис. 11.5, а).
Контур, в котором источник переменной ЭДС включен параллельно с катушкой и конденсатором, называется параллельным (рис. 11.5, б).
§ 11.2. Вынужденные колебания в последовательном
контуре
Под действием переменной ЭДС e=£sincof в последовательном контуре протекает переменный ток
l=e/Z,(11.18)
где
Z=r+j(XL-Xc)(11.19)(Z — полное сопротивление контура); XL=aL, Хс=1/(аС) — реактивные сопротивления катушки индуктивности и конденсатора. Полное реактивное сопротивление контура
X=Xl-Xc=uL- 1/((оС).(11.20)
Амплитуда тока в контуре определяется выражением
/=£/Z,(11.21)
где
Z=yr2 + K-1/(0)C)]J(11.22)
— модуль полного сопротивления.
По закону Кирхгофа, напряжение е, приложенное к контуру, складывается из напряжения на конденсаторе ис, катушке индуктивности uL и активном сопротивлении ит. Амплитуды этих напряжений соответственно равны
UL=IXL, UC=IXC, Uг—1г.(11.23)Наглядное представление о характере изменений напряжений и токов в контуре может дать векторная диаграмма (рис. 11.6), построенная на основании следующих положений. Напряжение на активном сопротивлении совпадает по фазе с током, на конденсаторе оно отстает от тока на 90°, а на индуктивности опережает ток тоже на 90°. Вектор напряжения Е равен геометрической сумме векторов Uи Uc и Ur.
При изменении частоты со источника переменной ЭДС, приложенного к контуру, меняется реактивное сопротивление X контура.
На низких частотах реактивное сопротивление контура имеет емкостный характер, потому что в формуле (11.19) можно пренебречь членом (£>Ь, а на высоких частотах — индуктивный, так как в этом случае можно пренебречь членом 1/(юС).
На некоторой частоте соР, называемой резонансной, реактивное сопротивление контура

X — MpL— l/(u)pC) = 0,(11.24)
а полное сопротивление в соотпетствии с формулой (11.19)
Рис. 11 6
Z = r.(11.25)
Тогда амплитуда резонансного тока в контуре будет максимальной
/Р=Е}г.(11.26)
Идеальный последовательный контур (г=0) при резонансе можно считать цепью, замкнутой накоротко.
Из уравнения (11.24) легко найти выражение для резонансной частоты
Шр=11-/LC.(11.27)
Сравнивая формулы (11.6) и (11.27), видим, что резонансная частота вынужденных колебаний в последовательном контуре равна частоте собственных колебаний, т. е.
шр^=а)0.(11.28)
Запишем уравнение (11.24) в виде равенства
1/(шрС) = шр/,.(11.29)
Равенство (11.29) показывает, что при резонансе индуктивное сопротивление последовательного контура по величине равно емкостному.
Умножая левую и правую части равенства на ток /р, получим
/р-1/(«ОрС) = /р»р1.(11-30)
или, учитывая выражения (11.23), будем иметь
UCV=ULV.(11.31)
Таким образом, при резонансе в последовательном контуре амплитуды напряжений на конденсаторе контура Ucp и катушке индуктивности Ulp равны между собой.
Разделив обе части равенства (11.31) на £, с учетом выраже- й (11.16), (11.23) и (11.26) получим
--a>pL/r = Q. (11.32)
п С г
£/Cp/£=£/ip/£Wp [1/(шрС)]//ргг
Ucp
Выражение (11.32) показывает, что напряжение на катушке индуктивности или конденсаторе последовательного контура при резонансе превышает в Q раз ЭДС источника вынужденных колебаний.

Рис. И 7
Векторная диаграмма напряжений и токов в последовательном контуре при резонансе приведена на рис. 11.7. Векторы напряжений Ucр и ULр равны по величине и противоположны по направлению. Последнее означает, что переменные напряжения исР и uip сдвинуты по фазе друг относительно друга на 180°. Вектор напряжения Е совпадает по направлению с вектором тока /р.
Резонансные свойства последовательного контура часто оценивают с помощью коэффициента избирательности по току e;=IJIp, показывающего, во сколько раз уменьшается ток в контуре при отклонении частоты на величину Дсо от резонансного значения юр.
Учитывая выражения (11.21), (11.22) и (11.26), можно записать
_///p = r/Z = r| j/+—-L-)2(11.33)
или, разделив числитель и знаменатель на г, получаем
(11.34)
1
~~ /I +{(<■>£//■) [1-1/(®2£С)]}*
Подставляя в формулу (11.34) выражения для Q и шр из (11.16) и (11.27), находим


или после несложных преобразований
При небольших отклонениях частоты со от резонансного значения можно записать
а>4-а>р^2а>р.(11.36)
С учетом принятого допущения выражение (11.35) будет иметь видu,
°/=/-Г-,;(11.37)
где Асо= (со — юР) — так называемая расстройка контура.
На основании выражения (11.37) можно построить резонансную кривую контура, характеризующую относительное изменение тока в контуре при его расстройке.
На рис. 11.8 приведено семейство резонансных кривых последовательного контура при различных значениях добротности Q. По этим кривым можно определить полосу пропускания контура 2А(ои, т. е. диапазон частот, в пределах которого ток в контуре превышает значение Iply^2c^Q,707Iv. Из рисунка видно, что полоса пропускания расширяетсясуменьшением добротности.Действительно,
положивв формуле(11.37)сг/= 1/У2 и выразив2Ла>=2Дюп, полу
чаем
2A«)n=(i>p/Q.(11.38)
§ 11.3. Вынужденные колебания в параллельном контуре
При подключении переменной ЭДС e=Es[nat к колебательному контуру (рис. 11.5, б) в общей цепи схемы будет протекать переменный ток
I=e/Z3K,(11.39)(11.40)
где
7 —
9К~ Zi-bZ2
— эквивалентное сопротивление контура; tx=r + jaL—r + ^2=1/(/соС) =—jXc — сопротивления индуктивной и емкостной ветвей контура.
Подставляя выражения для Z\ и Z2 в (11.40), получаем
Z, „ ('+№>(-№) , = ... LIC-JrXс(г+JXl-JXc г+HXl-Xc)
р области высоких частот обычно выполняется соотношение L/C— = р2'Э>гХс, поэтому вторым членом числителя в выражении (11.41) можно пренебречь, т. е.
*-.«(11.42)
r + J(XL-Xc)
Умножая числитель и знаменатель на г — j(XL — Хс), выражение (11.42) можно представить следующим образом:
* - p2r -у *4Xl~X^(11.43)
r* + (XL-Xc)2 n + (XL-Xc)2
В соответствии с выражением (11.43) модуль эквивалентного сопротивления после несложных преобразований определяем по формуле
Z9k^-=JL==-.(11.44)
9К УП + (XL - Хс?’
Амплитуда тока в общей цепи контура
I=E/Zn.(11.45)
Амплитуда токов в индуктивной и емкостной ветвях контура
/L=E/Vr* + Xl;(11.46)
1С=Е/ХС.(11.47)
Векторная диаграмма для параллельного контура на частоте, отличной от резонансной, приведена на рис. 11.9, а. На диаграмме вектор тока емкостной ветви /с опережает напряжение источника на 90°, а вектор тока индуктивной ветви IL отстает от напряжения источника на угол ср, меньший 90°. Вектор тока в общей цепи контура равен геометрической сумме векторов /с и II.
На резонансной частоте сор реактивные сопротивления индуктивной и емкостной ветвей контура равны между собой, т. е.
XLp=XCp или ц)р/,= 1/(о)рС).(11.48)
Из равенства (11.48) найдем выражение для резонансной частоты вынужденных колебаний в параллельном контуре
сор= 1//ZC,(11.49)
которое совпадает с выражением (11.27) для резонансной частоты в последовательном контуре и выражением (11.6) для частоты собственных колебаний в контуре.
Как следует из формулы (11.42), при резонансе в параллель- ном контуре эквивалентное сопротивление контура является чисто активным и имеет максимальное значение
(П.50) (11.51)
из токов в индуктивной
z3p=p2/r=Qp-
Амплитуда тока в общей цепи
fp=E/Z3p=E/(p2/r)~EI(Qp)
в Q раз меньше, чем амплитуда каждого и емкостной цепях контура:
— (при Р
= Е/ р.
Е - Е■■о1>г);р(11.52)
|/г2 + (Шр1)2
ICp=E/Xl
(11.53)

Рис. 11.9
Идеальный параллельный контур, где г—0, при резонансе эквивалентен разрыву в цепи. Векторная диаграмма напряжения и токов в параллельном контуре при резонансе приведена на рис.
б. Резонансные свойства параллельного контура имеют различный характер в зависимости от значения внутреннего сопротивления источника сигнала Rr.
При расстройке контура на величину Дсо = ш—сор выражение (11.14) для эквивалентного сопротивления контура с учетом допущения (11.36) можно записать следующим образом:
7 — р21(11.54)
Если /?г<С2эк, то напряжение на контуре остается практически постоянным при всех изменениях частоты, а ток в общей цепи контура обратно пропорционален эквивалентному сопротивлению Z3k В этом случае резонансные свойства контура оценивают с помощью коэффициента избирательности по току
2До
-эр
(11.55)
<!>р
|/ 1+С?(-
Резонансная кривая, соответствующая формуле (11.55), приведена на рис. 11.10, а.,
По резонансной кривой (рис. 11.10, а) определяют полосу пропускания параллельного контура по току 2Дип/, характеризующую
диапазон частот, в пределах которого ток в общей цепи / при расстройке контура превышает ток в общей цепи при резонансе не более чем в У2 раз.
При работе в схемах усилителей и генераторов высокой частоту параллельный колебательный контур подключается обычно к источнику с большим внутренним сопротивлением, т. е. имеем случай Rt^Zsk- Тогда напряжение на контуре
(11.56)
При резонансе

Rг “Ь 2ГЭ
Яг
U=*E-
изменяется пропорционально сопротивлению Z3K- напряжение имеет максимальное значение
U? =EZ3P/Rr=EP2!rRr=
=EQp/Rr.
(11.57)
Ток в общей цепи I—
= E/(Rr+ZaK)остается
практически постоянным при всех изменениях частоты. В этом случае резонансные свойства контура оценивают с помощью коэффициента избирательности по напряжению
--[//Up~Z3KiZ
эр•
(11.58)
Подставляя выражения для 2ЭК (11.58), получим
и Z3p из (11.50) и (11.54) в
(11.59)
У 1 + Q2 (2Д<о/и>р)2
На рис. 11.10, б построена резонансная кривая параллельного контура по напряжению, соответствующая выражению (11.59), при Rr~>Z3K. По резонансной кривой (рис. 11.10, б) можно определить полосу пропускания контура по напряжению 2Дюпу, определяемую как диапазон частот, в пределах которого напряжение на контуре U превышает значение £/р/>/"20,707Up.
Положив в формуле (11.59) ви= 1/>/2и выразив 2Дю = 2Да>пи, найдем
2Д«,п£/=ш p/Q.(11.60)
Из формулы видно, что полоса пропускания по напряжению параллельного контура расширяется с уменьшением добротности.
Если RT соизмеримо с Z3K, то параллельный контур обладает Резонансными свойствами по току и напряжению, т. е. ток в общей »епц ча резонансной частоте имеет минимальное, а напряжение на Контуре — максимальное значения.
В этом случае для определения коэффициента избирательности оц и полосы пропускания 2Дипи по напряжению можно воспользоваться формулами (11.59) и (11.60) для случая Rr^$>Z3, в которых добротность Q следует заменить добротностью Q', учитывающей шунтирующее действие сопротивления Rr. Действительно, при резонансе эквивалентное сопротивление контура с учетом Rr равно параллельному соединению Z3? и Rr, т. е.

у’ Z3pRr 71
/< эр "“ ^а
Z3p + Яг
' эр
1 + Z3p//?r
Рис. 11 11
(11.61)
Тогда в соответствии с формулой (11.50)
1
Qr_ Z3? __ Z3P
рр1+Z3p/Rr
ИЛИ

Q
(11.62)
Q1 + Z3p/Rr
§ 11.4. Вынужденные колебания в связанных контурах
Два контура называются связанными, если между ними существует электрическая связь, благодаря которой часть энергии из первого контура может передаваться во второй н наоборот (рис. 11.11). Контур, отдающий энергию, называется первичным, а потребляющий ее от связанного с ним первичного контура — вторичным. Различают следующие виды связи: трансформаторную, автотрансфорйатурную (рис. 11.11, б) и емкостную (рис. 11.11, в, г).
При трансформаторной связи (рис. 11.11, а) протекающий в первичном контуре переменный ток 1\ создает в катушке индуктивности Ь\ магнитный поток, который наводит ЭДС взаимоиндукции в катушке индуктивности L2 вторичного контура.
ЭДС взаимоиндукции
kn=-MxM=-XJx,(11.63)
где М — коэффициент взаимоиндукции; ХСв=je>M — сопротивление связи.
1 *
1 \ h Е,
1 . 1 * Е-2,р' у\ г Ег, , Г ип
в)
О)
Рнс. 11.12
5)
Под действием ЭДС £i2 во вторичном контуре протекает ток /г, который наводит в катушке L, первичного контура ЭДС взаимоиндукции
Ё21=-Хсв12.(11.64)
Предположим, что каждый из контуров настроен в резонанс на частоту сор источника ЭДС е\ = Е\ sin иvt (такой резонанс называется полным). Тогда сопротивления контуров имеют активный характер и ток /jp, протекающий в первичном контуре, совпадает по фазе с напряжением Е\. ЭДС взаимоиндукции Ё12 отстает по фазе от тока Iip на 90°. Ток /2 совпадает по фазе с ЭДС £12 и равен
/2р=£'12/г2=/1«)рЖ/г2.(11.65)
ЭДС £21 отстает по фазе от тока /2 на 90° и равна
(о>пЛ1)2
е21=/2ЛМ=Лр.(11.66)
Векторная диаграмма токов и напряжений связанных контуров Для рассмотренного случая приведена на рис. 11.12, а. Из временной диаграммы рис. 11.12, а видно, что ЭДС £21 направлена в сторону, противоположную направлению ЭДС Ей Следовательно, т°к U в первичном контуре при резонансе будет определяться выражением
(Н-67)
С учетом (11.66) выражение (11.67) можно записать как
I 1р==А/1г1 + ((0р^)2)/г2]-(11.68)
Подставляя (11.68) в выражение (11.65), будем иметь
(11.б9)
р п [г, + (ШрМ)2/г2] пт + (»рЛ1)2v'

Рис. 11.13
Из выражения (11.68) можно сделать вывод, что при резонансе обоих контуров влияние ЭДС £21 на ток /1 можно рассматривать как внесение в цепь первичного контура активного сопротивления
гвя=(<*>рМ)2/г2.
Таким образом, систему связанных контуров, настроенных в полный резонанс, можно представить как эквивалентный контур, изображенный на рис. 11.13.
Тогда мощность, выделяемая во вторичном контуре, определяется из выражения
p2==/lr^E\rJ(rx+rm)\(11.70)
Записав выражение для мощности, расходуемой в первичном контуре:
Р i = /lPr j,
найдем КПД системы связанных контуров:
7) = Р3/( Р: + Р2) = гвн/( гви + г!) = 1/( 1 + г !//■„).(11.71)
Настройка контуров в полный резонанс производится в такой последовательности. Сначала при разомкнутом вторичном контуре (связь отсутствует) настраивают в резонанс первичный контур, создавая Х] = 0. Очевидно, условием резонанса несвязанного первичного контура является jfi=0. Затем осуществляют связь между контурами и настраивают вторичный контур. Так как при Xi=0 реактивное сопротивление не вносится во вторичный контур, то условием резонанса вторичного контура будет Х2 = 0. При Х\=Х2 = 0 поступает полный резонанс в связанных контурах.
Если вторичный контур не настроен в резонанс с частотой источника в\, то вид векторных диаграмм зависит от характера сопротивления вторичного контура.
На рис. 11.12, б приведена векторная Диаграмма в случае индуктивного сопротивления вторичного контура. На векторной диаграмме ток /2 отстает по фазе от ЭДС Е\2 на некоторый угол ср. Вектор £2i можно разложить на две составляющие — активную Е2u и реактивную Е21р, а 'влияние Е21 на 1\ рассматривать как внесение в цепь первичного контура комплексного сопротивления
^ 2вш имеющего активную гвн и реактивную ХВн составляющие. Найдем значение сопротивления
£ви=-ВД.
Записав h = En/Z2, где Z2 = r2-\-jX2 — сопротивление вторичного контура, г2, Х2— активная и реактивная составляющая Z2, с учетом (11.63), будем иметь
Z __ hj“>MEl2J(»M __1^{]и>Му__(мМ)2_ (мАР)
вн~ л_ -ZVi _/2z2_z2_Л1 + /Ла’
Умножив числитель и знаменатель выражения на сопряженное комплексное число r2—jX2, получим выражение
ZB«=J^r2-JJT^rX2,(11.72)
Г 2+ л2г2+л2
в котором первый член представляет собой активную составляющую вносимого сопротивления
г-^(UJ3)
~2 + л2
а второй — реактивную составляющую
(11.74)
Г 2 + Л 2
Из выражения (11.72) следует, что прн индуктивном сопротивлении вторичного контура вносимое им сопротивление ZBH в цепь первичного контура имеет емкостный характер.
Внесение сопротивления ZBH в первичный контур нарушает условие резонанса Х] = 0 в нем на частоте соР. Теперь резонанс, называемый частным, наступает при условии
*!+*„ = (),или
(11.75)
где Х\ — реактивное сопротивление первичного контура.
Заменяя Хвв в (11.75) его выражением из (11.74), будем иметь
(11.76)
г2 + Л2
Полагая, что контуры имеют одинаковые параметры Li = L2 = *=L, Ci = С2 = С, Г\ — г2 — г, можно записать
Xi=X2=X=&L— 1/(о>С).(11.77)
Тогда условие частного резонанса (11.76) будет иметь вид
^1.(11.78)
Г 2+Х2
Полагая теперь, что при расстройке контура выполняется неравенство г<^.Х, выражение (11.78) можно записать как
А'^+соЖ,
или
т£-1/(о>С)=±тМ.(11.79)
Разделив левую и правую части выражения (11.79) на сoL и учитывая, что l/(LC) = coo2, получим уравнение
1 ±M/L.(11.80)
Решая уравнение (11.80) относительно ш, найдем две резонансные частоты первичного контура, обусловленные внесением в цепь контура сопротивления:
шр1=шо//Т+Л^;(11.81)
а>Р2=шо/>^1— -Ксв.(11.82)
где Ксв—M/L — коэффициент связи, характеризующий степень взаимного влияния двух контуров.
Из формул (11.81) и (11.82) следует, что резонансная частота topi лежит ниже, а частота шР2 — выше собственной частоты контура соо-
Определим характер резонансных кривых системы двух связанных одинаковых контуров. На резонансной частоте юр=соо этих контуров будем иметь Х\=Х2 — Х = 0. Тогда ток /2р можно определить из выражения (11.69). При увеличении коэффициента связи, например за счет увеличения М, ток /2р сначала возрастает, достигая максимального значения /гртах, а затем уменьшается. Значение коэффициента связи /СсвкР при /2ртах называется критическим.
Математически можно доказать, что максимум тока /гр в формуле (11.69) получается при условии
ri—Гвн*(11.83)
При этом же условии достигается и максимальное значение выделяемой во вторичном контуре мощности. Из формулы (11.70) имеем
/52тах-^/(4г1).Максимальный коэффициент полезного действия найдем из формулы (11.71) с учетом равенства (11.83):
На частоте юо, отличной от резонансной, при значениях коэффициента связи, меньших критического значения (Ксв<Ксв кр), вносимое реактивное сопротивление Хвп мало и не может скомпенсировать собственное реактивное сопротивление контура X. Поэтому резонансные кривые в данном случае соответствуют кривым 1 и 2 (рис. 11.14) и имеют такой же вид, как и для одиночного контура. Резонансная кривая при Ксв = Ксв.кр соответствует кривой 3.

Рис. 11.14

(Dpj (i)00)р20>
Рис. 11.15.
При /СсвЖсв.кр резонансные кривые связанных контуров соответствуют двугорбым кривым 4, 5 на рис. 11.14, у которых ток /2р на частоте шо меньше своего максимального значения /грт^соо), а на частотах copi и юр2 равен значению hpm(m)- Действительно, на частоте ыо при /Ссв>/Ссвкр условие (11.83) не выполняется, поэтому /гр^СОо) </2pmf(Oo).
На частотах частного резонанса coPi и соР2 активная составляющая вносимого сопротивления согласно выражению (11.73) с учетом условия (11.78) равна собственному активному сопротивлению, т. е.
гви=г2.(11.84)
Так как г{ = г2 = г, то можно записать /2p(Vopi) =hp(®pz) =12рт(т)-
При г\фг2 двугорбые резонансные кривые становятся несимметричными (рис. 11.15).
При емкостном характере собственного сопротивления Z2= = r2—jX2 вторичного контура ток контура /2 опережает вектор ЭДС Е\2- Векторная диаграмма для этого случая приведена на рис. 11.12, в, из которой видно, что вносимое в первичный контур сопротивление ZBH имеет индуктивный характер.
Условие частного резонанса (11.76), выведенного для случая индуктивного сопротивления вторичного контура, сохраняется и при емкостном характере сопротивления контура.
В пределах /Сев кр</Сев<2,41 /СсвкР форма резонансных кривых контуров с трансформаторной связью приближается к прямоугольной, что позволяет получить высокую избирательность устройства связи при заданной полосе пропускания. Таким образом, связанные контуры можно использовать в качестве полосовых фильтров. Прямоугольность резонансной кривой оценивают с помощью коэффициента прямоугольности, равного отношению полосы пропускания к ширине резонансной кривой на уровне 0,1, т. е.
ЛГпр = 2Дшп/(2Ди>011).(11.85)
Кроме трансформаторной применяется автотрансформаторная и емкостная связь.
При автотрансформаторной связи (см. рис. 11.11, б) взаимодействие между контурами осуществляется с помощью общей ка-
тушки индуктивности Lb Напряжение е12,
г ||--питающее вторичный контур, прямо пропор-
jционально числу витковта междуточками
0 1бив катушки.Следовательно, сувеличением сове связьмеждуконтурамивозрас-
игтает.
0Приемкостнойсвязимеждуконтурами
напряжение в\2, питающее вторичный кон-
Xрис л 16тур,зависит от емкости конденсатора связи.
Емкостную связь можно разделить на внутреннюю и внешнюю. При внутренней (см. рис. 11.11, в) с уменьшением Ссв связь между контурами возрастает, так как в этом случае увеличивается сопротивление связи ^Св= 1/(соСсв) и, как следствие, напряжение е12.
При внешней связи (см. рис. 11.11, г), наоборот, связь возрастает с увеличением емкости конденсатора Ссв.
При разработке монтажных радиотехнических схем следует учитывать, что между близко расположенными катушками индуктивности может возникнуть паразитная связь, которая бывает индуктивной (трансформаторной) и емкостной. Для устранения индуктивной связи катушку экранируют от соседней металлическим экраном. Магнитное поле экранированной катушки не проникает за пределы экрана, так как этому препятствуют вихревые токн, создаваемые полем катушки. Однако близко расположенный экран может существенно изменить параметры катушки, в частности уменьшить добротность. Поэтому экраи располагают на расстоянии не меньше 5 мм от катушки.
Для устранения емкостной паразитной связи используют металлические экраны, заземленные на корпус схемы. При этом емкость связи Ссв.пар заменяется двумя последовательно соединенными емкостями, общий вывод которых заземлен (рис. 11.16).
Из каких элементов состоит колебательный контур?
Определить значение энергии, запасаемой в электрическом поле, образованном между пластинами конденсатора, емкостью 1 мкФ, еслн переключатель П находится в положении 1 (рис. 11.1, б). Напряжение батареи Е составляет 10 В. Ответ. Ц7С = 50 мкДж.
Как изменяется энергия электрического поля конденсатора в схеме рис. 11.1, б при переключении переключателя П из положения 1 в положение 2?
Какова максимальная энергия магнитного поля катушки колебательного контура с индуктивностью L= 1 Гн (рис. 11.1, а), если максимальный ток контура равен 0,1 А? Потерями энергии в контуре можно пренебречь, т. е. г = 0. Ответ. В?! =0,005 Дж.
Определить максимальный ток, протекающий через колебательный контур, состоящий из индуктивной катушки L = 1 Гн и конденсатора С=100 мкФ. Максимальное напряжение на конденсаторе (/ctrax=100 В. Потерями энергии в контуре можно пренебречь (г=0). Ответ. /шах=1 А.
Определить волновое сопротивление контура, элементы которого имеют следующие номиналы: L —10 Гн; С= 10 мкФ. Ответ, р = 1000 Ом.
Что такое добротность Q колебательного контура? Как она зависит от величины потерь энергии, возникающих за счет активного сопротивления контура?
Определить добротность контура, состоящего из катушки индуктивности L— 1 Гц и конденсатора С= 1 мкФ. Активное сопротивление контура г = 10 Ом. Ответ. Q = 100.
Определить реактивное сопротивление последовательного колебательного контура (рис. 11.5, а) с элементами L= 1 Гн, С=1 Ф, если на контур воздействует источник переменного напряжения с частотой f = 103 Гц. Будет ли эта частота резонансной? Ответ.—А'с= (6,28 • 2О3—16) Ом=6 246 Ом. Следовательно, полное реактивное сопротивление контура носит индуктивный характер.
Определить полное сопротивление колебательного контура (рис. 115, а), если активное и реактивное сопротивления соответственно равны г = 10 Ом, Х= = 30 Ом. Ответ. Z = 32 Ом.
Чему равно полное сопротивление последовательного колебательного контура (рис. 11.5, а) при резонансе? Почему?
Определить резонансную частоту последовательного колебательного контура с элементами L= 1 мГн, С=10 мкФ. Ответ. /р= 1,6 кГц.
Во сколько раз напряжения на индуктивной катушке и конденсаторе последовательного колебательного контура превышают при резонансе ЭДС источника?
Начертить векторную диаграмму последовательного колебательного контура для случая резонанса.
Где используется резонанс напряжений, возникающий в последовательном контуре?
Что такое резонансная кривая последовательного контура? Как по виду этой кривой определить добротность контура?
Определить резонансную частоту последовательного контура, если добротность и полоса пропускания контура равны 200 и 500 Гц. Ответ. fp = 100 кГц.
Определить добротность, резонансную частоту и полосу пропускания последовательного контура с параметрами L=0,01 Ги, С=100 пФ, г == 100 Ом. Ответ, fp —160 кГц, Q = 100, Лсоп=1,6 кГц.
Начертить векторные диаграммы токов в параллельном колебательном Контуре (рис. 11.5, б) для трех случаев: а) й)>соР; б)ш = сор; в) ш<шр.
Почему резонанс в параллельном контуре называют резонансом токов? Во сколько раз ток в каждой из ветвей параллельного контура превышает ток в Общей цепи?
Определить резонаисиую частоту параллельного колебательного контура с параметрами /-=0,1 Гн, С=1000 пФ. Совпадает ли выражение для резонансной частоты в параллельном контуре с выражением для резонансной частоты в последовательном? Ответ. /р=16 кГц.
Какой характер (индуктивный, активный или емкостный) иосит эквивалентное сопротивление Z3K в параллельном колебательном контуре при резонансе?
Нарисовать резонансные кривые параллельного контура для трех случаев: а)б)Z3K</?r; в) 1,к соизмеримо с Rr.
Найтипо резонансным кривым параллельного контура для случая Z3K=3
полосу пропускания по току и напряжению.
Определить, во сколько раз уменьшится добротность параллельного контура с учетом шунтирующего действия сопротивления генератора колебаний Rr*= =400 Ом. Эквивалентное сопротивление коитура при резонансе Z3p=200 Ом. Ответ. В 1,5 раза.
Найтиполосу пропускания по напряжению параллельного контура, если
добротность сучетом шунтирующего действия внутреннего сопротивления гене
ратора и резонансная частота контура равны 60 и 120 кГц. Ответ. 2Дюцц = 2 кГц.
Какие виды связи существуют между контурами?
Определить коэффициент трансформаторной связи контуров (рис. 11.11, а), имеющих индуктивность катушек связи Li = L2=0,1 Гн. Взаимная индуктивность Л4=0,01 Гн. Объяснить физический смысл коэффициента связи. Ответ. /Ссв =0,1.
Начертить и объяснить векторную диаграмму связанных контуров.
Какое сопротивление (индуктивное, емкостное или активное) вносится в первичный контур вторичным контуром (рис. 11 11, а), настроенным в резонанс с частотой источника?
Определить величину сопротивления, вносимого вторичным контуром (рнс. 1111, а), настроенным на резонансную частоту источника юо=ЮО кГц, в первичный контур при трансформаторной связи между контурами Взаимная индуктивность Л1=0,001 Гн. Активное сопротивление вторичного контура г2= = 100 Ом. Ответ. лЕН=100 Ом.
Начертить резонансные кривые контура (рис. 11 11, а) при различной степени связи. Собственные резонансные частоты контуров равны между собой.
Определить сопротивление, вносимое в первичный контур вторичным контуром (рис. 11 11, а), при критической связи между ними. Активное сопротивле- не первичного контура ri=15 Ом.
Определить полосу пропускания связанных контуров (рис. 11.11, а) с добротностью Q=141 при критической связи между ними. Собственные частоты контуров /о1=/о2=/о=ЮО Гц. Ответ. П=2Ь(ои = 1000 Гц=1 кГц.
Определить характер резонансной кривой при гъя>г\ для контуров, имеющих равные собственные частоты и связанных трансформаторной связью.
ГЛАВА 12
ГЕНЕРАТОРЫ СИНУСОИДАЛЬНЫХ КОЛЕБАНИИ
§ 12.1. Принципы построения генераторов
Схемы, с помощью которых энергия источника питания преобразуется в энергию переменных электрических колебаний при отсутствии внешнего сигнала, называются генераторами.
(12.1) ■ (12.2)
/Свр=1;
(Рй + ?3 = 0
Колебания на выходе генератора можно получить, охватив обычный усилитель положительной обратной связью (рис. 12.1)- При выполнении условий (см. § 2.2)б усилителе с положительной обратной связью возникают незатухающие колебания, так как первоначальное изменение напряжения на выходе схемы, возникшее за счет случайных колебаний (флуктуаций) на входе усилителя, передается по цепи обратной связи снова на вход, усиливается и вызывает еще большее изменение выходного сигнала.

С нарастанием амплитуды выходных колебаний рабочая точка каскадов, составляющих усилитель, заходит в нелинейную область динамических характеристик транзисторов усилителя и коэффициент усиления Ки уменьшается до значения, при котором = 1; устанавливается стационарная амплитуда колебаний на выходе схемы.
Р
Равенство (12.1) показывает, что усилитель усиливает сигнал во столько раз, во сколько ослабляет его цепь обратной связи, и называется условием б а-Рис.121
ланса амплитуд.
При балансе амплитуд энергия источника питания через цепь положительной обратной связи компенсирует потери энергии в схеме.
Равенство (12.2) называют условием баланса фаз.
В зависимости от вида фазочастотных характеристик усилителя и цепи обратной связи условия баланса амплитуд и фаз могут выполняться для целого спектра частот и для одной частоты. В первом случае на выходе генератора будем иметь колебания сложной формы, во втором схема генерирует колебания синусоидальной формы. Выполнение условий баланса амплитуд и фаз на одной (генерируемой) частоте достигается применением час- точно-избирательных элементов в схеме усилителя, но чаще в цепи обратной связи.
Положительная обратная связь в генераторах бывает внешней и внутренней. Внешняя создается с помощью частотно-зависимых цепей, а внутренняя возникает при работе некоторых электронных приборов в определенных режимах. Для создания генераторов синусоидальных колебаний применяется, как правило, внешняя обратная связь, позволяющая получать более высокую, чем внутренняя, стабильность частоты.
Амплитуду стационарных (незатухающих) колебаний генератора можно найти графически с помощью колебательной характеристики и линии обратной связи. Колебательная характеристика — это зависимость амплитуды основной (первой) гармоники выходного тока усилителя 1п от амплитуды напряже.-^ йия £/Вх поступающего на вход усилителя из цепи обратной связи. Колебательная характеристика нелинейна, так как ее вид определяется параметрами нелинейного элемента — усилителя.
Линия обратной связи — это зависимость амплитуды входно < напряжения усилителя UBX от амплитуды основной гармоники выходного тока усилителя 1Т\. Линия обратной связи характеризует ослабляющее действие цепи обратной связи и имеет вид линейной прямой, наклон которой к оси абсцисс определяется параметрами линейного четырехполюсника обратной связи.


Для определения амплитуды стационарных колебаний генератора линию обратной связи и колебательную характеристику строят на одном графике (рис. 12.2). Амплитуда стационарного тока 1Г\ соответствует положению точки их пересечения М. В точке М выполняется баланс амплитуд Ки$~ 1, так как входной сигнал при прохождении усилительного тракта усиливается во столько раз, во сколько ослабляется четырехполюсником обратной связи.
Докажем, что точка М является точкой устойчивого динамического равновесия. Пусть на входе усилителя возникает флуктуация напряжения U'вх. Ток 1'ги соответствующий значению И'п определяется по колебательной характеристике. Току /'м на ли нии обратной связи соответствует напряжение U"BX. Таков пер вый цикл прохождения сигнала через усилитель и четырехполюсник обратной связи, в процессе которого напряжение Vвх увеличивается до значения U"BX. После нескольких циклов напряжение Uвх и ток /п возрастут до значения Uвх.ст и /Г1 ст, соответствующих положению точки М. Если теперь напряжение UBX случай^ возрастет, например до значения UBxiv, то ток /,ч1У на линии обратной связи будет соответствовать значению URt,m<UBXlv. В к° нечном счете ток /п и напряжение UBX возвращаются к значеШ1
ЯМ /г1 ст И Uвх ст.ц
Процесс установления стационарной амплитуды представл на рис. 12.2 с помощью отрезков, характеризующих направлен^ и величину изменений напряжения £/вх и тока 1Т\ в течение оДи^ го цикла. Отрезки изменений напряжения UBX показаны гориэ0
тальными стрелками, а отрезки изменений тока /Г1 — вертикальными.
В зависимости от вида колебательной характеристики различают два режима самовозбуждения в генераторах.
Мягкий режим — когда колебательная характеристика начинается с нулевой точки и ее угол наклона к оси абсцисс в области малых амплитуд UBX больше, чем угол наклона линии обратной связи. Такая колебательная характеристика приведена на рис. 12.2. При включении питания в генераторе происходит плавное нарастание амплитуды колебаний до стационарного значения.
Жесткий режим — когда колебательная характеристика не удовлетворяет приведенным условиям мягкого режима. Примером колебательной характеристики, вызывающей жесткий режим, является характеристика, приведенная на рис. 12.3.
Линия обратной связи (рис. 12.3) пересекается с колебательной характеристикой в двух точках М' и М. Точка М является точкой устойчивого динамического равновесия. Рассуждая аналогично, можно доказать, что точка М' является точкой неустойчивого равновесия, когда отклонение напряжения UBX от значения Ubx(M') в сторону уменьшения или увеличения на некоторую величину AUBX приводит либо к срыву колебаний, либо к возрастанию амплитуды до значения 1Т\(М), Таким образом, для возникновения незатухающих колебаний в генераторе с жестким режимом возбуждения необходим первоначальный импульс напряжения UBX0 = UBX(M')-\-AUBXl обеспечивающий ток Irl>Iri(M').
Генераторы синусоидальных колебаний разделяют на следующие типы: LC-тип, использующий в качестве частотно-зависимой цепи колебательный контур (генераторы IC-типа применяются, как правило, в диапазоне радиочастот); /?С-тип, у которого частотно-зависимые цепи обратной связи представляют собой сочетание элементов R и С. В диапазоне звуковых и дозвуковых частот такие цепи обладают меньшими габаритами и весом по сравнению с колебательными контурами.
§ 12.2. Генератор с фазовращающей ЯС-цепьюСтруктурная схема такого генератора представляет собой усилитель с поворотом фазы на 180°, в котором для выполнения Условия баланса фаз (12.2) включена цепь обратной связи, изменяющая на частоте генерации фазу выходного сигнала также на *°0°. На остальных частотах баланс фаз выполняться не должен. ° качестве фазовращающей цепи обратной связи обычно используются трехзвенные ^С-цепи, приведенные на рис. 12.4, а, б. Амплитудно-частотные и фазочастотные характеристики /?С-цепей Даны на рис. 12.4, в, г.
Для цепи рис. 12.4, а частоту генерации соо и коэффициент ^Редачи Ро на частоте ю0 можно найти из формул 8"-б17225
®o=l/(/?C/f>) ;(12.3)
ft)=t/a/i/1=l/29.(12.4)
Для схемы рис. 12.4, б выполняются следующие соотношения:
<°о=/б/(ЯС);(12.5)
Ро= 1/29.(12.6)

и,
О)

В)
,с „с „сR FtR

Рис. 12.4

Из формул (12.4) и (12.6) видно, что фазовращающие #С-це- пи (рис. 12.4, а, б) существенно уменьшают сигнал обратной связи, поступающий на вход усилителя. Поэтому для обеспечения баланса амплитуд генератора и возникновения колебаний коэффициент усиления усилителя необходимо выбирать из условия Кио> 1/Ро = 29.
Принципиальная схема простейшего генератора с фазовраща- ющей /?С-цепью приведена на рис. 12.5.
В этой схеме усилитель выполнен на транзисторе VTi, включенном по схеме каскада ОЭ.
Для уменьшения влияния элементов схемы на форму кривой генерируемых колебаний в усилителе часто создается местная отрицательная обратная связь по току, не зависящая от частоты во всем диапазоне полосы пропускания усилителя.
Для нормальной работы генераторов необходим согласующий каскад — эмиттерный повторитель, выполненный на транзисторе VT2. При отсутствии эмиттерного повторителя условия самовозбуждения в схеме генератора выполнить трудно, так как, во-пер- рых, фазовращающая цепь обратной связи шунтирует резистор Rк и тем самым уменьшает коэффициент усиления Км усилительного каскада; во-вторых, малое входное сопротивление каскада снижает коэффициент передачи р0-
Частоту генерации в схеме рис. 12.5 можно определить по формуле(12.5),если сопротивлениерезисторовRмногоменьше
входногосопротивления эмиттерногоповторителя,т.е.R<^RBx.n-
Если это условие не выполняется, то частоту генерации схемы с учетом шунтирующего действия RBX „ определяют по формуле
а>0= 1/6 +(12.7)
0RCу’
а необходимое для поддержания незатухающих колебаний значение коэффициента усиления усилителя с обратной связью — по формуле
/Ce>29 + 23/?/(/?MJ/?6).(12.8)Расчет генератора низкой частоты
Рассчитать элементы генератора незатухающих колебаний с частотой Мо= = 1 кГц (см. рис. 125). Напряжение питания Ек=—Ю В. Рабочие напряжения и токи покоя транзисторов соответственно равны /koi=^k02=^ko=4 мА, Uxoi =
— Uk02—Uk0 = 4 в.
Решение. 1. Из условия UK3 т*х>Ек, 2/ко</кдоп выбираем транзисторы типа МП42Б с параметрами— 45—100, /кДоп=30 мА, UK, т«к=15 В.
2 Записывая уравнение £,к=^ко2-Нэо2#э2 и учитывая, что 1ка~1эа, найдем сопротивление
R32 = (Як — Uкд2) /эо2 = 1.5 kOvi.
Из уравнения
^602 = / К02^21э2 « (£к — /Э02^?э2)/^6
иайдем сопротивление:
R6 ==^к0м(п0росту 43 кОм).
/ к02
Задавая /э01^?эi = 0,015 £* и записав уравнение
Ек — /К01^?к + £Лсэ01 + ^301^31 >
находим
RK = (0,985ЯК - икэ01)/1к01 = 1,5 кОм (по ГОСТУ 39 Ом);
R31 — Uэох//э01 = 0>015 Ек//э01 == ®>04 кОм.
Определим входное сопротивление усилительного каскада без учета шун- иРУющего действия делителя Ri—R2:
Rbxi = r6i т (1 + А21э) Rn = I >8 кОм.
Так как сопротивление параллельного соединения резисторов и Не должно сильно шунтировать входное сопротнвлеине ^вхь принимаем
или i?i||/?2=2/?BXI=3,6 кОм.1
Определяем сопротивление
Р^^к^21э!
1^901^?3l/(^?l!|^?2)-г/koi/^2141/КО
= 112 КОМ (по ГОСТУ 110 кОм).
Находим сопротивление
*2 = [l/(/?il/?2> - I//?!]'1 = 3,8 кОч (по ГОСТУ 3,9 кОм).
Определяем входное сопротивление эмиттерного повторителя с учетом шунтирования резистора /?э2 входным сопротивлением усилительного каскада
— 1,2 кОм:
#вх.п =^62 + (1 + Аг1э2) (^32!|(^Bxl) = 55,2 Ом.
Находим сопротивление
Явх2 = ЯбИЯвхп = 24,6 кОм.
Выбираем
/?яг0,1 /?вх2 = 2,3 кОм (по ГОСТУ 2,2 кОм).
Из формулы (12 7) определяем емкость конденсатора:
С X 1 Л МКФ.
Примечание. Если значение емкости получается слишком большим (сотни микрофарад), то следует увеличить сопротивление R и пересчитать емкость С.
Определяем коэффициент усиления усилительного каскада:
Киос ~ (^21э1^к)/^вх137,5.
Полученный коэффициент усиления удовлетворяет условию (12 8) поддержания незатухающих колебаний в схеме. При невыполнении условия (12 8) уменьшают сопротивление резистора обратной связи R3\. Если обратная связь отсутствует, но полученный коэффициент усиления не удовлетворяет условию (12 8), то для повышения Ки выбирают транзисторы с большим коэффициентом Нг is.
§ 12.3. Генератор с мостом Вина в цепи обратной связиПри использовании двухкаскадного усилителя, изменяющего фазу входного сигнала на 360°, генератор синусоидальных колебаний можно построить, включив в цепь положительной обратной связи частотно-избирательный четырехполюсник, не изменяющий фазу сигнала на частоте генерации. Примером такого четырехполюсника может служить цепь, представленная на рис. 12.6,0 и называемая мостом Вина. Амплитудно-частотная и фазочастотная характеристики этой цепи приведены на рис. 12.6, б.
Для цепи рис. 12.6, а частоту генерации ю0 и коэффициент передачи Ро на частоте юо определяют из формул
«0=1 //ТЩСА;.(12-9)
ВД-1/( 1 + Я1/Я2 + Cj/C,).(12-9а)OOQ
Если Ri = R2=R, Ci = C2 = C, to формулы (12.9) и (12.9a) будут иметь вид m=U(RC), Ро = 1/3.

Рис. 12.6
Практическая схема генератора на транзисторах приведена на рис. 12.7. Для стабилизации частоты и амплитуды генерируемых колебаний в схему введена цепь отрицательной обратной связи, состоящая из элементов С4, RoC, R31- Эффект стабилизации амплитуды ивых увеличивается, если в качестве резистора обратной связи Roc использовать термистор. Действительно, с ростом Uвых увеличивается ток цепи отрицательной обратной связи. Термистор нагревается, его сопротивление уменьшается и возрастает коэффициент передачи &Ra]/(Ral+Roc) ^Rsl/Roc, ЧТО ПрИВОДИТ К уменьшению выходного напряжения до первоначального значения.
На рис. 12.8 приведена схема генератора с мостом Вина на операционном усилителе. Принцип ее построения не отличается от принципа построения предыдущей схемы.

Мост Вина включен в цепь положительной обратной связи между неинвертирующим входом ОУ и выходом. Резисторы R3, Ri, R5 образуют цепь отрицательной обратной связи для стабилизации частоты и амплитуды генерируемых колебаний.

§ 12.4. Генераторы с колебательными контурами
В качестве задающего генератора радиопередающих устройств сВязи и гетеродина супергетеродинного радиоприемника применяется генераторы высокой частоты с колебательными контурами в Цепи обратной связи (ТС-генераторы).
По способу включения колебательного контура в цепь обратной связи различают генераторы с индуктивной (трансформатор, ной), автотрансформаторной и емкостной обратной связью (рис 12.9).
В схемах с автотрансформаторной (рис. 12.9, б) и емкостной (рис. 12.9, в) связями контур включен в схему тремя выводами поэтому такие схемы часто называют индуктивной и емкостной трехтонками. В схеме (рис. 12.9, а) для выполнения условий баланса фаз, т. е. создания положительной обратной связи, напряжение Ul, на катушке L2 должно быть противофазно напряжению Ul, на катушке L\.

Рис. 12 9
Величина сигнала положительной обратной связи Ul2 определяется соотношением числа витков катушек индуктивности L\ и L2 и расстоянием между ними. С увеличением числа витков Li v сближении катушек глубина обратной связи возрастает. Число витков катушки Li определяют с учетом заданной частоты генерации, определяемой формулой для резонансной частоты контура
/г— 1/2зт У~ЦС.
При найденном значении L\ число витков катушки L2 определяют из условия обеспечения баланса амплитуд. В схеме индуктивной трехточки (рис. 12.9, б) условие баланса фаз выполняется благодаря тому, что выходной сигнал, снимаемый с коллектора транзистора или с обмотки катушки противофазен сигналу положительной обратной связи, снимаемому с обмотки L2.
Для обеспечения сигнала положительной обратной связи, при котором выполняется условие баланса амплитуд, выбирают определенное число витков обмотки L-2- При этом необходимо учитывать, что частота генерации определяется из формулы
/г— 1 /2jt уТХГШс,т. е., подбирая число витков обмотки L2, следует одновременно корректировать также и число витков обмотки L\ так, чтобы за* данная частота генерации не изменилась.
Частоту генерации в схемах рис. 12.9, а, б изменяют с помощью конденсатора переменной емкости, включенного в цепь колебательного контура. Возможность перестройки частоты в широком диапазоне обусловили применение индуктивной трехточки в гетеродинах радиоприемников, возбудителях радиопередатчиков и т. Д.
Емкостная трехточечная схема автогенератора (рис. 12.9, в) аналогична резисторному усилителю напряжения, в цепь положительной обратной связи которого включеи колебательный контур. Выходной сигнал снимается с конденсатора Сь а сигнал положительной обратной связи с конденсатора С2. Так как напряжения на Ci и С2 противофазны, то выполняется условие баланса фаз.
Условие баланса амплитуд выполняется при соответствующем сигнале положительной обратной связи Uc,- Для его увеличения необходимо уменьшать емкость конденсатора С2, так как при этом возрастают емкостное сопротивление, а следовательно, и падение напряжения на конденсаторе от протекания тока через колебательный контур. При найденном значении С2 емкость конденсатора Ct определяют из условия обеспечения заданной частоты генерации
/г= 1/2я V[CxC2j{Cx + C2)\L.
Изменение частоты генерации в схеме емкостной трехточки не совсем удобно, так как для этого приходится изменять число витков катушки L или перемещать ее сердечник. Поэтому емкостную трехточку в основном используют в качестве тактовых генераторов с фиксированной частотой.
Малая добротность колебательного контура LC-генератора (Q<100) вызывает искажения формы генерируемых колебаний, когда условия самовозбуждения выполняются для нескольких гармонических составляющих, близких к основной гармонике с частотой /г.
Неправильный расчет схемы автогенератора также может привести к искажениям выходного сигнала. Например, при слишком большом коэффициенте передачи сигнала положительной обратной связи р условие баланса амплитуд /Сир^1 выполняется для нескольких гармонических составляющих даже при большой добротности колебательного контура.
Для выполнения условия баланса амплитуд на одной частоте необходимо уменьшить коэффициент усиления Ки, что достигается обычно введением отрицательной частотно-независимой обратной связи, например включением переменного резистора в цепь эмиттера транзистора.
При построении генераторов на биполярных транзисторах сле- Дует учитывать, что зависимость коэффициента усиления по току Л21Э от частоты вызывает дополнительный фазовый сдвиг между Годным напряжением усилителя и напряжением обратной связи, изменяющий условие баланса фаз в схеме генератора. В результате частота генерации будет отличаться от резонансной частоты контура.
Принципы построения генераторов на полевых транзисторах не отличаются от описанных выше.

Для повышения мощности автогенераторов в схемах рис. 12.9 увеличивают напряжение питания схемы. Однако при этом контур, включенный в коллекторную или стоковую цепь будет находиться под напряжением источника питания, которое в схемах мощных автогенераторов может достигать нескольких сотен вольт.

Рис. 12 10Рис.1211
Устранить этот недостаток можно в схеме генератора с параллельным питанием (рис. 12.10), где транзистор, контур и источник питания включены параллельно друг другу.
Блокировочный дроссель Ьбл, имеющий большое сопротивление по переменному току, обеспечивает развязку источника питания и контура на частоте генерации, но не является препятствием для постоянной составляющей тока. Чтобы источник питания не замыкался через Ьбл и катушку индуктивности контура, включают конденсатор СбЛ.
Цепь из параллельно соединенных резистора R и конденсатора С, включенная в цепь затвора, служит для создания мягкого режима возбуждения колебаний генератора. В области малых амплитуд колебания затвор транзистора имеет почти нулевое смещение. С увеличением амплитуды колебаний отрицательное смещение затвора возрастает за счет зарядки конденсатора С.
На практике встречаются схемы генераторов с двумя колебательными контурами. Примером такого генератора является схема, изображенная на рис. 12.11. Баланс фаз, при котором напряжения сток—затвор и затвор—исток находятся в противофазе, обеспечивается только в том случае, если на частоте генерации сопротивления контуров в цепях затвора и стока имеют индУк' тивный характер, так как при индуктивном характере сопротивлений контуров схема на рис, 12.11 эквивалентна схеме индук" тивной трехтонки.
§ 12.5. Стабилизация частоты LC-генераторов. Кварцевые генераторы
На стабильность частоты LC-генераторов сильно влияет напряжение источника питания, от которого зависят значение реактивных составляющих входного и выходного сопротивлений, изменяющих параметры колебательного контура. Поэтому использование высококачественного стабилизатора напряжения для питания генератора является одним из факторов, обеспечивающих высокую стабильность частоты генерации.
С0 Ск
Частота LC-генераторов зависит и от температуры окружающей среды, так как с ее ростом обычно увеличиваются индуктивность катушки и емкость конденсатора контура, что приводит к снижению частоты генерации. Поэтому для стабилизации частоты генератора, работающего в широком диа-Рис.12 12
пазоне температур, параллельно основному
контурному конденсатору С0 в качестве элемента термокомпенсации включают тикондовый конденсатор С, емкость которого уменьшается с ростом температуры (рис. 12.12).
Температурную стабильность частоты количественно оценивают с помощью температурного коэффициента частоты (ТКЧ), равного относительной нестабильности частоты Af/f при изменении температуры на 1 °С. Температурный коэффициент частоты транзисторных LC-генераторов обычно составляет (1...2) • 10-4.
При использовании термокомпенсирующих тикондовых конденсатор ТКЧ удается уменьшить примерно на порядок, т. е. до (1...2) -10-5.
Более высокую стабильность частоты можно получить в схемах кварцевых генераторов, где в качестве высокодобротного колебательного контура со стабильными параметрами используется пластина кварца, обладающая пьезоэлектрическими свойствами.
Если к обкладкам кварцевой пластины приложить переменное электрическое поле (напряжение), то в ней возникают механические колебания. Такое свойство пластины называется обратным пьезоэффектом. Возникшие в пластине механические колебания, в свою очередь, вызывают появление на обкладках электрических зарядов, знак которых изменяется с частотой механических колебаний. В результате через пластину будет протекать переменный электрический ток. Это свойство пластины называется прямым пьезоэффектом.
Кварцевая пластина, помещенная в кварцедержатель, эквивалентна колебательному контуру, электрическая схема которого приведена на рис. 12.13.
Величины LKB, Скв и гкв зависят от геометрических размеров Кварцевой пластины без держателя и от типа механических коле-
\
баний. Для реальных кварцевых пластин указанные величины лежат в пределах LKb = 0,01...0,1 мкГн, Скв = 0,1—0,3 пФ, гкв = = 5...8 Ом.
Так как LKB, Скв и гкв образуют последовательный колебательный контур, то на частоте
^ПОСЛ 1/V^'^'KB^'KB(12.10)
в кварце возникает резонанс напряжений, при котором полное сопротивление контура мало.

Величина Сд возникает при помещении кварцевой пластины в держатель и определяется конструкцией последнего. Обычно Сд = = 15...25 пФ.
С1-К8
“J- СквCAZZ
—ГРис. 12.13
С учетом Сд эквивалентная схема кварцевой пластины на рис. 12.14 представляет собой параллельный колебательный контур, на резонансной частоте которого
“nap=l//ffi^(12-11)
возникает резонанс токов, при котором полное сопротивление контура очень велико.
В формуле С0бщ = СкВСд/('Скв+Сд) представляет собой последовательное включение внутри контура емкостей Сд и Скв.
Сравнивая формулы (12.10) и (12.11), можно сделать следующие выводы: 1) частота последовательного резонанса юПосл меньше частоты параллельного резонанса мПар, т. е. и),1Осл<(0пар; 2) частота (Опосл близка к частоте иПар, так как СКВ<^СД.
Характер изменения реактивного сопротивления кварца от частоты показан на рис. 12.14. Из рисунка видно, что в диапазоне частот со поел <w<o) пар реактивное сопротивление эквивалентного контура кварца имеет индуктивный характер, а в диапазонах 0)<(Опосл и 0)>Сйпар вМКОСТНЫЙ.
Варианты построения схем кварцевых генераторов приведены на рис. 12.15, а, б; 12.16, а, б). Схемы на рис. 12.15 с включениемкварца между затвором (базой) и истоком (эмиттером) по своей структуре соответствуют двухконтурной схеме генератора (см. рис. 12.11), в которой возбуждение колебаний возможно только при индуктивном характере сопротивления кварца и стокового (коллекторного) контура. Для выполнения этих условий генерируемую частоту выбирают в пределах (0Посл<(0г<(0Пар, а стоковый (коллекторный) контур настраивают на частоту, лежащую несколько выше частоты мпар.
Связь между стоковым (коллекторным) контуром и кварцем в схемах рис. 12.15, а, б осуществляется через межэлектродную емкость Сзс(Ск*), что обусловливает малое влияние параметров стокового (коллекторного) контура на генерируемую частоту.

а)
Рис. 12.15
Рис. 12.16
Для возбуждения колебаний на частоте (0посл<(0г<(0пар в схемах рис. 12.16, а, б с включением кварца между затвором (базой) и стоком (коллектором) необходимо, чтобы стоковый (коллекторный) контур имел емкостное реактивное сопротивление. Тогда схемы рис. 12.16, а, б будут эквивалентны схеме емкостной трехточки. Для обеспечения емкостного характера сопротивления стокового (коллекторного) контура его резонансная частота должна лежать несколько ниже частоты ю„ар.
Контур в цепи стока (коллектора) (рис. 12.16) можно заменить резистором. Возбуждение колебаний в преобразованной схеме обеспечивается с помощью межэлекгродной емкости Сся(Скэ).
Благодаря высокой добротности кварца, достигающей нескольких сотен тысяч, и малому влиянию реактивных элементов лампы (транзистора) на параметры контура кварцевые генераторы Имеют высокую стабильность частоты. Температурный коэффици- ент частоты кварцевых генераторов лежит в пределах 10~6—10~7.
Недостатками этих генераторов являются относительно малая Частота генерации, не превышающая 30 МГц, и невозможность Равной настройки.
ГЛАВА 13 ИЗБИРАТЕЛЬНЫЕ УСИЛИТЕЛИ
Избирательными называются усилители, обладающие способностью выделять полезный сигнал, соответствующий заданной частоте или полосе частот, из всей совокупности сигналов поступивших на вход усилителя.
В зависимости от назначения избирательные усилители можно разделить на следующие группы: 1) узкополосные RC-усилители, предназначенные для работы в области звуковых и дозвуковых
-o
О—t—CZZh-*
u' I il£l
=4= I I Ri
a)

Рис. 13.1
частот; 2) резонансные LC-усилители, которые делятся на усилители напряжения, работающие в режиме А (они используются обычно в качестве усилителей высокой и промежуточной частот радиоприемников), и усилители мощности, работающие в режиме В и предназначенные в основном для усиления мощности высокочастотного сигнала, поступающего с задающего генератора радиопередатчика; такие усилители называются еще генераторами с независимым (внешним) возбуждением.
§ 13.1. Узкополосные ^?С-усилители
Узкополосные усилители строятся на основе обычного усилителя с частотно-зависимой обратной связью.
В качестве цепей частотно-зависимой обратной связи узкополосных усилителей можно использовать мост Вина и фазовращающую RC-цепь (см. рис. 12.4 и 12.6). Однако усилители с такими цепями легко самовозбуждаются, так как для получения избирательной амплитудно-частотной характеристики цепи нужно создавать положительную обратную связь. Поэтому для устранения самовозбуждения в таких усилителях используется еще и частотно-независимая отрицательная обратная связь.
Поэтому чаще используют так называемый двойной Т-образный мост (рис. 13.1, а), включенный в цепь отрицательной обратной связи.
Амплитудно-частотная и фазочастотная характеристики реального двойного Т-образного моста приведены на рис. 13.1, б. Частота, на которой коэффициент передачи р0 имеет минимальное
Значение (в идеале равен нулю), называется квазирезонанс- ной и определяется по формуле
’(13-1)
V RiRiCiC-2
Рис. 13.2
при Сз = С1—f— Сд Ri—R\ [|i?2*
Roc

Если принять
(13.2)
Ri=R2=R, Rt=R/2(13.3)
С!=С2=С, Сз = 2С,
то можно записать
(13.4)
%=1 IRC.Из рис. 13.1, б видно, что на частоте соо фазовый сдвиг между входным и выходным напряжениями моста равен нулю. Поэтому для включения моста как цепи отрицательной обратной связи необходимо, чтобы фаза выходного сигнала усилителя изменялась на 180°. При соблюдении этого условия отрицательная обратная связь на частоте юо практически не действует. Следовательно, коэффициент усиления схемы на частоте юо будет иметь максимальное значение, равное коэффициенту усиления усилителя без обратной связи Кио■ На всех остальных частотах действует сильная отрицательная обратная связь, уменьшающая коэффициент усиления схемы до значения Киос — Кио/(1+РКио). На рис. 13.2 приведена амплитудно-частотная характеристика узкополосного усилителя (кривая 1). Штриховыми линиями показаны характеристики Усилителя без обратной связи (кривая 2) и двойного Т-образно- "0 моста (кривая 3).
На эквивалентную добротность Q3k = mo/(2A(Oo) амплитудно- частотной характеристики узкополосного усилителя с двойным
мостом существенно влияет коэффициент усиления Кио- Если выполняются условия (13.2) и (13.3), то
(13.5)
Qa к~ЛТво/4.Выражения (13.4) и (13.5) справедливы, если двойной Т-об- разный мост работает на высокоомную нагрузку от генератора с малым внутренним сопротивлением. Эти требования легко выполняются при использовании операционного усилителя. В схеме

Рис. 13.4
узкополосного усилителя (рис. 13.3) сигнал обратной связи с двойного Т-образного моста поступает на инвертирующий вход операционного усилителя. В других случаях применяют буферные (согласующие) каскады. Например, узкополосный усилитель, изображенный на рис. 13.4, содержит дифференциальный каскад и эмиттерный повторитель на транзисторе VT3. В базу транзистора VT2 на всех частотах, кроме соо, поступает сигнал, синфазный с входным.
При /Сп~1 коэффициент усиления схемы на частоте со0 определяют из формулы (6.76) с соответствующей корректировкой обозначений.
§ 13.2. Резонансные усилители напряжения высокой частоты
Резонансные усилители напряжения широко используются в качестве усилителей высокой частоты радиоприемников, к которым предъявляются следующие основные требования: возможно больший коэффициент усиления по напряжению; высокая добротность амплитудно-частотной характеристики на частоте полезного сигнала.
Для выделения полезного сигнала высокой частоты в резонансном усилителе используются резонансные свойства параллельного колебательного контура, включенного в цепь нагрузки.
Включение контура в цепь нагрузки бывает трансформаторным, автотрансформаторным, емкостным и через разделительный конденсатор (рис. 13.5, а—г).
1 Рассмотрим в качестве примера схему с трансформаторным включением. Выходной цепи этой схемы на резонансной частоте контура соответствует эквивалентная схема, представленная на рис. 13.6.

5)г)
Рнс. 13 5
В схеме контур дан как параллельное соединение индуктивности L, емкости С и эквивалентного сопротивления контура на ре-
зонансной частоте Z3P; R'H=Rtt/n2T?=Rtt/ (w„/wK) сопротивление нагрузки. Из эквивалентной схемы следует, что при работе в схеме усилителя контур шунтируется сопротивлениями г*к и R'H, вносимыми в цепь контура транзистором и нагрузкой. При этом сопротивление контура на резонансной частоте изменяется и становится равным значению 2'эр, которое определяют из выражения
\jZ3 р= 1/^эр 1 /г к -j- 1//?и-
За счет внесения в цепь контура емкости транзистора изменяется и емкость контура:
Л2/315
К
п'\ с*=Ь
L3p
Рис. 13 6
(13.6)
приведенное
Следовательно, резонансная частота усилителя сц/ будет отличаться от резонансной частоты контура ш0=1 //LC
щ— Х/УЮ — ШдУ^С/С',(13.8)
а добротность амплитудно-частотной характеристики усилителя Q' будет отличаться от добротности контура Q, не шунтированного дополнительными элементами:
Q' = u0C'Z'^=QZ'3PlZ3P.(13.9)
Так как сопротивление Z'3p является активной величиной и включается в коллекторную цепь схемы каскада ОЭ, то коэффициент усиления по напряжению (см. рис. 13.5, а) иа резонансной частоте можно определить из формулы
к;Р Ег Яг + Аиэ'
Трансформаторное включение контура в цепь нагрузки (см. рис. 13.5,а)позволяет уменьшить влияние нагрузкинаZ'3р. Влияниемнагрузкиможно пренебречь, если Быбратькоэффициент
трансформации птр из условия
z3P<^z;=/?H//4.(i3.li)
Полагая, что условие (13.11) выполняется, если Z3p = 0,l R..i/n2TP, найдем
лтР=/оЖ^Гр.(13.12)
При малых значениях Rn коэффициент лтр получается меньше единицы, что снижает коэффициент усиления схемы.
Пусть Rn=l кОм, Z3p=10 кОм. Из формулы (13.12) будем иметь /2тР=0,1. Следовательно, коэффициент усиления схемы при использовании трансформатора с лтр = 0,1 уменьшится в 10 раз. При больших значениях Ra, когда выполняется условие Rh^$>Z3x>, связь контура с нагрузкой может осуществляться через разделительный конденсатор большой емкости СР2 (см. рис. 13.5, г).
Неполное включение контура в цепь транзистора (отвод из точки а индуктивной катушки) позволяет в схемах с автотрансформаторной и емкостной связями (см. рис. 13.5, в) уменьшить влияние параметров транзистора гк* и Ск* на характеристики контура, так как в этом случае емкость, вносимая в контур транзистором, равна Ск*тк2, а сопротивление равно rK*/mK2, где
tnK—~-<^ 1 —коэффициент включения контура к транзистору.
В некоторых случаях для уменьшения влияния параметров транзистора на характеристики контура используют схему каскада ОБ. Тогда в контур при его полном включении в цепь тран-зрстора вносятся емкость Ск = Ск*/(1+^21э) и сопротивление гк= rK*(l+^2i3), оказывающие меньшее влияние на характеристики контура, чем параметры схемы каскада ОЭ Ск* и гк*.

Влияние нагрузки в схемах рис. 13.5, б, в уменьшается при неполном включении контура в цепь нагрузки, так как при этом сс противление, вносимое в контур, равно RB/mн2, где mH=UJU<i <i 1 — коэффициент включения контура к нагрузке .

Рис. 13.7
( При построении транзисторных резонансных усилителей необходимо учитывать внутреннюю обратную связь, которая проявляется в том, что часть коллекторного тока транзистора ответвляется во входную цепь. Если усилительная схема каскада ОЭ работает от источника тока, то внутренняя обратная связь является положительной и параллельной по току. Если усилительная схема каскада ОЭ работает от источника ЭДС, то имеем отрицательную последовательную внутреннюю обратную связь по току.
Внутренняя обратная связь приводит к самовозбуждению резонансных усилителей. Так как расстроенный контур представляет собой реактивное сопротивление, то условия самовозбуждения в усилителе могут выполняться и при положительной, а при отрицательной обратных связях.
Для повышения устойчивости резонансных усилителей можно использовать схему каскада ОБ, в которой внутренняя обратная связь проявляется слабее, чем в схеме каскада ОЭ. Однако по сравнению с ОЭ схема ОБ имеет малое входное сопротивление и меньший коэффициент усиления по мощности. Эти свойства ограничивают применение включения ОБ в схемах резонансных усилителей.
Повысить устойчивость резонансных усилителей можно нейтрализацией внутренней обратной связи на частотах, близких к резонансной, с помощью ^С-цепей коррекции и каскодных схем.
Элементы /?С-цепи коррекций подбирают таким образом, чтобы в требуемом диапазоне частот сигнал, поступающий с выхода Усилителя на его вход через цепь коррекции, был равен по вели чине и противоположен по фазе сигналу, поступающему на вход Усилителя по цепи внутренней обратной связи.
гКаскодная схема резонансного усилителя (рис. 13.7, а) содеЬ. жит два последовательно включенных транзистора. Транзистор VTi в схеме ОЭ, a VT2, являясь нагрузкой VTi, — в ОБ (prtc. 13.7, б). При последовательном включении транзисторов их то|си равны, т. е.|
г"кХ==^к2==*'к-(13.ljS)
Тогда коэффициент усиления по напряжению на резонансной частоте
ь* ~‘“гэр 'г6-^эр^21з fl2l3Z3р
^ыркаск—DЛ-h’(1с5-*4)
ег(б(Лг+«Иэ)/?г+Яцэ
Выражение (13.14) совпадает с выражением для коэффициента усиления каскада ОЭ на одном транзисторе.
Входное сопротивление каскодной схемы равно входному сопротивлению каскада ОЭ, т. е.
^вх.каск^^^вх.э' ^Иэ-(13.15)
Выходное сопротивление равно выходному сопротивлению каскада ОБ, т. е.
^?вых.каск ^вых.б ^"к‘(13.16)
Таким образом, входные параметры и коэффициент усиления каскодной схемы соответствуют входным параметрам и коэффициенту усиления каскада ОЭ, а выходные — параметрам каскада ОБ.
Такое сочетание свойств схем каскадов ОЭ и ОБ позволяет использовать преимущества каскада ОБ (слабую внутреннюю обратную связь и малое влияние параметров транзистора на контур), сохранив в то же время преимущество каскада ОЭ в усилении. Кроме того, в каскодном усилителе емкость Ск транзистора VT2 не связана непосредственно с входом схемы, что также обеспечивает хорошую развязку входа и выхода схемы на высокой частоте.
Каскодное включение транзисторов в резонансном усилителе широко используется при разработке интегральных схем, когда число транзисторов не имеет существенного значения. На рис. 13.8 приведена каскодная схема гибридного резонансного усилителя, выполненная на интегральной микросхеме К2УС241. Примером интегральных каскодных усилителей являются также микросхемы КП8УН2(А—В).
Для повышения входного сопротивления в каскодных усилителях используют полевые транзисторы. Схема каскодного усилителя на транзисторах с управляющим р-/г-переходом (рис. 13.9) состоит из каскада с общим истоком на транзисторе VTi, нагрузкой которого является каСкад с общим затвором на транзисторе УТ2.
Токи, протекающие через транзисторы схемы, равны между с{>бой, т. е.
(13.17)
(*1«вх
гс1 — 1с2—*с — ■
Г <1 + КсХэкв
Г12 + Z
эр
гАе R

С1ЭКВ"
1 + f*2
затвором n=AUCu/AU3H=Sri.
входное сопротивление каскада с общим

Тогда выражение для коэффициента усиления каскодной схемы на резонансной частоте будет иметь вид
.(13.18)ВХ“вХГЦ"Н ^?с1экв
Подставляя в (13.18) выражение для Яыэкв, получим г.—Н-i О + иг) 2-эр
дир=-
(13.19)
Г12 + ГЦ ( 1 + Н-2) + %эр
Если считать, что полевые транзисторы в схеме имеют малый разброс параметров, т. е. ni»p,2 = n>l, r<i~r«2 = r/, то формула (13.19) принимает вид
Kuv= (13-20)
Г;Ц + 2эр
Так как обычно выполняется соотношение r;n^»Z3p, то формулу (13.20) можно упростить:
(*2Гэр
Сравнивая формулы (13.21) и (4.73), можно сделать вывод, что каскодная схема рис. 13.9 не дает преимущества в усилении перед каскадом с общим истоком.[
Однако каскодная схема обеспечивает хорошую развязку между входом и выходом, так как при каскодном включении полевых транзисторов уменьшается проходная емкость транзистора:
^прох1каск ^зс! (^ “Ь Ких),|
ГЯР к- -_^С1ЭК-И (Гге + Z3p)
ul «в* oi + /?ci3K ri2 + m0 + i*2) + z31, 44 ир'

Среди резонансных усилителей напряжения можно выделить полосовые усилители напряжения, которые характеризуются прямоугольной формой амплитудно-частотной характеристики и используются обычно в качестве усилителей промежуточной частоты радиоприемников.
Прямоугольность амплитудно-частотной характеристики обеспечивается двумя способами; 1) включением в выходную цепь усилителя системы двух связанных контуров, каждый из которых настроен на заданную частоту; рис |з 10приэтомкоэффициент связи между
контурами выбирают близким к критическому; 2) использованием двух каскадов, имеющих в выходной цепи каждый по одному несвязанному контуру. Контуры каскадов симметрично расстроены относительно центральной частоты шо- Резонансные кривые контуров соответствуют кривым 1 и 2 на рис.
13.10.
Полосовой усилитель с расстроенными контурами при одинаковой полосе пропускания обладает большим коэффициентом усиления, чем усилитель со связанными контурами. Однако усилитель с расстроенными контурами труднее настраивать на заданную полосу частот, так как для этого необходима настройка контуров на строго определенные частоты, симметричные относительно центральной частоты.
§ 13.3. Резонансные усилители мощности высокой частоты (генераторы с независимым возбуждением)
При построении резонансных усилителей мощности (генераторов с независимым возбуждением) необходимо обеспечить высокие значения КПД и выходной мощности, передаваемой в нагрузку. Для этого используется весь диапазон рабочих напряжений и токов усилительного элемента, работающего в схеме резо-иансного усилителя мощности как правило, с отсечкой тока в режиме класса В или С.
I Резонансный контур, включенный в выходную цепь усилителя, настроен на частоту полезного сигнала. Возникающие при отсечке тока высшие гармоники отфильтровываются контуром, и в нагрузку поступает только полезный сигнал с минимальными нелинейными искажениями. Степень фильтрации высших гармоник зависит от добротности контура.

Для получения максимальной мощности нагрузка усилителя должна быть согласована с контуром, т. е. иметь оптимальное сопротивление RBОПт. Так как при использовании усилителя мощности в качестве выходной схемы радиопередатчика сопротивление антенны Ra значительно меньше сопротивления RH.опт, то необходимость согласования антенны и усилителя является очевидной. Способы согласования могут быть различными и зависят от мощности передатчика.
В передатчиках малой мощности (до 1 кВт), которые обычно выполняются на биполярных транзисторах, антенна включается непосредственно в контур усилителя, т. е. является как бы его составной частью (рис. 13.11). Такая схема сеязи усилителя с антенной называется простой. Контур, составной частью которого является антенна, называется антенным. Для его настройки на более длинную волну, чем его собственная, используют так называемую удлинительную катушку индуктивности Ьулл (рис.
. При включении Ьулл последовательно с антенной увеличивается общая индуктивность и соответственно длина волны настроенного антенного контура. Для настройки контура на более короткую длину волны, чем его собственная, последовательно с антенной включают укорачивающую емкость Сук, уменьшающую общую емкость контура. Если собственная частота антенного контура лежит в пределах рабочего диапазона волн, то в антенную Цепь включают индуктивность Ьуя и емкость Сук.
В мощных радиопередатчиках (свыше 1 кВт) для согласования антенны с усилителем применяют сложную схему связи (рис.
, состоящую из двух связанных между собой контуров, один из которых (промежуточный) включен в выходную цепь усилительного элемента, а другой (антенный) подключен к антенне.
Оба контура настраиваются на полный резонанс. Связь между контурами чаще всего делается трансформаторной. Изменяя сопротивление связи хСъ, можно согласовать антенну с усилителем, обеспечив таким образом максимальную отдачу мощности в антенну.
Усилители мощности в радиопередатчиках свыше 10 кВт обычно выполняются на специальных генераторных лампах, рабочие напряжения которых лежат в пределах от сотен вольт до нескольких киловольт.

Рис. 13 12
Биполярные транзисторы в резонансных усилителях мощности работают при относительно низких рабочих напряжениях, не превышающих сотен вольт, но при больших токах, измеряемых амперами. С ростом тока уменьшаются входное и выходное сопротивления транзистора. Поэтому в транзисторных схемах усилителей мощности часто используются согласующие П-образные контуры, применение которых позволяет также улучшить фильтрацию высших гармоник.
С увеличением частоты падает коэффициент усиления транзистора, что приводит к снижению выходной мощности и КПД усилителя. Поэтому рабочая частота усилителя не должна превышать граничной частоты выбранного типа транзистора.
Зависимость параметров и характеристик биполярного транзистора от температуры окружающей среды вызывает изменение режима работы схемы.
Использование полевых транзисторов в резонансных усилителях мощности дает возможность исключить согласующие П-образные контуры, а также улучшить температурную стабильность параметров схем.
§ 13.4. Модуляция высокочастотного сигнала
Высокочастотный сигнал может быть промодулирован по амплитуде, частоте или фазе.
Амплитудная модуляция. При амплитудной модуляции (AM) осуществляется управление амплитудой высокочастотного
сигнала без изменения его частоты и фазы в соответствии с законом передаваемого сообщения.
Амплитудная модуляция наиболее часто применяется при передаче сигналов звуковой частоты (речи, музыки и т. д.).

Рис. 13.13
Для изменения амплитуды высокочастотного сигнала несущей частоты в радиопередатчиках модулирующий сигнал подают на один из электродов транзистора усилителя мощности. Например, можно одновременно подавать высокочастотный и модулирующий сигнал на затвор (базу) транзистора.
На рис. 13.13 приведена схема усилителя мощности с модуляцией на затворе транзистора.
Рассмотрим случай модуляции высокочастотного сигнала несущей частоты «Нес = Uuec cos at низкочастотным сигналом Ыя = = UacosQt в схеме усилителя мощности (рис. 13.13). На затвор транзистора поступают напряжение несущей частоты «Нес, модулирующее напряжение иа и постоянное напряжение смещения Е3, т. е.
itc киес —j- Uq IE 3.

Если за счет смещения Е3 усилитель мощности работает с отсечкой стокового тока, то в цепи транзистора возникают импульсы тока, амплитуда которых изменяется с частотой модулирующего сигнала £2.

Временные диаграммы напряжения на затворе иэ и тока стока транзистора для этого случая даны на рис. 13.14.
При разложении на гармоники импульсов тока стока изменение амплитуды каждой гармонической составляющей будет соответствовать закону изменения амплитуд импульсов. Так как контур выделяет только первую гармонику, то на выходе схемы получим амплитудно-модулированные колебания (рис. 13.15), аналитическое выражение которых для данного случая имеет вид
«АМ = ^нес (1 — cos 2/) cos wt,(13.22)
где
„^AMm'n
III Д *
^AMmax ^AMmin
— коэффициент модуляции, в общем случае равный отношению разности между максимальной (Jam max и минимальной С/дмпип амплитудами модулированного колебания к их сумме. При косинусоидальных высокочастотном и модулирующем сигналах коэффициент тд определяется отношением их амплитуд, т. е.
nik=Us/Uw<..
Зная коэффициент /Па, максимальное и минимальное значения амплитуды модулированного колебания можно найти из выражений
^АМтах ^нес ( ^ ~Ь^а)>
^AMmln ^нес ( ^^а)*
После несложных преобразований модулированное колебание, определяемое выражением (13.22), можно представить в виде суммы колебаний:
ИАМ = ^нес cos +0,5ткинес cos (O) -f 2) 4-0,5mkUHec cos (ш — 2) t.
(13.23)
В выражении (13.23) первый член описывает колебания несущей частоты; второй и третий представляют собой колебания так называемых боковых частот, отличающихся от несущей частоты на значение Q, равное частоте модулирующего сигнала. Соответственно различают верхнюю (ш+£2) и нижнюю (со—О) боковые частоты. Амплитуда колебаний боковых частот вдвое меньше амплитуды колебаний несущей частоты.
На рис. 13.16 приведен спектр амплитудно-модулированного сигнала, состоящий, как уже было показано, из трех составляющих: несущей и двух боковых. На горизонтальной оси отложены частоты, а вертикальные отрезки соответствуют амплитудам колебаний.
Следует отметить, что работа усилителя мощности в режиме отсечки тока сток (коллектор) транзистора или на криволинейном участке стоко-затворной характеристики имеет принципиальное значение для получения модулированного высокочастотного колебания. При работе на прямолинейном участке характеристики модуляции напряжения на выходе не произойдет.
К достоинствам усилителей мощности с затворной или базовой модуляцией следует отнести малую мощность, которую необходимо отбирать от модулятора, так как напряжения и токи, действующие в управляющей цепи транзистора, имеют малое значение.
Недостатком таких усилителей является малый КПД, который меняется в процессе модуляции и в среднем составляет 30—40%.
0) +G
со
Рис. 13.16
Больший КПД можно получить с помощью стоковой (коллекторной) модуляции, когда модулирующий сигнал подается на (o-sz сток (коллектор) транзистора усилителя мощности последовательно с напряжением питания (рис. 13.17). В результате стоковое
напряжение ис изменяется относительно своего среднего значения с частотой модулирующего сигнала. При косинусоидальной форме модулирующего напряжения будем иметь
uc=Ec+UscosQt.(13.24)

Изменение стокового напряжения приводит к смещению динамической стоко-затворной характеристики. Тогда при поступлении на затвор транзистора усилителя мощности, работающего с отсечкой тока стока, сигнала несущей частоты импульсы тока стока окажутся промодулированными по амплитуде с частотой £2.

Рис. 13.18
Временные диаграммы, иллюстрирующие процесс стоковой модуляции в схеме рис. 13.17, приведены на рис. 13.18.
При стоковой модуляции коэффициент полезного действия усилителя мощности остается практически постоянным и составляет ?0—80%. Недостатком стоковой модуляции является необходимость использования мощного модулятора.
Частотная и фазовая модуляции. При частотной модуляции (ЧМ) мгновенное значение частоты изменяется в соответствии с законом изменения передаваемого сообщения при постоянной амплитуде колебаний.
Пусть модулирующий сигнал изменяется по косинусоидальному закону, т. е. ua = Uacos£2t. Тогда мгновенная частота частотно- модулированного сигнала определяется выражением
(О (0 = «) + ДЩщах COS Ш,
где Дсощах — максимальное отклонение (девиация) частоты от среднего значения (несущей частоты и), пропорциональное амплитуде (Дштах — kUa) и не зависящее от частоты модулирующего сигнала.
Так как частота представляет собой скорость изменения фазы, то мгновенная фаза ЧМ-сигнала

?(0= \=<0/4где ф0 — начальная фаза колебания.
Следовательно, выражение для ЧМ-сигнала будет иметь вид

(13.25)
где Uq—амплитуда колебания, не изменяющаяся в процессе частотной модуляции. Величина rtif = Дютах/£2 = &йй/Й называется индексом частотной модуляции.
При ф.азовой модуляции (ФМ) фаза модулированного высокочастотного сигнала при постоянной амплитуде изменяется в соответствии с законом изменения модулирующего сигнала. При косинусоидальной форме модулирующего сигнала выражение для ФМ-сигнала имеет вид
(13.26)
иФм = Uо cos (ш/4 Д<ршах cos 2/4%).
где Афтах—максимальное отклонение (девиация) фазы, соответствующее амплитуде косинусоидального модулирующего сигнала U Q.
(13.27)
Мгновенное значение фазового угла ФМ-сигнала
?(0=^4Д?тах cos Qt 4?о*
Продифференцировав выражение (13.27), найдем мгновенную частоту ФМ-сигнала:
v>{t)=d4ldt—w — кртах2 sin 21.
Выражения (13.25) и (13.26) показывают, что частотная и фазовая модуляции неотделимы друг от друга. Действительно, при изменении частоты колебаний будет изменяться также и его фа
за. Между максимальными девиациями частоты и фазы выполняется соотношение
Ли)тах=Д?шаХ2-(13.28)
Следовательно,
_L±
1
со
я;
Учитывая связь между частотной и фазовой модуляциями, их общим определением является термин «угловая модуляция». Сигналы в устройствах с угловой модуляцией при высоких индексах модуляции имеют большую помехозащищенность, чем сигналы в устройствах с амплитудной модуляцией. Однако при угловой модуляции спектр модулированного колебания содержит бесконечно большое число пар боковых частот
u„=Un cos (ад + пШ),
со-а а/ а> + а
5)
амплитуды которых убывают с увеличением номера п, так что при n>mf составляющими спектра можно пренебречь.
Рис. 13.19
Наличие ряда боковых частот в спектре сигнала с угловой модуляцией при больших значениях т; (рис. 13.19, а) ограничивает использование угловой модуляции в диапазонах длинных, средних и даже коротких волн. Угловую модуляцию целесообразно применять в УКВ-диапазоне, частотное содержание которого велико.
При малых значениях индекса модуляции т,]< 1 угловую модуляцию называют узкополосной, так как спектр ЧМ- или ФМ-сигнала содержит одну пару боковых частот (рис. 13.19, б), так же как и спектр АМ-сигнала.
(13.29)
Пусть выражение для ФМ-сигнала имеет вид Ифм = U0 cos (wt -f д<ртах cos йг1).
Используя формулу для косинуса суммы двух углов, получим «ФМ=^о [cos U>t cos (Дсртах cos 20 — sin mt sin (Д<ртах cos 201- (13.30) Так как m/< 1, to приближенно можно записать: cos(Acpmax cos 20^1; sin(Acpmaxcos20^A'pmaxcos2*.
Тогда выражение (13.30) будет иметь вид
«фм=^о cos u>t — U0 sin а>^Дсртах cos Q/f= = UQcos(ot — [JоAcpmax cos j cos Ш.Раскрывая cos(coi—я/2)cos Ш, получим
«фм = ^о cos wt -j—i- Д?тах£/0 cos [(ш Q) ^ -f я/2] +
“T~ A'fmax£/0COS [(« -f“2) t -{-Л/2|.(13.31)
Из выражения (13.31) следует, что боковые составляющие спектра ФМ(ЧМ)-сигнала в отличие от боковых частот АМ-сиг- нала сдвинуты по фазе на я/2.

Рнс. 13.20Рис.13.21
Частотная модуляция может осуществляться двумя методами: прямым и косвенным.
При передаче информации в радиопередатчиках обычно используется прямой метод, когда частотная модуляция, как правило, осуществляется в задающем генераторе непосредственным изменением емкости или индуктивности колебательного контура так, чтобы частота генерации изменялась в соответствии с законом изменения амплитуды модулирующего сигнала. Структурная схема, иллюстрирующая прямой метод, представлена на рис. 13.20.
При косвенном методе нагрузкой задающего генератора является фазовый модулятор. В фазовом модуляторе под воздействием модулирующего сигнала осуществляется искаженная фазовая модуляция, при которой отклонение фазы Дер зависит не только от амплитуды, но и от частоты модулирующего сигнала (рис. 13.21).
В соответствии с соотношением (13.28) возникающая одновременно с фазовой частотная модуляция получается неискаженной, если на вход фазового модулятора поступает напряжение, обратно пропорциональное модулирующей частоте. Для получения такого напряжения используется интегрирующая /?С-цепь с большой постоянной времени т=RC, обеспечивающей даже на самой низ-
Кой модулирующей частоте йн выполнение неравенства 1/£2нСт.
Тогда при подаче напряжения Ua амплитуда тока в цепи во всем диапазоне модулирующих частот Q^QH равна
TOC \o "1-5" \h \z /=U2- U°
K/?2 + (l/2C)2R
Напряжение, поступающее на вход фазового модулятора,
U ^—
вхФМ qc RC а
Косвенный метод значительно усложняет схему и конструкцию радиопередатчика, поэтому применяется обычно в стационарной радиоаппаратуре.
ЛИТЕРАТУРА
Гальперин М. В. Практическая схемотехника в промышленной автоматике.— М.: Энергоатомиздат, 1987.
Основы промышленной электроники (под редакцией В. Г. Герасимова).— М.: Высшая школа, 1986.
Расчет электронных схем./Г. И. Изъюрова, Г. В. Королев, В. А. Терехов и др. — М.: Высшая школа, 1987.
У. Титце, К. Шенк. Полупроводниковая схемотехника. — М.: Мир, 1983.
Цифровые и аналоговые интегральные микросхемы: Справочник/С. В. Якубовский, Л. И. Ниссельсон, В. И. Кулешова н др. Под ред. С. В. Якубовского.—
М.: Радио и связь, 1989.
Микросхемы для бытовой радиоаппаратуры. Справочник / И. В. Новачен- ко, В. М. Петухов, И. П. Блудов, А. В. Юровский. — М: Радио и связь, 1989.
Полупроводниковые приборы. Транзисторы средней и большой мощности: Справочник/А. А. Зайцев, А. И. Миркин, В. Мокряков и др. Под ред. А. В. Голомедова. — М.: Радио н связь, 1989.
TOC \o "1-5" \h \z Предисловие ко второму изданию 3
Введение 4
Раздел I
УСИЛИТЕЛЬНЫЕ И РЕЛЕЙНЫЕ СХЕМЫ Глава 1. Основные показатели усилителей 7
§ 1.1.Общие определения 7§ 1.2.Коэффициент усиления. Линейные и нелинейные искажения . .8
§ 1.3.Эквивалентная схема усилителя. Входное и выходное сопротивления 12
§ 1.4.Показатели многокаскадных усилителей 15
§ 1.5.Шумы в усилителях 19
Глава 2. Обратная связь в усилителях 22
§ 2.1.Виды обратных связей 22§ 2.2.Влияние обратной связи иа коэффициент усиления и искажения
сигнала 24
§ 2.3.Влияние отрицательной обратной связи на входное сопротивление усилителя 31
§ 2.4.Влияние отрицательной обратной связи на выходное сопротивление усилителя 33
Глава 3. Принципы построения усилительных каскадов натранзисторах37
§ 3.1.Включение транзистора в схему усилительного каскада. Графический анализ работы каскада 37
§ 3.2.Режимы работы транзистора в схеме усилительного каскада. Од-
иотактные и двухтактные схемы усилительных каскадов ....40
Глава 4. Практические схемы усилительных каскадов натранзисторах50
§ 4.1.Каскадсобщим эмиттером 50§ 4.2.Схемы с общим эмиттером с термокомпенсацией рабочей точки
покоя 59
§ 4.3.Частотные искажения в схеме с общим эмиттером. Область низких частот 60
§ 4.4.Широкополосные каскады с общим эмиттером 65
§ 4.5.Каскадсобщей базой (повторитель тока) 70
§ 4.6.Каскадсобщим коллектором (повторительнапряжения) ....71
§ 4.7.Каскадсобщим истоком 75
§ 4.8.Каскадсобщим стоком (истоковый повторитель) 79
§ 4.9. Выходные каскады (усилители мощности) 81
Глава 5. Практические схемы многокаскадных усилителей 93
§ 5 1.Усилители с резистивио-емкостной связью 93
§ 5.2.Усилители с непосредственной связью (усилители постоянного
тока) 95
§ 5 3.Дифференциальные усилители 1Q1
§ 5 4.Усилители постоянного тока с преобразованием сигнала110
§ 5 5.Регулировка усиления сигнала в усилителях низкой частоты"115
Глава 6. Операционные усилители цд
§ 6.1. Общие сведения Hg
§ 6.2. Структурная схема и основные параметры\\цд
§ 6.3. Линейные схемы на операционных усилителях'.'123
§ 6.4.Устойчивость и частотная коррекция операционных усилителей133
§ 6.5.Работа операционного усилителя на низкоомиую нагрузку . ..136
Глава 7. Релейные схемы 138
§ 7.1.Электромагнитные контактные реле. Общие сведения и основные параметры 138
§ 7.2.Электронные реле 140§ 7.3.Электронные реле времени 145
§ 7.4.Фотоэлектронные реле 150
§ 7.5.Электронные реле на тиристорах 153
Раздел II
ВЫПРЯМИТЕЛИ И СТАБИЛИЗАТОРЫ Глава 8. Выпрямители 157
§ 8.1.Определение и параметры выпрямителя 157
§ 8.2.Схемы выпрямителей 159
§ 8.3.Сглаживающие фильтры . . . . • 165§ 8.4.Фазочувствительные выпрямители и усилители 171
§ 8 5.Управляемые выпрямители и инверторы 175
Глава 9. Стабилизаторы напряжения и тока 182
§ 91.Параметрические стабилизаторы 182
§ 9.2.Компенсационные стабилизаторы 186Раздел III
ПРИНЦИП РАДИОСВЯЗИ. ИЗБИРАТЕЛЬНЫЕ СХЕМЫ
Глава 10. Общие сведения о радиопередающих и радиоприемных устройствах радиосвязи 198
§ 10.1.Основные параметры радиопередающих и радиоприемных устройств 198
§ 10 2.Радиоприемник супергетеродинного типа 200Глава 11. Колебательные контуры 202
§ 11.1.Свободные колебания в контуре 202
§ 11.2.Вынужденные колебания в последовательном контуре 207
§ 11.3.Вынужденные колебания в параллельном контуре 210
§ 11.4.Вынужденные колебания в связанных контурах 214
Глава 12. Генераторы синусоидальных колебаний 222
§ 12.1.Принципы построения генераторов 222

§ 12.2.Генератор с фазовращающей ^С-цепью 225
§12 3.Генератор с мостом Вииа в цепи обратной связи 22§12 4.Генераторы с колебательными контурами 22
§12 5.Стабилизация частоты LC-генераторов. Кварцевые генераторы23
Глава 13. Избирательные усилители 23
§13 1Узкополосные tfC-уснлители 23
§13 2Резонансные усилители напряжения высокой частоты 23
§13 3.Резонансные усилители мощности высокой частоты (генераторы с независимым возбуждением) 24
§13 4.Модуляция высокочастотного сигнала 24(
Литература 25,
Учебное издание
Королев Геннадий Васильевич
ЭЛЕКТРОННЫЕ УСТРОЙСТВА АВТОМАТИКИ
Заведующий редакцией В. И. Трефилов Редактор В. В. Пащенкова Младшие редакторы Пацева С. А, Скирдова И С Художественный редактор Т. М. Скворцова Технический редактор Г. А. Виноградова Корректор Г. А. Чечеткина
иб № 9095.
Изд. № ЭР—540. Сдано в набор 29 08 90 Подп в печать 15 0191. Формат ЬОХ88'/[5 Бум офс. Кя 2. Гарнитура литературная. Печать офсетная Объем 15,68 уел печ л. 15,68 усЛ’ кр.-отт. 15,56 уч.-нзд л. Тираж 30 000 экз. Зак. № 617. Цена 1 р. 80 к.
Издательство «Высшая школа», 101430, Москва, ГСП-4, Неглинная ул , д. 29/14.
Московская типография № 8 Государственного комитета СССР по печати, 101898, Москва.
Хохловский пер., 7.


Приложенные файлы

  • docx 9180856
    Размер файла: 988 kB Загрузок: 1

Добавить комментарий